导读:本文包含了方位角各向异性论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:方位角,各向异性,夸克,层析,粒子,噪声,标度。
方位角各向异性论文文献综述
周旻炜[1]（2017）在《华南地区面波速度和方位角各向异性研究》一文中研究指出本论文利用2009和2010年国家和区域测震台网的387个宽频带台站数据,通过互相关方法提取到可靠的瑞利波经验格林函数,利用相位匹配滤波时频分析技术测量瑞利波相速度频散曲线,同时对得到频散曲线采用Eikonal噪声成像方法,反演华南地区不同周期(8-35s)随机噪声面波方位角各向异性特征,最后利用噪声层析成像方法获得了华南地区不同周期(8-35s)的瑞利波相速度分布图。相速度结果显示,华南地区速度结构横向变化幅度较小,反映了华南地区作为一个整体较为稳定,与华南地区自晚中生代以来未发生过强烈的构造活动基本一致;虽然华南地区整个岩石圈速度结构较为均匀,但扬子块体西部、四川盆地与扬子块体东部和华夏块体存在明显的速度差异性,体现在8-10s周期华夏块体相速度高于扬子块体西部、川滇地区以及四川盆地,四川盆地由于沉积层较厚速度最低;10-30s周期华夏块体面波相速度高于扬子块体西部和四川盆地,川滇地区速度最低;35s周期扬子块体、华夏块体、四川盆地的速度基本一致,且高于川滇地区,这与华南地区地壳厚度明显低于川滇地区相符。各向异性结果显示,扬子块体(不含四川盆地)中上地壳由西往东相速度各项异性快轴方向出现由NW向转为EW向再转为NE向的特征,与新元古代华夏块体沿NW向朝扬子块体碰撞、早中生代扬子块体与华北两大块体沿秦岭-大别一带碰撞形成近EW向的褶皱造山带、晚中生代华南块体受古太平洋板块NE向低角度俯冲作用的动力学过程基本一致;华南地区下地壳或上地幔顶部(30s周期)相速度快轴方向以NW向为主,存在少量的NW和NE方向,扬子块体和华夏块体之间没有明显的差异性且幅值大小基本一致,主要反映了新元古代华夏块体沿NW向朝扬子块体碰撞作用,且反映了早中生代和晚中生代华南两次构造作用主要造成扬子块体和华夏块体中上地壳的变形,而对整个华南地区下地壳或上地幔顶部(30s周期)影响较小;川滇地区由北往南相速度快轴方向出现NW、NS、NW方向的转变且各项异性幅值较大,反映了青藏块体物质东流对川滇地区强烈挤压变形的过程,川滇地区快轴优势方向和该地区GPS水平运动场大致相同,这表明和该地区板块运动方向大致相同或者平行。四川盆地不同周期的各项异性特征与川滇地区、扬子块体、华夏块体完全不同,无法用华南经历的地质时期4个变化过程解释,也不能用青藏块体对川滇或华南的挤压机制解释。(本文来源于《中国地震局地震预测研究所》期刊2017-05-01）
马龙[2]（2017）在《RHIC能区D介子触发方位角关联的实验测量及各向异性流涨落的唯象研究》一文中研究指出现有宇宙理论认为宇宙“大爆炸”后的极短瞬间内形成的超高能量密度能够使得一种称为“夸克—胶子等离子体”(QGP)的物质在极短时间内产生。格点QCD理论计算预言在极高温度或者极高能量密度下,核物质能够发生强子态向夸克物质态的转变,部分子能够从禁闭的强子相中解禁出来形成夸克-胶子等离子体。为了研究这种新型物质形态,物理学家建造了相对论重离子对撞机(RHIC),试图在实验室中再现宇宙早期那种高温高密的状态。研究表明RHIC能区金核撞击产生的温度比太阳表面温度高出3亿多倍。这样的极端环境为探索强相互作用夸克-胶子等离子体和研究相变现象提供了有利条件。