导读:本文包含了部分子分布函数论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:函数,方程,夸克,玻色子,介子,效应,结构。
部分子分布函数论文文献综述
吾热卡西·艾麦提[1]（2019）在《LHC Drell-Yan数据对部分子分布函数的影响》一文中研究指出PDFs不仅是粒子物理的最重要部分,而且还对对撞机物理和高能物理方面不可缺少。没有PDFs就没有强子-强子的理论计算,无法理解强子结构。虽然在低能情况下可以用现在的部分子分布函数来确定标准模型基本粒子的质量,耦合常数,希格斯粒子的质量,W玻色子的质量等等问题,可是在研究中微子问题,W玻色子的非对称性及超对称粒子方面不能使用PDFs偏差大于理论值的部分子分布函数。若我们使用现在的部分子分布函数,则会出现PDFs偏差大于总理论值的现象。这毫无疑问是个错误,所以我们需要精确度如此高的部分子分布函数。大型强子对撞机(LHC)上的LHCb探测器通过质心能量为8 TeV的质子-质子对撞实验测量了pp→Z~*+X→e~++e~-+X过程的微分散射截面和总散射截面。该实验数据对于确定奇异夸克部分子分布函数的精确度方面有重要意义。本文中使用Resbos及CT14nnlo部分子分部函数计算了此过程的重求和(Resummation)的总散射截面及微分散射截面,计算到微扰二阶近似(NNLO)并与LHCb实验结果进行比较。为了获取误差小于实验总误差的部分子分布函数,用ePump来更新CT14nnlo部分子分布函数。结果显示新的奇异夸克部分子分布函数在能量尺度为1.3 GeV,10~(-6)<x<0.2的范围内不确定度有明显减少。实验数据对能量尺度为100 GeV的奇异夸克部分子分布函数没有明显的影响。(本文来源于《新疆大学》期刊2019-05-20）
阿布力克木·吐尔孙[2]（2018）在《LHCb上W/Z实验数据对部分子分布函数影响的研究》一文中研究指出LHCb实验是大型强子对撞机的四个主要实验之一,本文采用2.0pb~(-1)的数据测量了Z→μ+μ~-和W→μ+ν两个过程的微分散射截面。这些测量的主要动机是标准模型的精确测试和减少部分子分布函数的不确定性。LHCb中规范玻色子的产生过程对研究比较小的Bjorken变量的部分子分布函数有重要的信息。明确地确定部分子分布函数是研究标准模型以外的新物理非常敏感。部分子分布函数的确定依赖于实验数据和准确的理论计算,本实验大型强子对撞机中的实验数据。在LHCb中的实验数据是LHCb实验组提供的,理论计算部分是我们用叫FEWZ模拟计算软件来计算的。这篇文章第一部分中,我们利用ePump工具,我们主要研究了LHCb上的W,Z规范玻色子以及非对称实验数据对CT14NNLO部分子函数的影响,此实验数据在质心能量8TeV的质子-质子对撞实验中得到的。我们发现,该实验数据的影响下,在x=10~(-3)范围内,CT4NNLO部分子函数里正反上夸克分布的误差缩小,此夸克味部分子分布函数中心集(central set)的大小增大到5%;该实验数据对于正反下夸克和正反奇异夸克分布的影响是可以忽略的;胶子的分布在10~(-2)<x<0.5范围内几乎没有变化,但是在x<10~(-3)范围内,胶子分布函数中心集的大小稍微减小。我们还研究了LHCb上的W,Z规范玻色子以及非对称实验数据对该实验的观测量的影响,并发现通过CT4NNLO部分子分布函数预测该实验观测量的误差明显减少。第二部分中,我们用同样的方法研究了顶夸克对不变质量实验数据对部分子分布函数的影响,我们发现此实验数据对部分子分布函数不太敏感。(本文来源于《新疆大学》期刊2018-05-19）
