导读:本文包含了回波光子数论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:回波,信标,激光,光子,大气,光学,脉冲。
回波光子数论文文献综述
王功长,魏凯,李岩[1]（2018）在《基于布洛赫方程的多色信标回波光子数数值仿真》一文中研究指出信标技术历经了自然信标、瑞利信标、钠信标以及信标阵列的发展过程仍无法实现真正意义上的全天空覆盖,而多色信标是大口径地基自适应望远镜实现100%天空覆盖率的有效手段之一.但是现有的多色信标的仿真模型都存在着一定的不足,特别是对一级激发中间层钠原子形成多色信标的仿真模型无法准确计算出多色信标的回波光子数.本文提出了基于布洛赫方程的仿真模型,对一级激发中间层钠原子形成多色信标回波光子数进行数值仿真,充分考虑多普勒展宽、进出作用场、碰撞以及反冲作用的影响,并采用回光效率描述回波光子数的多少.仿真结果表明,存在最优的激光器线宽使得回光效率达到最大,若采用功率密度为10 W/m~2的激光器激发中间钠层,最优线宽为18 MHz,最大330 nm回光效率为0.907 Photons/[s·sr·atom·(W/m~2)].(本文来源于《物理学报》期刊2018年05期）
刘向远,钱仙妹,朱文越,刘丹丹,范传宇[2]（2018）在《基于波长330nm激光激发多色激光导星回波光子数的数值计算与探讨》一文中研究指出采用无模激光器发射波长为330 nm的激光激发多色激光导星,需要考虑脉冲激光重频率、激光带宽、激光初始光斑直径以及大气透过率对回波光子数的影响.通过数值模拟,计算了高斯光束的脉冲激光和连续激光激发多色激光导星在实际大气中后向辐射330 nm和2207 nm波长的回波光子数.数值计算结果表明,在垂直发射和接收的情况下,当到达大气中间层的激光能量为1 W时,连续激光能够获得更多的回波光子数,并且回波光子数几乎无起伏.对于脉冲激光,提高脉冲激光重频率达到50 kHz以上时,多色激光导星330 nm的回波光子数随脉冲重频率的增加趋于有限值;当大气能见度小于5 km且大气相干长度为12.8 cm时,大约需要34 W以上的激光发射能量,才能获得满足使用自然星全倾斜探测的330 nm回波光子数.对于连续激光,相同情况下,大约需要20 W以上的激光发射能量.(本文来源于《物理学报》期刊2018年01期）
唐美荣,李祝莲,李语强,汤儒峰[3]（2017）在《大气湍流间歇性对激光测距回波光子数的影响》一文中研究指出基于大气湍流中的光传输理论,并利用与实际大气湍流更为接近的间歇性湍流的She模型,得到了适用于Kolmogorov大气湍流、间歇性大气湍流的光束长期项扩展和短期项漂移的近似解析式;结合激光测距方程,利用Matlab软件计算了低轨卫星、高轨卫星和月球的测距回波光子数,分析了大气湍流的间歇性对激光测距回波光子数的影响。结果表明,大气湍流的间歇性越大,测距回波光子数越多;回波光子数在间歇性大气湍流与无湍流情况下的比值约为1/20。(本文来源于《光学学报》期刊2017年02期）
刘向远,钱仙妹,张穗萌,崔朝龙[4]（2015）在《宏-微脉冲激光激发钠信标回波光子数的数值计算与探讨》一文中研究指出当采用低功率的宏-微脉冲激光激发钠信标时,尽管激光传输和钠信标光斑大小受到大气湍流影响,但是钠信标具有回波光子数无起伏且激发品质因数高的优点.除此之外,宏-微脉冲激光激发钠信标还与激光的宏脉冲线型有关.对于高斯线型的宏脉冲,增大微脉冲的宽度有利于提高激发钠信标的品质因数和激发态概率.为了获得更多的钠信标回波光子和较小的钠信标半径,增大激光功率的同时要考虑良好的光束质量、适当的激光发射口径以及光谱宽度等影响因素.因此,优选宏-微脉冲激光的参数、发射口径、发射方式等对于激发优良特性的钠信标有着重要的现实意义.(本文来源于《物理学报》期刊2015年09期）
刘向远,钱仙妹,黄宏华,李玉杰,饶瑞中[5]（2014）在《宏-微脉冲激光激发钠信标回波光子数的数值模拟》一文中研究指出宽带、圆偏振的宏-微脉冲激光能够有效地激发大气中间层钠原子,为自适应光学波前探测提供较多的回波光子数。在二能级光学Bloch方程的基础上,考虑不同大气湍流模式下激光光强在大气中间层的分布,通过数值模拟的方法,计算叁种大气湍流模式下的钠信标回波光子数,然后根据经验确定大气相干长度的范围,估算宏-微脉冲激发钠信标回波光子数的平均值,所得的平均值与实验测量值比较接近。由于宏-微脉冲激光与钠原子作用可以忽略反冲、下抽运、地磁场等因素的影响,因此可以用计算有效截面的方法估算钠信标回波光子数。但是由于这种方法没有考虑激光的偏振态、光束质量因子以及光强的随机分布对钠原子激发态概率的影响,导致计算结果偏小。(本文来源于《中国激光》期刊2014年06期）
