导读:本文包含了自旋态论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:能级,安德森,快中子,电子,角动量,结构,对称性。
自旋态论文文献综述
强赟华[1]（2019）在《~(130,131)Ba高自旋态研究及~(87)Zr低位能级寿命测量》一文中研究指出本论文主要包括~(130,131)Ba高自旋态结构研究和~(87)Zr低位激发态寿命测量的最新成果。在65 MeV束流能量下,通过熔合蒸发反应~(122)Sn(~(13)C,5n)布居~(130,131)Ba原子核的高自旋态。利用γ探测阵列GALILEO、带电粒子探测阵列EUCLIDES和中子墙阵列组成的测量系统列进行γ-γ-γ符合和粒子-γ符合测量。基于实验获得的符合数据,大幅度扩展了~(130,131)Ba的高自旋能级纲图。在~(130)Ba中,首次观察到建立在K~?=8~-T_(1/2)=9.5 ms同核异能态上的能级结构,拓展了N=74同中子素中建立在8~-同核异能态上的转动带系统性。利用实验测量的分支比和混合比提取了同核异能态转动带的旋磁比因子g_K和g_R,结果与两中子Nilsson组态?7/2~((10))[404]?9/2~-[514]的理论预期值一致。粒子-转子模型计算结果解释了同核异能态的K混合。在~(130)Ba中,观察到130核区首例t带结构(构成转动带组态的不成对粒子角动量沿倾斜轴顺排)。新鉴别了两个超(S)带(偶偶核基态带第一回弯形成的转动带)的奇自旋分支、叁个负宇称转动带和建立在激发能为4907 keV的12~+能级上的四准粒子转动带。两个S带分别是由中子和质子拆对形成的,它们均具有大的旋称劈裂,表明长椭球和扁椭球形状共存。在~(131)Ba中观察到19个转动带,其中本工作新鉴别9个转动带。对部分已知转动带的结构做了修正,并指认了新观察转动带的自旋宇称。首次在Ba同位素中观察到由一对负宇称和两对正宇称手征双重带构成的多手征双重带(MχD)现象,完善了N=75同中子素中手征带的系统性。观察到正负宇称手征带之间表征八极关联的E1跃迁。根据转动带结构和周围核结构的系统性对所有转动带的组态进行了确认或尝试指认。通过~(87)Nb的β~+衰变布居了~(87)Zr的低位激发态。应用β-γ延迟符合技术测量了~(87)Zr第一激发态的寿命。根据新测量的寿命提取了~(87)Zr的B(E2;7/2~+?9/2~+)值,结果非常接近偶偶核芯~(86)Zr的B(E2;2_1~+?0_1~+)值,与N=47同位素系统性一致。这表明~(87)Zr的7/2_1~+态与~(86)Zr的2_1~+具有相似的集体性。在壳模型框架下,定性解释了N=46偶偶核与N=47奇A核B(E2)值随质子数变化的原因。(本文来源于《兰州大学》期刊2019-06-01）
肖骁[2]（2019）在《奇奇核~(74)As的高自旋态研究》一文中研究指出手征对称性是自然界中的基本属性,它广泛地存在于自然界中。原子核中的手征对称性自1997年被预言以来,实验上已经进行了广泛地研究,目前已经在在190核区、130核区、100核区和80核区观测到手性原子核的存在,本工作研究的目标核74As是80核区的原子核。实验于2016年在南非iThemba LABS国家实验室进行,实验用重离子熔合蒸发反应布居了原子核的高自旋态,用到的束靶组合是74Ge(α,1p3n),束流能量为58MeV和62MeV。实验进行了170个小时,共获得了大约6.17×109个γ-γ符合事件。