导读:本文包含了不可约张量基论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:张量,傅立叶,矩阵,算子,函数,络合物,能级。
不可约张量基论文文献综述
王静[1]（2016）在《Virasoro代数上的不可约张量积模》一文中研究指出Virasoro代数是最重要的无限维李代数之一,其表示理论在理论物理和数学物理(如弦论和共形场论),及其他数学分支(如顶点算在代数等)都有重要应用.本文研究了两类特殊的Virasoro模的张量积.对任意复数λ≠0,b,可以定义一类Virasoro模Ω(A,b)(参见[8,15]).在文献[22]中,谭海军和赵开明考察了Ω(λ,b)和正部作用局部幂零的Virasoro模的张量积(参见[20]).在文献[3]中,陈洪佳和郭向前定义了一类和Ω(λ,b)类似的Virasoro模：Ω(λ,α,h),其中α,λ≠0为任意复数,h(t)是关于t的一元多项式.本文考察了Ω(λ,α,h)和正部作用局部幂零的Virasoro模的张量积,完全确定了它们的不可约性,并给出了任意两个这样的不可约张量积模同构的充要条件；同时我们还证明了这些不可约模和已知的其他不可约模都是不同构的,从而得到了一大批新的不可约Virasoro模.(本文来源于《郑州大学》期刊2016-04-01）
王凡,陈志达[2]（2005）在《不可约张量算符方法研究自旋阻挫》一文中研究指出分子磁体的特定自旋态总是和一定的能级相对应。在一个对称的叁角形分子磁体中,假如每个顶点有一个单电子,总自旋和所属点群(C3v)的不可约表示的对应关系是1 2D(1/2)=2E D(3/2)=4A2 以上群论分析的结果是精确的,但是它只能得到特定自旋态的能级分裂,却不能直接得到这些分裂能级(2E,4A2)的相对高低。自旋各项同性的Heisenberg模型给出与自旋态相关的能(本文来源于《中国化学会第九届全国量子化学学术会议暨庆祝徐光宪教授从教六十年论文摘要集》期刊2005-10-01）
郑泉水,邹文楠[3]（2001）在《非均匀材料细观结构的定向分布函数(Ⅰ)——定向分布函数和不可约张量》一文中研究指出在最近研究非均匀材料的物理和力学性质的各种基于细观力学的方法中 ,定向分布函数(ODF)和晶体定向分布函数 (CODF)的概念起着重要的作用 ,它们分别定义在单位球面和旋转群上· 本文通过两部分的内容 ,用具有不可约张量系数的傅立叶展开对它们分别作了深入的研究· 群表示理论指出平方可积的定向分布函数可以展开为球谐函数的绝对收敛的傅立叶级数 ,而其中的球谐函数又能进一步用不可约张量表示· 这样一些不可约张量系数的基本重要性在于它们刻划了材料组元和缺陷的体积、形状、相、位置的宏观或全局影响· 第 (Ⅰ )部分对定义在 N维单位球上的定向分布函数的不可约张量Fourier展开的一般性质进行了研究 ,其中重点是构造二维和叁维不可约张量的简单表示 ,以便于得到它们在各种点群 (完全正交群的子群 )对称性的约束形式 ;第 (Ⅱ )部分给出了晶体定向分布函数的不可约张量展开的显式表示 ,并且给出了不可约张量以及定向分布函数和晶体定向分布函数不可约张量展开在各种点群下的约束形式·(本文来源于《应用数学和力学》期刊2001年08期）
郑泉水,傅依斌[4]（2001）在《非均匀材料细观结构的定向分布函数(Ⅱ)——晶体分布函数和各种材料对称性约束下的不可约张量》一文中研究指出目的是建立叁维晶体定向分布函数 (CODF)的张量傅立叶展开的显式表示· 与叁维ODF的傅立叶展开的第m项系数仅对应单个m阶对称无迹张量不同 ,叁维CODF的傅立叶展开的第m项系数一般由 2m+1个m阶对称无迹张量组成· 随后还建立了在各种宏观和微观对称性下叁维CODF的张量傅立叶展开的约束形式 ,表明大多数对称性下的约束形式中的m阶不可约张量数目明显少于 2m+1· 这些结果是通过对各种点群对称性约束下二维和叁维不可约张量的约束形式的研究得到的·(本文来源于《应用数学和力学》期刊2001年08期）
阮东[5]（1997）在《群表示论中不可约张量基方法的研究》一文中研究指出单纯李群的表示论已经成为研究现代物理学最有用的数学工具之一。 本文对群表示论中的不可约张量基方法作了进一步的研究．我们的工作主要有以下两个方面： 1．构造了单纯例外李群G_2，F_4，E_6，E_7和E_8的无穷小生成元的不可约张量基。与经典李群一样，例外李群无穷小生成元的不可约张量基也都是由一些相互独立的角动量算符及相应的多重不可约张量算符所构成。这些算符具有简单明显的物理意义，更容易理解。而且它们满足的对易关系简单和规律性强。在此基础上，可以利用角动量理论和Wigner-Eckart定理去研究例外李群的不可约表示问题，讨论它们在物理和化学中的应用。 2．利用不可约张量基方法讨论了O(N)群的不可约表示及约化因子问题。我们考虑了O(N)群不可约张量基的第二种实现—O(N)群的生成元是由其子群O(N-1)的生成元及O(N-1)的1秩不可约张量算符构成的。并对正则群链O(N)(?)O(N-1)(?)…(?)O(3)中的每个子群都构造其不可约张量基。利用数学归纳法得到了O(N)群的不可约表示(m_(1n) m_(2n)…m_([N／2]N))和O(N)(?)O(N-1)的约化因子(m_(1N) m_(2N)…m_([N／2]N))×(10…0)。此后，还得到了O(N)(?)O(N-1)的部分旋表示约化因子和O(N)群的部分Racah系数。这些新结果简洁实用，对讨论原子和原子核的对称性和超对称性是有用的。(本文来源于《清华大学》期刊1997-03-01）