于思贺[3]（2018）在《重味夸克部分子分布函数的研究》一文中研究指出重味夸克的分布提供了核子结构基本的信息,许多重味夸克强子过程都对核子中的重味夸克部分子的分布具有敏感依赖,重味夸克部分子贡献有着举足轻重的作用。对于轻味夸克的分布,一般以某个合适能标的分布作为输入,其它任意能标的分布根据DGLAP方程演化来确定。而对于重味夸克的分布,一般处理是其只是由胶子微扰的辐射产生,其大小完全由DGLAP方程和初始输入的轻味夸克及胶子分布来决定。但是完全微扰的处理重味夸克分布有可能是不充分的,已经有一些实验揭示了可能存在非微扰的intrinsic重味夸克的存在。与此相对应的,人们称完全由DGLAP方程微扰产生的重味夸克称为extrinsic重味夸克。而且理论上也对extrinsic重味夸克进行了一些研究,一些理论模型已经被提出。intrinsic重味夸克部分和extrinsic重味夸克部分的分布具有明显的不同,在比约肯变量x小值区域和x大值区域它们给出了不同的贡献。部分子分布函数的演化由DGLAP演化方程决定,本文中,我们采用退耦近似的方法来对intrinsic和extrinsic重味夸克分布进行演化,给出重味夸克任意能标的分布。本文主要内容如下:一、介绍了深度非弹性散射实验和部分子模型,对DGLAP方程以及其它相关的概念进行了介绍,如劈裂函数等。二、简述了 LHAPDF程序,LHAPDF是求解DGLAP演化方程的程序,是其它许多粒子过程模拟软件的后端。我们简单介绍了 LHpdf和LHgrid两种文件的描述格式。叁、选择BHPS模型作为intrinsic粲夸克的边界条件,我们首先验证了退耦近似的正确性,分别验证了 intrinsic粲夸克概率1%和3.5%时的误差情况。然后对intrinsic重夸克进行了详细研究,给出了任意能标任意概率下的重味夸克分布。同时,对于intrinsic底夸克,我们也进行了类似的研究。(本文来源于《安徽大学》期刊2018-02-01）
王荣[4]（2017）在《质子和原子核部分子分布函数的全局分析》一文中研究指出原子核是目前高能物理实验的一个重要研究对象。在高能核物理实验中,原子核部分子分布函数是模拟计算各种高能反应的重要输入信息,在检验标准模型和探寻新物理的过程中起到关键作用。本论文的目的就是通过对世界上各合作组的带电轻子-原子核(包括质子)的深度非弹性散射实验数据的QCD理论分析,来获取质子和原子核的部分子分布函数。我们发布了质子的部分子分布函数数据库IMParton16,以及原子核的部分子分布函数数据库n IMParton16(nuclear IMParton)。本研究包含叁个主要内容。(1)研究了核子内部部分子分布的起源问题。我们成功地建立了夸克模型和高Q~2下测量到的部分子分布之间的直接联系。(2)研究了各种核介质效应对核子内部部分子分布的影响,以及各种核介质效应的核依赖关系。(3)我们应用部分子重组效应修正的DGLAP方程对不同实验组的数据进行了全局χ~2分析,并得到了质子和原子核的部分子分布函数。关于部分子分布的起源问题,我们发展了动力学部分子模型,并把部分子分布演化的初始标度降低到了Q_0~2～0.1 Ge V~2。在该初始标度下,我们实现了最自然最简单的仅包含价夸克分布的非微扰输入,并且参数化非微扰输入用到的自由参数个数最少,仅有叁个。我们还发现核子内部还应存在一些超越夸克模型的少量的非微扰海夸克成分。在核介质效应研究方面,我们计算了核子费米运动引起的原子核中核子结构函数的弥散效应,束缚核子变胖效果给出的EMC效应,以及原子核中部分子重组过程增强导致的核遮蔽效应。我们首次发现了EMC效应的强弱与核子之间剩余强相互作用能量之间的显着的线性关联。我们在部分子层次上系统地描述了核遮蔽效应、反遮蔽效应和EMC效应。鉴于考虑了较为全面的核物理效应,我们全局拟合确定的原子核部分子分布函数更加准确,并且参数化核效应修正因子的核依赖关系和x依赖关系时使用的自由参数最少,仅有两个。(与其他合作组的全局拟合相比,自由参数的个数几乎小一个数量级)。在QCD理论全局分析部分子分布时,我们首次采用了部分子重组效应修正的DGLAP方程。重组效应修正的DGLAP方程是本文全局分析的一个有力工具,也是本工作的最重要创新之一。本研究结果主要有叁个方面的意义。(1)我们成功实现了没有胶子分布的非微扰输入。这是对动力学部分子模型的一个重要的发展,同时也在非微扰的夸克模型和微扰的硬散射过程测量之间建立了一个直接的桥梁。(2)参数化原子核部分子分布时,我们采用了各种核物理模型,并研究了这些核介质效应的核依赖关系。各种核物理模型的限制提高了全局分析结果对未测量原子核,以及在未测量的动力学区间的预言能力。(3)本工作得到了关于质子和原子核部分子分布的数据库。该数据库在高能质子或原子核参与的散射过程的模拟中会有广泛的应用。重组效应修正是一个重要的高阶扭度修正,且在低Q~2和小x区域的贡献较大。我们提供的部分子分布函数数据库在低Q~2和小x区域会有较好的预言能力。(本文来源于《兰州大学》期刊2017-04-01）
