导读:本文包含了受激发射截面论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:截面,荧光,光谱,晶体,激光器,浓度,依赖性。
受激发射截面论文文献综述
肖炅[1]（2014）在《太赫兹参量振荡器的研究和晶体受激发射截面的测量》一文中研究指出本论文的研究内容包括两部分,一部分是垂直晶体表面发射的太赫兹参量振荡器的实验研究,另一部分是掺钕激光晶体在4F3/2→4I11/2能级间跃迁(即1.06gm)的受激发射截面测量。太赫兹波(Terahertz wave, THz wave)是指频率范围在0.1THz到10THz之间的电磁波,介于微波和红外波段之间。太赫兹波在材料检测、医学成像、安全检查、物质的太赫兹光谱特征分析、超高速率空间通信和超高分辨率武器制导等领域具有重要研究价值和广泛的应用前景。很多国家都将太赫兹技术列为战略性科技方向,被称为“改变未来世界的十大技术”。产生太赫兹波的方法主要分为电子学方法和光子学方法两类。在产生THz波的光子学方法中,基于受激电磁耦子散射(Stimulated polariton scattering)的太赫兹参量振荡器(Terahertz-wave parametric oscillator, TPO)具有结构紧凑、窄线宽、可调谐、室温运转等优点,是实现太赫兹输出的有效方法。激光晶体的受激发射截面是它的重要参数,决定了晶体激光运转过程中的最大增益、饱和功率和最佳输出镜透过率,对激光器的设计与优化具有重要的意义。测量受激发射截面的方法有很多,主要有光谱测量法和激光测量法。其中光谱测量法应用最广,对已实现激光运转和未实现激光运转的晶体材料都能适用,但其测量过程中量子效率和荧光分支比的确定比较困难。而对于已经实现激光运转的激光晶体,激光测量法是最简单有效的方法。本论文的主要研究内容和创新点包括：1.实验研究了外腔泵浦的表面垂直发射太赫兹参量振荡器的特性。使用特殊切割的MgO:LiNbO3晶体作为非线性晶体,使用电光调Q的Nd:YAG激光器产生的重复周期为800ms的1064nm脉冲激光作为泵浦源,利用旋转位移平台调整泵浦光、Stokes光的相位匹配角度,研究了外腔泵浦的表面垂直发射太赫兹参量振荡器的运转特性,获得了1THz到2.3THz的太赫兹波,最大Golay Cell响应的单脉冲信号幅度为2.49V,单脉冲输出能量为1.06μJ,是目前关于太赫兹参量振荡器报道中最高的单脉冲输出能量。2.提出一种改进的激光晶体受激发射截面的测量方法。不同于以往测量方法将输入输出关系进行简单的线性拟合,本文考虑泵浦光与振荡激光光斑尺寸的比值对输入输出关系的影响,引入参数k,得到更精确的公式。通过测量激光器的输入输出关系,利用该公式,可以得到更精确的结果。3.测量了五种掺钕激光晶体的受激发射截面。分析了使用改进方法确定激活介质受激发射截面过程中减小测量误差的措施和热透镜效应的影响,设计一种测量装置,将五种掺钕激光晶体(分别为Nd:YAG, Nd:YVO4, Nd:LuVO4, LGT和NGAB)放入此测量装置中,测量输入输出关系,计算有效受激发射截面,分别为2.58×10-19cm2,10.8×10-19cm2,1.15×10-19cm2,12.3×10-19cm2,3.52×10-19cm2由于测量五种掺钕激光晶体受激发射截面的实验装置相同,不同晶体测量过程中所产生的误差也大致相同,即使所得结果的绝对值存在误差,五种晶体有效受激发射截面的相对值还是比较准确的。(本文来源于《山东大学》期刊2014-04-20）
