导读:本文包含了有限元边界积分论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:有限元边界积分法,区域分解方法,天线馈源,天线罩
有限元边界积分论文文献综述
李晨光[1]（2019）在《介质导体目标电磁特性分析的有限元边界积分区域分解法》一文中研究指出计算电磁学发展至今,已成为了天线设计、电磁兼容分析等不可或缺的工具。有限元方法在处理几何结构复杂和介质属性复杂目标的电磁问题具有很大的优势,并得到了广泛应用。由于电大尺度的金属介质复合目标结构复杂,待求解未知量较多,传统的有限元方法处理此类问题时往往比较困难。而区域分解方法结合有限元边界积分方法是求解电大尺寸金属介质复合目标电磁特性的有效方法。区域分解方法利用“分而治之”的策略,将原问题分解为几个子区域的问题进行求解,子区之间用传输条件加以联系,使得分区后求解的问题与原问题相同。本文首先基于散射问题对有限元边界积分区域分解方法的实现过程及系统矩阵的推导做了详细的说明,并将多层快速多级子算法与边界积分方程结合,相关的计算实例说明了方法及程序的正确性。随后,探讨了基于该方法对天线辐射问题的研究,对有限元方法中两种常用的天线馈源的数值模拟模型进行了分析。探针馈源方式简单易于实现,但只适用于部分天线的模型,当电流方向的基板厚度增加时,计算结果的精度也会受到一定的影响。随后,对波端口馈源方式的数值模拟模型进行了分析,重点对同轴线馈电模型进行了研究和分析,并对系统矩阵的推导做了详细的说明。波端口馈源的模型较为复杂,编程实现相对来说较为困难,但其适用于大多数天线的馈电方式,具有一定的研究价值。基于两种馈源模型提供了两个计算实例,计算所得的天线的电路特性与辐射特性与商业软件吻合较好,证明了方法和程序的正确性。在实际的工程中,为了使天线免受外界环境的影响,会在天线系统外加上天线罩。天线罩在保护天线的同时,也会给天线的电性能带来一定的影响。基于此类问题,对天线罩的分类模型进行了研究和分析。由于传统的分区方式,会引入天线罩与天线系统之间的空气区域多余的未知量,故对区域分解的策略进行改进并利用有限元边界积分区域分解方法计算天线罩前后天线系统电性能的变化。数值算例与预期结果相符,证明了程序及方法的正确性。(本文来源于《电子科技大学》期刊2019-03-20）
黄磊[2]（2016）在《复杂局部场地对地震波的散射间接边界积分方程-有限元耦合分析》一文中研究指出以往多次震害调查表明,局部场地对地震波的传播特性具有重要的影响,局部复杂的地形或材质对地震作用具有显着的放大或减弱效应,局部场地对地震波动的散射影响的研究,一直是土动力学、地震学、地震工程学等众多领域的热门课题。针对任意复杂局部场地对地震波的散射问题,发展了一种有限元-间接边界积分方程耦合方法(FEM-IBIEM)。同域离散方法相比,在弹性波动问题的精确求解方面,边界元法优势在于:无需引入人工边界,自动满足无限远Sommerfeld辐射条件;降低问题求解维数,对于叁维问题能大幅度减少计算自由度;不存在高频数值弥散等问题。有限元法可方便处理近地表复杂场地的几何、材料特征。沉积河谷对地震动具有显着的放大效应,而软夹层的存在对其放大程度具有较大影响。采用一种高精度有限元-间接边界积分方程耦合方法,对P、SV和Rayleigh波入射下含软夹层层状沉积谷地地震响应进行计算分析。分析表明,软夹层的影响规律依赖于入射波的波型、频率和角度、软夹层的厚度和埋深等因素。