导读:本文包含了电子声子相互作用论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:相互作用,电子,量子,光学,声学,效应,能量。
电子声子相互作用论文文献综述
Abid,Ali,Abid[1]（2019）在《通过粒子模拟和卫星观测对空间等离子体中波粒相互作用以及电子声孤立结构的研究》一文中研究指出波粒相互作用是空间等离子体环境中非常重要的现象。利用一维网格粒子(PIC)模型,我们研究了等离子体对波的捕获以及等离子体中电子声孤立结构的形成。该等离子体由离子,冷、热和束流电子组成。我们还提出了一种更为广义的非麦克斯韦分布函数用于空间等离子体。此外,利用Magnetosperic Multiscale(MMS)航天器对于两种不同的等离子体(H+和He+)的直接测量,我们深入研究了波和粒子的能量交换过程。主要结果如下:1通过一维(1-D)网格粒子(PIC)模拟,在多粒子成分的等离子体中,研究电子声波的非线性效应。该等离子体中包含热电子,冷电子和束流电子,以及离子成分,以维持电中性条件。数值分析已经确定具有足够大振幅的电子声波倾向于捕获冷电子。电子声波是有色散的,波数不同的波模具有不同的相速度,因此可能导致冷电子的混合。冷电子最终被热化或加热。研究还表明,激发的电子声波频率很宽,这有助于理解地球极光区域的宽带一静电噪声(BEN)频谱。2静电孤立(ES)结构经常在太阳风、地球和其他行星磁层中观察到,并且是理论研究中最广泛的波。然而,很少有同时的模拟和理论研究。在本文中,我们对等离子体中的静电孤立(ES)波进行一维静电网格粒子(PIC)模拟,该等离子体由离子,冷,热和束流电子组成。我们发现当束流电子速度较小时,准单色电子声(EA)波会变得陡峭,进而形成ES结构。我们将这些ES结构解释为电子声孤立(EAS)结构,其与理论上获得的稀疏(负静电势)电子声孤立结构一致,作为Korteweg de-Vries(KdV)方程的解。我们发现孤立结构的极性取决于电子束的漂移速度,电场尖峰的形成与地球磁层的ES波观测结果一致。3给出了非Maxwellian分布函数的更一般形式,即AZ分布函数。通过叁个参数的变化来观察其基本性质:α(肩上的高能粒子率),r(宽肩上的高能粒子)和q(等离子体速度分布曲线尾部的超热性)。我们观察到(i)AZ分布函数减少到α→0的(r,q)分布:(ii)AZ分布函数降低到α→0和r→0的q分布:(iii)AZ分布函数Cairns分布函数r→0和q→∞:(iv)AZ分布减少到Vasyliunas Cairns分布r→0和q→κ+1:(v)最后,对于a→0,r→0和→∞,AZ分布退化为Maxwellian分布。简要讨论了这种更广义的AZ分布函数在各种空间等离子体中的用法。4波和粒子可以在无碰撞空间等离子体中交换它们的能量。我们利用磁层多尺度(MMS)航天器,对于两种不同的离子(H+和He+)进行直接测量,研究了电磁离子回旋(EMIC)波和离子的能量交换过程。我们观测到通过回旋共振,H+将能量转移到电磁离子回旋(EMIC)波中,而EMIC波通过非共振相互作用将能量转移到He+。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2019-05-10）
王静静,吴雪娇,何玉韩,郭伟,张永燕[2]（2017）在《宽带和频光谱技术对电子-声子相互作用的研究》一文中研究指出CdS是一种II-IV族半导体,室温下禁带宽度为2.42 e V,在光催化、印染、纺织、涂料、非线性光学等领域具有广泛应用。和频光谱技术是一种二阶非线性振动光谱技术,具有界面选择性[1],已广泛用于材料、生物、电化学、催化等研究领域。本文使用宽带和频光谱技术(Broadband sum frequency generation,BB-SFG)[2]研究CdS气/固界面,测量了SFG谱峰强度随入射到样品表面的可见与红外脉冲相对延迟时间的变化,发现在负延时方向(可见脉冲先于红外脉冲到达样品表面)表现为双指数弛豫过程。当可见脉冲为Guass线型时,弛豫时间分别为0.29±0.11 ps和4.44±0.37 ps。长时间的弛豫时间对应于CdS样品的电子-声子散射时间。(本文来源于《第十五届全国化学动力学会议论文集》期刊2017-08-18）
