导读:本文包含了玻色爱因斯坦凝聚论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:爱因斯坦,涡旋,偶极子,近似,谐振子,托马斯,布洛赫。
玻色爱因斯坦凝聚论文文献综述
邵琼仪,龙玉梅,刘辉,张雪,杨慧[1]（2019）在《不同边界下玻色爱因斯坦凝聚体杂质间的类Casimir力》一文中研究指出在引入参数下研究了5种不同边界条件下一维理想玻色爱因斯坦凝聚体中杂质间的类Casimir力,给出了这些边界下类Casimir力的通式.发现类Casimir力随杂质间距离增大而衰减,力的性质因边界不同表现为吸引或排斥.这说明当改变杂质满足的边界条件时可以改变类Casimir力的性质.同时,类Casimir力随玻色子质量的变化趋势也与边界条件有关.(本文来源于《东北师大学报(自然科学版)》期刊2019年04期）
赵军亚,李晨旭,马晓栋[2]（2019）在《碟形玻色-爱因斯坦凝聚体中(0,0,2)剪刀模的朗道阻尼和频移》一文中研究指出应用哈特里-福克-博戈留波夫平均场理论近似和基于托马斯-费米近似的解析方法,研究碟形玻色-爱因斯坦凝聚体中(0, 0, 2)剪刀模的朗道阻尼和频移,计算阻尼系数和频移大小以及它们的温度依赖.计算中,在集体激发本征频移微扰关系中考虑元激发弛豫及其弛豫之间的正交关系以获得阻尼和频移的计算公式,把凝聚体基态波函数取为高斯分布函数的一级近似以消除托马斯-费米近似中叁模耦合矩阵元的发散.采用与相关实验研究相同的粒子数、囚禁频率和各向异性参量,理论计算结果与相关实验测量结果相符合.由于理论的复杂性和计算的困难性,在大多数基于平均场理论的单分量和两分量玻色-爱因斯坦凝聚集体激发阻尼和频移的研究中采用半经典近似,把准粒子激发能谱看成是连续的来积分计算各个准粒子跃迁对阻尼和频移的贡献,而本文和本文前期工作按分立的准粒子激发频谱计算阻尼或频移,并在研究过程中提出了考虑元激发弛豫及弛豫之间正交关系的改进方法,希望这种方法对今后的工作有一定参考价值.(本文来源于《物理学报》期刊2019年23期）
张锋,李海鸥,王哲,孔祥木[3]（2019）在《随机箱中相对论气体的玻色—爱因斯坦凝聚温度》一文中研究指出在非相对论与极端相对论极限2种情况下,研究了双高斯分布随机箱中理想玻色气体的玻色—爱因斯坦凝聚(BEC)温度,讨论了箱子的边界条件对系统BEC温度的影响.结果表明,随机边界降低了系统的BEC温度.和极端相对论情况相比,非相对论极限下的临界温度更低.(本文来源于《曲阜师范大学学报(自然科学版)》期刊2019年03期）
石玉仁,杨雪滢,唐娜,李晓霖,宋琳[4]（2019）在《偶极玻色-爱因斯坦凝聚体中孤子碰撞的理论研究》一文中研究指出对准一维情形下具有偶极相互作用的玻色-爱因斯坦凝聚体(Bose-Einstein condensate, BEC)中孤子的碰撞进行了理论研究.运用虚时演化法数值求解了Gross-Pitaevskii方程的孤子态解,然后构造了实验中可实现的双孤子态以研究其碰撞规律.发现既存在完全弹性碰撞,也存在完全非弹性碰撞.通过调节偶极作用强度,可实现从弹性碰撞到非弹性碰撞的转变.初始时刻孤子的相位差不仅会影响系统的对称性,也会改变孤子的碰撞类型.(本文来源于《西北师范大学学报(自然科学版)》期刊2019年04期）
