导读:本文包含了局部耦合论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:聚类同步,局部耦合线性系统,时标,牵制控制
局部耦合论文文献综述
李嘉敏,宾红华,黄振坤[1]（2019）在《时标上局部耦合线性系统的聚类同步》一文中研究指出在牵制控制策略下,研究了时标上局部耦合线性系统有向网络的聚类同步问题。通过构造Lyapunov函数,运用线性矩阵不等式性质和时标微积分理论,分别得到了固定拓扑和切换拓扑下达到聚类同步的充分条件。给出了数值模拟来验证所得结论的正确性。(本文来源于《集美大学学报(自然科学版)》期刊2019年04期）
贺清明,曹良志,刘宙宇,祖铁军,吴宏春[2]（2018）在《基于NECP-X的全局-局部耦合共振自屏计算方法研究》一文中研究指出为应对高保真共振自屏计算所遇到的挑战,提出了全局-局部耦合共振自屏计算方法。将所有共振自屏效应及相关效应分为全局的效应和局部的效应2类,其中全局的效应较弱或者与能量无关,而局部的效应较为强烈。因此将共振自屏计算分为全局计算、耦合计算和局部计算3个步骤:全局计算建立粗糙模型,采用中子流方法计算丹可夫修正因子,处理全局的效应;耦合计算根据丹可夫修正因子守恒将待求解问题中的燃料棒等效成一维模型;局部计算采用较为精确的共振伪核素子群方法,处理局部的效应。基于NECP-X实现了该方法,数值结果表明,该方法在效率方面比传统方法提高至少一个量级,无限介质增殖因数的计算精度也提高了100~300 pcm。(本文来源于《核动力工程》期刊2018年02期）
宋彩芹[3]（2017）在《几类非局部耦合非线性Schr(?)dinger型系统的孤子解及其动力学性质》一文中研究指出本文主要研究几类非局部的和经典的非线性Schr(?)dinger(NLS)型可积系统,求得这几类非线性方程的不同类型的解,包括孤子解、呼吸子解、怪波解和周期解,并研究了不同孤子解之间的相互作用及其随着时间t的演变性质。本文前两部分研究非局部NLS型系统。2013年,Ablowitz和Musslimani[Phys.Rev.Lett.110(2013),064105]给出了一个新的非线性可积方程iqt(x,t)+qxx(x,t)±2q2(;x,)q*(-x,t)=0,(1)其中*代表复共轭。他们称该方程为非局部的NLS方程,并用反散射方法求解了该方程的Cauchy问题。值得指出的是通常意义下非局部NLS方程为iqt(x,t)+qxx(x,t)±2q(x,t)∫-∞+∞R(y-x)|q(y,t)|2dy=0,其中是在有限区间上非零的对称实函数。在非线性光学里,R(x)是光纤中非局部非线性介质的响应函数。但是方程(1)中的非局部意义是指:q在(x,t)处的信息除了与空时(x,t)点处相关还与空间反演(-x,t)处的信息有关。由于非局部NLS方程(1)是PT对称的,即经过宇称变换P(q)(x,t)= q(-x,t)和时间反演变换T(q)(x,t)= q*(x,-t)后方程(1)保持结构不变。而具有PT对称性的系统是量子力学和光学中非常重要的研究内容,所以方程(1)一经提出就引起了人们的研究兴趣。Ma和Zhu[J.Math.Phys.57(2016),083507]研究了该方程的规范等价性,并得到了与之规范等价的磁铁链结构;Gadzhimuradov和Agalarov[Phys.Rev.A 93(2016),062124]指出非局部NLS方程规范等价于一个耦合Landau-Lifshitz方程。这些说明非局部NLS方程在数学和物理上都有很重要的研究价值。第二章我们研究了一个可积的非局部耦合NLS方程。Khara和Saxena[J.Math.Phys.56(2015),032104]研究过一个非局部耦合NLS方程,这个方程在特殊条件下是非局部Ma-nakov方程和非局部Mikhailov-Z akharov-S chulman(M Z S)方程。而M anakov方程和M Z S方程是两个着名的可积耦合NLS方程,于是他们提出一个问题:“非局部Manakov方程和非局部MZS方程是否可积?”我们通过给出所研究非局部耦合NLS方程的Lax对和无穷守恒律论证其可积性,而这个方程包含了非局部Manakov方程和非局部MZC方程,自然回答了Khara和Saxena的问题。我们用Darboux变换方法求得了这个非局部耦合NLS方程的几类孤子解,研究了这些解之间的相互作用以及解随着时间t的演变性质。