导读:本文包含了微分截面论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:截面,微分,效应,相互作用,近似,电离,动量。
微分截面论文文献综述
王福军[1]（2018）在《氦原子单电离全微分截面扭曲波模型及应用》一文中研究指出本文我们运用扭曲波程函近似(DW-EIS)模型分别研究了共面几何2 MeV/amu C~(6+)与氦原子碰撞以及全平面几何75 keV p与氦原子碰撞单电离反应的全微分截面。跃迁矩阵的推导初态使用了程函近似(EIS),其包含了适当的入射粒子与靶离子以及入射离子与电子相互作用。末态运用了叁体库仑扭曲波(3C),用其纯解析近似来描述敲出电子的扭曲波函数。跃迁矩阵的解析表达式也已经通过一系列DW波函数而得到。我们的理论模型与实验以及其他理论结果比较发现,对于共面几何2MeV/amu C~(6+)与氦原子碰撞单电离反应的全微分截面,DW-EIS模型整体上与实验合理的符合,很好的重现了binary峰的大小和角分布;对全平面几何75 keV p与氦原子碰撞,结果与实验是定性的符合,随着动量转移的增加,峰值的绝对大小越来越接近实验值。为了进一步探究扭曲波模型在单电离中的作用,我们也详细讨论了初通道相互作用势和扭曲势对截面的影响,结果表明,截面受强烈的干涉效应影响。另外,扭曲势对截面起主要作用,但是初通道相互作用势的贡献也不能忽略。(本文来源于《山西师范大学》期刊2018-06-15）
邓卫鹏[2]（2017）在《BBK(3C)理论模型下质子碰撞氢原子单电离的双重和叁重微分截面》一文中研究指出文章采用BBK(3C)理论模型,研究了在共面几何条件下质子碰撞基态氢原子电离的双重微分截面(DDCS)与叁重微分截面(TDCS).具体计算了入射能量为Ei=75ke V、碰撞能量损失E分别为30eV、40eV、50eV和53eV时质子碰撞基态氢原子电离的DDCS,并将这些计算结果与相应的实验测量结果以及其它理论预测结果作了比较.此外,还计算了入射能量为Ei=75keV的质子碰撞基态氢原子电离的TDCS.(本文来源于《九江学院学报(自然科学版)》期刊2017年04期）
陆晨文[3]（2016）在《C~(6+)碰氦单电离全微分截面中的核核相互作用和扭曲势效应》一文中研究指出利用全量子方法改进且加入核核相互作用的修正的库仑玻恩近似(MCB-NN)和前人基于半经典的方法且不考虑核核相互作用的修正的库仑玻恩近似(MCB)模拟计算了全平面内100MeV/amu C6+碰撞He原子单电离全微分截面(FDCS)。所得结果和实验数据以及叁体扭曲波(3DW)、四体库仑波(4CW)结果进行了比较。结果发现:对于相同的动量转移值,方位角较小时,MCB-NN计算能够很好的反映实验测量值,随着方位角逐渐增大,MCB计算与实验测量值符合的较好,甚至在垂直平面,MCB理论预测了实验的双峰结构。对于不同的动量转移,MCB-NN很好的描述了小动量转移时的实验数据,而MCB较好的描述了大动量转移时的碰撞结果。为了进一步探究峰结构产生的物理原因,我们详细的讨论了核核相互作用与扭曲势效应对全微分截面的影响,结果表明,考虑核核相互作用时,扭曲势效应对截面的影响很小,而忽略核核相互作用时,扭曲势效应强烈地影响着截面的大小和形状。(本文来源于《山西师范大学》期刊2016-04-10）
冯丽丽[4]（2016）在《离子碰撞氦原子单电离全微分截面的高电荷效应》一文中研究指出本文利用四体库仑波(4CW)模型介绍了离子碰撞氦原子(He)单电离的全微分截面(FDCS)的高电荷效应,并将FDCS分别与相应的实验数据、叁体扭曲波程函初态(3DW-EIS)和一阶玻恩近似的Hartree-Fock势(FBA-HF)理论进行比较。我们发现:对于3.6MeV/amu Au~(24+)和1Ge V/u U~(92+)碰撞氦原子,4CW在角度分布和相对大小上都定性的产生了实验数据。而3.6Me V/amu Au~(53+)的FDCS却没有显示出实验上独特的向前峰结构。表明,小微扰参数的高电荷效应很好的再现了实验的形状,而大微扰参数的高电荷效应却对FDCS有很大的影响。另外,介绍了在小动量情况下Au~(53+)碰撞氦原子全微分截面的各种散射振幅,得到对全微分截面造成影响是由于这些振幅的比例分配。此外还研究了影响FDCS的各种不同粒子之间的相互作用。(本文来源于《山西师范大学》期刊2016-04-10）