在相对论重离子碰撞中,重味夸克是QGP物质性质的敏感探针。重味夸克由于质量大、产生早,经历了整个源介质的演化过程,携带了大量初始时刻的特征信息。在RHIC能区,重味夸克一般通过初始硬过程成对产生。一种研究重夸克在QGP介质中能量损失机制的有效手段是测量重味夸克触发的方位角关联。理论研究表明重味关联有助于揭示重味夸克-QGP介质相互作用动力学特征,区分重夸克在介质中的能量损失机制。同时,在高能质子-质子碰撞中测量重味夸克关联则可以用于检验微扰QCD理论计算并比较重夸克喷注碎裂强子化机制与轻夸克的差别。本论文主要研究了实验测量质心系能量(?)=500 GeV下p+p碰撞中心快度区的D*介子与带电强子方位角关联和D*+-D*-方位角关联。利用STAR 2011年运行期间采集的p+p碰撞实验数据,我们分析研究了触发横动量6<pT<20 GeV/c区间D*介子与带电强子的方位角关联,比较了D*-强子(D*-h)和双强子(h-h)的关联信号。研究表明D*-h关联和h-h关联在near-side(0<△(?)<π)区间具有显着差别,主要表现为h-h关联产额系统性地高于D*-h,关联宽度小于D*-h。论文同时比较了实验测量结果和基于pQCD理论框架的PYTHIA模型模拟计算结果,发现基于pQCD理论框架的PYTHIA模型能够很好的描述实验测量结果。在此基础上,我们首次测量了p+p 500 GeV碰撞中D*+-D*-的方位角关联,并比较了PYTHIA的理论计算结果。目前在重离子碰撞中直接通过强子衰变道重建D介子并测量D介子触发关联信号具有很大挑战性。传统探测器的粒子径迹动量投影分辨率较低,在不变质量重建中组合背景的贡献极大,信号的显着度很低。为了精确测量重味夸克,STAR实验组在2014年升级运行重味径迹探测器-Heavy Flavor Tracker(HFT)。HFT是一个高分辨率的硅像素探测器,可以实现粒子径迹的高分辨率的测量,能够精确地测量次级衰变顶点的位置,显着减小组合背景贡献,极大地提高D介子测量的信噪比。HFT在2014-2016年运行期间采集了大量数据,有助于实现对重味强子总产生截面,重味夸克能量损失,重味夸克流和重味夸克触发方位角关联方面的精确测量。本论文工作还同时包括了重离子碰撞中各向异性流和初始偏心率涨落的唯象研究。利用AMPT(A Multi-Phase Transport Model)多相输运模型,我们系统地研究了质心系能量为200 GeV的金核-金核碰撞中各向异性流和各向异性流的涨落。通过研究流的涨落跟碰撞的中心度关系,横动量关系以及赝快度关系,具体地分析了流的涨落特征。我们发现椭圆流(v2)在中心碰撞情形下主要由涨落贡献,相对涨落在非中心碰撞时具有赝快度依赖较大,而在中心碰撞时较小。同时还研究了叁阶流(v3)和四阶流(v4)的相对涨落,发现v3完全由涨落贡献且具有很小的中心度依赖性及横动量依赖性。进一步考虑部分子散射和强子再散射的影响,发现部分子相互作用对于流的涨落影响很大,强子散射对于流的涨落影响很小,说明流的涨落主要起源于部分子阶段。通过提取AMPT模型初始部分子阶段的信息,我们系统性地研究了质心系能量200GeV下金核-金核碰撞中的初始部分子偏心率和偏心率的涨落。部分子偏心率反映了高能核-核碰撞早期部分子空间的几何形态特征,对于碰撞系统早期演化有着重要的影响。通过系统性地比较参与部分子偏心率εn{part}和多粒子累积矩偏心率εn{m}(m=2,4,6),发现Q-cumulant偏心率略小于常规累积矩偏心率,高阶偏心率的涨落同对应阶流系数的涨落特征相似。