发现相较于非局部的NLS方程,可积的非局部耦合NLS方程孤子解类型更为丰富,孤子解之间的相互作用以及解随着时间t的演变性质也有很大不同。第叁章我们研究了空时反演的非局部Sasa-Satsuma方程。Sasa-Satsuma方程可以用来描述光纤中的飞秒脉冲传播方程,是一个可积高阶NLS方程。因此空时反演的非局部Sasa-Satsuma方程也可以看作非局部高阶NLS模型。与该方程相联系的是3 × 3的谱问题,尽管已有文献给出与高阶谱问题相联系的非局部方程,但是关于这种方程的求解工作还没有出现。我们用Darboux变换方法求得空时反演非局部Sasa-Satsuma方程的一些不同类型的解,包括周期解、暗孤子解、W-形孤子、M-形孤子和呼吸子解。我们看到空时反演的非局部Sasa-Satsuma方程解的种类比非局部NLS方程更为丰富。本文后两部分研究了两个多分量NLS型可积系统。在诸多物理体系中,系统中的组分往往多于一个,比如多模光纤、玻色-爱因斯坦凝聚体等,因此多分量的非线性可积系统也是可积系统理论的研究热点之一。多分量的非线性可积系统解的种类更为丰富,解之间的相互作用有更多不同于单分量情形的性质。譬如,两分量的NLS方程中有裂变呼吸子解、boomeron-型解以及由亮孤波和暗孤波组合成的呼吸子解,而这些类型的解都是NLS方程没有的;两分量NLS方程中的亮孤波间会发生非弹性碰撞。第四章我们研究了(N+1)分量的长短波共振(LSRI)方程。LSRI方程可以描述浅水波中毛细波(自由面张力波)与重力波的共振现象[J.Fluid Mech.79(1977),703]。除此之外,在等离子[Progr.Theor.Phys.56(1976),1719],非线性光学[[Phys.Rev.Lett.100(2008),153905]中LSRI方程也有重要应用。尽管关于(N+1)分量LSRI方程求解工作已有很多,但是我们仍然关心是否还存在其他类型的解。本文中我们给出(N+1)分量LSRI方程的Darboux变换和解的一般表达式。利用该变换,我们不仅求得(2+1)分量LSRI方程的裂变呼吸子解、boomeron-型解以及由亮孤波和暗孤波组合成的呼吸子解,这些解在已有的关于多分量LSRI方程的工作中都没有出现,还求得了呼吸子解和怪波解,并对它们作了分类分析。我们的工作进一步完善了关于多分量LSRI方程的研究。第五章我们研究了两分量NLS方程与Boussinesq方程耦合得到的方程(两分量NLS-Boussinesq耦合方程)。NLS-Boussinesq耦合方程可以描述磁场背景下,当低频波的传播速度接近磁声速度时,高频波和双向传播低频波的等离子体响应[J.Plasma Phys.39(1988),385]。关于NLS-Boussinesq耦合方程的可积性研究和孤波求解已经有相关工作,但是我们没有发现研究多分量NLS-Boussinesq耦合方程的文献。我们用Hirota双线性方法求得了两分量NLS-Boussinesq耦合方程的亮-亮、亮-暗、暗-暗孤子解、吸子解和怪波解。研究了可积情况下,孤波之间的相互作用,发现亮-亮孤波间会出现非弹性碰撞,亮-暗二平行孤子会呈现周期现象,这些现象都是NLS-Boussinesq耦合方程没有的。我们还分析了两分量NLS-Boussinesq耦合方程的调制不稳定性,说明呼吸子和怪波与平面波扰动的不稳定性有密不可分的关系。(本文来源于《上海交通大学》期刊2017-06-01）
杜伟伟,汪超,彭敏[4]（2016）在《局部耦合不连续映象格子的同步特性》一文中研究指出研究了一维不连续映象构成的局部耦合映象格子的同步特性。通过计算了不同耦合强度下,同步特征量和最大李指数的大小,发现了在单映象周期状态下,系统表现出叁种不同的同步特征。借助空间振幅变化图与时空行为发展图,分析了各状态的特点,并讨论了由周期到混沌的转变过程。分析表明耦合不连续系统中的这些特性是由于局部动力学的不连续特性和耦合动力学相互作用的结果。(本文来源于《中国培训》期刊2016年14期）
王维航,杜婉琳,梁远升[5]（2016）在《局部耦合双回输电线路故障分析计算方法》一文中研究指出受耦合部分线路间互感的影响,现有的针对完全同塔的故障分析方法不再适用。为此,针对局部耦合双回输电线路的故障分析展开研究。根据局部耦合同塔双回输电线路的结构和特点,利用相分量法和端口网络理论建立局部耦合双回输电线路各区段方程,结合故障边界条件方程,实现了一种针对局部耦合双回输电线路的故障计算方法。最后,利用电磁暂态仿真软件ATP-EMTP构建局部耦合同塔双回输电线路模型并进行仿真验证,结果表明所提方法计算误差小,且不受过渡电阻和故障类型的影响。(本文来源于《广东电力》期刊2016年05期）
