导读:本文包含了光锥求和规则论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:规则,因子,形状,夸克,振幅,量子,矩阵。
光锥求和规则论文文献综述
林柯[1]（2016）在《QCD次领头阶下D~*Dπ与B~*Bπ强耦合常数的光锥求和规则探究》一文中研究指出DD?*与BB?*耦合常数在光锥求和规则的框架内已经进行了许多讨论。但是,光锥求和规则的数值结果远小于CLEO实验值。本文提出了一种新的方法来解决这个问题。本文假设强子激发态的耦合常数正负交替变化,在关联函数的强子部分孤立出DD?g*和DD?g*'。在2扭度次领头阶精确性下,运用两种不同的拟合方法得到求和规则数值结果。获得的拟合结果是自洽的:98.33;4.42.14**????BBDD??gg。显然,改进的求和规则方法能够给出一个更接近实验值的理论预言。(本文来源于《烟台大学》期刊2016-03-30）
付海冰[2]（2015）在《光锥求和规则在B介子衰变到赝标或矢量介子中的应用》一文中研究指出在处理B介子衰变到轻介子的半轻子衰变过程中,QCD光锥求和规则是一种非常有效的方法,与对于传统的SVZ求和规则不同,光锥求和规则在光锥附近x2→0展开,同时相应的非微扰力学量参数化为光锥分布振幅的形式,而分布振幅是按照扭曲度(twist),即自旋和量纲之间的差进行展开。从而取代SVZ求和规则中按照真空凝聚的维度展开。由于处理到矢量介子或者张量介子等高激发态时,需要考虑到介子的极化,其相应的分布振幅也将增多,这里我们打破传统的按照twist将分布振幅的分类模式,采用δ~mV/mb将分布振幅在求和规则中不同的贡献进行重新分类。如果采用传统的光锥求和规则,就需要考虑每一个分布振幅的贡献,而高阶分布振幅并未完全确定下来,这样就会带来很大的误差。在本文中,我们采取手征流作为内插场,从而取代传统光锥求和规则中的轴矢流,详细讨论了实验上所关注的B介子半轻子衰变的一系列过程如B®Dn、B®nrll、B K*mm+-®,得到精确到twist-4分布振幅的树图阶解析表达式。对于重赝标量介子B®Dn过程,我们采用右手手征流关联函数,最后得到只包含twist-2,4分布振幅的跃迁形状因子(TFFs)的求和规则表达式,消除了来自与twist-3分布振幅的贡献。对于轻矢量介子B®nr过程,我们分别采取右手手征流和左手手征流关联函数,最后得到只包含δ0,δ2阶以及δ1,δ3阶分布振幅的轴矢和矢量跃迁形状因子A0,1,2和V的光锥求和规则。对于B K*mm+-®过程,我们采取右手手征流,除了相应的轴矢和矢量形状因子,我们还计算并得到包含δ0,δ2阶分布振幅的张量形状因子T1,2,3的光锥求和规则。在处理改进光锥求和规则中的阈值和Borel参数的限定条件时,我们也做了较为详细的分析,其连续态的贡献可以精确到25%~30%,高twist分布振幅的贡献小于10%,同时通过求偏导得到B介子质量的求和规则的理论结果与实验相差不超过1%。对于光锥求和规则中反映强子态内部动力学特征的非微扰力学量光锥分布振幅,是硬遍举过程乃至整个光锥求和规则体系中重要的物理量,而领头twist分布振幅占据主导贡献。因此本文给出了Wu-Huang(吴-黄)方案下的重赝标介子D介子、矢量ρ介子、K*介子领头twist完整的分布振幅。我们首先考虑了分布振幅中的自旋效应,以及由于质量所带来的破缺效应,同时加入了因子化能标的依赖行为,给出了完整的分布振幅/波函数的表达式。在考虑ρ介子手征偶数分布振幅的时候我们采用WW动力学近似给出相应的twsit-3分布振幅。