导读:本文包含了散射相移论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:相移,夸克,模型,晶格,介质,偏振,介子。
散射相移论文文献综述
张凯,薛彬,王志洋,吴翰钟[1]（2019）在《偏振相移与相位共轭结合的散射光聚焦技术研究》一文中研究指出散射介质对光的随机散射作用是制约其光学聚焦和成像的重要因素,光学相位共轭技术能够通过对散射光场共轭还原实现透过散射介质的光学聚焦和成像,其中散射光场相位的获取是共轭还原的核心。阐述了偏振相移的基本原理,将偏振相移与相位共轭技术相结合,设计了新的基于偏振相移的数字光学相位共轭系统。采用633nm的HeNe激光器作为系统光源,毛玻璃作为散射介质开展散射光聚焦实验研究。实验结果表明:该装置能够成功实现透过散射介质的光学聚焦,其中聚焦点与背景光强的比值可达约400倍。(本文来源于《应用光学》期刊2019年01期）
张楠,金涛[2]（2016）在《非对称相互作用势对孤波散射过程中相移的影响》一文中研究指出研究了一维广义FPU-αβ晶格模型中微观粒子之间相互作用势的非对称性对孤波散射过程产生相移的影响,该系统存在两种拓扑孤波,Kink和Antikink。数值计算结果表明:随着非对称性强度增加,同种孤波散射所产生的相移减小,而异种孤波散射所产生的相移增大。为解释上述计算结果,在特殊孤波碰撞位形下将广义FPU-αβ晶格模型近似成具有非线性相互作用的两粒子系统,通过求解两粒子系统的动力学方程发现:在总能量确定的情况下,两粒子最大相对位移的绝对值随非对称性增加而减小;最大相对位移在扣除微观粒子两平衡位置间距后所得到的结果与数值计算得到孤波相移结果一致。(本文来源于《陕西师范大学学报(自然科学版)》期刊2016年01期）
汪亚龙[3]（2014）在《局部带电球形沙粒系统的微分散射截面和相移》一文中研究指出已有理论和实验研究表明沙尘暴由于沙粒局部带电对入射电磁波造成不同程度的影响。本论文围绕沙粒局部带电对电磁波散射的过程及其局部带电沙尘系统的微分散射截面和相移开展研究,主要工作如下：首先基于电磁波在介质中的传播性质,我们将沙粒表面电荷层和沙粒看作是一种分层散射介质,提出电磁波在局部带电沙粒中分层传播,即：当电磁波照射在不带电区域时,电磁波可穿越沙粒介质,部分电磁波发生散射之后再通过带电区域；当电磁波直接照射在带电区域时,电磁波只在带电区域内传播,发生散射等,因此电磁波通过局部带电沙粒时的散射特性与电磁波是否首先入射到电荷区域相关。通过Mie散射理论计算消光截面和散射截面,尝试解释电磁波通过局部带电沙尘颗粒的散射机理。然后利用Lorenz-Mie理论求解出局部带电球形颗粒系统的微分散射截面及电磁波散射的空间相位,首次给出局部带电球形颗粒系统对电磁波微分散射截面和相位的影响。考虑沙粒面电荷密度、电荷分布角、颗粒间距、荷质比、沙粒粒径等因素对沙粒微分散射截面和相移的影响。结果发现：沙粒带电对微分散射截面有着显着的影响,随着沙粒表面带电量的增加微分散射截面明显变大,说明沙粒表面多余电荷增强了电磁波的散射；并且在考虑多次散射时的微分散射截面明显大于独立散射的微分散射截面,当颗粒间距达到3.5倍粒径以上时多次散射效应可以忽略,此外随着颗粒粒径的增加微分散射截面明显变大,说明颗粒粒径越大对电磁波的散射越强。电磁波入射到球形沙粒表面会导致电磁波传播相位的变化,沙粒带电对相位变化有着显着的影响,当沙粒表面局部带电时,相位随着带电量的增加而增大,并且相位会出现明显的跳跃式变化,其跳跃点与沙粒的面电荷分布角相关；在相同条件下,考虑多次散射效应比单次散射近似得到的空间相位值要大,此外,沙粒带电会影响多次散射效应的临界距离。另外,在对沙尘暴对电磁散射相位数值模拟中发现：沙尘暴的能见度越大对电磁波的相位影响越小,并且随着沙尘暴中沙粒荷质比的增大,电磁波的空间相位也不断变大。(本文来源于《兰州大学》期刊2014-04-01）