整体上看,对于地表位移,较低频率地震波入射下,软夹层的放大效应比较明显,且较厚夹层在浅埋情况下的放大作用更为显着;对高频波入射则主要表现为减震效应。对于地表加速度,软夹层主要表现出降幅作用,降低幅度可达30%。另外,总体上软夹层对于P波的影响要大于对SV波的影响。局部场地对地震波散射的线性分析具有重要的理论意义,然而为了更加切合于实际场地,本文基于二维应变空间状态理论,采用等效线性化方法,对二维沉积谷地的非线性地震反应进行了分析。外域半空间利用IBIEM进行弹性分析,沉积内部应用等效线性化方法,逐步迭代更新得到等效剪切模量和阻尼比。可方便处理不同入射波、入射角度、场地形状、材质等造成的影响。输入Tar-tarzana波,得到加速度时程曲线与反应谱,与相应的弹性加速度时程进行了对比,并得出了一些有益的结论。针对任意叁维复杂局部场地对地震波的散射问题,采用有限元-间接边界积分方程法进行研究。与二维不同的是,其中IBIEM利用层状半空间集中荷载动力格林函数,可精确实现半无限层状介质中波的辐射条件,同时可大幅度降低计算内存。在精度检验基础上,展示了方法对复杂局部场地反应问题的适应性,同时针对叁维盆地效应和山体震动得出了一些有益结论。计算方法可应用于层状无限域中任意不均质体对弹性波的散射求解。(本文来源于《天津城建大学》期刊2016-06-06）
侯大有[3]（2016）在《压缩感知结合有限元—边界积分法在电磁散射问题分析中的应用》一文中研究指出有限元法(FEM)以较强的建模剖分优势在计算电磁学领域得到广泛应用,特别是结合边界积分法(BI),形成的有限元-边界积分法(FE-BI)在处理开域和辐射问题上以其高精度计算获得了广泛的认可。然而,随着电磁场理论及其工程应用的不断发展,所分析目标的电尺寸不断增大,不同角度、频率激励下电磁散射问题分析的困难依旧存在,该方法依然存在改进空间。本文主要以压缩感知(CS)理论为基础,围绕FE-BI框架下欠定方程计算模型构建,宽角度、宽频带激励下的快速分析等问题展开研究,力求通过CS理论的引入大幅提高FE-BI计算效率。主要工作和贡献如下：首先,探讨了压缩感知理论的基本框架,简要分析了压缩感知理论实现基本叁步骤,通过数值实例验证了CS理论的正确性。其次,构建了一种适用于FE-BI计算的富含空间信息的新型激励源,用于宽角度激励下电磁散射问题的快速分析。通过对理想导体和覆盖均匀介质的导体目标快速分析,验证了所提算法的正确性。再次,在新型激励下,引入渐进波形估计技术(AWE),基于FE-BI导出了种用于频空电磁散射特性分析的新方法,通过数值实验验证了方法的有效性。最后,提出一种基于CS理论的欠定方程计算模型,有效缓解了FE-BI算法中大规模矩阵迭代问题。在该模型下,以FE-BI中稀疏的系数矩阵作为观测矩阵,以激励矩阵为观测值,借助相关稀疏变换技术,用CS中恢复算法实现了欠定方程的快速求解。实验结果表明,该方法在保证精度的前提下,能够有效减少运算规模,从而节约计算机内存并提高计算效率。(本文来源于《安徽大学》期刊2016-05-01）