杜伟伟,汪超,彭敏[6]（2016）在《局部耦合分段线性不连续映象格子的空间特性》一文中研究指出研究了一维不连续分段线性映象构成的局部耦合映象格子的动力学特征。发现了扭结-反纽结结构、轮换结构以及类反铁磁结构。借助相空间的二维投影,讨论了由周期到混沌的转变过程。计算了参数空间的最大李雅普诺夫指数谱。(本文来源于《高教学刊》期刊2016年10期）
崔俊芝[7]（2015）在《微纳米尺度材料动态行为的量子/原子/连续介质局部耦合计算》一文中研究指出通过量子/原子/连续介质的局部耦合计算,基于电子结构研究材料的非线性力学和物理行为.在量子尺度建立基本状态的应变能函数,减少了连续介质力学的计算量.对于大尺度Kohn—Sham密度函数计算,采用小尺度相互作用的线性组合近似多物体的相互作用,实现多物体相互作用的数值实验.在变形框架下,整体位移的低频变形与高频热振动解耦.通过24个四面体单元组合FCC点阵计算变形梯度和非线性FCC和BCC单元.由离散原子系统(本文来源于《中国力学大会-2015论文摘要集》期刊2015-08-16）
龚超[8]（2014）在《局部耦合双回输电线路故障分析与保护策略》一文中研究指出同塔并架输电方式是我国电网建设的必然趋势，然而我国大多数的双回输电线路为局部耦合的情况，其故障分析与保护整定策略是电网安全稳定运行的重要基础。由于局部耦合双回线路之间存在着复杂的零序耦合，其故障分析方法存在特殊性，而传统保护未考虑局部耦合的影响，保护难以保证动作的正确性。因此，本文主要针对连接叁端系统的局部耦合双回输电线路的解耦方法、故障分析方法、零序电流保护特性分析、局部耦合对零序保护的影响和保护整定策略进行深入研究。主要研究内容如下：1.基于单回输电线路、耦合双回输电线路的解耦理论与方法，构建单回线路、耦合双回线路的电压、电流各模量方程，并通过建立各耦合分界点电压、电流各模量的接口方程，联合不同接地故障情况下的故障边界条件方程，实现一种基于叁端电气量的局部耦合双回输电线路故障分析算法。所提方法无需构造复合序网，具有良好的通用性与实用性，为本文对局部耦合线路接地故障对零序保护的影响分析奠定理论基础。基于ATP/EMTP建立的叁端局部耦合双回输电线路系统模型进行了全面的仿真验证。2.为研究局部耦合线路接地故障对零序保护的影响，选取典型的局部耦合双回输电线路，基于叁端局部耦合双回输电线路故障分析计算方法，在不同故障位置情况下，针对线路各端的零序保护进行动作特性分析。3.针对双回线路局部耦合对零序保护的影响进行故障特征分析，基于叁端局部耦合双回输电线路故障分析计算方法，建立了局部耦合双回输电线路故障特征表，包含：局部耦合率、两端系统阻抗比、故障过渡电阻等因素下故障位置与故障零序分量的关系。利用该信息库，分析了在不同的局部耦合率与不同系统阻抗比等情况下，双回线路的局部耦合对零序保护的影响，呈现出局部耦合率、系统阻抗比和零序电流超越比叁者之间的相互制约关系，为规划、运方和继电保护部门起指导决策作用。4.基于上述保护动作特性分析，本文提出了局部耦合双回线路各侧零序保护配置新方案，及其整定计算原则。重新分析其保护四性，并对新方案的零序保护进行了灵敏性校验。基于ATP/EMTP构建了叁端局部耦合双回输电线路仿真模型；通过全面的仿真分析验证了各侧零序电流保护整定策略的可行性。本文研究工作得到了国家自然科学基金重点项目（51307065），博士学科点专项科研基金（20100172120033）的资助。(本文来源于《华南理工大学》期刊2014-05-09）
杨阳,刘立军,余庆华[9]（2014）在《蓝宝石生长炉热场的全局/局部耦合算法研究》一文中研究指出本文对工业用泡生法制备蓝宝石单晶炉热场建立了二维稳态全局及局部数值模型.基于全局模拟结果,比较分析了不同热内边界条件的选取对局部核心区域热场及流场分布的影响.结果表明,基于全局/局部耦合算法的计算方案是可行的,当辐射-对流边界选取第二类边界、辐射-导热边界选取第一类边界、导热-导热边界选取第一类或第二类边界时,局部模拟结果的准确性最高,且局部网格划分与全局相应区域网格划分不一致时,对模拟结果几乎无影响.(本文来源于《工程热物理学报》期刊2014年03期）