刘向远,钱仙妹,刘丹丹,黄宏华,饶瑞中[6]（2013）在《激光钠信标荧光回波光子数的影响因素及其数值模拟》一文中研究指出大气中间层激光钠信标荧光回波光子的激发受到地磁场、钠原子碰撞以及反冲的影响。地磁场引起钠原子的拉莫尔进动,严重地削弱长脉冲和连续波激光与钠原子作用的光抽运;原子碰撞一定程度上增加了钠荧光平均回波光子通量;反冲却降低了钠荧光平均回波光子通量。此外,下抽运现象容易导致钠原子光抽运在较低的光强下进入跃迁饱和。因此,为了增加钠荧光回波光子数,可以采用再抽运的方法获得较高的钠荧光平均回波光子通量。数值模拟的结果表明,在Greenwood大气湍流模式下,在激光束中加入16%的再抽运能量获得的钠荧光回波光子数大约是单一频率(D2a)激发钠荧光回波光子数的2.33倍。(本文来源于《中国激光》期刊2013年06期）
刘向远,钱仙妹,崔朝龙,饶瑞中[7]（2013）在《大气湍流中激光钠信标回波光子数的数值模拟》一文中研究指出采用光传播数值模拟的方法,研究了长脉冲、短脉冲和连续波圆偏振激光传播至钠层并激发钠信标回波光子的分布及变化情况,并比较了Greenwood和Hufnagel-valley5/7(HV5/7)两种大气湍流模式下回波光子在钠层的分布及光子数的差异。结果表明相对于Greenwood湍流模式,长脉冲、短脉冲和连续波圆偏振激光在HV5/7湍流模式下传播至钠层的光强分布分散性增强且光强分布的峰值受到削弱;长脉冲和连续波激光与钠层作用可激发更多的回波光子,但是短脉冲激光却不能激发更多的回波光子。而且在两种湍流模式下短脉冲和连续波激光激发的光子数分布与光强分布具有很好的一致性,而长脉冲激光激发的光子数分布却没有这种特点。(本文来源于《光学学报》期刊2013年02期）
徐丽,胡雄,程永强,郭商勇,闫召爱[8]（2010）在《钠多普勒激光雷达回波光子数仿真及大气参数反演》一文中研究指出钠多普勒激光雷达利用中层顶区域的钠原子作为示踪物,探测中层顶区域大气风场和温度剖面.本文主要分析钠多普勒激光雷达的探测原理和大气参数反演算法.利用MSISE和HWM93等大气模型给出背景大气温度、密度及风场,并给定钠原子数密度剖面,从激光雷达方程出发,模拟计算了激光雷达的瑞利散射和钠共振荧光散射回波光子数.利用模拟的回波光子数剖面数据,反演得到大气温度、视线风速和钠原子数密度剖面,反演结果与模拟计算用的背景参数符合很好,验证了这一反演方法的正确性.分析了激光频率偏移和激光线宽变化对反演精度的影响.(本文来源于《地球物理学报》期刊2010年07期）
回波光子数论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用无模激光器发射波长为330 nm的激光激发多色激光导星,需要考虑脉冲激光重频率、激光带宽、激光初始光斑直径以及大气透过率对回波光子数的影响.通过数值模拟,计算了高斯光束的脉冲激光和连续激光激发多色激光导星在实际大气中后向辐射330 nm和2207 nm波长的回波光子数.数值计算结果表明,在垂直发射和接收的情况下,当到达大气中间层的激光能量为1 W时,连续激光能够获得更多的回波光子数,并且回波光子数几乎无起伏.对于脉冲激光,提高脉冲激光重频率达到50 kHz以上时,多色激光导星330 nm的回波光子数随脉冲重频率的增加趋于有限值;当大气能见度小于5 km且大气相干长度为12.8 cm时,大约需要34 W以上的激光发射能量,才能获得满足使用自然星全倾斜探测的330 nm回波光子数.对于连续激光,相同情况下,大约需要20 W以上的激光发射能量.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
回波光子数论文参考文献
[1].王功长,魏凯,李岩.基于布洛赫方程的多色信标回波光子数数值仿真[J].物理学报.2018
[2].刘向远,钱仙妹,朱文越,刘丹丹,范传宇.基于波长330nm激光激发多色激光导星回波光子数的数值计算与探讨[J].物理学报.2018
[3].唐美荣,李祝莲,李语强,汤儒峰.大气湍流间歇性对激光测距回波光子数的影响[J].光学学报.2017
[4].刘向远,钱仙妹,张穗萌,崔朝龙.宏-微脉冲激光激发钠信标回波光子数的数值计算与探讨[J].物理学报.2015
[5].刘向远,钱仙妹,黄宏华,李玉杰,饶瑞中.宏-微脉冲激光激发钠信标回波光子数的数值模拟[J].中国激光.2014
[6].刘向远,钱仙妹,刘丹丹,黄宏华,饶瑞中.激光钠信标荧光回波光子数的影响因素及其数值模拟[J].中国激光.2013
[7].刘向远,钱仙妹,崔朝龙,饶瑞中.大气湍流中激光钠信标回波光子数的数值模拟[J].光学学报.2013
[8].徐丽,胡雄,程永强,郭商勇,闫召爱.钠多普勒激光雷达回波光子数仿真及大气参数反演[J].地球物理学报.2010
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