导读:本文包含了磁囚禁论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:原子,样品,表面,磁场,爱因斯坦,光束,导线。
磁囚禁论文文献综述
吴明眼,刘南春[1]（2011）在《#形载流导线外加偏磁场可控原子磁囚禁》一文中研究指出提出了一种新型的采用#形载流导线外加偏磁场作用来实现中性冷原子磁囚禁的方案.通过对空间磁场的计算,发现改变外加偏磁场的大小与方向,可将磁阱由一个分裂为两个或四个,反之亦然.文中采用经典Monte-Carlo方法,模拟了冷原子团分裂的动力学过程,验证了本方案的可行性,为进一步研究双样品或四样品磁光囚禁(MOT)和中性冷原子的碰撞实验提供了理论依据.(本文来源于《苏州大学学报(自然科学版)》期刊2011年03期）
吴明眼[2]（2011）在《#-形载流导线加偏磁场可控原子磁囚禁》一文中研究指出由于塞曼效应,中性原子的磁囚禁原理是基于原子的磁偶极矩与磁阱的非均匀磁场之间的相互作用势;当相互作用势为负时,原子将受到一个吸引力的作用,处于强场搜寻态的原子将被吸引到磁场最大的囚禁中心(交流磁囚禁);而当相互作用势为正时,原子将受到一个排斥力的作用,处于弱场搜寻态的原子将被推向磁场最小的囚禁中心(静磁囚禁),从而实现冷原子的叁维磁囚禁。本文提出了一种新颖的采用#形载流导线加偏磁场相互作用的实现中性冷原子磁囚禁的双阱或四阱方案:通过改变外加偏磁场的大小与方向,可将囚禁中心由一个分裂为两个或四个,反之亦然。详细计算和分析了上述载流导线磁场的空间分布,研究发现在导线中通以较小的电流并附加一定的偏置磁场,即可在基底表面上方50微米附近产生磁场零点或磁场最小值。并且通过改变外加偏置磁场的大小和方向,即可实现中性冷原子的双阱磁囚禁或四阱磁囚禁。最后,采用经典Monte-Carlo方法,模拟了冷原子团磁囚禁的动力学过程,验证了本方案双阱磁囚禁或四阱磁囚禁的可行性。所以,本文提出的该方案不仅适用于制备双样品或四样品磁光囚禁(MOT),还可用于研究中性原子的冷碰撞等。(本文来源于《苏州大学》期刊2011-04-01）
胡建军,印建平[3]（2003）在《中性原子的磁囚禁技术及其最新发展与应用》一文中研究指出本文就近二十年来国际上用于叁维限制中性原子运动的磁囚禁原理、方案、特点及其最新发展进行了系统介绍与综述。根据构成磁阱的装置大小、磁场特征以及产生磁场方式的不同,可以将囚禁原子的各种磁阱分为宏观静磁囚禁、微观静磁囚禁和微波或交流磁囚禁叁大类。最后,文章简单介绍了中性原子磁囚禁技术在玻色-爱因斯坦凝聚(BEC)和原子芯片中的最新应用。(本文来源于《量子电子学报》期刊2003年03期）
印建平,高伟建,胡建军,刘南春[4]（2002）在《一种新颖的实现BEC列阵的表面微磁囚禁方案》一文中研究指出本文提出了一种采用平面载流导线列阵实现冷原子表面微磁囚禁的新方案 ,计算与分析了 1Ｄ和 2Ｄ载流导线列阵产生的磁场及其梯度与曲率的空间分布 ,并发现了一些有趣的周期性排列的磁阱微结构。此外 ,我们还就 1Ｄ和 2Ｄ载流导线列阵的微制作与冷却 ,表面微磁(本文来源于《量子光学学报》期刊2002年S1期）
胡建军,印建平[5]（2002）在《中性原子的双阱磁囚禁及其应用》一文中研究指出本文提出了四种采用载流导线实现冷原子双阱磁囚禁的新颖方案 :(1)双ｌｏｆｆｅ型磁囚禁 ,(2 )双Ｚ型导线磁囚禁 ,(3)双Ｕ -Ｚ型导线磁囚禁和 (4)双Ｕ -Ｕ型导线磁囚禁 ,详细计算了上述磁阱的磁场及其梯度与曲率的空间分布 ,并分析了实现冷原子双(本文来源于《量子光学学报》期刊2002年S1期）
印建平,高伟建,胡建军,刘南春[6]（2002）在《一种新颖的实现BEC列阵的表面微磁囚禁方案》一文中研究指出本文提出了一种采用平面载流导线列阵实现冷原子表面微磁囚禁的新方案,计算与分析了1D和2D载流导线列阵产生的磁场及其梯度与曲率的空间分布,并发现了一些有趣的周期性排列的磁阱微结构。此外,我们还就1D和2D载流导线列阵的微制作与冷却,表面微磁囚禁列阵的冷原子(本文来源于《第十届全国量子光学学术报告会论文论文集》期刊2002-08-01）