王秀清[3]（2017）在《考虑电子与表面光学声子相互作用的极性晶体膜量子比特》一文中研究指出基于线性组合算符法和变分法,讨论了极性晶体膜中电子与表面光学声子(SO)耦合强、与体纵光学声子(LO)耦合弱的电子-声子相互作用系统的量子比特及其声子效应。当膜中电子处于基态和第一激发态的迭加态,电子的概率密度在空间做周期性振荡。结果表明振荡周期随耦合强度的增加而减小,随极化子振动频率的增加而增大。考虑电子与SO声子的相互作用,极化子振动频率发生变化,引起电子概率密度发生改变。(本文来源于《量子电子学报》期刊2017年02期）
段晓峰,樊云鹏,侯俊华[4]（2016）在《砷化物叁元混晶中电子-声子相互作用的维度和体积效应》一文中研究指出通过导出描述叁维、二维和一维混晶中电子-声子相互作用的哈密顿量,讨论了砷化物叁元混晶中原胞体积效应与电子-声子耦合强度和原胞体积失配率的关系。结果表明:电子-声子耦合越强,原胞失配率越大,体积效应越明显;只有原胞体积失配率较小和电子-声子的耦合强度较弱时,体积效应的影响是可以略去的;由于维度受限增强了电子-声子相互作用强度,二维光学极化子效应的非线性变化比叁维的更明显;而一维光学极化子效应的非线性变化比叁维和二维情形要弱。(本文来源于《激光杂志》期刊2016年10期）
侯俊华,樊云鹏[5]（2016）在《磷化物叁元混晶中电子-声子相互作用的维度和体积效应》一文中研究指出考虑电子-声子耦合强度因维度而异,导出了描述叁维、二维和一维混晶中电子-声子相互作用的哈密顿量。考虑构成叁元混晶的两种二元晶体的晶格失配会使混晶体积随元素组分比改变,在推导叁维、二维和一维叁元混晶中极化子自陷能量和重整化有效质量时计入了离子相对位移与二元晶体原胞体积的关系。结果表明:磷化物叁元混晶中极化子自陷能量和重整化有效质量随元素组分的变化关系呈明显的非线性特征,对晶格适配明显、电子-声子耦合较强的材料,体积效应不可忽略。维度越低,非线性特征和体积效应越明显。(本文来源于《量子光学学报》期刊2016年02期）
李浩,侯俊华[6]（2015）在《球形量子点中电子-声学声子相互作用》一文中研究指出通过计算球量子点中的声学极化子基态能量,讨论了球量子点中声学极化子由自由态向自陷态转变的相关情况。结果表明:量子点半径越小,其内部声学极化子越容易自陷;随着量子点半径的增大,其内部电子-声子耦合逐渐减弱,当半径增加到0.15时,量子点结构对电子-声子相互作用的影响减弱为零。(本文来源于《激光杂志》期刊2015年07期）
侯月霞[7]（2015）在《金属纳米线结构中的量子化声子模式及电子—声子相互作用》一文中研究指出纳米科技对电子学、光电子学、材料科学等不同领域有着革命性的影响。纳米结构材料因在力、热、光、电和磁等方面的特性,成为近几十年来研究的热点。目前已能制备各种金属纳米线结构材料,其在光电子器件和超声器件中具有重要的应用价值。晶格振动的能量量子称为声子,量子化的声子对纳米结构材料中的电子的输运和热传导起着决定性的作用,材料的很多物理性质受声子模式以及电子声子交互作用的影响,所以声子一直是凝聚态物理学和电子学领域的重要研究对象。本文主要研究了以氧化铝为模板制备的金属纳米线结构中的声学声子模式、电子子带能级结构、电子与声子间的相互作用以及声学声子激发谱。