通过分析我们发现,当适当的改变WH分布振幅中的自由参数DB,2;Br^,2;BrP和*2;KB^,我们给出的WH分布振幅同时包含Braun和Ball(BB)、Chernyak和Zhinitsky(CZ)以及Ad S/QCD分布振幅,同时WH方案下得到的分布振幅的矩与其他理论得到分布振幅的矩相近,这充分说明了我们对于赝标和矢量介子的预言具有普适性。为了更进一步的确定我们改进的光锥求和规则理论的合理性和自洽性,同时为了更精确的确定WH的自由参数,从而得到更确切的领头twist分布振幅的行为,我们将光锥求和规则所得到的跃迁形状因子进行解析延拓到全空间,用拟合的精确度Δ≤1%作为判据。最后得到的结果与格点的结果进行对比,在误差范围内符合的很好。与此同时,我们根据理论上常用的微分宽度公式,我们给出光锥求和规则框架下的微分宽度,总宽度,CKM矩阵元。例如对于B®D过程,在BD=0.0、0.1、0.2时有|Vcb|分别为3(40.84 3.11)10-±′、3(39.08 3.03)10-±′、3(37.59 2.89)10-±′;对于B®r过程,在取右手手征流2;B0.2r^=-时,|Vub|的值为3(2.91 0.19)10-±′;同时对于左手手征流2;B0.1r=P时,|Vub|的值为3(2.91 0.35)10-±′;对于B®K*过程采用右手手征流,当*2;0.1KB^=时总的衰变分支比( )* 0.0710.036(B K m m) 1.113+ - +-B® =610-′。通过与格点、LHCb、BABAR、Belle、CDF等实验组给出的结果进行对比,发现在误差范围内符合的很好,这样一来不仅限定了自由参数的取值空间,同时也能够给出了合理的预言。(本文来源于《重庆大学》期刊2015-03-01）
张若冰[3]（2014）在《光锥求和规则研究重味重子的半轻衰变和稀有衰变》一文中研究指出本文主要研究了在完全量子色动力学(QCD)以及重夸克有效理论(HQET)两种框架下,重味重子Λc→Λlνl半轻衰变以及Λb→Λγ的光锥求和规则(LCSR)。QCD的渐进自由和色禁闭性质决定了在低能区域解决强子的某些问题必须要用非微扰方法。QCD非微扰的方法有很多种,其中由QCD求和规则发展起来的光锥求和规则是基于QCD基本原理的非微扰方法,在解决很多问题上有很大的优势。本文中,首先分别计算了在完全QCD、重夸克质量极限以及HQET叁种情况下重重子Λc→Λ形状因子的光锥求和规则。得到在零动量转移下完全QCD和重夸克有效理论形状因子随连续态阈值和Borel参数的变化规律。两个结果进行对比,发现相差不大,从而验证我们结果的可靠性,侧面反映了重夸克对称性在重味重子中起到了重要的作用。与其他文献得到的结果进行对比,我们的结果也比较一致,从而验证我们结果的正确性。用同样的方法步骤研究重味重子Λb→Λγ的稀有衰变过程,发现同样的规律。最后我们给出了稀有衰变的衰变宽度以及分支比。并与其他模型预测的结果相比较,我们的结果符合较好。(本文来源于《国防科学技术大学》期刊2014-12-11）
莫欣[4]（2014）在《光子光锥波函数与量子色动力学求和规则研究》一文中研究指出本文基于瞬子真空低能等效理论,运用量子色动力学(QCD)光锥求和规则,对直至扭度-4的离壳(在壳)光子光锥波函数及其相应的耦合常数进行了系统性的研究；此外,用QCD光锥求和规则的方法计算了从矢量介子衰变到标量介子和光子的一系列过程的耦合常数。首先,根据Lorentz协变性的原则,我们把光子态到真空的跃迁矩阵元分解成为八个对应于不同的Lorentz结构的光子光锥波函数,其中只有两个横向波函数在趋于在壳极限下仍保持不为零。通过相应的投影算符将它们分离后,得到由对应于不同张量结构关联函数表示的波函数表达式。