戴连荣,朱李男,张鹤[4]（2008）在《研究N-Λ和N-Σ的S波散射相移》一文中研究指出在手征SU(3)夸克模型中,用夸克与标量介子九重态和赝标介子九重态场的耦合来描述中长程相互作用,单胶子交换来描述短程相互作用.推广的手征SU(3)夸克模型是在原来手征SU(3)夸克模型的基础上进一步引入了夸克和矢量介子九重态场的耦合,主要由矢量介子交换来描述短程相互作用.在推广手征SU(3)夸克模型下研究了核子-超子相互作用过程,计算了N-Λ和N-Σ相互作用的S波散射相移.通过和手征SU(3)夸克模型的结果比较,发现N-Λ和N-Σ系统的短程相互作用既可以由单胶子交换来描述,也可以由矢量介子交换来描述.(本文来源于《辽宁师范大学学报(自然科学版)》期刊2008年01期）
黄飞,张宗烨,余友文[5]（2005）在《手征Su(3)夸克模型研究低能Nπ散射相移(英文)》一文中研究指出在手征SU(3)夸克模型中,通过求解共振群方程动力学地研究了同位旋I=1/2和I=3/2道Nπ的S波和P波低能弹性散射相移.所用的模型参数由基态八重态和十重态重子的能量定出,并能给出不同分波的KN散射相移.除了有明显共振态的道以外,计算得到的各个分波的Nπ散射相移和实验值定性一致.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2005年10期）
吴向尧,尹新国,王国利[6]（2004）在《关于核子-核子散射相移的计算》一文中研究指出计算了核子-核子散射的总相移,包括夸克-胶子交换的总的相移、夸克-胶子瞬时势的贡献以及单π,双π交换提供的总的相移.相移的计算值与实验结果的比较曲线表明它们是一致的,同时表明夸克-胶子交换作用在核子相互作用中起重要作用,尤其在近程范围内.(本文来源于《吉首大学学报(自然科学版)》期刊2004年01期）
鲁希锋[7]（2002）在《应用推广的QDCSM模型计算NN散射相移》一文中研究指出量子色动力学(QCD)现在被公认为研究强相互作用的基础理论，根据QCD的渐进自由特性，在高能区，强相互作用体系借助于微扰论是可以计算的，对于中低能强相互作用系统，由于微扰论不再适用，再加上QCD的复杂性，很难直接利用QCD理论来解具体问题，如强相互作用和多夸克系统。现在，包括将来一段时期内，人们不得不借助于各种在量子色动力学指导下的夸克模型来研究强相互作用系统。目前，主要的夸克模型有：口袋模型，孤立子模型和势模型，研究强相互作用和多夸克系统最方便和应用最多的是势模型。势模型主要有几种形式：单胶子交换模型(One Gluon Exchange Model)，介子交换模型(Meson Exchange Model)和两者的混杂形式——‘杂化’模型(Hybrid Model)。用这些模型都能较成功地描述强子的性质及强子相互作用。 由于模型都带有参数，可以通过调节参数来符合实验数据，因此，现有的实验数据，很难对现有的模型的有效性作出明确的判断。为了试图去解决这个问题，一方面，需要寻找对模型敏感的场合；另一方面，理论模型应进行尽可能多的定量计算，去符合现有实验数据和预言新的实验结果。夸克蜕定域色屏蔽模型(QDCSM)就是具有这样优点的模型，这个简单模型提出来以后，已经对强子相互作用进行过初步的计算，同时，我们这个组还不断地对这个模型进行完善。 本工作就是在夸克蜕定域色屏蔽模型(QDCSM)中对核子-核子散射相移作进一步的计算。QDCSM是20世纪90年代在传统的势模型的基础上发展起来的一个简单而有效的模型。这个模型参数较少，所以具有很强的预言能力。利用QDCSM已经对强子相互作用进行了初步的计算，研究了双重子系统，得到了一些重要结果。为了对模型作进一步的检验，需要做进一步的定量计算。本文就是在QDCSM模型中，引入了单π介子交换，在推广的QDCSM模型中，重新计算了NN散射相移。在计算中我们还考虑了在初步计算中没有考虑的张量力的影响。计算结果表明，通过引入带有短程截断的单万介子交换，可以弥补原有模型中长程相互作用的缺乏，大大改善了理论结果与实验数据的符合程度。单π交换的影响主要是通过道耦合：S(1=0))与D(1=2)波混合而发生的。联合QDCSM模型在氘核与d上的计算结果，我们可以得出这样的结论，QDCSM模型必须推广，而加入带有短程截断的单π交换是最简单有效的推广。(本文来源于《南京师范大学》期刊2002-04-01）