周利伟[10]（2013）在《局部耦合双层系统中的螺旋波动力学》一文中研究指出螺旋波是一种重要的非平衡形式的斑图，它的研究涉及物理、医学以及生物等许多个学科。本文通过FitzHugh-Nagumo模型，利用数值模拟的方法去研究局部耦合双层系统中的螺旋波动力学性质，主要工作如下所述：第一部分:研究了局部耦合双层系统中的螺旋波的动力学行为（这部分工作主要集中在论文的第2章）。我们首先在第一个二维层内生成一个初始的螺旋波，第二个二维层初始时刻处于静息态，让局部耦合圆域包含第一个二维层内螺旋波的整个波头轨迹。首先考虑螺旋波的动力学随耦合圆域的半径的变化，发现：当半径小于某一个临界值（Rcritcircle）的时候，第二层内会出现靶波斑图；当半径大于这个临界值的时候，第二层内会出现包含双波头的螺旋波斑图，双头螺旋波中一个波头的位置与第一个二维层内螺旋波的波头位置相对应，另一个波头在耦合圆域边界附近运动。其次考虑了可激性参数一致的情况下，螺旋波的动力学随耦合强度和可激参数的变化，接着又考虑了可激性参数不一致的情况下，螺旋波的动力学随耦合强度和可激参数的变化，都有会出现类似上述的情况。考虑了两个二维层可激性参数不一致的情况，如果耦合强度比较小，可激性参数的不一致会影响临界半径随耦合强度的变化：当第二个二维层的可激性参数（ε1）取值等于或小于第一个二维层的可激性参数（ε）时，临界半径随耦合强度的增加而减小；当第二个二维层的可激性参数取值大于第一个二维层的可激性参数时，临界半径随耦合强度的增加而增大。若耦合强度比较大时，临界半径近乎不随耦合强度改变，但第二个二维层的可激性参数取值小于第一个二维层的可激性参数时耦合半径的取值要比第二个二维层的可激性参数取值大于、等于第一个二维层的可激性参数时大。当耦合圆的中心位置的横坐标在较小的一定范围内改变时，第二个二维层形成靶波斑图。第二部分：研究了多局部耦合区域下双层耦合系统中螺旋波动力学行为，给出了局部耦合规则排列下两个二维层同步行为随可激性参数、耦合强度、局部耦合宽度以及局部耦合间距离的变化规律（这部分工作主要集中在论文的第3章）。(本文来源于《河北师范大学》期刊2013-03-05）
局部耦合论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
为应对高保真共振自屏计算所遇到的挑战,提出了全局-局部耦合共振自屏计算方法。将所有共振自屏效应及相关效应分为全局的效应和局部的效应2类,其中全局的效应较弱或者与能量无关,而局部的效应较为强烈。因此将共振自屏计算分为全局计算、耦合计算和局部计算3个步骤:全局计算建立粗糙模型,采用中子流方法计算丹可夫修正因子,处理全局的效应;耦合计算根据丹可夫修正因子守恒将待求解问题中的燃料棒等效成一维模型;局部计算采用较为精确的共振伪核素子群方法,处理局部的效应。基于NECP-X实现了该方法,数值结果表明,该方法在效率方面比传统方法提高至少一个量级,无限介质增殖因数的计算精度也提高了100~300 pcm。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
局部耦合论文参考文献
[1].李嘉敏,宾红华,黄振坤.时标上局部耦合线性系统的聚类同步[J].集美大学学报(自然科学版).2019
[2].贺清明,曹良志,刘宙宇,祖铁军,吴宏春.基于NECP-X的全局-局部耦合共振自屏计算方法研究[J].核动力工程.2018
[3].宋彩芹.几类非局部耦合非线性Schr(?)dinger型系统的孤子解及其动力学性质[D].上海交通大学.2017
[4].杜伟伟,汪超,彭敏.局部耦合不连续映象格子的同步特性[J].中国培训.2016
[5].王维航,杜婉琳,梁远升.局部耦合双回输电线路故障分析计算方法[J].广东电力.2016
[6].杜伟伟,汪超,彭敏.局部耦合分段线性不连续映象格子的空间特性[J].高教学刊.2016
[7].崔俊芝.微纳米尺度材料动态行为的量子/原子/连续介质局部耦合计算[C].中国力学大会-2015论文摘要集.2015
[8].龚超.局部耦合双回输电线路故障分析与保护策略[D].华南理工大学.2014
[9].杨阳,刘立军,余庆华.蓝宝石生长炉热场的全局/局部耦合算法研究[J].工程热物理学报.2014
[10].周利伟.局部耦合双层系统中的螺旋波动力学[D].河北师范大学.2013