通过γ-γ符合分析、提取γ射线的多极性信息建立了74As的能级纲图,共发现了27条新丫跃迁和9条新能级,新建立了两条转动带。通过与邻近奇奇核的系统学比较,把两条正宇称转动带的组态指定为πg9/2(?)vg92;通过分析74As和邻近奇A核的S(Ⅰ),把两条负宇称转动带的组态指定为πg9/2(?)v(f5/2p3/2)。带1和带2,带3和带4是两对△Ⅰ=1的近简并的转动带,可能是两对手征双重带,于是我们提取了两对转动带的实验特征值,最终把带1和带2指定为一对手征双重带。(本文来源于《山东大学》期刊2019-05-23）
管弦[3]（2019）在《~(119)Cs的高自旋态研究》一文中研究指出A~130过渡核区是指从Z=50的满壳近球形核向Z≥57的形变稀土核过渡的原子核所构成的区域。处于这一核区的原子核,它们的质子和中子费米面分别位于h_(11/2)支壳层的下层和中上层,这些轨道对原子核分别具有长椭和扁椭的形状驱动作用。由于这一核区的原子核核实较软,叁轴形变位能面很平缓,不同的形状驱动作用使其很容易发生叁轴形变,所以这一核区原子核的高自旋态可以展现出异常丰富的结构信息,该核区也成为了原子核高自旋态的热点核区之一。由于在奇A Cs核的同位素序列中,~(119)Cs的能级纲图搭建得很不完善,目前对它的研究相对较少,因此本论文便选取了位于该过渡核区的~(119)Cs作为目标核,并对它的高自旋态做了详细的研究。该实验完成于我国的原子能院,通过熔合蒸发反应~(92)Mo(~(31)P,2p2n)布居了~(119)Cs的高自旋态,实验过程中选取了135和140MeV两个束流能量点。通过对实验数据进行相应的处理和分析后获得了以下研究结果:1、丰富了已知的能级纲图,将基于πh_(11/2)[550]1/2~-和πg_(9/2)[404]9/2~+组态的转动带推到了更高的自旋态,并尝试性地将基于πh_(11/2)[550]1/2~-组态的转动带的自旋推高至39/2~-,同时尝试性建立了这两条转动带低激发态之间的连接跃迁。2、新建立了一条悬空带,通过系统学比较等方法确定它归属于~(119)Cs,并将它的组态指定为πg_(7/2)[422]3/2~+,这也意味着~(119)Cs核中πg_(7/2)转动带首次被建立。3、通过对实验数据的离线处理获得了各条γ跃迁的相对强度,ADO比值等基本核数据,在此基础上对新带的宇称和自旋进行了指定。4、提取了基于g_(9/2)[404]9/2~+组态转动带的B(M1)/B(E2)实验值,将它与理论值做比较,取得了很好的一致。5、提取了各条转动带顺排角动量的实验值,将它们的顺排行为同邻核做了了系统学比较,结合TRS以及CSM理论计算分别对它们的顺排机制做了讨论。特别是,我们将πg_(7/2)带的回弯解释为一对h_(11/2)中子拆对顺排的结果,并进一步对奇A Cs核中πg_(7/2)带的回弯机制提出了新的见解。(本文来源于《吉林大学》期刊2019-04-01）
孙继荣,张远波,成昭华,孙阳,禹日成[4]（2019）在《关联电子材料的自旋态限域调控与自旋电子器件应用研究进展》一文中研究指出关联电子材料具有丰富的自旋序,包括铁磁、反铁磁、亚铁磁、螺旋磁序等,这些自旋序与电子轨道态、电荷空间分布等其他量子态存在强烈耦合,因而可以通过外场来实现不同自旋序的时域和空域调控。相对于存在化学界面的传统异质结构,在关联电子材料中利用外场限域调控,可以实现无化学界面的不同自旋序结构的空间可控排列,从而构筑基于同一材料的新型自旋电子器件。本项目围绕关联电子体系多量子态的调控规律展开,通过自旋电子学与量子物理、表面物理以及电介质物理的交叉,探索具有多场(磁场、电场、光场、应变场)可控性的新型关联自旋电子材料,发展新型的多场调控技术,揭示自旋序与量子态耦合机理,设计新型自旋电子器件,进而实现在同一关联电子材料中集成非挥发性自旋存储与逻辑运算功能。(本文来源于《中国基础科学》期刊2019年01期）