乔红霞,张素英[5]（2019）在《谐振子势与高斯势的联合势阱中玻色-爱因斯坦凝聚体的涡旋结构》一文中研究指出本文用虚时演化法研究了玻色-爱因斯坦凝聚体在谐振子势与高斯势的联合势阱中的涡旋结构,给出了旋转角频率和原子间相互作用强度对涡旋分布的影响,以及对凝聚体中量子化涡旋、鬼涡旋以及隐涡旋分布的不同作用。在联合势阱中凝聚体除了量子化涡旋和鬼涡旋外,在势阱中心位置还出现了隐涡旋。当相互作用强度一定时,可见涡旋数和隐涡旋数随着旋转角频率的增大而增加。当旋转角频率一定时,随着原子间相互作用逐渐增强,可见涡旋数随之增加,而隐涡旋数并没有改变。我们分析发现,只有考虑了隐涡旋之后,才能满足费曼规则。(本文来源于《量子光学学报》期刊2019年03期）
杨国全[6]（2019）在《玻色—爱因斯坦凝聚体中涡旋偶极子的动力学研究》一文中研究指出涡旋偶极子由具有相反环量的涡旋组成。通常在很多物理现象中都可以观察到涡旋偶极子结构的存在,例如在洋流、肥皂膜、光学场和原子玻色-爱因斯坦凝聚体中,并且涡旋偶极子结构已被描述为二维紊流中的主要涡旋结构。鉴于BKT相变,相变动力学以及超流体湍流中涡旋和反涡旋的普遍存在,有关涡旋偶极子的定量研究将有助于更广泛和更深入地理解超流体现象。在本论文中,我们通过数值求解Gross-Pitaevskii方程,研究了涡旋偶极子的碰撞问题,以及在偶极凝聚体干涉过程中涡旋(或涡旋偶极子)的形成过程。首先,研究了在密度均匀分布的凝聚体中两个运动方向彼此平行的涡旋偶极子的碰撞问题。通过改变碰撞参数,我们发现在涡旋偶极子的平行碰撞问题中普遍存在有如下叁种运动模式,即涡旋重组模式、涡旋环绕模式和涡旋飞越模式,并且通过求解描述涡旋间相互作用的常微分方程组证实了我们的结论。此外,也给出了这些运动模式相应的参数范围。其次,研究了碰撞角度对两个涡旋偶极子碰撞现象的影响。在均匀系统中,我们发现碰撞动力学与初始涡旋偶极子的运动方向和大小密切相关,对于两个相同大小涡旋偶极子的斜碰(oblique collisions)现象,观察到了涡旋重组和湮灭;对于两个不同大小涡旋偶极子的追及(catching-up)问题,观察到了涡旋暂时湮灭后复活,以及涡旋永久湮灭等现象,通过数值模拟我们也给出了相应的动力学参数相图。对于非均匀系统,研究了在二维谐振子势阱中两个涡旋偶极子的斜碰问题,研究表明两个等大涡旋偶极子之间的初始径向位置和碰撞角度对碰撞动力学的影响是非常明显的。最后,研究了偶极相互作用对凝聚体干涉现象的影响。结果表明偶极相互作用对凝聚体间干涉过程起到显着的调节作用。当极化方向与凝聚体所在平面垂直时,随着偶极相互作用强度增加,条纹可见度降低,条纹间距变大。当极化方向与凝聚体所在平面平行且朝向固定时,通过改变两团偶极BEC的初始相对位置,可以观察到不同的干涉现象,例如:伴随有涡旋偶极子产生的波浪形干涉条纹、干涉过程中在凝聚体中央区域形成可见的正(或反)涡旋分布结构等。本文的研究有助于更加详尽地理解量子湍流现象,也可以为进一步研究偶极玻色-爱因斯坦凝聚体中的涡旋动力学提供一些理论参考。(本文来源于《山西大学》期刊2019-06-01）
孔超[7]（2019）在《光晶格中自旋轨道耦合玻色—爱因斯坦凝聚体的混沌与规则输运》一文中研究指出自旋轨道耦合在很多凝聚现象中起到了至关重要的作用,比如自旋霍尔效应、拓扑绝缘体、自旋电子器件等等。而玻色-爱因斯坦凝聚体因其实验上的可操控性,为模拟固态系统中的相关凝聚态性质提供了一个理想的平台。自从自旋轨道耦合在87Rb玻色-爱因斯坦凝聚体中实现以来,人们越来越多地将研究热点转到这一领域中,并发现了许多新奇的物理现象,比如量子叁重临界性和相变、斯格明子、灰孤子、狄拉克单极子、旋转或无旋转的旋涡等等。本文基于玻色-爱因斯坦凝聚体的平均场理论及相关研究方法,分别讨论和展示了自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体中的混沌的自旋-运动纠缠,以及自旋轨道耦合可忽略的非线性Kronig-Penney光学超晶格中物质波的透射问题,并提出了相关的操控方案,得到了一些有趣的结论。