高莹莹[5]（2016）在《K介子部分子分布函数的研究》一文中研究指出上世纪叁十年代,日本物理学家汤川秀树(Hideki Yukawa)提出π介子理论来解释核子之间的相互作用,随着后来许多新粒子的不断发现,人们对介子的研究逐步展开。目前物理学家们对π介子中的价夸克分布函数的研究已经比较成熟,组分夸克模型、非定域手征夸克(NLChQM)模型、NJL(Nambu-Jona-Lasinio)模型等已经给出了各自的研究结果,但对K介子的研究结果还有较大分歧。根据量子色动力学理论,DGLAP(Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Alarelli-Parisi)演化方程是描写部分子演化的基本方程,一个大动量的部分子可以演化成两个较小动量的部分子。按照这个动力学演化机制,大动量的部分子不断地辐射小动量的部分子,所以在x越小的区域,部分子的数目就越多,最终散射截面的幺正性将被破坏。而ZRS(Zhu-Ruan-Shen)演化方程比较完整地考虑了演化过程中的遮蔽效应和反遮蔽效应,在本文用该方程对K介子的部分子分布函数进行研究。本文对K介子的研究主要包括以下几个方面：1、对当前研究K介子的主要模型：组分夸克模型和非定域手征夸克模型进行比较,分析了各模型中价夸克分布函数形式的异同。2、对标准的演化方程DGLAP演化方程进行介绍,分析其局限性进而提出将ZRS演化方程运用到对介子中部分子分布函数的研究中去。3、本文选取的演化起点Q2=0.074GeV2,选取合适的初始分布只包含价夸克没有海夸克和胶子,通过与NA3小组的实验结果进行比较分析,得出了相应的初始分布。4、最后,分析了K介子中各部分子所占的动量比例、动量分布,并与其它模型进行了比较,我们的结果应该是处在一个合理的范围内。(本文来源于《华东师范大学》期刊2016-03-01）
楼立洋[6]（2015）在《π介子部分子分布函数的研究》一文中研究指出高能物理实验表明核子是由许多类点粒子(夸克)组成的复合粒子。理查德.费曼等提出“部分子”的概念来描述核子在高能散射过程中的内部性质。很多理论和实验小组专注于了解部分子分布函数,通过散射实验使我们对核子中部分子分布函数的了解逐渐深入。随着汤川秀树提出π介子理论而该粒子于1947年被发现,人们对π介子部分子函数的研究也逐渐展开。这些研究虽然不如对核子研究得那么深入,但也取得了不少成果。人们对π介子的价夸克分布函数的研究已比较成熟。目前比较常用的π介子部分子分布函数模型有GRV-π模型、SMRS模型和GRS模型等。在量子色动力学中,DGLAP演化方程描写了部分子的基本的动力学演化。基于DGLAP演化方程的演化,随着部分子持续的辐射,在小x区域的胶子密度将逐渐变大,直到致使散射截面正性被破坏。ZRS演化方程比较完整地考虑了演化过程中的遮蔽和反遮蔽效应,在本文中我们用它来分析π介子的部分子分布函数。对于π介子我们主要进行了下列几方面的研究：1.对GRV-π、GRS和SMRS等小组的工作进行了简单分析,解释他们的价夸克分布函数的形式的异同,同时也给出了相关文献中价夸克、海夸克和胶子的分布。2.我们对ZRS演化方程做了一些介绍,并引出将该方程运用到π介子中的方法。3.通过对ZRS演化方程以及π介子散射实验E615价夸克分布数据的应用,我们得到了万介子部分子分布函数的一个新的拟合结果,即在Q02=0.074GeV2时,只给出价夸克初始分布,根据ZRS演化方程进行演化就能很好地解释实验结果。4.我们详细计算了本模型中不同的部分子所占有的核子的动量,与SMRS文献中的相关内容进行了对比,并对将来的改进提出了一些设想。总之,我们使用ZRS演化方程构建了一个全新的π介子的部分子分布函数,与其他模型不同,我们的初始分布函数只有价夸克的分布。根据ZRS演化方程的演化,我们能很好地解释π介子价夸克分布和结构函数的实验结果,并且万介子中不同的部分子所占有的核子的动量分布与其他模型基本一致。(本文来源于《华东师范大学》期刊2015-03-27）