徐润汶[4]（2016）在《粗糙面及其与目标复合电磁散射的有限元与边界积分方法研究》一文中研究指出本论文采用有限元方法(Finite Element Method,FEM)与边界积分方法(Boundary Integral Method,BIM)对随机粗糙面及其与上下方目标复合模型的相关电磁散射问题展开了系统研究。通过将BIM与基尔霍夫近似(Kirchhoff Approximation,KA)结合提高了BIM的仿真效率,并将基于完全匹配层(Perfectly Matched Layer,PML)的FEM算法引入到一维粗糙面与二维目标的复合电磁散射问题中,采用FEM与BIM的混合算法对粗糙面与目标的电磁散射问题作了系统讨论,并基于KA对FEM/BIM算法进行了加速,最后通过FEM/MoM对二维粗糙面及叁维目标的复合电磁散射问题进行了研究。论文的主要工作如下:1、针对一维介质粗糙面及其下方埋藏目标的复合电磁散射,通过KA对粗糙面的场信息进行近似,并采用BIM对目标区域进行模拟,同时迭代考虑两者之间的耦合,从而提高了复合电磁散射问题的求解效率。2、将FEM/PML引入到随机粗糙面与目标的复合电磁散射问题中,通过PML边界对半开放区域进行截断,截断区域内部采用FEM处理,基于该方法对一维粗糙面及其上下方二维目标、一维多层粗糙面及其下方二维埋藏目标等复合电磁散射问题进行了讨论。3、为了减小粗糙面相关电磁散射问题的求解区域,采用BIM边界对FEM区域进行截断,对FEM/BIM在粗糙面及其与目标复合电磁散射问题中的理论公式进行了详细推导。4、为了提高FEM/BIM算法的求解效率,通过将其与KA进行结合,形成了一种高低频混合方法。通过将粗糙面与目标分区处理,粗糙面区域采用KA近似处理,目标区域通过FEM/BIM求解,两者之间的电磁耦合通过迭代过程考虑。为了改善其仿真精度,基于多区域原则,将粗糙面区域划分为多个子区域,主区域采用BIM处理,辅区域仍采用KA处理。5、基于矢量四面体基函数,叁维目标区域通过FEM结合Mo M边界求解,同时结合RWG基函数,二维粗糙面区域采用MoM处理,通过积分边界考虑两区域之间的耦合,从而将FEM/Mo M混合算法引入到二维粗糙面与叁维目标的复合电磁散射问题中。(本文来源于《西安电子科技大学》期刊2016-03-01）
赵蕾[5]（2015）在《导弹目标RCS计算的高阶有限元-边界积分方法》一文中研究指出导弹目标的RCS对于目标探测识别及导弹的隐身设计都有重要的意义。提出了一种基于高阶迭层基函数的高阶有限元-边界积分(FE-BI)方法,用来分析复杂电大尺寸导弹目标的电磁散射特性。该方法在有限元部分和边界部分都使用高阶迭层基函数,通过具体的算例可看出使用这种高阶迭层基函数的FE-BI方法具有更优的矩阵性态。同时比较了高阶FE-BI方法和低阶FE-BI方法,可看出高阶FE-BI方法具有更高的精确性,可有效地减小所分析问题需要的未知量,减小内存消耗。(本文来源于《航天电子对抗》期刊2015年06期）
徐润汶,郭立新,范天奇[6]（2013）在《有限元/边界积分方法在海面及其上方弹体目标电磁散射中的应用》一文中研究指出本文将有限元/边界积分方法(FE/BIM)结合区域分解方法引入到粗糙海面及其上方目标的电磁散射问题的研究中.由于积分边界可以以任意形状设置在距模型表面任意远的距离处,故本文采用共形人工边界结合区域分解建模方法截断模型的开放计算区域以减少求解未知量,在截断区域内部采用有限元方法求解,而计算区域的边界条件通过边界积分方程方法得到.通过与矩量法获得的数值计算结果进行比较,证明了该混合算法及模型处理方法的正确性,进而研究了海面上方弹体目标的电磁散射特性,并讨论了其双站散射系数随电磁波入射角度、目标高度、海面风速以及弹体尺寸的电磁散射特性变化情况.本文结果可用于反演复杂背景下的目标信息及目标探测等领域.(本文来源于《物理学报》期刊2013年17期）
