导读:本文包含了压缩区论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:等离子体,双流,耀斑,电势,不稳定性,空间,光谱。
压缩区论文文献综述
王铮[1]（2017）在《百万吨乙烯压缩区设备及管道的布置》一文中研究指出国内已经投产和正在建设的乙烯装置中,百万吨级别已成为主流。在流程顺序上,压缩区是乙烯分离装置的第二个分区,其内部又可细分为压缩机单元、碱洗单元、反应-干燥单元及高压脱丙烷单元。文章着重研究了压缩区的设备及管道布置、塔设备内部结构、管道支撑、检修与操作,以期对今后类似的工程设计起到一定的借鉴作用。(本文来源于《乙烯工业》期刊2017年03期）
廖晶晶,刘叁秋[2]（2009）在《飞行体压缩区电双层的形成》一文中研究指出由于越来越多的飞行器进入外层空间和重返大气层,研究这种相互作用引起电双层的问题就变得非常重要了。飞机体在低电离层运动时,和周围等离子体之间发生复杂的相互作用,会形成一种在等离子体中维持高电位,并称之为"电双层"(Double Layer)的局部有序结构。形成的电双层集中在两个区域内:尾部稀化区和前部压缩区。本论文讨论飞行体压缩区电双层的形成。由于飞行器速度具有典型的中介速度,它对于处于运动平衡的电子影响很小,所以用流体近似来描述电子的运动。由于飞行器的速度远大于离子的热速度,因此飞行器与离子流之间的相互作用引起的扰动才是重要的,离子的分布函数应该服从无碰撞有相互作用的玻尔兹曼方程。在飞行器压缩区,准中性条件不再满足,通过联立以上方程求解得到压缩区场与等离子体相互作用形成的电势的表达式,弥补了早期工作中未考虑非稳态的缺陷。进而对电势进行数值求解,考虑到场量具有轴对称的特点,利用二维叁分量的初始条件,采用FTCS有限差分格式方法,得到电势随时间演化的分布图。从分布图的演变可看出电势图中脉冲峰值的变化,这表明电双层结构的形成。这对预防电双层结构对飞行器造成的危害具有一定的意义。(本文来源于《第十四届全国等离子体科学技术会议暨第五届中国电推进技术学术研讨会会议摘要集》期刊2009-07-20）
徐学翔[3]（2002）在《空间飞行体与等离子体在压缩区内的非稳态相互作用的数值模拟》一文中研究指出空间飞行体在外大气层运动时，和周围等离子体之间存在着复杂的非稳态相互作用。这种相互作用，集中在两个区域内：即前部压缩区和尾部稀化区。当飞行体运动时，通过飞行体与等离子体的相互作用，使周围等离子体密度产生扰动。这种密度扰动，在电离层中可以激发起各种等离子体波，研究这种相互作用及各种等离子体波，对探测涂有各种雷达波吸收材料的隐身飞行体有着重要的意义。 本文采用数值模拟的方法详细研究了压缩区内飞行体与等离子体的相互作用。文献[12]中采用双流体、双时标近似，得到了压缩区内高频调制场对带电粒子非稳态作用的控制方程。这组方程描述了高频调制场和电子、离子密度低频扰动之间的非线性耦合。也就是说，在压缩区内，飞行体天线辐射出的高频调制场，影响着等离子体中的电荷分布，而电荷分布的扰动又反过来影响场量。但由于这组方程是非线性耦合的，一般情况无法求出其解析解。所以本文采用了FTCS有限差分格式方法，利用二维叁分量轴对称，对空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用过程进行数值模拟，得到了电荷密度扰动与电场的变化情况。模拟结果表明，这种非线性相互作用可以引起场的塌缩并出现密度空洞。通过对密度空洞变化的探测，可对隐身飞行体进行跟踪。(本文来源于《江西师范大学》期刊2002-05-01）
马善钧,徐学翔[4]（2001）在《空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用的数值模拟》一文中研究指出在压缩区内，飞行体天线辐射出的高频调制场影响着等离子体中的电荷分布，而电荷分布的扰动又反过来影响场量．采用ＦＴＣＳ有限差分格式方法，利用二维叁分量轴对称，对空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用过程进行数值模拟，得到了电荷密度扰动与电场的变化情况．计算结果表明，这种非线性相互作用可以引起场的塌缩并出现密度空洞．通过对密度空洞变化的探测，可对隐身飞行体进行跟踪．(本文来源于《空间科学学报》期刊2001年04期）
徐学翔,马善钧[5]（2001）在《飞行体与等离子体在压缩区内相互作用数值解》一文中研究指出在压缩区内 ,飞行体天线辐射出的高频调制场影响等离子体中的电荷分布 ,而电荷分布的扰动又反过来影响场量 .采用FTCS有限差分格式方法 ,利用二维叁分量轴对称 ,对空间飞行体与压缩区等离子体非稳态相互作用过程进行数值模拟 ,得到了电荷密度扰动与电磁场的变化情况 .计算结果表明 ,这种非线性相互作用可以引起场的塌缩并出现密度空洞 .通过对密度空洞变化的探测 ,可对隐身飞行体进行跟踪 .(本文来源于《吉首大学学报(自然科学版)》期刊2001年03期）
马善钧,杨千里,罗开基[6]（1997）在《空间飞行体与等离子体在压缩区内的非稳态相互作用研究》一文中研究指出该文研究了空间飞行体在运动过程中，其前端压缩区内飞行体与等离子体的非稳态相互作用问题，得到了在强天线辐射源高频场作用下的控制方程．通过计算表明，在等离子体中激发起很强的电磁孤波(本文来源于《江西师范大学学报(自然科学版)》期刊1997年02期）
