反铁磁晶体论文_郭鹏,张强,付淑芳,王相光,胡景莹

导读:本文包含了反铁磁晶体论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:晶体,光子,磁体,矩阵,结构,合金,效应。

反铁磁晶体论文文献综述

郭鹏,张强,付淑芳,王相光,胡景莹^[1]（2016）在《石墨烯对反铁磁光子晶体的法拉第效应》一文中研究指出采用线性传输矩阵法研究了Faraday位型下含石墨烯层的反铁磁光子晶体的Faraday效应.当电磁波垂直入射到石墨烯反铁磁体系时,给出这种位型下的色散关系,设定不同介质中电磁波磁场的波解形式,通过电磁场的边界条件得出传递矩阵,最后给出不同种一维石墨烯反铁磁光子晶体的透射率和Faraday旋转角的表达式并进行数值模拟.研究了两种结构下的石墨烯磁性光子晶体的透射率及法拉第旋转随层数的变化关系,电介质排布有所不同,会导致其透射率发生很大变化.当只在光子晶体中间的反铁磁层上覆盖单层石墨烯薄膜时,发现在THz频域范围内,光子晶体会增强石墨烯对泵浦波的吸收.(本文来源于《哈尔滨师范大学自然科学学报》期刊2016年03期）

王林,崔严光,万见峰,张骥华,戎咏华^[2]（2015）在《MnFeCu反铁磁形状记忆合金中FCC-FCT马氏体相变晶体学》一文中研究指出反铁磁MnFeCu合金的形状记忆效应来自于FCC-FCT马氏体相变。相比于其他合金,MnFeCu合金体系的点阵畸变度较小。通过极小形变近似理论计算点阵不变形变为孪晶切变的FCC-FCT马氏体相变的相关晶体学参数,得到形式简单的解析解,与实验测量结果相吻合。比较ID近似理论计算结果与经典的WLR理论计算结果,可以发现前者是后者的高阶近似,在点阵畸变度较小的情况下,两者的精度几乎相同。由此可见,对于点阵畸变度较小的合金体系,应用ID近似理论预测相变晶体学极其便利,可以给出形式简单且精度较高的解析解。(本文来源于《中国有色金属学报》期刊2015年03期）

张强,周胜,励强华,王选章,付淑芳^[3]（2012）在《一维反铁磁光子晶体光学双稳态效应研究》一文中研究指出基于传递矩阵方法和光局域化原理,本文研究了一维反铁磁光子晶体共振频率附近光学双稳态效应随电磁波入射角、外磁场强度及电介质层数的变化.研究发现,当外磁场为1.0 kG(1 G=10~(-4)T)、电磁波小角度入射时,反铁磁材料高低共振频率附近均可探测到光学双稳态效应;当电磁波大角度入射时,仅在高共振频率附近探测到光学双稳态效应.然而,当外磁场强度增加到2.0 kG时,由于反铁磁材料的高低共振频率向两侧移动,低共振频率附近缺失的光学双稳态频率窗口又被有效激发.此外,电磁波小角度入射时,电介质层数在低共振频率附近对双稳态效应影响较明显.(本文来源于《物理学报》期刊2012年15期）

宗莹^[4]（2012）在《THZ波在一维分形反铁磁/电介质光子晶体中传输性质》一文中研究指出反铁磁体是一种特殊的磁性物质，从微观上看磁矩呈有序排列，相邻原子的磁矩大小相等，方向相反，对外不显磁性。由于反铁磁磁化产生反铁磁共振，在电磁波频率接近反铁磁共振频率时，反铁磁磁化增大，可以产生很多新的特性。而且，人们能够通过改变外加磁场来调节磁性材料体系的性质。另外，反铁磁共振频率所处的波段是当前研究的热门频率区间—THz区间，探索THz波与物质之间的相互作用以及在介质中的传播性质在当前正备受关注。因此本文以THz电磁波在由反铁磁体作为组份之一的Cantor分形光子晶体中的传输特性为研究对象做了详细的理论研究。首先在绪论和第二章中对准晶及准周期结构、分形结构、反铁磁体和THz技术的研究进展，以及光子晶体光学特性的理论研究方法做了介绍。在第叁章和第四章中，利用传输矩阵法，分别在Voigt位型和Faraday位型下给出了电磁波倾斜入射时的透射率和反射率的一般表达式。采用MnF_2的相关参数进行了数值计算，结果表明：（1）在远离反铁磁共振频率的区间，Faraday位型和Voigt位型的透射谱完全相同：电磁波垂直入射时，透射谱均以呈现出周期分布的规律，每个周期内，透射峰的数目与光子晶体中包含的层数G~N相等；透射谱具有顺序分裂特性以及自相似特性；电磁波入射角度增大时，禁带逐渐向高频方向移动，透射峰变得窄而尖，一些不完全光子禁带变成完全光子禁带，完全光子禁带数增多。（2）在反铁磁共振频率附近，对Voigt位型，在反铁磁体的两个共振频率处总是对应着电磁波的禁带，随着电磁波入射角度的增大，与磁性相关的两个禁带之间的通带中透射峰的峰值降低；而在Faraday位型下，则需要在结构的代数较大（即结构层数较多）时在共振频率处才会有形成禁带的趋势。外加静磁场的改变可以影响反铁磁共振频率附近的透射谱。随着外加静磁场由0逐渐增大的过程中，反铁磁体的共振频率由一个（ω_r）变成了两个（ω_r+ω_0和ω_r-ω_0），原来ω_r附近的禁带变成通带，在两个反铁磁共振频率处形成禁带（Voigt位型）。（4）以Cantor分形结构为周期单元形成的光子晶体的透射谱随着光子晶体周期的变化出现开关效应。（5）在普通电介质构成的Cantor结构中加入反铁磁缺陷层可以使光子禁带展宽，而且可以在禁带中央引入一个很窄的完美透射峰（缺陷模），适合作为窄带滤波器使用。(本文来源于《哈尔滨师范大学》期刊2012-06-01）