王飞跃[7]（2013）在《有限元-边界积分法在微波无源器件中的应用》一文中研究指出为了更快速、更精确地解决计算电磁学中的各类问题,不同的数值仿真方法一直是研究的重点。在众多的数值方法中,有限元法广泛用于解决辐射、散射及谐振腔等问题。而在实际应用中,很多电磁散射问题和辐射问题都涉及到无限区域,这时有限元法需要在离开目标一段距离的位置设置合适的边界条件,从而增加了计算量。虽然边界积分法在积分方程的基础上可以直接分析目标问题,但是最终要生成一个满秩矩阵,这对计算机的内存和计算要求较高,不能应用到尺寸较大的电磁问题中。为了更好地应用这两种数值仿真方法,发展出有限元-边界积分法。通过引入一个虚构的边界可以将这种方法应用到实际的电磁问题中,以边界面分割,边界内部应用有限元法,边界外应用边界积分法,并根据场的连续性进行耦合。有限元-边界积分法对于处理大型无限域问题有着较大的优势,因此有必要对其进行研究和应用。本文主要工作分为以下叁点:首先对有限元法进行分析,并通过对谐振腔本征模的分析加深对有限元法的理解。在这个过程中,通过离散网格、添加插值函数、强加边界条件、矩阵稀疏存储以及对矩阵求解等过程得到最后的本征解。并通过与谐振腔的解析解进行比较,计算误差大小,进而凸显有限元法在计算此类问题时的优势。然后,采用矢量有限元法分析激励波导的不连续性问题,在边界处添加一阶吸收边界条件,并计算波导结构的S参数。在结果的验证阶段,引入HFSS仿真软件与波导云图进行比较,进而为接下来证明有限元-边界积分方法具有更高的精度做好基础。最后,通过对有限元-边界积分方法一般性公式进行推导,进而求解激励波导的S参数。将腔体开口处用一个虚构面隔开,在虚构面内部应用有限元法进行分析,在虚构面外部应用边界积分法进行处理,这通过场的连续性将两个方程组进行耦合求解。在得到S参数之后与通过只通过有限元法得到的S参数进行比较,得出有限元-边界积分法更加精确的结论。(本文来源于《电子科技大学》期刊2013-04-15）
倪朝旭[8]（2013）在《复杂目标电磁散射特性有限元边界积分方法分析》一文中研究指出计算电磁学经过数十年的发展,已经逐渐趋向于成熟。针对叁维复杂目标数值问题,国内外学者已经提出了多种方法,传统的例如矩量法、有限元方法,以及后来的有限元边界积分方法、体面积分方法等。为了快速高效地解决数值分析问题,学者们还提出了许多加速类方法,比如应用比较成熟的多层快速多极子方法、低秩矩阵压缩类方法以及近来的射线多极子方法和快速远场近似方法等。随着计算机的发展,许多以前无法解决的问题得到了很好的解决,但即便如此,叁维电大尺寸目标的数值计算在单个计算机上很难完成。为此,学者们将并行技术运用到了数值计算中。本文首先将并行技术运用到了有限元边界积分方法中,用于解决叁维电大尺寸复杂目标的数值分析问题。并且,我们将叁角形单元和四面体单元新型高阶迭层基函数使用到高阶有限元边界积分方法中来。通过数值分析可以看出,高阶有限元边界积分比低阶有限元边界积分更有优势。其次,我们用有限元边界积分方法分析复杂媒质的电磁散射特性,我们不仅分析了各向异性媒质的电磁散射特性,还分析了双各向同性复杂媒质的电磁散射特性,通过和文献对比,可以看出有限元边界积分方法在分析复杂媒质时的正确性。最后,我们将有限元边界积分方法使用到实际工程运用中。我们分析临近空间超高声速飞行器的电磁散射特性。飞行器在高速飞行时,在其自身表面会产生一层薄薄的等离子体,我们将等离体等效成介质,对其散射特性进行分析。(本文来源于《南京理工大学》期刊2013-02-01）
