导读:本文包含了分波分析论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:波分,北京,介子,夸克,重子,奇点,振幅。
分波分析论文文献综述
李佩莲[1]（2019）在《北京谱仪Ⅲ上e~+e~-→π~0π~0J/ψ过程的截面测量和分波分析》一文中研究指出重夸克偶素态,特别是粲偶素态粒子,是理解非微扰QCD及其与微扰QCD相互作用的理想平台;重夸克偶素在研究标准模型中QCD动力学机制及超越标准模型物理中起着重要作用。在DD阈值以下的粲偶素态可以被势模型很好地描述且在实验上得到了证实。然而,DD阈值以上的粲偶素谱非常复杂。此外,QCD理论也预言了胶球、混杂态、分子态和多夸克态等常规强子之外的奇特态强子;粲夸克能区为寻找这些奇特态强子及验证QCD理论提供了很好的平台。近些年来,一系列类粲夸克偶素,如Y(4260)和Zc等共振态结构的发现,预示着多夸克态、分子态、混杂态等奇特态粒子的存在。理论家们尝试各种理论模型来解释这些类粲夸克粒子,并对其质量、宽度和衰变模式等作出了不同的预言。但是,目前对这些类粲粒子的理解还停留在初级阶段,对它们内部动力学机制还没有清楚的认识。因此,实验上寻找更多衰变模式和提供更精确的测量对理解这些类粲偶素粒子的本质至关重要。本论文基于BESⅢ在e+e-对撞能量(?)s=3.8077～4.5995 GeV之间收集的总积分亮度为12.4 fb-1的数据,测量了e+e-→π0π0J/ψ过程的产生截面。中性道e+e-→π0π0J/ψ过程截面在误差范围内与带电道e+e-→π+π-J/ψ·过程截面的一半相符合。用一个指数函数与两个BW函数的相干求和概率密度函数拟合e+e-→π0π0J/ψ截面谱形,论文测量了在4.22 GeV附近共振态结构的质量和宽度,分别为M=(4221.3±1.7±1.2)MeV/c2和Γ=(46.1±3.2±2.5)MeV,与带电道e+e-→π+π-J/ψ过程中观测的质量和宽度相符合。受数据统计量的限制,仅发现了在4.32 GeV附近共振态结构存在的证据,其统计显着性为4.5σ。通过对四个大统计量能量点(?)s = 4.2263,4.2357,4.2438和4.2580 GeV的e+e-→π0π0J/ψ数据样本分波分析,论文测量出Z0c(3900)自旋宇称为JP=1+,相对于其它自旋宇称假设(JP = 0-1-,2+,2-)的统计显着性大于6σ。如果Zc0(3900)用Flatte-like函数描述,在固定g2/g1 = 27.1时,其耦合常数g1 =0.066±0.008±0.013与带电过程测量结果在误差范围内一致。对应极点位置为M=(3895.1±4.7±11.4)-i(28.4±4.0±13.7)MeV/c2,其中第一和第二项分别对应统计和系统误差。从分波分析结果中提取出e+e-→π0Zc0(3900)→π0π0J/ψ相对于e+e-→π0π0J/ψ过程的分支比,并由公式σπ0Z0c(3900)=R×σπ0π0J/ψ 计算出对应Y(4220)附近的截面。由于统计量的限制,很难就Y(4220)与Zc0(3900)的产生是否相关给出定论。未来更大统计量的数据将有望更进一步研究清楚Y与Z粒子的产生机制和相互关联性。此外,论文还对提高中性径迹,尤其是(反)中子的探测效率进行了研究。中性径迹的粒子鉴别(PID)在以中性粒子为主的物理过程中十分重要,但方法十分有限。比如在北京谱仪Ⅲ实验上通常根据径迹在电磁量能器(EMC)中沉积能量谱形来区别(反)中子和光子,但鉴别效率很低。飞行时间计数器(TOF)通常用于测量带电径迹的飞行时间,并用于带电粒子的鉴别。中性径迹在TOF的击中信息也可以用于测量中性径迹的飞行时间,这将为中性径迹的鉴别提供一种新的方法;同时将有效提高中性径迹,尤其是中子和反中子的探测效率。在本论文中,我们基于北京谱仪Ⅲ上TOF击中信息开发了新的算法来测量中性径迹的飞行时间。通过控制样本J/ψ→pnπ-+c.c.和J/ψ-→π+π-π0 提供的中性径迹样本,重建了中子、反中子及光子的飞行时间并研究了其重建效率。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2019-05-01）