汪晓波,许晓军,陆启生[2]（2009）在《热容激光器中热致受激发射截面改变对输出功率的影响》一文中研究指出固体热容激光器发射期间将废热储存在激光介质中,从而使激光介质的温度随着激光的不断发射而不断升高。温度的升高导致激光介质的受激发射截面发生改变。有效受激发射截面的改变导致激光增益的变化。根据各种掺钕磷酸盐玻璃和掺杂原子数分数为1%的Nd∶YAG的发射截面随温度变化的规律,计算出使用相应工作介质的固体热容激光器随温度上升后抽运阈值和输出功率的改变。计算结果表明,掺钕磷酸盐玻璃和Nd∶YAG介质工作在热容模式下,随着温升导致的有效受激发射截面不断减小,激光器输出功率明显下降。(本文来源于《中国激光》期刊2009年01期）
李昌立,孙晶,曾繁明,李建利,万玉春[3]（2006）在《Nd∶GGG晶体荧光寿命的测试及受激发射截面的计算》一文中研究指出介绍了荧光寿命的测试原理。设计了荧光寿命测试系统。利用脉冲取样技术测试了Nd∶GGG晶体的荧光寿命,约为250μs。采用英国的荧光光谱仪,在室温条件下,用波长为488nm的Ar离子激光器激发Nd:GGG晶体,获得了Nd:GGG晶体的荧光光谱,计算出的Nd∶GGG晶体的受激发射截面σ(λ)为21.57×10-20cm2。(本文来源于《光学技术》期刊2006年02期）
李述涛,张行愚,王青圃,范书振,李昀初[4]（2004）在《关于Nd∶YAG晶体R_2→Y_3跃迁有效受激发射截面的讨论》一文中研究指出文中对W.Koechner先生所着的《Solid-StateLaserEngineering》一书中关于Nd∶YAG晶体R2→Y3跃迁有效受激发射截面的描述进行讨论。(本文来源于《激光与红外》期刊2004年02期）
赵圣之,陈磊,张路,张福军,Alexandra,Rapaport[5]（2004）在《Nd∶YAG晶体1.064μm受激发射截面随温度变化特性研究》一文中研究指出测量了Nd∶YAG晶体从 - 70℃到 +80℃不同温度下的荧光发射光谱和荧光寿命 ,计算了该晶体在不同温度下 1.0 6 4μm受激发射截面 ,首次获得在此温度变化范围内受激发射截面随温度的线性变化关系(本文来源于《光子学报》期刊2004年02期）
李顺光,陈树彬,温磊,胡丽丽,王标[6]（2003）在《钕离子浓度对受激发射截面的影响》一文中研究指出通过对N31型磷酸盐激光钕玻璃的6种钕离子浓度进行实验,采用Judd Ofelt模型对样品进行分析,发现随着钕离子浓度的增加,受激发射截面逐渐减小。因此在激光系统设计中,应充分考虑钕离子浓度的影响。选择浓度合适的钕玻璃作为工作物质,可使激光系统性能达到最优。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2003年12期）
赵圣之,陈磊,郑加安,张路,张福军[7]（2003）在《Cr∶Nd∶GSGG晶体1.061μm受激发射截面随温度变化特性研究》一文中研究指出测量了Cr∶Nd∶GSGG晶体从 - 70℃到 +80℃温度下的荧光发射光谱和荧光寿命 ,计算了该晶体在不同温度下 1 .0 61 μm受激发射截面 ,获得在此温度变化范围内受激发射截面随温度的线性变化关系(本文来源于《光学学报》期刊2003年07期）
李顺光,陈树彬,温磊,胡丽丽,王标[8]（2003）在《钕离子浓度对受激发射截面的影响》一文中研究指出通过对N31型磷酸盐激光钕玻璃的6种钕离子浓度进行实验.采用Judd-Ofelt模型对样品进行分析,发现随着钕离子浓度的增加,受激发射截面逐渐减小。因此在激光系统设计中,应充分考虑钕离子浓度的影响。选择浓度合适的钕玻璃作为工作物质.可使激光系统性能达到最优。(本文来源于《第七届全国激光科学技术青年学术交流会专辑》期刊2003-06-30）