高景璐[9]（2011）在《计算开腔体散射有限元与边界积分对称耦合方法》一文中研究指出腔体电磁散射与反散射问题的分析在近些年的理论与应用研究中都是很重要的.正散射问题是在已知入射场和腔体的形状信息,预测远离腔体的场的分布；反散射问题则是已知一些人工的测量数据,通过对这些数据的分析与计算,推测出腔体的形状.本文考虑嵌入在一个良导体的无限接地平面的具任意形状且填充的腔体的时谐平面波散射问题.文章给出一种在TE极化和TM极化情形下求解电磁散射问题的有限元和边界积分方程的对称耦合方法.本文基于对称耦合方法讨论了正散射问题和反散射问题,提出了正散射问题的变分公式,研究其弱解的存在性和唯一性,并给出区域导数,对于反散射问题给出了解的唯一性和局部稳定性结果.首先研究TE极化情形的正反散射问题.设入射平面波ui=exp(iαx1iβx2)从上方入射到良电导体表面Γg∪S,其中α=κ0 sinθ,β=k0 Cosθ,θ∈(-π/2,π/2)是关于正x2轴的入射角κ0=ω(?)为自由空间的波数.散射场满足△us+k2us=-(k2-k02)uref于Γg∪S上方. (1)us=-uref于Γg∪S上. (2)此外,散射场必须满足辐射条件对于正散射问题.有引理1正散射问题(1)一(3)至多有一个解.对于R2中的边界为aΩ的有界区域Ω,Tc(?)ΩHs(Ω)和Hs(T)分别为通常的Sobolev空间,其范数分别为‖·‖Hs(Ω)和‖·‖H8(T).定义下列空间：L2(Γ):={u|Γ:u∈L2((?)Ω)}, H1/2(Γ):={u|Γ:u∈H1/2((?)Ω)}, H1/2(Γ):={u∈H1/2(Γ):supp u(?)Γ}.容易证明,在Ω中,下述问题△u+k2u=0于rg∪S上方, (4)u=0于Γg∪S上. (5)▽·(k-2▽u)+u=0于Γg∪S上方, (6)(?)nu=0于Γg∪S上. (7)的等价变分形式为：求u∈Hs1(Ω)={u∈H1(Ω)：u=0在S上}使得其中φ是全场u在T上的法向导数,即φ=(?)nu.,<·.·)表示H-1/2(T)与H1/2(T)的对偶运算.为研究边界积分方程,本文引入单层位势算子VTE,超奇异积分算子DTE,双层层位势算子KTE及其共轭算子K*TE,其定义如下全场边界r上的积分方程为：利用引入的算子,上述方程可以写成其中f=uref,g=(?)nuref,I为恒等算子.于是,下面两个方程组成了有限元法与边界积分方法对称耦合的变分公式,可以用于求解腔体正散射问题.利用关于积分算子的结果得到引理2单层位势算子VTEE是由H-1/2(T)映入H~1/2(T)的紧算子;双层位势算子KTE以及其伴随算子K*TE分别由H1/2(T)映入H1/2(T)和由H-1/2(T)映入H-1/2(T),且都是紧算子,超奇异积分算子DTE为由H~1/2(T)映入H-1/2(T)的紧算子.进一步,单层位势算子VTE和超奇异积分算子DTE在H-1/2(T)和H1/2(r)内是强制的,即,存在紧算子VO和DO使得Re[<VTEφ,φ>+<V0φ,φ>]≥C‖φ‖H-1/2(Γ) (?)φ∈H-1/2(Γ). Re[<DTEu,u>+<D0u,u>)≥‖u‖H1/2(Γ) (?)u∈H1/2(Γ).对于任意u=[u,φ]∈VTE,定义VTE=HS1(Ω)×H-1/2(Γ).VTE中的模定义为‖u‖VTE2=‖u‖H12(Ω)+‖φ‖H-12(Γ)利用上述结果,对于正散射问题得到定理1变分问题(14)-(15)存在唯一解[u,φ]∈VTE.反散射问题是从在Γ上测量的全场u来确定腔体壁S.这个问题解的唯一性可用下述定理描述.