潘越[2]（2018）在《北京谱仪Ⅲ上Λ_c~+→pπ~+π~-和pK~+K~-的分支比测量及D~0→K_S~0π~+π~-π~0的分波分析》一文中研究指出粲重子和粲介子的衰变为研究非微扰QCD动力学,检验理论方法的有效性提供了重要的平台。实验上,精确测量粲强子的衰变至关重要。北京谱仪Ⅲ实验拥有独特的强子对阈值产生的数据,为研究粲强子衰变提供了重要的实验场所。在本论文中,基于BESⅢ探测器采集的阈值数据,我们做了以下叁项工作。利用质心系能量在(?)= 4.6 GeV积分亮度为567 pb-1的Λc+Λc-阈值数据,我们研究了单卡比玻压低衰变过程Λc+ → pπ+π-和Λc+→pK+K-。通过对参考衰变道Λc+→pK-π+进行归一,我们得到相对分支比(?)(6.70 ± 0.48 ± 0.25)%,(?)=(1.81 ± 0.33 ± 0.13)%和(?)(9.36 ± 2.22 ± 0.71)×10-3。其中误差项分别为统计误差和系统误差。在该研究中,我们首次观测到Λc+→ pπ+π-过程,提高了 Λc+→pφ和Λc+→pK+ Knon-φ-衰变分支比的测量精度。该结果为研究Λc+衰变机制,区分不同的唯象理论模型,提供了重要信息。利用质心系能量在(?)=3.773 GeV,积分亮度为2.93 fb-1的数据,我们使用双标记方法研究单卡比玻压低衰变过程DO→ πOπOπO,πOπOη,πOηη和ηηη。其绝对分支比的测量结果分别为:B(DO → πOπOπO)=(2.0±0.4±0.3)×10-4,B(DO →πOπOη)=(3.8 ± 1.1 ± 0.7)× 10-4 和 B(DO → πOηη)=(7.3 ± 1.6 ± 1.5)× 10-4,统计显着性分别为:4.8σ,3.8σ和5.5σ。其中,第一项为统计误差,第二项为系统误差。在DO→ηηη 中没有观测到明显的信号,我们在90%置信度下设置了其分支比上限B(DO → ηηη)<1.3 × 10-4。该测量结果为理解粲介子内在的衰变机制提供了重要的信息,并为理论计算和预期提供了输入参数。利用质心系能量在(?)= 3.773 GeV的数据样本研究DO → KSOπ+π-πO的分波分析,来确定衰变中主要的中间过程及相应的拟合比份。通过拟合结果发现,其中主要过程为D→ VV的DO→K*(892)-ρ+和D → AP的DO→K1(1270)-π+。其测量结果为DO → KSOπ+π-πO的绝对分支比,强相位或者γ角的测量,提供衰变振幅参数。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2018-05-01）
栗帅迎[3]（2017）在《BES-Ⅲ上D~0→K~+K~-π~+π~-分波分析的研究》一文中研究指出D0((?))→K+K-π+π-是自共轭的衰变道,也是CP的本征态。首先,CKM矩阵的γ角可以通过研究B+→D0((?))K+衰变得到,而这需要D介子衰变的测量结果为其提供平均强相位的输入参数。其次,作为CP共轭道,D0→K+K-π+π-能够省减额外的参数,从而使得在同等数据量的情形下结果更准确。基于BESⅢ实验在2010和2011年采集的2.92fb-1的φ(3770)数据,我们选出了大约1450个事例用于分波分析,其中本底占比约13%。通过对D0→K+K-π+π-开展分波分析,我们确定了该衰变的主要中间过程的拟合比份及相应的强度、相位和显着性参数:在分波分析中,由于末态相互作用的影响和中间过程的复杂性,基于CPU的分波分析拟合耗时长。因此,我们也开发出了相应的具备并行计算功能的GPU代码,极大地提高了拟合速度。(本文来源于《河南师范大学》期刊2017-04-01）