改变金属纳米线的半径、模板半径,研究不同量子数m、v下的声学声子模式的变化,电子与声子间的相互作用的强弱及声子模式的激发谱特征；改变系统温度,研究电子与声子间的相互作用强弱及声学声子模式的激发谱特征。利用柱形纳米线结构来描述以氧化铝为模板制备的金属铜纳米线。考虑器件结构中弹性声波对应的边界及连续性条件,求解弹性波波动方程,可以得到金属纳米线结构中的量子化声学声子模式。在此基础上,我们研究了金属纳米线结构中的电子-声子相互作用及声子激发谱。本文的研究内容对金属纳米线系统在高频超声器件中的应用有着重要的意义。通过系统的理论研究,我们得出了一下结论：(1)声子波矢较小时,金属纳米线结构中不存在声学声子模式。当声子波矢增大到一定数值时,金属纳米线结构中开始存在一系列不同的声学声子振动模式。(2)金属纳米线结构中的声子波矢和声子频率近似为线性关系,且声子频率随着声子波矢的增大而增大。(3)影响纳米线结构中的量子化声子模式的主要因素为金属纳米线半径r0,而纳米线模板半径不影响声子的色散关系。(4)金属纳米线结构中的电子与声子的交互作用主要受系统温度、纳米线半径ro、电子态和声子态的影响。(5)金属纳米线结构中的声学声子激发谱受系统温度和纳米线半径的影响。系统温度越高,通过电子-声子交互作用引起的声学声子的激发越强,金属纳米线的半径越小,声学声子的激发越强。(本文来源于《云南大学》期刊2015-05-01）
吴海娜,孙雪,公卫江,易光宇[8]（2015）在《电子-声子相互作用对平行双量子点体系热电效应的影响》一文中研究指出量子点体系是一种典型的低维体系,该体系的独特物理特性有利于提高热电转换效率.本文采用非平衡态格林函数方法,选择平行双量子点结构,详细讨论了电子-声子相互作用对该体系的电导、热电功率、热电优值以及热导等热电效应相关参数的影响,全面描述了电子-声子相互作用对该结构中热电效应的影响.理论计算结果表明,在低温情况下,该体系中的法诺干涉能够有效增强热电效应,而电子-声子相互作用通过破坏法诺干涉而在一定程度上抑制电导以及热导过程.然而,电子-声子相互作用不会显着地影响热电功率的幅值,并且热电优值的极值几乎不会改变,因此在低温条件下电子-声子相互作用并不是破坏量子点体系热电效应的必要条件.本文的结果将有利于澄清电子-声子相互作用对量子点体系热电效应的影响.(本文来源于《物理学报》期刊2015年07期）
周丽萍,唐宇,于凤梅[9]（2014）在《电子-声子相互作用对正切平方量子阱中光吸收系数的影响》一文中研究指出从理论上研究了电子-声子相互作用对正切平方量子阱中光吸收系数的影响,首先利用微扰论方法求出考虑极化子效应时正切平方量子阱的波函数和能级,然后利用密度矩阵算符理论和迭代法得到光吸收系数的解析表达式,最后以典型的GaAs/AlGaAs正切平方量子阱为例进行数值计算。结果表明,极化子效应对线性吸收系数、叁阶非线性吸收系数和总吸收系数都有显着的影响,在相同光强的情况下极化子效应使光饱和吸收现象更加明显;考虑电声相互作用后,总吸收系数的改变量随着势阱宽度b的减小和势阱深度V0的增加而增大。(本文来源于《量子光学学报》期刊2014年04期）
张国庆[10]（2014）在《纤锌矿ZnO/Mg_xZn_(1-x)O量子阱中电子—声子相互作用对极化子能量的影响》一文中研究指出采用改进的Lee-Low-Pines (LLP)中间耦合方法研究了纤锌矿ZnO/MgxZn1-xO量子阱材料中的极化子能级。绘出了在纤锌矿ZnO/MgxZn1-xO量子阱中系统的基态能量、跃迁能量、电子-声子相互作用对基态能量的贡献随阱宽（d）和组分（x）的变化趋势图。计算中考虑了两类声子模，即定域声子和界面声子，同时还考虑了纤锌矿ZnO/MgxZn1-xO量子阱中光学声子模、介电常数的各向异性。研究结果显示，纤锌矿ZnO/Mg0.3Zn0.7O量子阱中，随阱宽d增大，极化子基态能量、跃迁能量减小。