全文共分为四章。第一章为绪论部分,简要介绍了原子玻色-爱因斯坦凝聚的研究历史和实验实现,以及描述玻色-爱因斯坦凝聚体的平均场理论。同时,也对玻色-爱因斯坦凝聚体中的混沌和混沌对凝聚原子输运的影响做了简单地介绍。此外,还介绍了自旋轨道耦合超冷原子的理论基础和实验实现。最后简单介绍了量子纠缠态,以及量子纠缠与混沌之间的关系。第二章,我们研究了一个具有超冷原子源的自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的空间地混沌性-相关的自旋-运动纠缠,其中玻色-爱因斯坦凝聚体囚禁在一个光学超晶格中。在位相同步的情形下,我们解析上表明(a)自旋轨道耦合可以导致自旋-运动纠缠的产生:(b)高混沌参数区域的面积与自旋轨道耦合成反相关,而自旋轨道耦合强度可以重整化化学势;(c)高混沌性与较低的化学势以及更大的短格子与长格子深度之比有关。然后,我们数值上产生庞加莱截面,以准确指出混沌几率随着自旋轨道耦合强度的降低和/或随着自旋相关的流分量的增大而增加。通过计算相应的最大李亚普洛夫指数证实了混沌的存在。对于一个适当的晶格深度比,我们还发现完全混沌性与完全停止其中一个(或两个)流分量有关。结果表明,弱自旋轨道耦合和/或小的流分量可以提高混沌性。基于混沌几率对初始条件的不敏感性,我们提出了一个来操纵混沌的自旋-运动纠缠态系综的可行方案,这可能对具有混沌的原子输运的相干原子光学有帮助。第叁章,实验表明,对于一个周期撞击的冷原子系统,经典混沌的存在导致电子和核自旋之间的更大纠缠的产生[S.Chaudhury et al,Nature,2009,461:768]。在本章中,我们研究了混沌对囚禁在一个单阱势中的双频驱动的自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的自旋-运动纠缠的影响。利用众所周知的Melnikov混沌判据,我们直接得到了参数空间混沌区域图,在这一点上,与文献[S.Rong et al,Chaos,2009,19:033129]是一致的,二者的区别仅仅是这里没有给出混沌区域的边界线。我们发现在?E_2<0的平面,增加自旋轨道耦合强度会减小混沌区域的面积。特别地,我们观察到混沌的存在可以辅助或抑制纠缠产生,这取决于初始位相的选择,而合适的相位差可以通过使用熟知的相位工程方法来控制。初始位相对纠缠产生的主要影响总结如下。一方面,对于初始位相φ(0)=π/2,与初始态位于相空间的混沌海相比,位于规则岛中的初始态会导致更少纠缠的产生。另一方面,当初始位相被设置为φ(0)=π,相反的效应可能发生,即混沌抑制纠缠产生。波函数的这种有趣的位相效应推广了近年报道的混沌帮助冷原子提高量子纠缠度的重要结论。这些结果对具有多体纠缠的量子信息处理相关的非线性动力学的研究具有重要意义。第四章,我们研究了非线性Kronig-Penney光学超晶格中基于玻色-爱因斯坦凝聚体的物质波的透射问题。应用参考文献[W.Hai et al,Phys.Rev.A,2000,61:052105]中建立的积分方程来寻求一维非线性KP模型的简单的精确解,该精确解包含了一个简单的可以将透射系数与系统参数联系起来的非线性映射。随后,通过调整系统参数,我们提出了一个方案来操纵物质波分布和透射。根据透射系数的严格表达式,我们揭示了一个有趣的相位相干效应,这会导致非周期的物质波几率分布和不同的透射,包括近似零透射、全透射以及多次透射。基于简洁的精确解的控制方法可以应用于研究一些非线性冷原子系统中的原子输运。第五章,对本文的工作进行了总结与归纳,并对自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的混沌输运以及自旋-运动纠缠产生的实际应用作了简要的研究展望。(本文来源于《湖南师范大学》期刊2019-06-01）