塔金星^[5]（2012）在《反铁磁光子晶体的磁/声极化子及光学性质研究》一文中研究指出磁光子晶体指的是组分中至少有一种是磁有序介质的光子晶体，它已经成为当前研究中的一个热点。主要原因有以下几点：1.它在结构上的可控性很容易实现，通过选择组分、组分形态、组分比等方面可实现对光学性质的设计和调控；2.可以产生单一组分介质不具备的奇异性质，如帯隙的出现和左手性；3.通过外加磁场可直接调制光学性质。这些特点可以为新型光子器件的开发提供多种可能选择。反铁磁介质的响应频率大都在毫米到远红外区间，这正是THz技术要发展的区间。我们找到了响应频率和反铁磁体很匹配的一类离子晶体，希望由它们构成光子晶体可以获得新的性质。本论文通过传递矩阵法和等效介质法研究了一维离子晶体/反铁磁体光子晶体的磁/声极化子谱和光学性质以及二维体系光子晶体的磁/声极化子谱。应用等效介质理论和传递矩阵法研究了一维反铁磁光子晶体（反铁磁超晶格）的磁/声极化子谱。提出了磁/声极化子这个概念。这是因为体系中的反铁磁性物质的磁矩能够和电磁波的磁场耦合，产生磁极化子；使用的离子晶体的声子横向光学模式可以和电磁波中电场耦合产生声极化子。因此，当两种介质构成光子晶体时，体系具有的集体激发应称之为磁/声极化子。通过对共振区间及近域的磁/声极化子谱的分析发现：在共振频率附近的某些位置上，带结构中出现了额外两个小体模带，它们的群速度为负值。在小体模带周围分布许多不同特点的表面模式。这和单一组分的性质完全不同。使用传递矩阵方法讨论了一维反铁磁晶体光子晶体的光学性质，包括透射、折射以及吸收性质。仔细分析透射谱后发现，与磁/声极化子谱中两个小体模带对应的是两个小的透射带。使用两个小带内的频率计算折射角，发现某些频段的能流与波矢夹角大于90o，小于180o，这说明体系具有准左手性。更有趣的是在左手性的频区内，部分频率区域上折射角为负值，表明体系可以具有负折射性质。当偏振和入射方向适宜并且体系的介电系数和磁导率同时为负值时在这样的结构中可以获得负折射或准左手性，甚至同时具有两种性质。因而在相应的频区上反铁磁光子晶体的折射率是负的。从吸收谱很容易看出，对应小透射带的吸收非常显着，这是因为该频段位于反铁磁共振频率附近。此外，在文中还比较了等效介质方法和传递矩阵方法对计算结果的异同：发现定量上差异明显；但是定性上基本一致；在小周期极限下是相同的。还将研究扩展到二维反铁磁光子晶体，同时建立了磁性复合体系的二维等效介质方法。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2012-04-01）