张庆平,王鹏[5]（2018）在《GdBaCo_2O_(5.5)及其掺杂体系Co自旋态的第一性原理计算》一文中研究指出通过第一性原理计算,讨论GdBaCo_2O_(5.5)及Fe掺杂体系的稳定磁有序结构。基态下的GdBaCo_2O_(5.5),Co原子磁矩以G类反铁磁排列最为稳定,且处于高自旋态;引入的Fe原子掺杂,倾向于进入被八面体晶格氧包围的Co格点;且可以显着提高低温下铁磁相的稳定性;这些都与实验报道一致Co变价引入额外氧空位后,晶胞中有两层氧空位缺陷形成能较低,有利于氧离子在层中迁移,这与分子动力学模拟的报道吻合.(本文来源于《云南化工》期刊2018年11期）
王晓丽[6]（2018）在《分子器件局域自旋态调控的理论研究》一文中研究指出近年来,通过机械控制的方式实现分子器件中局域自旋态的精确调控己成为实验研究的焦点。但是,潜在的物理机制仍然有些不清楚。本论文致力于纳米器件中局域自旋态调控的理论研究。基于密度泛函理论,结合级联运动方程方法和完全活化空间自洽场方法,系统的研究了磁性分子劈裂结和扫描遂穿显微镜装置中一些新奇的物理现象。对量子态调控的精确模拟,能帮助人们理解和解释实验现象,同时也可以指导人们设计更为复杂的实验过程。本论文结构安排如下:第一章首先回顾了几种局域自旋性质,例如近藤效应,零场劈裂与磁各向异性等。然后,作为理论研究的出发点,我将着重介绍一些近年来有关局域自旋调控的实验工作。这些实验工作利用STM探针,自旋极化STM探针或者机械控制劈裂结的两极,实现了对近藤效应或零场劈裂的连续性调控。第二章介绍了我们的量子态调控模拟中用到的理论研究方法,有广泛应用于多电子体系电子结构计算的密度泛函理论(DFT),被用于探索各种量子掺杂系统静态或动态响应特性的级联运动方程方法(HEOM),以及精确处理组态相关,激发态等电子结构问题的完全活化空间自洽场方法(CASSCF)。叁种方法取长补短,缺一不可。第叁章的模拟工作揭示了 Au-Co(tpy-S)2-Au分子结在拉伸过程中近藤效应的变化。DFT计算揭示了分子结拉伸过程中自旋极化电子结构以及力学性能的变化。结果表明,系统的局域自旋态是自旋-1态,且基态电子结构对初始的分子结构细节异常敏感。我们也计算了轴向拉伸过程中磁各向异性的变化,与实验观察到的磁各向异性具有相同的变化趋势。基于自旋轨道分布建立了双掺杂的安德森模型,并利用HEOM方法模拟了低频谱函数和微分电导谱随着磁各向异性的演化。计算结果揭示了各向异性诱导Kondo峰劈裂的现象,这与拉伸分子结的实验现象一致。也证实了分子磁体的强电子相关性和局域磁性对结构形变非常敏感。这些结果表明DFT与HEOM方法的结合可用于理解和设计力学控制的分子劈裂结实验。在第四章介绍的工作中,我们从理论上研究了吸附在Pb(lll)衬底上的单个铁(Ⅱ)卟啉分广中局域自旋态的STM探针调控。采用DFT+HEOM方法模拟了STM探针的调控过程,并结合CASSCF方法,精确计算调控过程中磁各向异性的演化。此外,在整个探针调控过程中记录了 STM装置的几何结构和电子结构的变化,并揭示了这些变化对磁各向异性的影响。最后,基于DFT计算我们可以得到在探针调控过程中分子与衬底,分子与探针之间耦合强度的变化,从而揭示了 Kondo共振和局域自旋激发之间的共存和竞争。