利用夸克传播子的谱表示的一般形式,用谱密度函数给出了不依赖于具体强作用理论模型的关联函数和八个光子光锥波函数及其耦合常数的普适形式。进而,为了计及QCD非微扰效应,我们选择在QCD低能等效理论的框架中工作。对于该理论的等效夸克传播子,我们按通常方法引入相应的极点形式。对于以极点形式表示的等效夸克传播子,我们推出了相应的的谱密度函数的解析形式,它们确实满足关于谱密度函数的限制条件。利用等效夸克传播子谱密度函数的解析形式,我们得到八个波函数及其相应的耦合常数在QCD低能等效理论中的的解析表达式。利用QCD低能等效理论的标准经验参数,我们进行了数值模拟计算,得到了八个光子光锥波函数的数值结果(其中,我们还应用光子波函数的类Wandzura-Wilczek关系求出了hγ‖(t)、hγ‖(s)、gγ(?)(v)和g(?)(a)的纯扭度为3的部分),给出了它们与夸克具有的动量分额u之间关系的图像；通过波函数的归一化条件,计算了全部耦合常数,给出了它们与光子动量P2之间的函数关系和相应的数值结果；最后,对得到的波函数进行了Gegenbauer展开,列出了相应的展开系数。在完成了光子光锥波函数及其耦合常数波函数的计算工作后,利用所得到的光子光锥波函数的数值结果,我们研究了矢量介子衰变到标量介子和光子的过程,并通过求和规则的方法计算了的相应的一系列衰变过程的耦合常数。最后,我们将结果与其他文献进行了比较,进行了有意义的讨论,并对我们得出的光子光锥波函数的应用进行了展望。(本文来源于《武汉大学》期刊2014-03-01）
钟涛[5]（2009）在《光锥QCD求和规则在π介子分布振幅中的应用》一文中研究指出在本文中,我们利用光锥QCD求和规则方法研究了π介子twist-3分布振幅φ_p和φ_σ的二阶矩〈ξ_p~2〉、〈ξ_σ~2〉和四阶矩〈ξ_p~4〉、〈ξ_σ~4〉以及零阶矩的归一化常数m_(0π)~p、m 0σπ,得到了它们的求和规则,并作了数值分析,讨论了连续阈值参数s_π~p或s_π~σ的不同取值对它们的影响。我们发现,若取连续阈值参数为s_π~p = s_π~σ= 1.69GeV~2,当不考虑对微扰部分的α_s阶修正时,归一化参数m_(0π)~p = 1.01±0.02GeV,比以前得到的结果m_(0π)~p = 0.96±0.03GeV大;而当考虑了对微扰部分的αs阶修正时,m_(0π)~p = 1.09±0.03GeV,与以前得到的结果m_(0π)~p = 1.10±0.08GeV一致,但比( )mπ2 mu + md = 1.48GeV小。此外我们还发现,连续阈值参数越大,相应的Borel窗口也越大;归一化参数m_(0π)~p和m_(0π)~σ随着连续阈值参数的增大而增大,而分布振幅φ_p和φ_σ的二阶矩〈ξ_p~2〉、〈ξ_σ~2〉和四阶矩〈ξ_p~4〉、〈ξ_σ~4〉却随着连续阈值参数的增大而减小。π介子twist-3分布振幅φ_p和φ_σ可以按Gegenbauer多项式展开,利用本文中我们所得到的数值结果,可以进一步地计算出分布振幅的只取展开式前几项的近似表达式。这是计算B到π跃迁形状因子及进一步确定CKM矩阵元的基础。(本文来源于《重庆大学》期刊2009-04-01）