王正平,孙洵,许心光,孙连科,张少军[9]（2001）在《LD端面泵浦固体激光器理论在测量Nd:YVO_4晶体有效受激发射截面中的应用》一文中研究指出对四种掺杂浓度的Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体进行了激光性质的研究和对比．从ＬＤ端面泵浦固体激光器的理论出发，结合实验数据计算了相应晶体的有效受激发射截面σｅ．结果表明，随Ｎｄ３＋ 浓度的提高．Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体的有效受激发射截面σｅ逐渐增大，上能级寿命τｅ不断减小，两者的乘积在２ａｔ．％附近达到最大值．(本文来源于《量子电子学报》期刊2001年02期）
许惠英,蔡志平[10]（1998）在《钕重掺杂多模氟化锆玻璃光纤发射光谱与受激发射截面》一文中研究指出用4．1％（重量比）钕离子高浓度掺杂氟化锆玻璃拉制成多模光纤，测试了~4F_3／2→~4I_11／2所对应的荧光发射光谱，其中心波长为1．037μm，其上能级辐射寿命为220μs。由Fuchtbauer－Ladenhburg关系，计算得出该光谱带的受激发射截面谱，峰值受激发射截面为9．1×10~－20cm~2。(本文来源于《固体电子学研究与进展》期刊1998年03期）
受激发射截面论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
固体热容激光器发射期间将废热储存在激光介质中,从而使激光介质的温度随着激光的不断发射而不断升高。温度的升高导致激光介质的受激发射截面发生改变。有效受激发射截面的改变导致激光增益的变化。根据各种掺钕磷酸盐玻璃和掺杂原子数分数为1%的Nd∶YAG的发射截面随温度变化的规律,计算出使用相应工作介质的固体热容激光器随温度上升后抽运阈值和输出功率的改变。计算结果表明,掺钕磷酸盐玻璃和Nd∶YAG介质工作在热容模式下,随着温升导致的有效受激发射截面不断减小,激光器输出功率明显下降。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
受激发射截面论文参考文献
[1].肖炅.太赫兹参量振荡器的研究和晶体受激发射截面的测量[D].山东大学.2014
[2].汪晓波,许晓军,陆启生.热容激光器中热致受激发射截面改变对输出功率的影响[J].中国激光.2009
[3].李昌立,孙晶,曾繁明,李建利,万玉春.Nd∶GGG晶体荧光寿命的测试及受激发射截面的计算[J].光学技术.2006
[4].李述涛,张行愚,王青圃,范书振,李昀初.关于Nd∶YAG晶体R_2→Y_3跃迁有效受激发射截面的讨论[J].激光与红外.2004
[5].赵圣之,陈磊,张路,张福军,Alexandra,Rapaport.Nd∶YAG晶体1.064μm受激发射截面随温度变化特性研究[J].光子学报.2004
[6].李顺光,陈树彬,温磊,胡丽丽,王标.钕离子浓度对受激发射截面的影响[J].强激光与粒子束.2003
[7].赵圣之,陈磊,郑加安,张路,张福军.Cr∶Nd∶GSGG晶体1.061μm受激发射截面随温度变化特性研究[J].光学学报.2003
[8].李顺光,陈树彬,温磊,胡丽丽,王标.钕离子浓度对受激发射截面的影响[C].第七届全国激光科学技术青年学术交流会专辑.2003
[9].王正平,孙洵,许心光,孙连科,张少军.LD端面泵浦固体激光器理论在测量Nd:YVO_4晶体有效受激发射截面中的应用[J].量子电子学报.2001
[10].许惠英,蔡志平.钕重掺杂多模氟化锆玻璃光纤发射光谱与受激发射截面[J].固体电子学研究与进展.1998
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