我们同时还研究了高阶流和偏心率的比例关系,并研究了转变系数vn/εn的中心度、横动量以及赝快度依赖性,发现在中快度区转变系数vn/εn高于前后向快度区。研究横动量关系比较了低横动量强子和高横动量强子的转变效率的差别,发现在中低横动量区间转变效率随着横动量单调递增。研究初始几何涨落将有助于深入理解相对论重离子碰撞中QGP的演化图像。(本文来源于《中国科学院研究生院(上海应用物理研究所)》期刊2017-04-01）
李娜[3]（2010）在《相对论重离子碰撞中方位角的各向异性和电荷平衡函数的纵向性质》一文中研究指出夸克胶子等离子体是量子色动力学描述的由(近乎)自由的夸克和胶子组成的一种特殊物质形态。它只存在于高温高密的环境,曾经广泛存在于宇宙诞生后的百万分之几秒内。建造位于美国布鲁克海汶国家实验室的相对论重离子对撞机的目的便是通过极高能量的重离子束流对撞,来创造产生夸克胶子等离子体的条件并研究这种物质的特性。在相对论重离子对撞机上发现夸克胶子等离子体的主要两个依据是集体流和喷注-淬火现象。它们分别描述了软部分子的集体行为和硬部分子穿过介质的能量损失。在碰撞的不同时期,软部分子和硬部分子的产生起着不同的主导作用,其观测量也会相应发生的变化。在本文中,我们研究了不同横动量区间方位角的各向异性。它能够反应在重离子碰撞过程中软硬过程的联系和转化,从而能够帮助我们确定碰撞的时间线,并提供碰撞中动力学的内部信息。通常情况下,我们用粒子动量分布的傅立叶展开系数来描述方位角的各向异性。在非对心碰撞中,两个碰撞核重迭区域的密度梯度随着系统的膨胀会转化成方位角的各向异性。在低横动量区,二阶系数椭圆流的值与流体力学的预言接近,表明介质的性质可能与理想流体相近。在中横动量区域,人们观测到了“组分夸克标度性”,意味着强子产生于解禁闭的部分子态。然而,考虑实际效应的模型,如海夸克和胶子参与的强子结构,强子内夸克的动量分布等等,都会造成组分夸克标度性的破缺。而在高横动量区,当来自初始碰撞硬散射的硬部分子穿过非对称的重迭区域时,在不同方向上穿越的路径长度不同,因此能量损失也不同,从而导致了方位角的各向异性。在本文中,我们测量了在200 GeV下金-金对撞横动量0到6 GeV／c的π,p(p),KSO,Λ(Λ)粒子的椭圆流。在pT／nq约等于0.5到1.5 GeV／c的区间,π介子的椭圆流比重子的椭圆流大20%左右,而考虑真实效应的模型只预言了最多5%的介质和重子的区别。这是目前为止首次在实验上观测并界定组分夸克标度性的破缺的区域。在我们测量的pT／nq和(mT-m)／nq最大的区间,只有考虑了部分子碎裂贡献的联合模型才能描述标度性破缺的程度。这个意味着的部分子碎裂的粒子产生机制此区域开始起主导作用。我们还测量了横动量高至15 GeV／c的带电粒子的椭圆流。直到10 GeV／c左右,椭圆流的值仍然是大于0的。这与部分子能量损失图像的预言一致,也是高密物质产生的证据之一。测量量v4／v22被认为是衡量系统理想流体行为的探针之一,它与系统热化的程度直接相关。我们测量了带电粒子和各种已鉴别粒子的v4／v22,发现在横动量为2 GeV／c左右的区间,所有粒子v4／v22的值都基本上等于1,大于理想流体预测的值。这有可能是由于v2和v4的起伏造成,也可能意味着系统并未完全热化。电荷平衡函数是被定义用来测量电荷平衡的观测量。它对于电荷产生机制和随后平衡电荷的扩散十分敏感。