马善钧,杨千里,李晓卿[7]（1997）在《空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用的控制方程》一文中研究指出本文详细研究了压缩区内飞行体与等离子体之间的非稳态相互作用，得到了这种相互作用的控制方程。作为辐射源的飞行体天线系统，可以激发出可探测到的电磁弧波。带电粒子密度扰动对电磁弧波的影响表现为一个振幅的衰减因子。这表明，可通过对这种电磁弧波的探测而发现隐身飞行体的踪迹。(本文来源于《宇航学报》期刊1997年02期）
马善钧,杨千里,罗开基[8]（1996）在《空间飞行体与等离子体在压缩区内的非稳态相互作用研究》一文中研究指出研究了空间飞行体在运动过程中，其前端压缩区内飞行体与等离子体的、非稳态相互作用问题，得到了在强天线辐射源高频场作用下的控制方程．通过计算表明，飞行体上的天线可作为调制不稳定性的激发源，在等离子体中激发起很强的电磁孤波．(本文来源于《空间科学学报》期刊1996年03期）
丁明德,方成[9]（1994）在《耀斑色球压缩区的传播与谱线的不对称性》一文中研究指出色球压缩区是耀斑大气动力学过程的一个基本特征，是产生色球谱线红不对称性的基础。本文基于压缩区从大气高层向低层传播的理论公式，在二种不同情况下，计算得到了压缩区内物质运动速度随高度和时间的变化．结果表明，色球蒸发区压力增量Δｐ为常数时压缩区之寿命比压缩区波阵面后的压力ｐ２为常数时要长得多，这就大大缓解了以往谱线不对称性的延续时间的理论值比观测值小的矛盾。形成高度不同的谱线具有不同程度的不对称性这一观测现象也同色球压缩区的传播特性相一致。(本文来源于《天体物理学报》期刊1994年02期）
王晓刚[10]（1992）在《渭北煤田构造压缩区与相对拉张区及其特征》一文中研究指出本文从力学变形分析出发,结合区域构造环境和岩石力学性质的分析,把渭北煤田东部煤系基底奥灰岩赋存区划分为构造压缩区和相对拉张区两种类型的构造区。在压缩区各种构造形迹以闭合型为主,在拉张区则以开启型为主。因而在压缩区奥灰水处于滞缓或缓慢迳流状态,在拉张区则处于强迳流状态。矿井突水事故多发生于拉张区,而在压缩区则可能性较小。(本文来源于《西安矿业学院学报》期刊1992年01期）
压缩区论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
由于越来越多的飞行器进入外层空间和重返大气层,研究这种相互作用引起电双层的问题就变得非常重要了。飞机体在低电离层运动时,和周围等离子体之间发生复杂的相互作用,会形成一种在等离子体中维持高电位,并称之为"电双层"(Double Layer)的局部有序结构。形成的电双层集中在两个区域内:尾部稀化区和前部压缩区。本论文讨论飞行体压缩区电双层的形成。由于飞行器速度具有典型的中介速度,它对于处于运动平衡的电子影响很小,所以用流体近似来描述电子的运动。由于飞行器的速度远大于离子的热速度,因此飞行器与离子流之间的相互作用引起的扰动才是重要的,离子的分布函数应该服从无碰撞有相互作用的玻尔兹曼方程。在飞行器压缩区,准中性条件不再满足,通过联立以上方程求解得到压缩区场与等离子体相互作用形成的电势的表达式,弥补了早期工作中未考虑非稳态的缺陷。进而对电势进行数值求解,考虑到场量具有轴对称的特点,利用二维叁分量的初始条件,采用FTCS有限差分格式方法,得到电势随时间演化的分布图。从分布图的演变可看出电势图中脉冲峰值的变化,这表明电双层结构的形成。这对预防电双层结构对飞行器造成的危害具有一定的意义。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
压缩区论文参考文献
[1].王铮.百万吨乙烯压缩区设备及管道的布置[J].乙烯工业.2017
[2].廖晶晶,刘叁秋.飞行体压缩区电双层的形成[C].第十四届全国等离子体科学技术会议暨第五届中国电推进技术学术研讨会会议摘要集.2009
[3].徐学翔.空间飞行体与等离子体在压缩区内的非稳态相互作用的数值模拟[D].江西师范大学.2002
[4].马善钧,徐学翔.空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用的数值模拟[J].空间科学学报.2001
[5].徐学翔,马善钧.飞行体与等离子体在压缩区内相互作用数值解[J].吉首大学学报(自然科学版).2001
[6].马善钧,杨千里,罗开基.空间飞行体与等离子体在压缩区内的非稳态相互作用研究[J].江西师范大学学报(自然科学版).1997
[7].马善钧,杨千里,李晓卿.空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用的控制方程[J].宇航学报.1997
[8].马善钧,杨千里,罗开基.空间飞行体与等离子体在压缩区内的非稳态相互作用研究[J].空间科学学报.1996
[9].丁明德,方成.耀斑色球压缩区的传播与谱线的不对称性[J].天体物理学报.1994
[10].王晓刚.渭北煤田构造压缩区与相对拉张区及其特征[J].西安矿业学院学报.1992
论文知识图