定理2设[uj,φj]为在Ωj上的解,(?)Ωj=Γ∪Sj,j=1.2如果在Γ上u1=u2,则S1=S2.根据建立的变分形式,得到关于区域导数的下述结果.定理3设[u.φ]为(14)-(15)在Q上的解.n为S上的外法向.则区域导数可以表示为M'TE(S.p)=[u']Γ.φ'].其中[u'.φ']∈H1(Ω)×H-1/2(T)为下述边值问题的解△u'+k2u'=0于Ω内. (17)于Γ上. (18)于Γ上. (19)u'=-(p·n)φ于S上. (20)其中φ'=(?)nu'于Γ.在实际应用中,需要讨论实际构造的腔体壁的稳定性,因为它可提供数据在什么程度上可信的信息.定理4如果p∈C2(S,R)且h>0充分小,则d(Ωh,Ω)≤C‖uh-u‖H1/2(Γ). (21)其中C为与h无关的常数.对于TM极化情形的正问题和反问题,由于它与TE极化情形相似,文中阐述了正问题的某些平行结果,并证明了场关于腔体局部稳定性结果,并给出了区域导数.对于正散射问题,考虑与TE极化情形相同的几何问题,设入射平面波ui=exp(iax1-iβx2)从上方入射到完全电导体表面.散射场满足▽·(k-2▽us)+us=-▽·[(k-2-k0-2)▽uref]于Γg∪S上方,(?)nus=-(?)nuref于Γg∪S上另外,要求散射场满足辐射条件类同定理1有下述定理定理5变分问题(9)有一个唯一解[u,φ]∈VTM.而对于反散射问题,本文研究解的唯一性及局部稳定性,并给出区域导数.唯一性的证明与TE形式十分相似,给出简要证明.但是其局部稳定性的证明与区域导数的给出与TE情形有很大的不同,所以本文给出了详细的证明.关于TM情形的主要结果如下：定理6设[uj,φj]为(4.9)在Ωj中的解,(?)Ωj=Γ∪Sj,J=1.2如果在Γ上u1=u2,则有S1=S2.定理7设[u,φ]为(9)在Ω的解,n为S上的外法向.区域导数可表示为M'TM(S.p)=[U'|Γ,φ'],其中[u',φ']∈VTM为下述边值问题的弱解▽·(k-2▽u')+u'=0于Ω内, (22)于Γ上, (23)于Γ上, (24)k-2φ'=▽s·[k-2(p·n)▽Su]+(p·n)u于S上, (25)其中,在Γ上φ'=(?)nu’.定理8若p∈C2(S,R)且h>0充分小,则有d(Ωh,Ω)≤C‖uh-u‖H1/2(Γ)·(26)其中C为一与h无关的常数.Ωh为由Sh和Γ所截的区域,Sh:x+hp(x)n,p∈C2(S,R).(本文来源于《吉林大学》期刊2011-04-01）
宛汀,朱剑,陈如山[10]（2010）在《有限元边界积分结合撕裂对接法分析电磁散射》一文中研究指出有限元边界积分方法采用有限元法分析物体内部复杂材料,采用矩量法分析物体开域表面,充分结合了两种方法的优点。然而单机求解电大尺寸问题面临着运算速度不高和内存容量不足的问题,因此发展有效的并行技术亟不可待。利用区域分解法固有的并行性,将有限元撕裂对接法引入到有限元边界积分方法中,解决了硬件资源不足的问题,提高了求解问题的效率。该方法在处理内部未知量大和内部材料复杂的电大尺寸问题方面具有较大优势。给出的数值算例充分证明了该方法的可行性和有效性。(本文来源于《系统工程与电子技术》期刊2010年09期）
有限元边界积分论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