徐仕磊,阮建红[7]（2015）在《核子中部分子分布函数的研究》一文中研究指出通过对几个着名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数差别非常明显,说明人们对它们的认识还远未清晰.通过计算分析高扭度效应对部分子分布函数的影响,发现遮蔽效应使小x和中x区域的扭度-4的胶子和海夸克的分布函数略小于扭度-2的分布函数,反遮蔽效应使x≥2区域的扭度-4的胶子和海夸克分布函数大于相应的扭度-2的分布函数.最后,从数值计算角度验证了MD-DGLAP演化方程是符合动量守恒定律的.(本文来源于《华东师范大学学报(自然科学版)》期刊2015年01期）
郑洋[8]（2014）在《部分子分布函数DGLAP方程的数值求解及其随能标的演化》一文中研究指出1969年,带电轻子-核子深度非弹性散射(DIS)实验第一次令人们认识到了核子是由很多类点物质构成的,这些物质被称为部分子,Feynman根据该实验提出了部分子模型。DIS和“硬”质子-质子(或质子-反质子)高能对撞都是通过强子中的部分子发生的。为了预言各种过程发生的几率,我们需要测定出一系列具有普适性的部分子分布函数(PDFs).这些分布可以通过对所有的DIS及相关硬散射的数据作出整体拟合而确定出来。拟合可以在量子色动力学(QCD)强耦合常数αs的领头阶(L0)、次领头阶(NLO)或者次次领头阶(NNLO)下进行。本文首先对部分子分布函数相关理论背景进行介绍,通过深度非弹性散射中的质子结构函数引出了部分子分布函数的概念。在部分子模型的基础上考虑QCD效应后,部分子分布函数依赖于能量标度,其随能标的变化由DGLAP方程描述。在第叁章,我们对DGLAP方程及其求解进行了综述。第四章是本文的工作部分,在对目前各个合作组通过实验数据的拟合给出的在某一特定标度下部分子分布函数的基础上,应用QCDNUM程序在次次领头阶对其进行了演化,给出了不同标度下分布函数的结果。具体来说,我们给出了能量标度μ2=1GV2,μ2=10GeV2,μ2=100GeV2和μ2=104GeV2下次次领头阶部分子dv、uv、d、u、s、s、c、c和g的分布函数,并做了对比和分析。通过比较可以发现,当标度一定时轻部分子(dv、uv、d、u、s、s、g)随动量分数x的变化比重部分子(c、c)更为明显。本文给出的结果对于涉及相关标度部分子分布函数遍举过程的计算具有一定的意义。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2014-05-01）
徐仕磊[9]（2014）在《核子中部分子分布函数及结构函数的研究》一文中研究指出1911年卢瑟福等人通过α粒子与金原子核的散射实验提出了原子的核式模型。此后,物理学家们总是利用散射过程来研究物质的内部结构。1969年SLAC-MIT电子-质子高能散射实验表明质子是由许多类点粒子(部分子)组成的复合粒子。部分子即为夸克和胶子。之后,费曼引入了一个唯象的物理量—“部分子分布函数”来描述高能散射过程中核子呈现的性质。从那以后,许多理论和实验小组致力于部分子分布函数的研究,使我们对核子中部分子分布函数的认识越来越完善。比较着名的研究小组有GJR小组、MSTW小组和CTEQ小组。但是,这叁个小组根据全局分析得到的胶子和海夸克的分布函数存在很大差别,说明人们对核子中胶子和海夸克的分布函数的认识还远未清晰。在量子色动力学中,着名的DGLAP方程描写了部分子的动力学演化。根据DGLAP方程的演化,由于部分子的不断辐射,小x区域的胶子密度会越来越大,最终会导致散射截面幺正性的破坏。从该角度考虑,DGLAP演化方程必须添加高扭度项(遮蔽项和反遮蔽项)。目前,对DGLAP方程进行高扭度修正的演化方程有GLR-MQ和ZRS方程。在本文中,我们主要使用ZRS方程讨论高扭度效应。在上个世纪90年代初,欧洲核子研究中心(CERN)的New Muon Collab-oration (NMC)领导的μ子与核子的深度非弹性散射实验首次发现核子中的轻海夸克是不对称的。而根据微扰QCD的演化,核子中u和d的差别不会超过1%。这种不对称产生的原因人们到现在还不清楚,本文中我们也对此进行了探讨。在本文中我们主要做了以下几点工作：1、我们对几个着名小组的部分子分布函数(GJR08LO、MSTW2008LO(?)CTE-Q6L1)进行了仔细的分析和比较,发现在小x区域它们的海夸克和胶子的分布的差别非常明显。