张秀荣[8]（2019）在《环状玻色-爱因斯坦凝聚体超流性质的理论研究》一文中研究指出随着对冷原子及其囚禁技术的发展,环状玻色-爱因斯坦凝聚体已经在探索超流性质的研究中取得了一系列的成就,尤其是观测迟滞现象和流-相位关系的实验被认为是在研制类超导量子干涉仪的原子器件方面取得的重要进展。本文基于Gross-Pitaevskii方程的雅可比椭圆函数解析解,对环状玻色-爱因斯坦凝聚体的超流性质进行了系统的研究,内容涉及超流衰减的临界速度、迟滞现象、流-相位关系、相变等。Gross-Pitaevskii方程描述了玻色-爱因斯坦凝聚体的基本性质,我们将它的一种解析解,推广到周期性边界条件的情况,发现不同绕数的拓扑旋转态的定态解呈现出对称性和周期性特点;同时对实验室参考系和旋转参考系中物理量的关系进行了讨论。根据旋转参考系中化学势的“燕尾”结构,我们可以得到超流衰减的临界速度以及迟滞回路的面积;研究表明迟滞现象是超流特性的表现,而这一特性来源于非线性相互作用,随着非线性相互作用的增大或势垒高度的降低,迟滞回路的面积将变大,由此可以得到迟滞现象存在的参数范围。利用解析解,我们更深入地理解了美国NIST实验小组关于环状玻色-爱因斯坦凝聚体中迟滞和流-相位关系等现象的观测,在没有任何拟合参数的情况下,解析解的结果与实验测值在迟滞回路面积随势垒高度变化等方面定性吻合;而通过粒子数损失对非线性作用强度进行修正后,在迟滞曲线的斜率与面积、流-相位关系曲线等方面,解析解与实验结果的吻合度大大提高。同时我们也尝试用Leggett的玩具模型去理解迟滞现象的物理本质。在研究弱连接环状玻色-爱因斯坦凝聚体中的流-相位关系方面,我们的解析结果表明存在单值和多值的流-相位关系,这和开放边界时的结果基本相同;但同时周期性边界条件和有限尺寸的影响,使得在势垒较高时只允许有平面波解的正弦函数流-相位关系,而在势垒为零时,流-相位关系并不是余弦函数的形式。我们针对环状玻色-爱因斯坦凝聚体,给出了不同类型流-相位关系存在的参数范围,并和实验结果进行了对比。受双阱中冷原子迟滞现象实验的启发,我们发现在某些特殊转速下,环状玻色-爱因斯坦凝聚体的序参量随势垒高度的变化呈现叉式分岔,伴随着会发生在两个不同拓扑旋转态间的宇称对称破缺的连续量子相变,初步的结果表明,这是一个二阶量子相变。在临界势垒高度和临界转速处,两个平面波解的化学势在连接处表现为尖点突变,体现出了拓扑量子相变的特征。而当势垒高度为零时,同一拓扑旋转态的平面波解和孤子解之间能够发生二阶量子相变;但当势垒高度不为零时,这个相变不会发生,而且化学势的分岔类型也会发生变化。总之,利用Gross-Pitaevskii方程的解析解,我们能够解释环状玻色-爱因斯坦凝聚体的超流特性,能够帮助我们更好地理解这个简单系统中所包含的丰富的物理图像,并为深入理解超流现象以及相关的物理奠定了基础。(本文来源于《山西大学》期刊2019-06-01）
魏娅雯[9]（2019）在《高频驱动自旋-轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的空时布洛赫态》一文中研究指出自旋-轨道耦合(SOC)描述量子自旋与轨道运动之间的相互作用,对于许多凝聚物理现象至关重要。近年来,研究者通过外部激光场在冷原子系统中实现了SOC及其调控,特别是囚禁在光学晶格中的具有SOC的两分量玻色-爱因斯坦凝聚系统也已被广泛研究。