因此,电荷平衡函数能够给我们提供单元碰撞中粒子产生过程的内部信息。在本文中,我们第一次研究了在强子-强子和核-核碰撞中电荷平衡函数的平移不变性。在NA22／EHS实验组的π+p and K+p 22 GeV碰撞中,我们发现电荷平衡函数在全快度区间是平移不变的。也就是说,B(δy|yw)和(1-δy／|yw|)的比值在整个相空间中,不依赖于观测窗口的大小和位置。我们同样在STAR／RHIC实验组的金-金200 GeV的实验中观测到这一纵向性质。为了与实验结果相比较,我们用PYTHIA和AMPT蒙特-卡洛模型验证了这个结果。传统意义上,平移不变性指的是单粒子的密度分布不依赖于快度。电荷平衡函数的平移不变性意味着,除了电荷守恒,带电粒子的产生同时受到电荷平衡的约束。并且,末态粒子的电荷关联在纵向洛仑兹变换的坐标系下是不变的。除此之外,这一纵向性质表明电荷平衡函数是一个不受探测器接收度约束的观测量。也就是说,有着不同的快度覆盖范围的不同实验组,他们测量的标度电荷平衡函数,Bs(δη)可以进行定量的比较。电荷平衡函数的宽度被认为可以测量晚期强子化。在NA22／EHS实验组的π+p andK+p 22 GeV碰撞中,虽然没有QGP的产生,我们发现电荷平衡函数的宽度仍然会随着多重数的增加变窄。为了确定这个效果的影响,我们用PYTHIA蒙特-卡洛模型模拟了p+p碰撞在能量为22,64,130,200 GeV时电荷平衡函数的宽度。结果表明电荷平衡函数的宽度先随着多重数的增加变窄,在多重数大约大于20以后,这一依赖性消失。当我们用同样大小的观测窗口测量电荷平衡函数,发现它的宽度不依赖于碰撞能量,这与强子-强子碰撞中瞬间强子化图像的一致。电荷平衡函数的宽度依赖于观测窗口的大小,这与电荷的关联和起伏的结果一致。在STAR／RHIC实验组的金-金200GeV的实验中,电荷平衡函数的宽度随着横动量和碰撞中心度的增加而减少。这一现象与横向径向流相关,它们潜在的联系能够给我们提供相对论重离子碰撞中粒子产生的动力学提供更多的信息。(本文来源于《华中师范大学》期刊2010-05-01）
傅菁华[4]（2002）在《130GeV金-金核碰撞中K_S～O和∧+？的方位角各向异性和强子-强子碰撞中单事件阶乘矩的随机性行为》一文中研究指出几千年来，人类一直探索什么是物质的最终组成部分?最近几百年的科技发展使我们对这一问题的认识不断深入。原子可以再分为电子和原子核。原子核又是由核子通过强相互作用而结合在一起的。强相互作用的基本理论，量子色动力学(QCD)，指出所有参与强相互作用的基本粒子都是夸克(q)及反夸克((?))的束缚态。到目前为止，没有观察到自由存在的夸克，但它们参与强相互作用并形成叁夸克的重子或是夸克反夸克结合成为介子。QCD预测在极高的能量密度下，强子物质会解除禁闭而成为夸克胶子的等离子态。1986/1987年，在美国布鲁海汶国家实验室与欧洲的核子研究中心先后开始了固定靶实验的高能核-核碰撞，从各方面对高密度下的核物质进行了大量的研究。2000年夏天，新的相对论重离子对撞机(RHIC)在美国布鲁海汶国家实验室投入运行，其质心能量大约是以往固定靶实验的7.5倍。五年以后的大型强子对撞机将在更高的能量下实现核-核对撞。 相对论重粒子碰撞将产生能量密度远高于正常核物质的强相互作用物质。我们将研究物质在极端温度、压强和能量密度下的行为。夸克由于受到相互作用势V_0(Υ)～σΥ而被束缚于强子中。