阱宽d约2nm~6nm时，基态能量急剧下降，阱宽d约6nm~30nm时，下降较为平缓，最后缓慢地接近ZnO体材料值。纤锌矿ZnO/Mg0.3Zn0.7O量子阱中声子的总贡献约50~74meV，所以受到电子-声子作用后基态能量降低。对于定域声子和界面声子，对称声子模的贡献明显大于反对称声子模的贡献。界面声子模的贡献随着d的增大而减小，而定域声子模的贡献随着d的增大而增大。在阱宽d约2nm~6nm时，界面声子模相对定域声子模的贡献大；阱宽6nm~30nm时,定域声子相对界面声子模的贡献大。阱宽为d=4，8nm的纤锌矿ZnO/MgxZn1-xO量子阱中，随组分x(0.1~0.4)的不断增大，基态能量、跃迁能量、不同声子模的贡献均增大。阱宽d=4nm时的基态能量、跃迁能量随组分x的变化程度明显大于阱宽8nm时的相应值。纤锌矿ZnO/MgxZn1-xO量子阱中阱宽4nm时，界面声子的贡献大于定域声子的贡献，阱宽为8nm时情况相反。在纤锌矿ZnO/MgxZn1-xO量子阱中极化子效应比GaAs/AlxGa1-xAs量子阱中极化子效应更明显。结果还显示类LO声子对极化子基态能量的贡献远大于类TO声子贡献,类TO声子的影响可忽略不计。(本文来源于《内蒙古师范大学》期刊2014-04-03）
电子声子相互作用论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
CdS是一种II-IV族半导体,室温下禁带宽度为2.42 e V,在光催化、印染、纺织、涂料、非线性光学等领域具有广泛应用。和频光谱技术是一种二阶非线性振动光谱技术,具有界面选择性[1],已广泛用于材料、生物、电化学、催化等研究领域。本文使用宽带和频光谱技术(Broadband sum frequency generation,BB-SFG)[2]研究CdS气/固界面,测量了SFG谱峰强度随入射到样品表面的可见与红外脉冲相对延迟时间的变化,发现在负延时方向(可见脉冲先于红外脉冲到达样品表面)表现为双指数弛豫过程。当可见脉冲为Guass线型时,弛豫时间分别为0.29±0.11 ps和4.44±0.37 ps。长时间的弛豫时间对应于CdS样品的电子-声子散射时间。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
电子声子相互作用论文参考文献
[1].Abid,Ali,Abid.通过粒子模拟和卫星观测对空间等离子体中波粒相互作用以及电子声孤立结构的研究[D].中国科学技术大学.2019
[2].王静静,吴雪娇,何玉韩,郭伟,张永燕.宽带和频光谱技术对电子-声子相互作用的研究[C].第十五届全国化学动力学会议论文集.2017
[3].王秀清.考虑电子与表面光学声子相互作用的极性晶体膜量子比特[J].量子电子学报.2017
[4].段晓峰,樊云鹏,侯俊华.砷化物叁元混晶中电子-声子相互作用的维度和体积效应[J].激光杂志.2016
[5].侯俊华,樊云鹏.磷化物叁元混晶中电子-声子相互作用的维度和体积效应[J].量子光学学报.2016
[6].李浩,侯俊华.球形量子点中电子-声学声子相互作用[J].激光杂志.2015
[7].侯月霞.金属纳米线结构中的量子化声子模式及电子—声子相互作用[D].云南大学.2015
[8].吴海娜,孙雪,公卫江,易光宇.电子-声子相互作用对平行双量子点体系热电效应的影响[J].物理学报.2015
[9].周丽萍,唐宇,于凤梅.电子-声子相互作用对正切平方量子阱中光吸收系数的影响[J].量子光学学报.2014
[10].张国庆.纤锌矿ZnO/Mg_xZn_(1-x)O量子阱中电子—声子相互作用对极化子能量的影响[D].内蒙古师范大学.2014
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