在平均场理论中,作为一个多体系统,遵循Gross-Pitaevskii方程(GPE)的玻色-爱因斯坦凝聚体(BEC)为研究相应的物理性质提供了重要的基础。GPE的精确解和解析的微扰解可以描述许多物理现象,如宏观量子(或半经典)混沌,BEC稳定性,超流速度和流密度,以及孤子的产生。通常具有非线性相互作用的GPE不容易求解,具有SOC的BEC系统作为更复杂的非线性系统,找到它的精确解就更具挑战性。为此,我们应用高频外场来调节和重组系统参数,从而产生具有SOC的准定态系统的精确解并讨论相关物理性质。本文共分为四个章节,第一章为绪论部分,第二、叁章是作者本人的主要研究工作,第四章为全文总结。主要内容如下:在第一章我们简要介绍了原子玻色-爱因斯坦凝聚研究的历史和基本理论,还有玻色-爱因斯坦凝聚体的平均场理论以及Gross-Pitaevskii方程,接着简单介绍了自旋-轨道耦合的超冷原子系统以及凝聚态系统中几种不同类型的自旋-轨道耦合。最后我们介绍了一下量子纠缠态。第二章,我们对囚禁在高频驱动光晶格中、具有自旋-轨道耦合的玻色-爱因斯坦凝聚系统的空时Bloch态进行了研究,并分析相关物理性质。首先,我们使用旋波近似的方法将该驱动系统近似为准定态系统,这样我们就可以得到相应准定态系统的精确空时Bloch态。分析表明,我们可以通过高频场来调节自旋-轨道耦合强度,使精确解的存在条件得到满足。同时我们发现,精确解的参数区域面积会随着拉比耦合强度发生改变。紧接着我们展示了原子数密度的周期分布。此外,我们还通过解析和数值展示了与精确态相关的几个新特性:(1)SOC会导致空时Bloch态成为自旋运动纠缠态;(2)SOC会影响两分量BEC之间产生布居差;(3)SOC可用于调节稳定原子流,这有助于避免BEC的不稳定性和控制BEC的量子输运。第叁章,我们对囚禁在光学晶格中玻色-爱因斯坦凝聚体的定态周期解的不稳定性进行了研究。我们给出了Bogoliubov-de Gennes方程级数形式的Bloch解,讨论了级数指标n=-1,0,1及n=-2,-1,0,1,2时的系统不稳定性。通过分别取不同的参数得到了频率在化学势-波矢参数平面的不同演化图,从结果中我们可以看出,当晶格深度越小,定态周期解的振幅越大时,对应的不稳定区域(ω~2<0)会越来越大。相反,不稳定性区域会随着晶格深度的增大和周期解振幅的减小而减小。因此,所得结果使得我们可以通过改变不同参数来控制零级周期解的不稳定性区域,继而得到具有应用价值的稳定的BEC系统。第四章,我们对全文进行了一个总结和归纳,并对光晶格中BEC的不稳定性和其他性质的研究进行了一个展望。(本文来源于《湖南师范大学》期刊2019-06-01）
韩子健[10]（2019）在《玻色-爱因斯坦凝聚态的数值方法研究》一文中研究指出玻色-爱因斯坦凝聚态(Bose-Einstein condensate)是当玻色子原子冷却到接近绝对零度时,所呈现出的一种气态的、超流性的物质状态。关于BEC的理论和数值方法引起了国内外学者的关注,计算BEC的基态、第一激发态以及动力学特性是BEC研究的基本问题。经典的非线性Schr?dinger方程,也被称为Gross-Pitaevskii方程,已广泛用于描述BECs的基态和动力学特性。本文从BEC问题出发,采用加权偏移的Grünwald-Letnikov差分法(WSGD)和积分因子方法研究了带有叁种不同势阱的分数阶拉普拉斯算子的玻色—爱因斯坦凝聚态,利用二阶中心差分方法和Krylov子空间求解了自旋轨道耦合的玻色-爱因斯坦凝聚态(SOC BEC)。结合数值分析,验证了离散格式能量递降的性质。数值实验展示了不同参数对整体系统的影响。第一章介绍了玻色-爱因斯坦凝聚态的基本概念,并叙述了其发展历史和实际应用。