湛昌国[6]（1991）在《配位场理论的不可约张量方法研究——群与子群的不可约张量算子约化矩阵元间的关系式及其作用》一文中研究指出本文运用唐敖庆等引入的群到子群V系数,首先导出了群的不可约张量算子约化矩阵元与其子群的不可约张量算子约化矩阵元间的简单关系式。由此关系式出发,进一步导出了更为一般的广义Wigner-Eckart定理,得到了不同的群到子群V系数间的普遍关系式,从而使不可约张量方法对配位场问题的理论处理更加灵活,方便。(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊1991年02期）
李伯符,龙翔云,孙家钟[7]（1988）在《不可约张量方法与分子结构(Ⅲ)——对过渡金属及稀土元素络合物的应用》一文中研究指出本文将文献[1-2]发展的不可约张量方法运用于过渡金属络合物和稀土络合物的能谱计算,并且讨论了这种方法与配位场理论的关系。(本文来源于《数学物理学报》期刊1988年04期）
李伯符,龙翔云,孙家钟[8]（1988）在《不可约张量方法与分子结构(Ⅱ)——不可约张量算子矩阵元的计算》一文中研究指出本文对文献[1]中的叁条群链给出了必要的群间偶合系数(Isoscalar factor)的解析表达式;讨论了文献[1]中所定义的各种不可约张量算子对相应的群链基矢的矩阵元的计算,把描述单体力所需的偶合张量算子和描述二体力所需的四重偶合张量算子约化矩阵元的计算归结于基本张量算子矩阵元的计算,对各种张量算子矩阵元给出了统一表达式。(本文来源于《数学物理学报》期刊1988年02期）
李伯符,龙翔云,孙家钟[9]（1987）在《不可约张量方法与分子结构[Ⅰ]——算子代数与Hamilton算子的张量分解》一文中研究指出一、引言 对分子的价电子状态,近年来发展了建立在赝势模型基础上的从头算方法,可以相当准确地计算价电子分子轨道及其能级。这种方法特别对于包含大量内壳层电子的金属化合物和金属原子簇化合物有利。然而这种计算不能给出价电子系统的多电子状态。而从理论上研究能谱,往往需要发展多电子理论,我们在赝势模型从头算得到的单电子轨道的基础上发展了一套求解价电子系统Schrdinger方程的不可约张量方法。本文是这组工作的第一篇。(本文来源于《数学物理学报》期刊1987年04期）
王越奎[10]（1987）在《《不可约张量法导论》评介》一文中研究指出作为群论的一个分支,不可约张量法是研究原子和分子结构的重要数学方法,广泛应用于原子物理、核物理、配位化学、量子化学、波谱学及材料科学等领域。特别是近二十几年化学物理文献中有关不可约张量法的应用增长很快,正如美国普林斯顿大学Eringen教授所指出的,“今日,如果你对张量分析没有一定程度的通晓,你就不能攻读大部分文献”。所以,作为一个(本文来源于《化学通报》期刊1987年12期）
不可约张量基论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
分子磁体的特定自旋态总是和一定的能级相对应。在一个对称的叁角形分子磁体中,假如每个顶点有一个单电子,总自旋和所属点群(C3v)的不可约表示的对应关系是1 2D(1/2)=2E D(3/2)=4A2 以上群论分析的结果是精确的,但是它只能得到特定自旋态的能级分裂,却不能直接得到这些分裂能级(2E,4A2)的相对高低。自旋各项同性的Heisenberg模型给出与自旋态相关的能
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
不可约张量基论文参考文献
[1].王静.Virasoro代数上的不可约张量积模[D].郑州大学.2016
[2].王凡,陈志达.不可约张量算符方法研究自旋阻挫[C].中国化学会第九届全国量子化学学术会议暨庆祝徐光宪教授从教六十年论文摘要集.2005
[3].郑泉水,邹文楠.非均匀材料细观结构的定向分布函数(Ⅰ)——定向分布函数和不可约张量[J].应用数学和力学.2001
[4].郑泉水,傅依斌.非均匀材料细观结构的定向分布函数(Ⅱ)——晶体分布函数和各种材料对称性约束下的不可约张量[J].应用数学和力学.2001
[5].阮东.群表示论中不可约张量基方法的研究[D].清华大学.1997
[6].湛昌国.配位场理论的不可约张量方法研究——群与子群的不可约张量算子约化矩阵元间的关系式及其作用[J].华中师范大学学报(自然科学版).1991
[7].李伯符,龙翔云,孙家钟.不可约张量方法与分子结构(Ⅲ)——对过渡金属及稀土元素络合物的应用[J].数学物理学报.1988
[8].李伯符,龙翔云,孙家钟.不可约张量方法与分子结构(Ⅱ)——不可约张量算子矩阵元的计算[J].数学物理学报.1988
[9].李伯符,龙翔云,孙家钟.不可约张量方法与分子结构[Ⅰ]——算子代数与Hamilton算子的张量分解[J].数学物理学报.1987
[10].王越奎.《不可约张量法导论》评介[J].化学通报.1987