由此可见,基于第一性原理的精确模拟所提供的理解和洞察力将有助于实现更加迷人的量子态操控实验。在第五章中,我们利用HEOM方法研究了自旋极化条件下近藤的不对称式劈裂。我们发现近藤劈裂的宽度只与环境中自旋-α电子和自旋-β电子的态密度差有关,与总自旋电子密度无关。而近藤劈裂的左右峰高不对称性与总态密度相关。近藤劈裂在高温下不明显,随着温度的降低,近藤劈裂逐渐显现。最后,在第六章中对全论文做了个简短的总结和展望。下一步要做的首要工作,就是对现有的研究方法加以改进。利用改进之后的方法,进一步设计更为有趣,更为复杂的量子态调控实验。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2018-10-01）
孙吉[7]（2018）在《奇A核~(125)Cs高自旋态谱学研究》一文中研究指出质量数A~125所在过渡区的原子核高自旋态谱学展示着许多有趣现象,诸如旋称反转、h11/2质子和h11/2中子的顺排竞争。长椭和扁椭形状共存、磁偶极带、帯终结、手征对称性破缺和八极关联等。为了深入理解这一系列核现象,大量可靠的实验数据是十分必要的。本次工作选取了过渡区的125Cs作为主要的研究目标,希望在获悉和分析125Cs高自旋态谱学的同时可以对包括奇A铯核在内的此核区的原子核结构获得更加深入详细的系统性认识。对于Z=55、N=70的目标核125Cs而言,其质子费米面位于h11/2子壳层底部,核芯因此受到长椭球形变驱动;与此相对应,中子费米面位于h11/2子壳层的中部,核芯会受到扁椭形变驱动。两种相反的形状驱动作用以及这个核区的γ“软”特性使得该区原子核的结构性质纷繁复杂,原子核可以因组态和自旋的不同而具有长椭、叁轴以及扁椭的形状,这些相异的核形状可以在一个给定的原子核中共存。另外与叁轴形变有关联的手征双重带也是这个核区引人关注的实验现象和研究课题,不但在临近的奇-奇Cs核中被系统性发现,在同为奇A核的129Cs中也有观测报道。集体转动是此区原子核所表现的重要运动模式。由于跃迁选择定则或跃迁能量的限制,靠近基态的转动带带首经常表现为具有相对较长寿命的同质异能态(isomer)。而这些同质异能态的向下退激跃迁一般表现为高内转换系数的高阶跃迁(例如M2、E3、M3、E4等)或极低能量(<10 Me V)的跃迁,有些同质异能态甚至因为向下退激跃迁的高度禁戒而直接衰变至子核的基态或激发态。上述效应给转动带带首向下退激过程的实验观测造成了极大的挑战。而在125Cs中,尽管πg9/2和πh11/2带的带首能量已被前人的研究所确定甚至“证实”,但本论文工作将提供坚实可靠的实验证据推翻这些长期占据统治地位的基础核数据。πg7/2和πd5/2在此核区是一对能量上相互靠近的赝自旋轨道。通过大量的实验及理论研究,人们在此核区观测并建立了大量的基于它们的转动带,特别是建立了这些转动带的系统学规律。然而本论文工作给出了一种不同图像的组态指定方案,展示阐述了这种新方案的证据及合理性。本工作的实验利用在丹麦玻尔所的加速器、通过重离子熔合蒸发反应116Cd(14N,5n)布居了目标核125Cs的高自旋态。束流能量为65 Me V,并用Nordball探测阵列测量了实验过程中的γ射线。以这些γ射线的观测记录为基础,获得了一些新的实验结论以及物理认识。主要研究结果介绍如下:1.在纲图中新增了超过50条γ跃迁,拓展和修正了大部分原来已知的带结构,新增了多条带间连接跃迁把原来相互独立的带结构连接了起来,新观测建立了叁条以上的带结构,从而建立起至目前为止最为完善的125Cs能级纲图。