吴向尧,张素梅,曲秀华,尹新国[8]（1999）在《夸克—胶子交换作用对核子—核子散射相移的贡献》一文中研究指出本文计算夸克—胶子交换作用对核子—核子散射在近程范围内相移的贡献，为进一步计算核子—核子散射总相移打下基础。(本文来源于《淮北煤师院学报(自然科学版)》期刊1999年03期）
刘艳侠,吴雅坤,林在昆[9]（1999）在《低能势散射相移函数的逐级近似》一文中研究指出将散射相移函数δｌ（ ｒ） 的正切ｔｇδｌ（ ｒ） 按波矢ｋ 展开，代入线性化的 Ｆ． Ｃａｌｏｇｅｒｏ 方程，求得各系数的递推关系．以球方势阱及汤川势为例，计算了低能散射相移函数及散射长度，并与数值解微分方程的结果作了比较(本文来源于《辽宁大学学报(自然科学版)》期刊1999年03期）
柳永亮,苏春清[10]（1999）在《e-He弹性散射的相移计算》一文中研究指出用与半经典交换势（ＳＣＥ）不同的叁种交换势计算了低能ｅ－Ｈｅ弹性散射的相移，结果表明，这叁种势均在不同程度上改善了ＳＣＥ势的结果．(本文来源于《烟台师范学院学报(自然科学版)》期刊1999年01期）
散射相移论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
研究了一维广义FPU-αβ晶格模型中微观粒子之间相互作用势的非对称性对孤波散射过程产生相移的影响,该系统存在两种拓扑孤波,Kink和Antikink。数值计算结果表明:随着非对称性强度增加,同种孤波散射所产生的相移减小,而异种孤波散射所产生的相移增大。为解释上述计算结果,在特殊孤波碰撞位形下将广义FPU-αβ晶格模型近似成具有非线性相互作用的两粒子系统,通过求解两粒子系统的动力学方程发现:在总能量确定的情况下,两粒子最大相对位移的绝对值随非对称性增加而减小;最大相对位移在扣除微观粒子两平衡位置间距后所得到的结果与数值计算得到孤波相移结果一致。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
散射相移论文参考文献
[1].张凯,薛彬,王志洋,吴翰钟.偏振相移与相位共轭结合的散射光聚焦技术研究[J].应用光学.2019
[2].张楠,金涛.非对称相互作用势对孤波散射过程中相移的影响[J].陕西师范大学学报(自然科学版).2016
[3].汪亚龙.局部带电球形沙粒系统的微分散射截面和相移[D].兰州大学.2014
[4].戴连荣,朱李男,张鹤.研究N-Λ和N-Σ的S波散射相移[J].辽宁师范大学学报(自然科学版).2008
[5].黄飞,张宗烨,余友文.手征Su(3)夸克模型研究低能Nπ散射相移(英文)[J].高能物理与核物理.2005
[6].吴向尧,尹新国,王国利.关于核子-核子散射相移的计算[J].吉首大学学报(自然科学版).2004
[7].鲁希锋.应用推广的QDCSM模型计算NN散射相移[D].南京师范大学.2002
[8].吴向尧,张素梅,曲秀华,尹新国.夸克—胶子交换作用对核子—核子散射相移的贡献[J].淮北煤师院学报(自然科学版).1999
[9].刘艳侠,吴雅坤,林在昆.低能势散射相移函数的逐级近似[J].辽宁大学学报(自然科学版).1999
[10].柳永亮,苏春清.e-He弹性散射的相移计算[J].烟台师范学院学报(自然科学版).1999
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