在极高的能量密度下，类似于量子电动力学(QED)中的“德拜屏蔽”，夸克胶子间的相互作用有可能不再随距离的增大而趋于无穷大，这使夸克胶子可以超出强子，在较大的范围内运动，形成夸克-胶子等离子体(QGP)。格点QCD预言了这一由强子物质到夸克-胶子等离子体相变的存在。相对论热动力学指出，高密度可以通过增加系统的净重子数密度或对系统“加热”来实现。不同碰撞能量下的实验将使我们可以探测系统在不同能量与净重子数密度下的行为。 目前的RHIC实验正在研究质心系能量200GeV每核子的金核对撞。在RHIC能区上，大部分入射核中的核子都会被入射核带走而在碰撞的中心区以夸克胶子的形式留下大量的能量，形成一个高能量密度、低净重子数的碰撞区。这将与早期宇宙的条件十分类似。 相对论重离子碰撞过程可以简单地概括为两个高度洛仑兹收缩的核以接近光速对撞并在对撞区内产生大量的夸克与胶子。夸克胶子相互作用并在一定的时候强子化，产生的强子进一步相互作用并最终停止相互作用成为末态观察到的强 f艺回r＼博士学位论文 M DOCI”OR．AL DISSERTAI”ION子。到目前为止，还没有一个完整的动力学理论可以解释核－核碰撞的所有基本过程。量子色动力学只有在高动量下，可以运用微扰方法时，才是可以计算的。在RHIC能量下，大量产生的微喷注使我们第一次可以通过微扰QCD来研究核－核碰撞。在较低的AGS和SPS能量上一般采用的方法是通过合适的动力学模型拟合＿末态观察量。这其中，最重要的就是相对论流体力学。其基本假设是系统达到了局域的热平衡和化学平衡。尽管仍存在一些理论上的问题，理想流体力学的结果 甲能很好地符合RHIC在低动量范围内的实验结果。 不同于基本的强于－强子碰撞，核－核碰撞中会有大量的核了相互作用，并产生一些“集体行为”。这里“集体行为”指在一次碰撞中所观察到的多个粒子的共同性质。我们通常称这种大量产生的粒子具有相似的运动方向和速度为“集体流”。将集体流用运动学变量来表示，我们得到各种类型的流。“纵向流”：描述粒子在初始束流方向上的集体运动；“径向流”：描述产生的粒子具有相似的与方向无关的速度，即速度场具有球对称性；“横向流”：描述速度场与方位角无关；“各向异性流”：描述粒子产生在某一方位角的方向上会大于其它方向。各种形式的流都是相互联系的，它们代表了核－核碰撞整体图像的不同方面。这篇论文中所讨论的椭球流属于各向异性流。 我们称碰撞参数b＝0的碰撞为对心碰撞。这类碰撞具有初始的方位角对称性。而在实验中大量存在的是b＞0的非对心碰撞。这类碰撞不具有初始的方位角对称性。对于这类事件，我们应相对于它们初始的方位角不对称的方向来研究它们，而这一方向由它们各自碰撞参数的取向和大小完全决定。我们定义由碰撞参数矢量和束流动量方向所诀定的平面为“反应平面”。在非对心碰撞中，初始坐标空间中的方位角不对称性将导致末态粒子相对于“反应平面”的角依赖性。微观上讲，末态动量空间的大的各向异性来源于碰撞最初阶段的大量的再散射。从流体力学的角度上讲，横向平面上的压强差诀定了系统的演化。在初始椭球的短轴方向上会产生较大的压强差，而使更多的粒子向这一方向上运动并逐步减小长短轴方向上的差别。由此可见，末态所观察到的各向异性来源于碰撞的早期。我们定义各向异性流为粒子相对于反应平面分布的不对称性并通常用方位角分布的傅立叶变换来描述这一不对称性。由于方位角分布中不为零的第二谐波系数对应于椭圆，我们称第二谐波项为“椭球流”。它描述了反应平面方向与垂直于反应平面方向各向异性的粒于发射。到目前为止，对于各向异性流的测量大多只限于 n — — 非奇异粒子，只有少数低能实?(本文来源于《华中师范大学》期刊2002-07-01）