获取了γ射线相对强度以及角分布(Angular Distribution of Oriented nuclei,ADO)系数等γ射线的基本实验信息,并基于这些信息以及结合带结构等多方面信息对γ跃迁多极性进行了判定。2.以高激发能区所新建立的连接跃迁为基础,将带首为同质异能态的()πh11/2带与激发能已知的πg7/2带连接了起来,从而可靠而准确的确定了πh11/2带的带首能量,其值为294 ke V,与前人的结果相差达28 ke V之多。3.基于πg9/2组态的转动带带首并非同质异能态,尽管如此其退激路径很复杂,涉及了多个能量几乎高度重迭的γ跃迁以及它们之间符合关系的推定,以至于前人尽管有很好的实验统计性基础也或者建立了错误的退激路径,或者干脆不能建立退激路径。在本工作中,尽管实验统计性并非十分充足而未能建立叁维矩阵,但我们通过二维矩阵的细致分析,理清了复杂的符合关系,成功建立了πg9/2带首的退激路径以及带首能量。这一新的纲图结构获得了多重实验证据的支持。4.在较高的激发能区域,前人建立了一条退耦结构的转动带,但未能建立其退激路径。与πg9/2带带首的确定逻辑类似,我们再次成功建立了此带(带4)的退激路径,为后续的组态指定及性质讨论等奠定了可靠的实验信息基础。5.在低自旋区,观测并建立了四条转动带,除去组态清晰的pg9/2带以外,另外叁条带呈现?I=2的退耦结构(带1、2和3),并且它们相互之间存在少许连接跃迁。其中带1和带3为本工作首次建立。叁条带的内禀组态应为πg7/2和πd5/2,这是基本的无争议的判断。然而叁者之中具体哪两者构成旋称伙伴以及给定的带结构具体是基于πg7/2还是πd5/2,这些疑问的解决却异常艰难复杂,因为πg7/2[422]3/2+和πd5/2[420]1/2+是一对能量上相互靠近的Nilssion轨道,宇称相同性质相近。按照前人在此核区所建立的系统学规律,带2和带3应为一对旋称伙伴并基于πg7/2组态,而带1则为基于πd5/2组态的优惠旋称分支。在本论文工作中,我们从多方面对上述叁条带的可能组态进行了论证,涉及旋称劈裂和能级结构的比较及其与相邻核的系统学比较、基于推转壳模型(Cranked shell model,CSM)的理论计算等多维度证据,最终给出了我们的组态指定的结论,即带1和带3是基于πg7/2组态的旋称伙伴,而带2是基于πd5/2组态的优惠旋称。这一指定方案与此核区的传统的系统学方案相违背。然而我们给出的论证更加自洽合理,我们也因此提出对此核区的相关组态指定方案进行重新的评判甚至修改。6.随着自旋的升高,基于πg7/2组态的带2发展成了两条分支,如同一棵大树分叉成两根树枝一样,其中一个分支呈现为?I=2的退耦结构(带4)而另一个分支呈现为?I=1的耦合结构(带5),并且两者也向基于πd5/2组态的带3退激。另外,带5为本工作首次建立。带4和带5的组态指定同样不是一蹴而就的事情。为了给出合理的组态指定,我们同样调动了多维度的实验及理论判据,涉及带结构的自身特征(旋称劈裂,退激方式等)、顺排行为(带交叉频率、顺排增量)、B(M1)/B(E2)值的实验提取及理论计算、基于总位能模型(Total Routhian Surface,TRS)对形变的计算、基于CSM对顺排和旋称劈裂行为的再现、系统学比较等等。最终我们认为,带4产生于一对h11/2质子的顺排、而带5则产生于一对h11/2中子的顺排,随着自旋的升高,带4在h11/2质子顺排后又相继发生了一对h11/2中子的顺排。与带4相关的原子核形变为长椭(γ=0°),带5的核形状则为近扁椭甚至扁椭(γ=-60°)。带4的长椭形变导致了其h11/2中子折对频率相对于带5的h11/2中子折对频率出现了明显的延迟。