胡建军,印建平[7]（2002）在《中性原子的双阱磁囚禁及其应用》一文中研究指出本文提出了四种采用载流导线实现冷原子双阱磁囚禁的新颖方案:(1)双loffe型磁囚禁,(2 )双Z型导线磁囚禁,(3)双U -Z型导线磁囚禁和(4)双U -U型导线磁囚禁,详细计算了上述磁阱的磁场及其梯度与曲率的空间分布,并分析了实现冷原子双阱磁囚禁的实(本文来源于《第十届全国量子光学学术报告会论文论文集》期刊2002-08-01）
胡建军[8]（2002）在《中性原子的双阱磁囚禁及其应用》一文中研究指出由于塞曼效应，中性原子的磁囚禁原理是基于原子的磁偶极矩与磁阱的非均匀磁场之间的相互作用势；当相互作用势为负时，原子将受到一个吸引力的作用，处于强场搜寻态的原子将被吸引到磁场最大的囚禁中心(交流磁囚禁)；而当相互作用势为正时，原子将受到一个排斥力的作用，处于弱场搜寻态的原子将被推向磁场最小的囚禁中心(静磁囚禁)，从而实现冷原子的叁维磁囚禁。 本文提出了采用载流导线实现冷原子磁囚禁的四种新颖的双阱方案：(1)双Ioffe型磁囚禁，(2)双Z型导线磁囚禁，(3)双U-Z型导线磁囚禁和(4)双U-U型导线磁囚禁，详细计算了上述磁阱的磁场及其梯度与曲率的空间分布，并讨论了实现冷原子双阱磁囚禁的实验可行性。我们的研究表明上述双磁阱可分别用于实现两种不同原子的磁囚禁或磁光囚禁，且当上述方案中某一导线中的电流大小改变时，每个双磁阱可连续转变为一个单磁阱，以便用于双样品原子的冷碰撞或原子物质波干涉的实验研究等。进一步的研究发现：当囚禁系统的特征长度为200 μm，导线电流为0.2A时，双Ioffe型磁阱和双Z型导线磁阱中心的磁场梯度和曲率的典型值分别为2.0×10~3G／cm和1.0×10~5G／cm~2，这远远高于BEC实验中宏观磁阱中心的磁场梯度及其曲率，为双样品原子的微阱玻色—爱因斯坦凝聚(BEC)的实现提供了理论依据； 由于双Ioffe型磁阱和双Z型导线磁阱的中心磁场强度都是非零最小值，不存在Majonara跃迁，可望获得足够高的原子密度，故它们不仅可用于研究双样品原子间的冷碰撞，而且还可用于实现双样品的BEC或研究双样品BEC的性质；而双U-Z型导线磁囚禁和双U-U型导线磁囚禁的中心磁场强度都为零，存在着严重的Majonara跃迁，限制了磁阱中原子密度的提高，因而它们仅能用于实现双样品的磁光囚禁(MOT)或用于研究不同原子之间的冷碰撞性质。研究表明当导线中的电流为600A，偏置磁场为40G时，双U-Z型导线磁阱或双U-U型导线磁阱中心的磁场梯度约15～25G／cm，双MOT中所能俘获的原子数约为10~6量级(弱光近似下)，相应的MOT温度约为266μK，这与标准MOT中的囚禁原子数及其原子冷却温度差不多。(本文来源于《苏州大学》期刊2002-05-01）
印建平,刘南春,高伟建,王育竹[9]（2000）在《中性原子在载流导线列阵中的磁导引与磁囚禁》一文中研究指出近年来,采用一根或二根载流导线实现中性原子的磁导引已成为原子光学领域研究的前沿热门课题之一。本文提出了一种采用空心载流导线列阵实现原子磁导引的新方案,特别是采用叁根或四根载流导线的原子磁导引方案不仅简单方便,而且可构成磁漏斗、磁分束等其它静磁原子光学器件。我们详细计算了空心载流导线列阵中的磁场分布。研究发现,在一定的条件下,空心载流导线列阵可以实现超冷原子或相干物质波(BEC)的单模波导。此外,载流导线平面或空间列阵也可用于冷原子的磁反射、磁衍射和磁囚禁,从而构成诸如磁反射镜、磁衍射光栅和磁晶格等一类新的原子光学器件。特别地,由载流导线空间列阵构成的磁晶格也可用于光子晶体和 BEC 列阵等的制备。(本文来源于《第九届全国量子光学学术报告会摘要集（Ⅱ）》期刊2000-07-01）