张正好[4]（2016）在《BES-Ⅲ上e~+e~-(@3.773GeV)→K~+K~-π~0的分波分析》一文中研究指出在普通夸克模型中,强子是由一对正反夸克或叁个夸克组成的;而描述强相互作用的基本理论—量子色动力学,允许胶球、混杂态和多夸克态等新型强子态的存在。因此,实验上寻找新型强子对检验量子色动力学理论具有重大意义。本文利用BES-Ⅲ于2010和2011年在S~(1/2)= 3.773 GeV处采集的约2.9 fb~(-1)数据,在e~+e~- → K~+K~-π~0过程K~+K~-不变质量谱约1.6GeV处发现了一个宽共振结构。我们采用协变张量振幅分波分析方法对该过程进行了研究,结果表明两种方式可以描述这个宽共振结构。第一种方案需要两个J~(PC)为1--的态,分别称为X(1630)和X(1850);第二种方案也需要两个J~(PC)为1--的态,分别称为X(1400)和X(1660)。X(1630)的质量和宽度分别为 1631 ± 26(stat.)_(-72)~(+21)(syst.)MeV/c~2和466_(-29)~(+28)(stat.)_(-33)~(+24)(syst.)MeV/c~2; X(1850)的质量和宽度分别为 1847±9(stat.)_(-12)~(+5)MeV/c~2和 183±20(stat.)_(-35)~(+60)(syst.) MeV/c~2; X(1400)的质量宽度分别为 1396_(-39)~(+36)(stat.)_(-18)~(+31)(syst.) MeV/c~2和408_(-56)~(+64）(stat.)_(-68)~(+47)(syst.) MeV/c~2; X(1660)的质量宽度分别为 1662_(-25)~(+24)(stat.)_(-43)~(+11)(syst.)MeV//c~2和285_(-50)~(+54)(stat.)_(-100)~(+450)(syst.)Me/c~2。相应的玻恩截面分别为:σ~B(e~+e~- → X(1630)π~0 → K~+/~K-π~0) = 5.51±0.17(stat.)_(-2.73)~(+1.59)(syst.)pb; σ~B(e~+e~- →X(1850)π~0 →K~+K~-π~0) = 2.91±0.08(stat.)_(-2.63)~(+1.71)(syst.)pb; σ~B(e~+e~-→X(1400)π~0→K~+K~-π~0= 3.87±0.20(stat.)_(-1.03)~(+1.29)(syst.)pb; σ~B(e~+e~- →X(1660)π~0 →K~+K~-π~0) = 2.39 ± 0.18(stat.)_(-1.13)~(+0.99)(syst.) pb。通过比较,我们得到:X(1630)与ω(1650)和ρ(1700)的质量宽度的一致性分别为1.6σ和1.1σ; X(1850)与ρ(1900)的质量宽度的一致性为0.4σ; X(1400)与ω(1420)和ρ(1450)的质量宽度的一致性分别为1.1σ和0.5σ; X(1660)与ω(1650)和ρ(1700)的质量宽度的一致性分别为0.1σ和0.4σ;本文还利用蒙特卡洛方法研究了 J/φ→ γη'π~+π~-过程中描述η'π~+π~-不变质量谱上ρ(?)质量阈附近的“快速下降”现象的模型。结果表明:如果“快速下降”的物理本质是Flatt(?)模型,则十倍的2012J/φ数据也很难区分Flatt(?)模型与干涉模型的优劣;如果“快速下降”的物理本质是干涉模型,若数据统计量为2012J/φ数据的十倍,Flatte(?)模型很难拟合好数据。(本文来源于《华中师范大学》期刊2016-12-01）
孙宝玺,董方勇,吕晓夫[5]（2015）在《矢量介子和重子八重态相互作用及其动力学生成的共振态的分波分析（英文）》一文中研究指出研究了t道、s道、u道和由张量相互作用项导致的接触项对矢量介子和重子八重态之间的相互作用势的贡献。在分波分析的框架下,求解了耦合道的李普曼–施温格方程,研究了动力学生成的奇异数S=0,同位旋为I=1/2的重子共振态N(1650)1/2-和N(1700)3/2-,N(1895)1/2-和N(1875)3/2-,N(2120)3/2-,以及同位旋I=3/2的重子共振态△(1620)1/2-和△(1700)3/2-的质量、衰变宽度、和角动量等性质。另外,计算结果表明,在2 000 Me V附近存在着JP=1/2-的N(2120)3/2-的对偶共振态。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2015年02期）