带4的长椭形变和带5的扁椭形变共存于125Cs的高自旋区,这种实验现象非常有价值,为原子核高自选区形状共存现象的研究提供了鲜见而有趣的实例。7.前人的研究工作对125Cs中一条高自旋区的高K带(带7)给出了不同的宇称指定以及组态指定。本论文工作提供了更加可靠丰富的实验信息,其有助于前述争议的区分,并支持了正宇称的ph11/2?νh11/2?νg7/2组态指定。在带7的旁边,我们证实了另一条与带7结构相似的高K带的存在(带8)。它是由8条M1跃迁构成的偶极跃迁带,其中只有叁条与前人的报道结果重合,几乎可以被视为一个新带。这条带的主要退激方式是馈入主带7。基于新获知的带7和带8的实验值,我们认为二者很可能是一对手征双重带。这种判断获得了多方面证据的支持,主要包括两带彼此相似的B(M1)/B(E2)实验比值、旋称劈裂行为、顺排行为以及二者间能量近简并的实验观测。手征双重带反应着原子核的一种新的运动模式,即叁轴形变下的手征运动。这种运动模式在此核区双奇核的ph11/2?νh11/2组态中有一些观测报道,但在此核区奇A核中则颇为罕见。125Cs中手征双重带的实验证据为该热点课题的理论研究提供了新颖的案例。8.此外,我们还获得了一些其它实验结果,例如向上和向下拓展了?h11/2带的一个伴带(带9)的结构,在丰富了125Cs核能级结构本身的同时,也为它的组态指定(γ振动或次晕?h11/2带)以及系统学研究提供了重要的实验数据基础。(本文来源于《吉林大学》期刊2018-06-01）
刘佳强[8]（2018）在《~(126)Cs的高自旋态研究及在束γ谱学实验测量终端的中子防护》一文中研究指出本文的工作内容主要分为两部分,一是~(126)Cs高自旋态的研究,二是对在束γ谱学实验测量终端的中子防护模拟。~(126)Cs高自旋态的研究工作:A~130核区手征双重带是核结构研究的热点之一,目前已系统性地在Cs、La、Pm、Pr、Eu等同位素中观测到多例基于πh_(11/2)?νh_(11/2)组态下的正宇称手征双重带。其中~(134)Pr组态为πh_(11/2)?νh_(11/2)的晕带及其伴带具有很好的能级简并度,因此曾被认为是最好的手征候选核,但D.Tonev等人测量了~(134)Pr双带的寿命,发现双带的形状有很大的差异。J.Timar等人建立了新的正宇称带,并重新指定了~(134)Pr中的手征双重带,而不是之前人们认为的πh_(11/2)?νh_(11/2)的晕带及伴带。~(134)Pr中的这个现象是特例还是该核区奇奇核的普遍现象是值得讨论的,如果是后者,则在该核区内的Cs、La、Pm等同位素中也应该会出现类似的结构,为此我们选取了~(126)Cs进行研究。本工作利用融合蒸发反应~(116)Cd(~(14)N,4n)布居了~(126)Cs高自旋态,基于πh_(11/2)?νh_(11/2)晕带及其伴带,建立了新的正宇称转动带,通多对转动带各能级的激发能、旋称劈裂、电磁跃迁几率的比较,表明本工作新建立的转动带与πh_(11/2)?νh_(11/2)亚晕带有更好的相似性,为此我们重新建议了~(126)Cs中的手征双重带,与~(134)Pr核的解释方式非常相似。在束实验测量终端的中子防护模拟的结果:在在束实验测量过程中,从靶室蒸发出来的快中子会对分布在靶室周围的HPGe探测器造成辐射损伤,导致分辨率下降而不能满足实验要求,常常对实验工作者带来很大的困扰。本工作设计屏蔽方案,在尽量不影响γ射线探测的前提下屏蔽即将进入探测器的中子,以减少探测器受到的辐射损伤。模拟结果可以屏蔽大部分快中子,虽然也会吸收掉部分γ射线,在实验时可以通过适当增加束流的方式进行补偿。(本文来源于《吉林大学》期刊2018-06-01）