宋玉玲^[6]（2011）在《反铁磁光子晶体电磁性质的理论研究》一文中研究指出磁性材料作为光子晶体的组成成分是很有潜力的,它使得磁性光子晶体具有许多新颖的特性。由于反铁磁的共振频率位于远红外波段,即THz频段,对通信频段的拓展有实用价值。本论文运用理论分析和数值模拟的方法,对一维和二维反铁磁光子晶体的带结构和光学传输特性进行了系统的研究,探索一种数值收敛速度快的计算二维反铁磁光子晶体带结构的理论方法。研究了反铁磁/离子晶体多层膜的负折射现象和二次谐波生成。采用传输矩阵法研究了一维反铁磁光子晶体波导的带结构和透射性质。这种波导是由一维反铁磁光子晶体填充到平板金属波导中构成的。波导除了具有光子带隙外,还具有一种频率带隙,出现在反铁磁共振频率附近,主要是由于波导的厚度和反铁磁材料的共振性质产生的。适当调节反铁磁各向异性轴的方向和波导的厚度,这种频率带隙的宽度可以达到大块反铁磁体带隙的15倍左右。一定条件下,在大块反铁磁体带隙的频段,一些电磁波模式是可以在波导中传播的。因此,可以通过调节反铁磁材料的性质和波导的厚度来实现不同于大块反铁磁材料的性质,进而控制电磁波在波导中的传输行为。在短制备周期的情况下,采用等效介质理论计算了反铁磁/离子晶体多层膜中的电磁波能流密度和波矢之间的夹角以及电磁波的折射角。这种多层膜结构是由反铁磁层和离子晶体层交替排列构成的。外加静磁场为零,离子晶体的横向光学声子频率略低于反铁磁材料的共振频率。研究发现,在这种简单的多层膜结构中出现了负折射和近似的左手性质,并给出了它们出现的解析条件。然而,当反铁磁层的厚度小于离子晶体层的厚度时,多层膜等效介质中的负折射现象消失。对FeF2/TlBr多层膜等效介质的数值模拟结果证实了这些解析结论。研究了具有负折射和类左手性的反铁磁/离子晶体多层膜的二次谐波生成。运用非线性等效介质理论计算了在外加静磁场作用下的多层膜的二阶非线性等效磁化率,在此基础上计算并研究了多层膜等效介质的二次谐波输出能流密度。对FeF2/TlBr多层膜等效介质的数值分析发现,在反铁磁共振频率附近,体系对泵浦波表现为负的折射率,而对二次谐波则表现为正的折射率。这使得二次谐波生成被大大加强了,其输出值可以达到大块反铁磁体的8倍。因此适当的将离子晶体加入到反铁磁材料中利于二次谐波的生成。将电子能带理论中的格林函数方法拓展到磁性光子晶体的带结构研究,计算了在外加静磁场环境下二维反铁磁光子晶体的带结构。这种二维体系是由反铁磁圆柱正方排列在基底介质中构成的,反铁磁圆柱的磁导率为张量。对MnF2/空气二维反铁磁光子晶体的数值模拟结果显示,这种方法在反铁磁共振和非共振频率区间都具有快的数值收敛速度。在非共振频率区间,这种光子晶体的带结构类似于普通的电介质光子晶体的带结构。然而,在共振频率区间,二维反铁磁光子晶体的带结构中出现了两个磁性带隙,它们的频率位置和宽度可以由外加静磁场来调节。我们对这两种磁性带隙的宽度随反铁磁圆柱半径的变化也进行了讨论。又采用散射理论计算了这种二维反铁磁光子晶体的透射谱,数值模拟结果与相应的带结构结果一致。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2011-09-01）

赵玉田,张强,白晶,付淑芳,周胜^[7]（2011）在《太赫兹波在一维反铁磁/电介质准周期光子晶体的传输性质》一文中研究指出本文利用传递矩阵方法研究了电磁波倾斜入射时,一维反铁磁/电介质准周期光子晶体的透射性质.反铁磁层和电介质层按Fibonacci数列排列构成准周期光子晶体.通过数值模拟发现光子禁带中有透射峰出现,而且随着准周期光子晶体级数的增加透射峰的数目也在增加.此外,透射峰受电介质层的介电常数、入射角度和电磁波偏振影响明显.(本文来源于《物理学报》期刊2011年07期）

张宇亮^[8]（2011）在《Voigt位型下反铁磁光子晶体透射和反射性质的研究》一文中研究指出本文研究了在外加磁场的情况下,周期性结构的反铁磁光子晶体在Voigt位型下的透射与反射问题。所谓周期性结构是由电介质层和反铁磁层交替排列而成。电磁波从空间任意角度入射,极角为φ,入射角为θ。求解了此时电磁波在介质层与反铁磁层中的色散关系、传输矩阵、反射率和透射率。我们计算了两种体系(SiO_2 /MnF_2, ZnF_2 /MnF_2)的透射谱。主要结论如下:(1)当光子晶体的层数增加时,原来不完全的带隙可以转变成完全带隙。随着层数增加,SiO_2 /MnF_2体系下禁带会展宽,ZnF_2 /MnF_2体系下禁带会变窄。(2)TE波入射时,φ不变,θ变大时,禁带会展宽,TM波反之。禁带中心都会向频率ω增大方向移动。通带中透射率的振幅都会增大。(3)ω不变时,透射率关于φ对称,对称轴是φ= 180o。φ的变化对通带中的振幅基本没有影响。在共振频率时,TM波比TE波的透射率要高很多。(4)φ影响阻尼产生的共振吸收。TE波随着φ的增大,共振吸收减小,TM波反之。透射率在SiO_2 /MnF_2体系比ZnF_2 /MnF_2体系衰减的快。(本文来源于《哈尔滨师范大学》期刊2011-06-01）