左芬[6]（2008）在《QCD中的非微扰方法：光锥求和规则与AdS/QCD》一文中研究指出本文主要研究强相互作用非微扰方面的某些问题，具体包括光锥求和规则和AdS／QCD两方面的内容。首先，我们关注QCD光锥求和规则在重介子弱衰变中的应用。由于强子的光锥分布振幅还缺乏系统的理解，人们尝试在一些衰变过程中引入合适的手征流来消除一些目前尚不清楚的高扭度分布振幅，使得到的求和规则更加稳定。这使得相应的形状因子主要依赖于领头扭度的分布振幅，从而有助于从大量实验过程来研究和确定分布振幅的性质。我们将这种手征流光锥求和规则从衰变末态为赝标介子的半轻衰变过程推广到末态为矢量介子的情形，进而得到所有重到轻衰变过程形状因子之间的直接关系式。这些关系式与Stech早年在旁观者假定下得到的关系几乎完全相同，可以说是在光锥求和规则的基础上对Stech关系式的一种较严格的实现。接着我们尝试将光锥求和规则应用到衰变末态为含重味夸克的介子，如B→Dlv过程，以及B_c的所有半轻衰变过程。此时末态介子的分布振幅能用一些模型较好地描述，例如我们用BHL模型来描述J/ψ(η_c)时能得到与Belle和BaBar的实验吻合得较好的产生截面σ(e~+e~-→J/ψ+η_c)，克服了NRQCD解释实验结果的困难。基于AdS／CFT对应的AdS／QCD方法近年来在研究强子谱及相互作用等方面取得一些引人注目的进展。我们对其中的一个唯象模型-soft wall模型做了一些感兴趣的讨论。首先指出，由于缺乏严格的红外截断，在一般的AdS／QCD模型中实现的ρ介子与任意强子态H的耦合常数g_(ρHH)的普适性在该模型中不再成立，而展现出一种随强子量子数线性增长的行为。基于强子的准经典近似，对这一行为做了简单的物理解释。与此同时，由于缺少红外边界条件，理论中的不可归一解不能完全确定下来。我们指出可以通过比较从不可归一解得到的关联函数与从色散关系得到的关联函数，反过来确定相应的解。而该模型中包含的严格的Regge行为则必然导致相应的关联函数展开中量纲为二的修正项的存在。这些工作有助于利用对偶理论进一步研究QCD的非微扰性质。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2008-05-01）
黄涛[7]（2007）在《应用具有手征流关联函数的光锥求和规则计算B(B_c)→Dl■过程的形状因子(英文)》一文中研究指出在QCD光锥求和规则(LCSR)框架内应用具有手征流关联函数计算B(B_c)→Dl■衰变过程的弱形状因子.所获得的形状因子的表达式仅依赖于D介子的主导级分布振幅(DA).应用了叁类D介子的分布振幅计算了形状因子F_(B→D)(0)和F_(B_c→D)(0).在速度迁移1.14<y<1.59的区域内使在光锥x~2=0附近算符乘积展开(OPE)得以有效的情况下所计算的形状因子行为在误差范围内与B→Dl■过程实验数据相一致.在大反冲区域1.35<y<1.59获得的形状因子F_(B→D)(0)是与微扰QCD(pQCD)结果相一致的.所以本文的计算在联接格点QCD,重夸克对称性和pQCD之间起桥梁作用,有助于进一步对B→Dl■跃迁过程的理解.计算使用了在端点具有指数压低的分布振幅行为,对F_(B_c→D)(0)的预言与其他方法获得的结果是可比的,有利于具有库仑修正的叁点求和规则(3PSR)方法所得的结果.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2007年09期）
韩琳,鲁公儒[8]（2007）在《用QCD求和规则和光锥求和规则研究K_0~*(1430)→Kπ衰变》一文中研究指出用QCD求和规则和光锥求和规则,对K0*(1430)→Kπ过程进行了研究,从而确定了耦合常数gK0*(1430)Kπ.发现用QCD求和规则不能解决问题.然而,在光锥求和规则中,当域s0=3.3~3.5时,得到:gK0*(1430)Kπ=3.8±0.4 GeV,与实验值gK0*(1430)Kπ=3.9±0.3 GeV符合.(本文来源于《河南师范大学学报(自然科学版)》期刊2007年02期）