贺智勇,李祖玉,靳根明,段利敏,戴光曦[5]（1996）在《核核碰撞中不稳定轻核的方位角各向异性发射》一文中研究指出利用符合的粒子粒子关联测量，研究了２５ＭｅＶ／ｕ４０Ａｒ＋１９７Ａｕ反应中不稳定轻核的在平面发射和出平面发射．对于中速的不稳定轻核，观测到在平面发射几率增大，这表明该反应系统中存在旋转效应．该现象随碰撞参数增大更为强烈，而随着不稳定核激发态能量的升高稍有变弱(本文来源于《物理学报》期刊1996年09期）
和煜东,朱清棋,霍安祥[6]（1989）在《γ族事例方位角各向异性的解释》一文中研究指出对高山乳胶室方位角各向异性的γ族事例可能的形成机制做了探讨.采用D-ND模型和SD-SH模型对族现象进行了Monte-Carlo模拟,得到了与Pamir实验相符的各向异性度分布及高各向异性度事例率.指出,产生碎裂区少体粒子的衍射过程对γ族各向异性有重要贡献,是共线事例的主要成因.而QCD jet产生对γ族的各向异性的效应并不重要.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊1989年05期）
方位角各向异性论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
现有宇宙理论认为宇宙“大爆炸”后的极短瞬间内形成的超高能量密度能够使得一种称为“夸克—胶子等离子体”(QGP)的物质在极短时间内产生。格点QCD理论计算预言在极高温度或者极高能量密度下,核物质能够发生强子态向夸克物质态的转变,部分子能够从禁闭的强子相中解禁出来形成夸克-胶子等离子体。为了研究这种新型物质形态,物理学家建造了相对论重离子对撞机(RHIC),试图在实验室中再现宇宙早期那种高温高密的状态。研究表明RHIC能区金核撞击产生的温度比太阳表面温度高出3亿多倍。这样的极端环境为探索强相互作用夸克-胶子等离子体和研究相变现象提供了有利条件。在相对论重离子碰撞中,重味夸克是QGP物质性质的敏感探针。重味夸克由于质量大、产生早,经历了整个源介质的演化过程,携带了大量初始时刻的特征信息。在RHIC能区,重味夸克一般通过初始硬过程成对产生。一种研究重夸克在QGP介质中能量损失机制的有效手段是测量重味夸克触发的方位角关联。理论研究表明重味关联有助于揭示重味夸克-QGP介质相互作用动力学特征,区分重夸克在介质中的能量损失机制。同时,在高能质子-质子碰撞中测量重味夸克关联则可以用于检验微扰QCD理论计算并比较重夸克喷注碎裂强子化机制与轻夸克的差别。本论文主要研究了实验测量质心系能量(?)=500 GeV下p+p碰撞中心快度区的D*介子与带电强子方位角关联和D*+-D*-方位角关联。利用STAR 2011年运行期间采集的p+p碰撞实验数据,我们分析研究了触发横动量6<pT<20 GeV/c区间D*介子与带电强子的方位角关联,比较了D*-强子(D*-h)和双强子(h-h)的关联信号。研究表明D*-h关联和h-h关联在near-side(0<△(?)<π)区间具有显着差别,主要表现为h-h关联产额系统性地高于D*-h,关联宽度小于D*-h。论文同时比较了实验测量结果和基于pQCD理论框架的PYTHIA模型模拟计算结果,发现基于pQCD理论框架的PYTHIA模型能够很好的描述实验测量结果。在此基础上,我们首次测量了p+p 500 GeV碰撞中D*+-D*-的方位角关联,并比较了PYTHIA的理论计算结果。