曾昭林[5]（2016）在《基于相空间方法研究n+d崩裂反应的双微分截面》一文中研究指出少体核反应的研究对探索轻核结构、核反应机制、核力性质起着重要作用。而n+d反应是少体核反应中最特殊的反应之一,是研究核子-核子相互作用、叁核子力的重要手段,其出射中子双微分截面来自弹性散射及叁体崩裂反应,可从实验上专门抽取出叁体崩裂反应的数据。基于在动量空间均匀分布的相空间理论方法,本文在动量非均匀分布及质心下各向异性方面做了一定的工作。在动量非均匀分布方面：分别考虑了衰减形式、类高斯形式和高斯形式的动量分布函数。对于每种形式的非均匀分布函数,分别推导出了计算叁体崩裂反应双微分截面的公式,并验证了公式的正确性。利用得到的理论公式与实验数据进行了比较分析,研究结果显示：基于衰减形式的动量分布函数计算的结果不如类高斯分布和高斯分布的结果,后两种形式的分布函数能在小角度一定程度上符合14 MeV左右入射能量下的双微分截面数据,但是在靠近最大出射能的地方,理论计算普遍比实验值要低；并且对于大角度出现的前倾趋势,理论和实验出现了较大偏差。在质心下各向异性方面：唯像地加入了勒让德形式的角度关系,并以基于高斯分布函数推导得到的双微分截面公式进行了计算。与14 MeV左右入射能点的实验数据进行比较后发现,对于大角度出射的情况明显得到改善,理论和实验符合得很好,说明该形式的角度关系具有一定的合理性。在综合考虑分布函数和各向异性之后,还对没有实验数据的n+d崩裂反应双微分截面做了理论预言,并且以8.22 MeV入射能量的最新测量实验数据进行检验,得到的结果亦比较合理。然而,在崩裂反应最大出射能的地方,我们的理论计算和实验数据仍然存在较大偏差,说明对于这两方面的问题还需要进一步的研究,以便能够给出最合理的动量分布函数以及不依赖于拟合参数又准确体现各向异性的表达式。(本文来源于《广西师范大学》期刊2016-04-01）
陆晨文,安文芳,孙世艳,贾祥富[6]（2016）在《100 MeV/amu C~(6+)碰撞氦原子单电离的全微分截面》一文中研究指出利用全量子方法改进且加入核核作用(PT)的修正库仑玻恩近似(MCBPT)和前人基于半经典的方法且不考虑核核作用的修正库仑玻恩近似(MCB)计算了散射平面和垂直平面内100 Me V/amu C6+单电离氦原子的全微分截面,研究了核核作用对截面的影响.其结果与实验数据和3DW理论进行了比较.发现,对于小动量转移,MCBPT计算结果与实验符合的很好;对于大动量转移,MCB结果很好的反映了实验数据.而且,我们详细的分析了扭曲势效应对截面的影响,结果表明随着动量转移的增加扭曲势效应迅速增强.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2016年01期）
王琦,贾昌春,张立民,陈长进[7]（2015）在《共面双对称几何条件下Ne原子(e,2e)反应的叁重微分截面》一文中研究指出利用标准一阶扭曲波玻恩近似方法(DWBA)计算了共面双对称几何条件下不同能量电子碰撞电离Ne原子的叁重微分截面(TDCS),与Nixon和Murray[1]最新的实验测量数据进行比较.当入射电子能量较低时,理论计算结果和实验数据符合较差;而随着入射电子能量的增加,符合程度逐渐改善.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2015年06期）
段巧巧,孙世艳,冯丽丽,贾祥富[8]（2015）在《16 MeV O~(7+)碰撞氦原子单电离的全微分截面（英文）》一文中研究指出考虑核间相互作用,利用修正的库仑玻恩(MCB-PT)模型计算了入射能量为16 Me V的O~(7+)碰撞氦单电离的全微分截面,并将计算结果与最近的实验数据和叁体库仑波(3C)模型及连续扭曲波程函初态(CDW-EIS)模型所得结果进行了比较,发现MCB-PT理论结果在中间动量转移条件下binary峰的位置与实验结果符合得很好,且位于动量转移的方向上.此外,分析了扭曲效应对全微分截面的影响,表明随着动量转移的增加,扭曲效应更加明显.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2015年06期）