刘红亮[9]（2005）在《在HQET下稀有衰变B→K～（**）γ的光锥求和规则》一文中研究指出在mQ→∞的极限下，重夸克自旋－味对称性在重味物理中起着重要作用．重夸克有效理论(HQET)显示的处理这种对称性，是处理重味物理的合适的理论框架．由于QCD的渐进自由性质，重介子衰变的计算必须借助于非微扰技巧．光锥求和规则(LCSR)是SVZ求和规则和硬遍举过程结合的产物，用不同扭曲度的强子光锥分布函数代替了真空凝聚．现在，LCSR被广泛的用于强子跃迁的形状因子的计算．Β介子的遍举稀有衰变是检验标准模型，测量CKM矩阵元，探索CP破坏起源，寻找新物理的重要场所．近年来，实验和理论对其做了大量的工作．本文在HQET的理论框架下，应用LCSR对Β→Κ??γ稀有衰变过程进行研究，给出了矢量(轴矢量)介子的形状因子和遍举－单举分支比率，计算中包括扭曲度为4的分布振幅(忽略叁粒子贡献和质量修正)．最后讨论了数值结果，并和以前的工作进行了对比．(本文来源于《国防科学技术大学》期刊2005-12-01）
吴向尧,李红,尹新国,从守民[10]（2003）在《光锥QCD求和规则计算B_S→K形状因子》一文中研究指出本文用光锥QCD求和规则计算BS→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而能更精确地抽取CKM矩阵元｜Vub｜.(本文来源于《淮北煤师院学报(自然科学版)》期刊2003年04期）
光锥求和规则论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在处理B介子衰变到轻介子的半轻子衰变过程中,QCD光锥求和规则是一种非常有效的方法,与对于传统的SVZ求和规则不同,光锥求和规则在光锥附近x2→0展开,同时相应的非微扰力学量参数化为光锥分布振幅的形式,而分布振幅是按照扭曲度(twist),即自旋和量纲之间的差进行展开。从而取代SVZ求和规则中按照真空凝聚的维度展开。由于处理到矢量介子或者张量介子等高激发态时,需要考虑到介子的极化,其相应的分布振幅也将增多,这里我们打破传统的按照twist将分布振幅的分类模式,采用δ~mV/mb将分布振幅在求和规则中不同的贡献进行重新分类。如果采用传统的光锥求和规则,就需要考虑每一个分布振幅的贡献,而高阶分布振幅并未完全确定下来,这样就会带来很大的误差。在本文中,我们采取手征流作为内插场,从而取代传统光锥求和规则中的轴矢流,详细讨论了实验上所关注的B介子半轻子衰变的一系列过程如B®Dn、B®nrll、B K*mm+-®,得到精确到twist-4分布振幅的树图阶解析表达式。对于重赝标量介子B®Dn过程,我们采用右手手征流关联函数,最后得到只包含twist-2,4分布振幅的跃迁形状因子(TFFs)的求和规则表达式,消除了来自与twist-3分布振幅的贡献。对于轻矢量介子B®nr过程,我们分别采取右手手征流和左手手征流关联函数,最后得到只包含δ0,δ2阶以及δ1,δ3阶分布振幅的轴矢和矢量跃迁形状因子A0,1,2和V的光锥求和规则。对于B K*mm+-®过程,我们采取右手手征流,除了相应的轴矢和矢量形状因子,我们还计算并得到包含δ0,δ2阶分布振幅的张量形状因子T1,2,3的光锥求和规则。在处理改进光锥求和规则中的阈值和Borel参数的限定条件时,我们也做了较为详细的分析,其连续态的贡献可以精确到25%~30%,高twist分布振幅的贡献小于10%,同时通过求偏导得到B介子质量的求和规则的理论结果与实验相差不超过1%。对于光锥求和规则中反映强子态内部动力学特征的非微扰力学量光锥分布振幅,是硬遍举过程乃至整个光锥求和规则体系中重要的物理量,而领头twist分布振幅占据主导贡献。