目前在重离子碰撞中直接通过强子衰变道重建D介子并测量D介子触发关联信号具有很大挑战性。传统探测器的粒子径迹动量投影分辨率较低,在不变质量重建中组合背景的贡献极大,信号的显着度很低。为了精确测量重味夸克,STAR实验组在2014年升级运行重味径迹探测器-Heavy Flavor Tracker(HFT)。HFT是一个高分辨率的硅像素探测器,可以实现粒子径迹的高分辨率的测量,能够精确地测量次级衰变顶点的位置,显着减小组合背景贡献,极大地提高D介子测量的信噪比。HFT在2014-2016年运行期间采集了大量数据,有助于实现对重味强子总产生截面,重味夸克能量损失,重味夸克流和重味夸克触发方位角关联方面的精确测量。本论文工作还同时包括了重离子碰撞中各向异性流和初始偏心率涨落的唯象研究。利用AMPT(A Multi-Phase Transport Model)多相输运模型,我们系统地研究了质心系能量为200 GeV的金核-金核碰撞中各向异性流和各向异性流的涨落。通过研究流的涨落跟碰撞的中心度关系,横动量关系以及赝快度关系,具体地分析了流的涨落特征。我们发现椭圆流(v2)在中心碰撞情形下主要由涨落贡献,相对涨落在非中心碰撞时具有赝快度依赖较大,而在中心碰撞时较小。同时还研究了叁阶流(v3)和四阶流(v4)的相对涨落,发现v3完全由涨落贡献且具有很小的中心度依赖性及横动量依赖性。进一步考虑部分子散射和强子再散射的影响,发现部分子相互作用对于流的涨落影响很大,强子散射对于流的涨落影响很小,说明流的涨落主要起源于部分子阶段。通过提取AMPT模型初始部分子阶段的信息,我们系统性地研究了质心系能量200GeV下金核-金核碰撞中的初始部分子偏心率和偏心率的涨落。部分子偏心率反映了高能核-核碰撞早期部分子空间的几何形态特征,对于碰撞系统早期演化有着重要的影响。通过系统性地比较参与部分子偏心率εn{part}和多粒子累积矩偏心率εn{m}(m=2,4,6),发现Q-cumulant偏心率略小于常规累积矩偏心率,高阶偏心率的涨落同对应阶流系数的涨落特征相似。我们同时还研究了高阶流和偏心率的比例关系,并研究了转变系数vn/εn的中心度、横动量以及赝快度依赖性,发现在中快度区转变系数vn/εn高于前后向快度区。研究横动量关系比较了低横动量强子和高横动量强子的转变效率的差别,发现在中低横动量区间转变效率随着横动量单调递增。研究初始几何涨落将有助于深入理解相对论重离子碰撞中QGP的演化图像。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
方位角各向异性论文参考文献
[1].周旻炜.华南地区面波速度和方位角各向异性研究[D].中国地震局地震预测研究所.2017
[2].马龙.RHIC能区D介子触发方位角关联的实验测量及各向异性流涨落的唯象研究[D].中国科学院研究生院(上海应用物理研究所).2017
[3].李娜.相对论重离子碰撞中方位角的各向异性和电荷平衡函数的纵向性质[D].华中师范大学.2010
[4].傅菁华.130GeV金-金核碰撞中K_S～O和∧+？的方位角各向异性和强子-强子碰撞中单事件阶乘矩的随机性行为[D].华中师范大学.2002
[5].贺智勇,李祖玉,靳根明,段利敏,戴光曦.核核碰撞中不稳定轻核的方位角各向异性发射[J].物理学报.1996
[6].和煜东,朱清棋,霍安祥.γ族事例方位角各向异性的解释[J].高能物理与核物理.1989
论文知识图