印建平,高伟建,刘南春,王义遒[10]（1999）在《磁囚禁~(133)Cs原子BEC的实验进展及其困难和光学囚禁~(133)Cs原子BEC的可能性》一文中研究指出本文首先综述了近年来有关蒸发冷却~(133)Cs原子样品的实验进展,分析了磁囚禁~(133)Cs原子SEC的困难,并在此基础上提出了一个全光型冷却与囚禁~(133)Cs原子BEC的方案.该方案主要由一个来自半导体激光λ=0.852μm的倒金字塔形中空光束重力光学囚禁;PHBGOT和一个来自Ar~+激光(?)λ=0.5013μm 的圆锥形中空光束重大光学囚禁CHB GOT 组成:在PHB GOT中.冷原子经历了一个有效的中空光束感应的Sisyphus冷却和抽运光感应的几问冷却.原子温度将被从MOT温度(～60μk),冷却至几个光子反冲极限～2μk:而在Ar~(?)中空光束囚禁(CHB GOT)中,冷原子将被Raman cooling或速度选择相干粒子数囚禁技术 (VSCPT)进一步冷却至光子反冲极限以下,并被兰失谐的Covering光束压缩.我们就PHB冷却的动力学过程进行了Monte-Carlo模拟.并计算了Ar~-中空光束囚禁~(133)Cs原子的光学势.我们的研究结果表明实现一个全光学冷却与囚禁的~(133)Cs原子BEC是可能的.(本文来源于《Laser Cooling: Bose-Einstein Condensation and Atom Laser--Proceedings of CCAST (World Laboratory) Workshop》期刊1999-12-01）
磁囚禁论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
由于塞曼效应,中性原子的磁囚禁原理是基于原子的磁偶极矩与磁阱的非均匀磁场之间的相互作用势;当相互作用势为负时,原子将受到一个吸引力的作用,处于强场搜寻态的原子将被吸引到磁场最大的囚禁中心(交流磁囚禁);而当相互作用势为正时,原子将受到一个排斥力的作用,处于弱场搜寻态的原子将被推向磁场最小的囚禁中心(静磁囚禁),从而实现冷原子的叁维磁囚禁。本文提出了一种新颖的采用#形载流导线加偏磁场相互作用的实现中性冷原子磁囚禁的双阱或四阱方案:通过改变外加偏磁场的大小与方向,可将囚禁中心由一个分裂为两个或四个,反之亦然。详细计算和分析了上述载流导线磁场的空间分布,研究发现在导线中通以较小的电流并附加一定的偏置磁场,即可在基底表面上方50微米附近产生磁场零点或磁场最小值。并且通过改变外加偏置磁场的大小和方向,即可实现中性冷原子的双阱磁囚禁或四阱磁囚禁。最后,采用经典Monte-Carlo方法,模拟了冷原子团磁囚禁的动力学过程,验证了本方案双阱磁囚禁或四阱磁囚禁的可行性。所以,本文提出的该方案不仅适用于制备双样品或四样品磁光囚禁(MOT),还可用于研究中性原子的冷碰撞等。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
磁囚禁论文参考文献
[1].吴明眼,刘南春.#形载流导线外加偏磁场可控原子磁囚禁[J].苏州大学学报(自然科学版).2011
[2].吴明眼.#-形载流导线加偏磁场可控原子磁囚禁[D].苏州大学.2011
[3].胡建军,印建平.中性原子的磁囚禁技术及其最新发展与应用[J].量子电子学报.2003
[4].印建平,高伟建,胡建军,刘南春.一种新颖的实现BEC列阵的表面微磁囚禁方案[J].量子光学学报.2002
[5].胡建军,印建平.中性原子的双阱磁囚禁及其应用[J].量子光学学报.2002
[6].印建平,高伟建,胡建军,刘南春.一种新颖的实现BEC列阵的表面微磁囚禁方案[C].第十届全国量子光学学术报告会论文论文集.2002
[7].胡建军,印建平.中性原子的双阱磁囚禁及其应用[C].第十届全国量子光学学术报告会论文论文集.2002
[8].胡建军.中性原子的双阱磁囚禁及其应用[D].苏州大学.2002
[9].印建平,刘南春,高伟建,王育竹.中性原子在载流导线列阵中的磁导引与磁囚禁[C].第九届全国量子光学学术报告会摘要集（Ⅱ）.2000
[10].印建平,高伟建,刘南春,王义遒.磁囚禁~(133)Cs原子BEC的实验进展及其困难和光学囚禁~(133)Cs原子BEC的可能性[C].LaserCooling:Bose-EinsteinCondensationandAtomLaser--ProceedingsofCCAST(WorldLaboratory)Workshop.1999
论文知识图