刘志海[9]（2018）在《自旋轨道耦合作用对准一维纳米线量子点电子自旋态的影响》一文中研究指出束缚在量子点中的电子自旋由于具有良好的相干性可以用于量子比特信息的储存和量子逻辑门的操作。电子自旋小的磁矩意味着需要很大的外界交流磁场去实现有效地电子自旋操控。然而,在具有空间反演不对称性的半导体材料中,因为有自旋轨道耦合作用电子的自旋状态可以通过一个外界交流电场来有效地操控。近十年来,半导体纳米线器件中的电子自旋轨道耦合对于新物理机制的探索具有重大而又深远的意义。在实验上,纳米线中的自旋轨道耦合作用一方面促进了电子自旋状态的快速电场操控,另一方面为由半导体纳米线和超导材料组成的混合系统提供了寻找马约纳拉费米子的一个有效平台。然而在实际的过程中,自旋轨道耦合作用也会通过电声相互作用而导致电子自旋状态的衰减。所以为了清楚地了解自旋轨道耦合作用对半导体纳米线中电子自旋状态的影响,就应该精确地考虑自旋轨道耦合作用。然而,在目前绝大多数的理论计算过程中经常把自旋轨道耦合作用当成微扰来处理,以至于会忽略掉强自旋轨道耦合效应。在这个毕业论文中,我们着重研究了强自旋轨道耦合作对纳米线量子点系统中电子自旋状态的影响,主要包含以下七个章节;在第一章我们简单地介绍了量子点系统,以及将它用于自旋量子信息处理的基本原理。在第二章我们主要介绍关于自旋轨道耦合作用的基本理论知识,其中包括描述量子点中电子自旋轨道耦合作用的有效哈密顿量,电子电偶极自旋共振和声子诱导自旋衰减的基本原理。为了方便理论的讨论,我们给出了在弱自旋轨道耦合作用下,计算单电子电偶极自旋共振频率和声子诱导衰减率的具体公式。在第叁章我们主要研究纳米线双量子点中单电子的电偶极跃迁。相比于单量子点,在自旋轨道耦合作用下,在双量子点中一共存在着两种导致电子电偶极自旋共振的机制;点内不同轨道态的混合和点间自旋翻转隧穿。在双量子点中,单电子的电偶极自旋共振的频率和强度是由这两种机制共同决定的,并且可以通过调节外界磁场的强度或点间距离来改变共振过程中的主导机制。为了阐明强自旋轨道耦合作用对电子相干性的影响,我们还计算了由电声相互作用所导致的状态衰减。我们的计算结果发现,由于碲化铟等材料的高朗德g因子,即使是在很小的磁场情况下电子的自旋衰减也会因声子的瓶颈效应而得到相应的抑制。在第四章我们利用一个精确可解模型来研究磁场方向对纳米线量子点中电子自旋轨道耦合效应的影响。根据束缚电子的精确本征波函数,我们发现无论自旋轨道耦合强度多大,电偶极自旋共振频率永远随磁场方向做周期为π的周期变化。然而,对于由电声相互作用所导致的自旋衰减来说,随着自旋轨道耦合强度的增大,自旋衰减率的变化周期从π拓展到2π。在第五章我们研究了在强的自旋轨道耦合作用下量子点束缚势对一维方势阱量子点中电子电偶极自旋共振频率的影响。我们发现在一维方势阱量子点中电了的本征波函数的概率分布强烈依赖于势阱高度,并存在着能使电子电偶极自旋共振频率达到最大的最佳势垒高度。在第六章我们主要研究在有外界磁场的情况下强自旋轨道耦合作用对纳米线双量子点中两个电子交换作用的影响。我们发现描述纳米线双量子点中两个电子交换作用的有效哈密顿量可以化简为Moriya超级各向异性交换作用哈密顿量。在存在均匀的外界磁场的情况下,电子的各向异性交换作用可以通过一个幺正变换转变成一个各向同性的交换作用。然而此时,外界均匀磁场变成了一个等效非均匀磁场,等效磁场的非均匀性体系了电子的自旋轨道耦效应的强弱。并且我们发现在纳米线双量子点中可以通过改变电子自旋轨道耦合的强弱来改变自旋交换作用的强度,还可以通过调节外界磁场方向来控制各向异性交换作用的方向。在最后一章我们对本论文的研究课题做出来了总结,并对未来工作进行了展望。(本文来源于《中国工程物理研究院》期刊2018-05-25）