段月花,苏婷,孙世艳,贾祥福[9]（2015）在《质子碰撞氦原子单电离全微分截面的后碰撞作用和扭曲效应（英文）》一文中研究指出用扭曲波方法,推广了修正的库仑波恩(MCB)近似计算到重离子碰撞He原子电离问题计算.检查了对75 ke V质子碰撞氦原子单电离的全微分截面的应用情况.结果表明,现在的方法定性地产生了实验的峰结构,尤其是在垂直平面.应用MCB方法研究这一碰撞体系中的后碰撞(PCI)效应,发现PCI效应对全微分截面的形状在散射平面和垂直平面都有着强烈的影响.同时,分析了扭曲效应对全微分截面的贡献.表明,随着动量转移的增加,扭曲效应的作用变得越来越重要.尤其是,扭曲效应定性解释了负角区域的结构.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2015年05期）
赖卓劲,陈德锋,潘霖庆,蒋晓涵,徐永亮[10]（2015）在《电子碰撞激发氢原子和氦离子散射微分截面的计算（英文）》一文中研究指出本文详细介绍计算电子碰撞激发散射截面的扭曲波玻恩近似(DWBA)理论模型,并对低能DWBA模型进行修正.利用修正的DWBA模型计算了电子碰撞激发氢原子和氦离子1s-2s和1s-2p的散射微分截面.将关于氢原子由基态到n=2态的电子碰撞激发散射微分截面与绝对实验测量数据比较,发现二者符合得很好,这验证了我们对DWBA修正的正确性.本文工作为拟合强场诱导的氦原子非序列双电离关联电子动量谱提供了有效的理论方法.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2015年04期）
微分截面论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
文章采用BBK(3C)理论模型,研究了在共面几何条件下质子碰撞基态氢原子电离的双重微分截面(DDCS)与叁重微分截面(TDCS).具体计算了入射能量为Ei=75ke V、碰撞能量损失E分别为30eV、40eV、50eV和53eV时质子碰撞基态氢原子电离的DDCS,并将这些计算结果与相应的实验测量结果以及其它理论预测结果作了比较.此外,还计算了入射能量为Ei=75keV的质子碰撞基态氢原子电离的TDCS.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
微分截面论文参考文献
[1].王福军.氦原子单电离全微分截面扭曲波模型及应用[D].山西师范大学.2018
[2].邓卫鹏.BBK(3C)理论模型下质子碰撞氢原子单电离的双重和叁重微分截面[J].九江学院学报(自然科学版).2017
[3].陆晨文.C~(6+)碰氦单电离全微分截面中的核核相互作用和扭曲势效应[D].山西师范大学.2016
[4].冯丽丽.离子碰撞氦原子单电离全微分截面的高电荷效应[D].山西师范大学.2016
[5].曾昭林.基于相空间方法研究n+d崩裂反应的双微分截面[D].广西师范大学.2016
[6].陆晨文,安文芳,孙世艳,贾祥富.100MeV/amuC~(6+)碰撞氦原子单电离的全微分截面[J].原子与分子物理学报.2016
[7].王琦,贾昌春,张立民,陈长进.共面双对称几何条件下Ne原子(e,2e)反应的叁重微分截面[J].原子与分子物理学报.2015
[8].段巧巧,孙世艳,冯丽丽,贾祥富.16MeVO~(7+)碰撞氦原子单电离的全微分截面（英文）[J].原子与分子物理学报.2015
[9].段月花,苏婷,孙世艳,贾祥福.质子碰撞氦原子单电离全微分截面的后碰撞作用和扭曲效应（英文）[J].原子与分子物理学报.2015
[10].赖卓劲,陈德锋,潘霖庆,蒋晓涵,徐永亮.电子碰撞激发氢原子和氦离子散射微分截面的计算（英文）[J].原子与分子物理学报.2015
论文知识图