以往多次震害调查表明,局部场地对地震波的传播特性具有重要的影响,局部复杂的地形或材质对地震作用具有显着的放大或减弱效应,局部场地对地震波动的散射影响的研究,一直是土动力学、地震学、地震工程学等众多领域的热门课题。针对任意复杂局部场地对地震波的散射问题,发展了一种有限元-间接边界积分方程耦合方法(FEM-IBIEM)。同域离散方法相比,在弹性波动问题的精确求解方面,边界元法优势在于:无需引入人工边界,自动满足无限远Sommerfeld辐射条件;降低问题求解维数,对于叁维问题能大幅度减少计算自由度;不存在高频数值弥散等问题。有限元法可方便处理近地表复杂场地的几何、材料特征。沉积河谷对地震动具有显着的放大效应,而软夹层的存在对其放大程度具有较大影响。采用一种高精度有限元-间接边界积分方程耦合方法,对P、SV和Rayleigh波入射下含软夹层层状沉积谷地地震响应进行计算分析。分析表明,软夹层的影响规律依赖于入射波的波型、频率和角度、软夹层的厚度和埋深等因素。整体上看,对于地表位移,较低频率地震波入射下,软夹层的放大效应比较明显,且较厚夹层在浅埋情况下的放大作用更为显着;对高频波入射则主要表现为减震效应。对于地表加速度,软夹层主要表现出降幅作用,降低幅度可达30%。另外,总体上软夹层对于P波的影响要大于对SV波的影响。局部场地对地震波散射的线性分析具有重要的理论意义,然而为了更加切合于实际场地,本文基于二维应变空间状态理论,采用等效线性化方法,对二维沉积谷地的非线性地震反应进行了分析。外域半空间利用IBIEM进行弹性分析,沉积内部应用等效线性化方法,逐步迭代更新得到等效剪切模量和阻尼比。可方便处理不同入射波、入射角度、场地形状、材质等造成的影响。输入Tar-tarzana波,得到加速度时程曲线与反应谱,与相应的弹性加速度时程进行了对比,并得出了一些有益的结论。针对任意叁维复杂局部场地对地震波的散射问题,采用有限元-间接边界积分方程法进行研究。与二维不同的是,其中IBIEM利用层状半空间集中荷载动力格林函数,可精确实现半无限层状介质中波的辐射条件,同时可大幅度降低计算内存。在精度检验基础上,展示了方法对复杂局部场地反应问题的适应性,同时针对叁维盆地效应和山体震动得出了一些有益结论。计算方法可应用于层状无限域中任意不均质体对弹性波的散射求解。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
有限元边界积分论文参考文献
[1].李晨光.介质导体目标电磁特性分析的有限元边界积分区域分解法[D].电子科技大学.2019
[2].黄磊.复杂局部场地对地震波的散射间接边界积分方程-有限元耦合分析[D].天津城建大学.2016
[3].侯大有.压缩感知结合有限元—边界积分法在电磁散射问题分析中的应用[D].安徽大学.2016
[4].徐润汶.粗糙面及其与目标复合电磁散射的有限元与边界积分方法研究[D].西安电子科技大学.2016
[5].赵蕾.导弹目标RCS计算的高阶有限元-边界积分方法[J].航天电子对抗.2015
[6].徐润汶,郭立新,范天奇.有限元/边界积分方法在海面及其上方弹体目标电磁散射中的应用[J].物理学报.2013
[7].王飞跃.有限元-边界积分法在微波无源器件中的应用[D].电子科技大学.2013
[8].倪朝旭.复杂目标电磁散射特性有限元边界积分方法分析[D].南京理工大学.2013
[9].高景璐.计算开腔体散射有限元与边界积分对称耦合方法[D].吉林大学.2011
[10].宛汀,朱剑,陈如山.有限元边界积分结合撕裂对接法分析电磁散射[J].系统工程与电子技术.2010