Yun,Tong,Yuqiao,Guo,Pengzuo,Chen,Haifeng,Liu,Mengxing,Zhang[10]（2018）在《钙钛矿催化剂电子自旋态调节在析氧反应中的应用》一文中研究指出文章简介钙钛矿材料,由于具有结构稳定、环境友好以及独特的可调节电子态结构等特点而备受关注。理论和实验已经证明,钙钛矿材料的OER催化活性与其中过渡金属的e_g电子结构和电导率有着紧密的联系,但是在优化钙钛矿催(本文来源于《科学新闻》期刊2018年04期）
自旋态论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
手征对称性是自然界中的基本属性,它广泛地存在于自然界中。原子核中的手征对称性自1997年被预言以来,实验上已经进行了广泛地研究,目前已经在在190核区、130核区、100核区和80核区观测到手性原子核的存在,本工作研究的目标核74As是80核区的原子核。实验于2016年在南非iThemba LABS国家实验室进行,实验用重离子熔合蒸发反应布居了原子核的高自旋态,用到的束靶组合是74Ge(α,1p3n),束流能量为58MeV和62MeV。实验进行了170个小时,共获得了大约6.17×109个γ-γ符合事件。通过γ-γ符合分析、提取γ射线的多极性信息建立了74As的能级纲图,共发现了27条新丫跃迁和9条新能级,新建立了两条转动带。通过与邻近奇奇核的系统学比较,把两条正宇称转动带的组态指定为πg9/2(?)vg92;通过分析74As和邻近奇A核的S(Ⅰ),把两条负宇称转动带的组态指定为πg9/2(?)v(f5/2p3/2)。带1和带2,带3和带4是两对△Ⅰ=1的近简并的转动带,可能是两对手征双重带,于是我们提取了两对转动带的实验特征值,最终把带1和带2指定为一对手征双重带。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
自旋态论文参考文献
[1].强赟华.~(130,131)Ba高自旋态研究及~(87)Zr低位能级寿命测量[D].兰州大学.2019
[2].肖骁.奇奇核~(74)As的高自旋态研究[D].山东大学.2019
[3].管弦.~(119)Cs的高自旋态研究[D].吉林大学.2019
[4].孙继荣,张远波,成昭华,孙阳,禹日成.关联电子材料的自旋态限域调控与自旋电子器件应用研究进展[J].中国基础科学.2019
[5].张庆平,王鹏.GdBaCo_2O_(5.5)及其掺杂体系Co自旋态的第一性原理计算[J].云南化工.2018
[6].王晓丽.分子器件局域自旋态调控的理论研究[D].中国科学技术大学.2018
[7].孙吉.奇A核~(125)Cs高自旋态谱学研究[D].吉林大学.2018
[8].刘佳强.~(126)Cs的高自旋态研究及在束γ谱学实验测量终端的中子防护[D].吉林大学.2018
[9].刘志海.自旋轨道耦合作用对准一维纳米线量子点电子自旋态的影响[D].中国工程物理研究院.2018
[10].Yun,Tong,Yuqiao,Guo,Pengzuo,Chen,Haifeng,Liu,Mengxing,Zhang.钙钛矿催化剂电子自旋态调节在析氧反应中的应用[J].科学新闻.2018
论文知识图