叶丹丹^[9]（2010）在《一维反铁磁光子晶体多缺陷的多通道滤波》一文中研究指出利用传输矩阵方法研究了形如(AB)~4(AAB)~nC~m(BAA)~n(AB)~4的一维反铁磁光子晶体的透射谱。数值计算结果表明,反铁磁材料只在共振频率附近区间内对透射谱的影响较大,会出现窄带隙,并会减弱两侧透射峰的强度,而其它区间内的透射谱与普通光子晶体基本相同。此外,在一定的波长范围内,随着各个参数的变化,在该光子晶体的禁带区内可分别获得一个或多个很窄的透过峰。该性质可被用来设计多通道窄带滤波器,即通过调节各个参数就能得到实现所需波长及通道数目的窄带滤波器。(本文来源于《红外》期刊2010年10期）

宋玉玲,王选章^[10]（2008）在《一维受限反铁磁光子晶体的性质》一文中研究指出采用传输矩阵法计算了一维受限反铁磁光子晶体的带结构和透射比。研究结果表明:除来源于结构周期性的光子带隙外,体系还存在一种频率带隙,与反铁磁材料的共振性质以及受限尺寸有关。适当调节反铁磁各向异性轴的方向和受限尺寸,在反铁磁共振频率处可以出现比大块反铁磁材料的带隙宽约15倍的频率带隙。一定条件下,在大块反铁磁材料带隙的频率区间上,一些电磁波模式是可以在受限光子晶体中传播的。最后分析了几种典型的透射谱,与带结构吻合。(本文来源于《光学学报》期刊2008年12期）

反铁磁晶体论文开题报告

（1）论文研究背景及目的

此处内容要求：

首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。

写法范例：

反铁磁MnFeCu合金的形状记忆效应来自于FCC-FCT马氏体相变。相比于其他合金,MnFeCu合金体系的点阵畸变度较小。通过极小形变近似理论计算点阵不变形变为孪晶切变的FCC-FCT马氏体相变的相关晶体学参数,得到形式简单的解析解,与实验测量结果相吻合。比较ID近似理论计算结果与经典的WLR理论计算结果,可以发现前者是后者的高阶近似,在点阵畸变度较小的情况下,两者的精度几乎相同。由此可见,对于点阵畸变度较小的合金体系,应用ID近似理论预测相变晶体学极其便利,可以给出形式简单且精度较高的解析解。

（2）本文研究方法

调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。

观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。

实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。

文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。

实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。

定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。

定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。

跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。

功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。

模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。

反铁磁晶体论文参考文献

[1].郭鹏,张强,付淑芳,王相光,胡景莹.石墨烯对反铁磁光子晶体的法拉第效应[J].哈尔滨师范大学自然科学学报.2016

[2].王林,崔严光,万见峰,张骥华,戎咏华.MnFeCu反铁磁形状记忆合金中FCC-FCT马氏体相变晶体学[J].中国有色金属学报.2015

[3].张强,周胜,励强华,王选章,付淑芳.一维反铁磁光子晶体光学双稳态效应研究[J].物理学报.2012

[4].宗莹.THZ波在一维分形反铁磁/电介质光子晶体中传输性质[D].哈尔滨师范大学.2012

[5].塔金星.反铁磁光子晶体的磁/声极化子及光学性质研究[D].哈尔滨工业大学.2012

[6].宋玉玲.反铁磁光子晶体电磁性质的理论研究[D].哈尔滨工业大学.2011

[7].赵玉田,张强,白晶,付淑芳,周胜.太赫兹波在一维反铁磁/电介质准周期光子晶体的传输性质[J].物理学报.2011

[8].张宇亮.Voigt位型下反铁磁光子晶体透射和反射性质的研究[D].哈尔滨师范大学.2011

[9].叶丹丹.一维反铁磁光子晶体多缺陷的多通道滤波[J].红外.2010

[10].宋玉玲,王选章.一维受限反铁磁光子晶体的性质[J].光学学报.2008

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