因此本文给出了Wu-Huang(吴-黄)方案下的重赝标介子D介子、矢量ρ介子、K*介子领头twist完整的分布振幅。我们首先考虑了分布振幅中的自旋效应,以及由于质量所带来的破缺效应,同时加入了因子化能标的依赖行为,给出了完整的分布振幅/波函数的表达式。在考虑ρ介子手征偶数分布振幅的时候我们采用WW动力学近似给出相应的twsit-3分布振幅。通过分析我们发现,当适当的改变WH分布振幅中的自由参数DB,2;Br^,2;BrP和*2;KB^,我们给出的WH分布振幅同时包含Braun和Ball(BB)、Chernyak和Zhinitsky(CZ)以及Ad S/QCD分布振幅,同时WH方案下得到的分布振幅的矩与其他理论得到分布振幅的矩相近,这充分说明了我们对于赝标和矢量介子的预言具有普适性。为了更进一步的确定我们改进的光锥求和规则理论的合理性和自洽性,同时为了更精确的确定WH的自由参数,从而得到更确切的领头twist分布振幅的行为,我们将光锥求和规则所得到的跃迁形状因子进行解析延拓到全空间,用拟合的精确度Δ≤1%作为判据。最后得到的结果与格点的结果进行对比,在误差范围内符合的很好。与此同时,我们根据理论上常用的微分宽度公式,我们给出光锥求和规则框架下的微分宽度,总宽度,CKM矩阵元。例如对于B®D过程,在BD=0.0、0.1、0.2时有|Vcb|分别为3(40.84 3.11)10-±′、3(39.08 3.03)10-±′、3(37.59 2.89)10-±′;对于B®r过程,在取右手手征流2;B0.2r^=-时,|Vub|的值为3(2.91 0.19)10-±′;同时对于左手手征流2;B0.1r=P时,|Vub|的值为3(2.91 0.35)10-±′;对于B®K*过程采用右手手征流,当*2;0.1KB^=时总的衰变分支比( )* 0.0710.036(B K m m) 1.113+ - +-B® =610-′。通过与格点、LHCb、BABAR、Belle、CDF等实验组给出的结果进行对比,发现在误差范围内符合的很好,这样一来不仅限定了自由参数的取值空间,同时也能够给出了合理的预言。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
光锥求和规则论文参考文献
[1].林柯.QCD次领头阶下D~*Dπ与B~*Bπ强耦合常数的光锥求和规则探究[D].烟台大学.2016
[2].付海冰.光锥求和规则在B介子衰变到赝标或矢量介子中的应用[D].重庆大学.2015
[3].张若冰.光锥求和规则研究重味重子的半轻衰变和稀有衰变[D].国防科学技术大学.2014
[4].莫欣.光子光锥波函数与量子色动力学求和规则研究[D].武汉大学.2014
[5].钟涛.光锥QCD求和规则在π介子分布振幅中的应用[D].重庆大学.2009
[6].左芬.QCD中的非微扰方法：光锥求和规则与AdS/QCD[D].中国科学技术大学.2008
[7].黄涛.应用具有手征流关联函数的光锥求和规则计算B(B_c)→Dl■过程的形状因子(英文)[J].高能物理与核物理.2007
[8].韩琳,鲁公儒.用QCD求和规则和光锥求和规则研究K_0~*(1430)→Kπ衰变[J].河南师范大学学报(自然科学版).2007
[9].刘红亮.在HQET下稀有衰变B→K～（**）γ的光锥求和规则[D].国防科学技术大学.2005
[10].吴向尧,李红,尹新国,从守民.光锥QCD求和规则计算B_S→K形状因子[J].淮北煤师院学报(自然科学版).2003
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