第二章介绍了叁种高效率的数值方法,并探讨了每种数值方法的精度,效率及其稳定性。第叁章研究了带有叁种不同势阱的分数阶拉普拉斯算子的玻色—爱因斯坦凝聚态,首先使用归一化梯度流的方法将分数阶玻色-爱因斯坦凝聚态的基态问题转化为求解分数阶Gross-Pitaevskii方程的最小能量问题。利用WSGD方法进行空间离散,离散结果为一个常微分方程组,具有二阶精度并且无条件稳定。时间离散方面采用了积分因子方法,计算精度高、存储量小、效率高。第四章探讨了自旋轨道耦合的基态(SOC BEC)问题。应用二阶中心差分方法,得到了一个半离散的常微分方程组。时间离散方面,对非线性相互作用项进行整合,得到线性化的微分方程。为了有效地求解指数矩阵,将Krylov子空间逼近应用于矩阵指数算子,计算效率高,CPU存储量小,稳定性强。数值算例展示了SOC BEC的基态情况,并对比了不同参数对SOC BEC的基态密度的影响。(本文来源于《沈阳师范大学》期刊2019-05-20）
玻色爱因斯坦凝聚论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
应用哈特里-福克-博戈留波夫平均场理论近似和基于托马斯-费米近似的解析方法,研究碟形玻色-爱因斯坦凝聚体中(0, 0, 2)剪刀模的朗道阻尼和频移,计算阻尼系数和频移大小以及它们的温度依赖.计算中,在集体激发本征频移微扰关系中考虑元激发弛豫及其弛豫之间的正交关系以获得阻尼和频移的计算公式,把凝聚体基态波函数取为高斯分布函数的一级近似以消除托马斯-费米近似中叁模耦合矩阵元的发散.采用与相关实验研究相同的粒子数、囚禁频率和各向异性参量,理论计算结果与相关实验测量结果相符合.由于理论的复杂性和计算的困难性,在大多数基于平均场理论的单分量和两分量玻色-爱因斯坦凝聚集体激发阻尼和频移的研究中采用半经典近似,把准粒子激发能谱看成是连续的来积分计算各个准粒子跃迁对阻尼和频移的贡献,而本文和本文前期工作按分立的准粒子激发频谱计算阻尼或频移,并在研究过程中提出了考虑元激发弛豫及弛豫之间正交关系的改进方法,希望这种方法对今后的工作有一定参考价值.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
玻色爱因斯坦凝聚论文参考文献
[1].邵琼仪,龙玉梅,刘辉,张雪,杨慧.不同边界下玻色爱因斯坦凝聚体杂质间的类Casimir力[J].东北师大学报(自然科学版).2019
[2].赵军亚,李晨旭,马晓栋.碟形玻色-爱因斯坦凝聚体中(0,0,2)剪刀模的朗道阻尼和频移[J].物理学报.2019
[3].张锋,李海鸥,王哲,孔祥木.随机箱中相对论气体的玻色—爱因斯坦凝聚温度[J].曲阜师范大学学报(自然科学版).2019
[4].石玉仁,杨雪滢,唐娜,李晓霖,宋琳.偶极玻色-爱因斯坦凝聚体中孤子碰撞的理论研究[J].西北师范大学学报(自然科学版).2019
[5].乔红霞,张素英.谐振子势与高斯势的联合势阱中玻色-爱因斯坦凝聚体的涡旋结构[J].量子光学学报.2019
[6].杨国全.玻色—爱因斯坦凝聚体中涡旋偶极子的动力学研究[D].山西大学.2019
[7].孔超.光晶格中自旋轨道耦合玻色—爱因斯坦凝聚体的混沌与规则输运[D].湖南师范大学.2019
[8].张秀荣.环状玻色-爱因斯坦凝聚体超流性质的理论研究[D].山西大学.2019
[9].魏娅雯.高频驱动自旋-轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的空时布洛赫态[D].湖南师范大学.2019
[10].韩子健.玻色-爱因斯坦凝聚态的数值方法研究[D].沈阳师范大学.2019
论文知识图