因此,这就有待于将来更广动力学区域更加精确的实验数据来鉴别它们。2、我们分析了高扭度效应对部分子分布函数的影响,并分别讨论了遮蔽效应和反遮蔽效应的贡献。3、我们详细计算了不同部分子所占有的核子的动量。发现不同的研究小组给出的动量分配差异明显。我们还比较了不同分布函数给出的质子的电磁结构函数F2p和纵向结构函数FL,并计算了考虑高扭度效应以后的结果,发现在实验的误差范围之内,它们都可以解释实验数据。4、核子中轻夸克海的不对称性引起了人们高度的研究兴趣。我们计算了扭度-4传统部分子分布函数HT-ZRS,发现它要比GJR08L0和GJR08NLO更能符合现有的d/u的实验数据。(本文来源于《华东师范大学》期刊2014-03-26）
乔庆鹏[10]（2013）在《在Mathematica中使用部分子分布函数》一文中研究指出传统的部分子分布函数给出的是FORTRAN/C++形式,对初学者而言使用起来有一定的难度,文中讲解了CTEQ5部分子分布函数在Mathematica下的使用方法,并给出了具体例子和检验结果.(本文来源于《新乡学院学报(自然科学版)》期刊2013年03期）
部分子分布函数论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
LHCb实验是大型强子对撞机的四个主要实验之一,本文采用2.0pb~(-1)的数据测量了Z→μ+μ~-和W→μ+ν两个过程的微分散射截面。这些测量的主要动机是标准模型的精确测试和减少部分子分布函数的不确定性。LHCb中规范玻色子的产生过程对研究比较小的Bjorken变量的部分子分布函数有重要的信息。明确地确定部分子分布函数是研究标准模型以外的新物理非常敏感。部分子分布函数的确定依赖于实验数据和准确的理论计算,本实验大型强子对撞机中的实验数据。在LHCb中的实验数据是LHCb实验组提供的,理论计算部分是我们用叫FEWZ模拟计算软件来计算的。这篇文章第一部分中,我们利用ePump工具,我们主要研究了LHCb上的W,Z规范玻色子以及非对称实验数据对CT14NNLO部分子函数的影响,此实验数据在质心能量8TeV的质子-质子对撞实验中得到的。我们发现,该实验数据的影响下,在x=10~(-3)范围内,CT4NNLO部分子函数里正反上夸克分布的误差缩小,此夸克味部分子分布函数中心集(central set)的大小增大到5%;该实验数据对于正反下夸克和正反奇异夸克分布的影响是可以忽略的;胶子的分布在10~(-2)<x<0.5范围内几乎没有变化,但是在x<10~(-3)范围内,胶子分布函数中心集的大小稍微减小。我们还研究了LHCb上的W,Z规范玻色子以及非对称实验数据对该实验的观测量的影响,并发现通过CT4NNLO部分子分布函数预测该实验观测量的误差明显减少。第二部分中,我们用同样的方法研究了顶夸克对不变质量实验数据对部分子分布函数的影响,我们发现此实验数据对部分子分布函数不太敏感。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
部分子分布函数论文参考文献
[1].吾热卡西·艾麦提.LHCDrell-Yan数据对部分子分布函数的影响[D].新疆大学.2019
[2].阿布力克木·吐尔孙.LHCb上W/Z实验数据对部分子分布函数影响的研究[D].新疆大学.2018
[3].于思贺.重味夸克部分子分布函数的研究[D].安徽大学.2018
[4].王荣.质子和原子核部分子分布函数的全局分析[D].兰州大学.2017
[5].高莹莹.K介子部分子分布函数的研究[D].华东师范大学.2016
[6].楼立洋.π介子部分子分布函数的研究[D].华东师范大学.2015
[7].徐仕磊,阮建红.核子中部分子分布函数的研究[J].华东师范大学学报(自然科学版).2015
[8].郑洋.部分子分布函数DGLAP方程的数值求解及其随能标的演化[D].辽宁师范大学.2014
[9].徐仕磊.核子中部分子分布函数及结构函数的研究[D].华东师范大学.2014
[10].乔庆鹏.在Mathematica中使用部分子分布函数[J].新乡学院学报(自然科学版).2013
论文知识图