孙振田[6]（2014）在《ψ（3686）和J/ψ→γη’K~+K~-的分波分析》一文中研究指出粲偶素衰变是研究微扰QCD的理想过程。跟J/ψ和ψ(3686)相比,χcJ和ηc被研究的相对较少。研究他们的尽可能多的衰变过程有利于研究他们的性质。χcJ和ηc不能通过e+e-的湮灭直接产生,但他们可以通过ψ(3686)或J/ψ的辐射衰变大量产生。BESⅢ取了大量的ψ(3686)和J/ψ数据提供了研究χcJ和ηc的良好条件。量子色动力学允许胶球的存在,胶球通常认为同普通的介子有强烈的混合。通过标记赝标介子,χcJ→赝标介子+标量介子的衰变过程对于标量介子的夸克组分很敏感。所以χcJ→η'f0,f0→K+K-可以用来研究常见的一些标量介子的胶球-qq混合。比如f0(1370),f0(1500),f0(1710)……J/ψ的辐射衰变是研究胶球的理想过程。比如在J/ψ…γη'π+π-中观测到的X(1835)是胶球的热门候选,而J/ψ…γη'π+π-至今没有被研究过。由于η'K+K-的质量阈较高,有可能可以观测到一些较高质量的共振态。K0*(1430)在K0*(1430)→Kπ中被研究的很多,但Ρ0*(1430)→η'K至今没有被观测到,虽然理论上一直认为K0*(1430)主要的两个衰变道是Kπ和η'K。K0*(1430)的衰变跟κ(Kπ的S波近阈散射)的谱形有很大关系。χcl/ηc→η'K+K-是能观测到K0*(1430)→η'K最有希望的过程。χc0,2→K0*±(1430)K(?)是被自旋及宇称守恒禁戒的。本文中,我们通过两个η'的衰变道,η'→γρ0，η'→ηρπ+π-,首次测量了χcJ→η'K+K-(J=1,2)和J/ψ→γη'K+K-以及ηc→η'K+K-的分支比。其中χc0→η'K+K-是被宇称守恒禁戒的。我们用协变张量公式对Xcl→η'K+K-以及ηc→η'K+K-进行了分波分析。我们观测到了以下中间过程χcl→K0*(1430)K, χcl→η'fo(980)/f2(1525)/fo(1710),ηc→K0*(1555)K,ηc→η'f0(980)/f0如(1710),并测量了他们的分支比。这些过程的测量加深了我们对这些介子的理解,并对胶球的寻找和鉴别提供更多依据。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2014-05-01）
俞洁晟[7]（2014）在《BESⅢ上e~+e~-到π~0K~+K~-在3.773GeV的分波分析》一文中研究指出作为描述强相互作用的基本理论,量子色动力学(QCD),对高能区的描述取得了巨大的成功,在实验上得到了很好的检验。但是QCD非微扰效应还没有得到很好的理解,对其的研究是当前粒子物理研究的热点。例如目前自然界发现的强子都是有两个或者叁个夸克组成的,量子色动力学理论(QCD)预言多夸克态、混杂态和胶球等新型强子的存在(目前实验尚未确认).以BESⅢ实验数据为基础,寻找和研究新型强子对检验QCD非微扰模型和强子共振态理论具有重要物理意义。本文利用BESIII在e+e-质量系能量(?)s=3.773GeV处获取的积分亮度L=2.9fb-1的数据,对e+e-→π0K+K-过程进行了初步的分波分析研究,发现在K+K-的不变质量谱的低端存在一个宽结构,其奇点的质量、宽度为：Mx=(1.617)GeV,Гx=(316)MeV,这一结果与BESⅡ在J/(?)→π0K+K-的K+K-不变质量谱中发现的结果类似。分波分析给出了以下过程的分支比(误差仅代表统计误差)：我们也尝试用1.5GeV附近的已知粒子p(1450),p(1700)对这个K+K-的不变质量谱的低端的宽共振结构进行解释,分波分析给出这两个粒子为中间态的过程的分支比(误差仅代表统计误差)：其中p(1450)与p(1700)有很强的干涉,分支比非常大,K+K-的不变质量谱的低端的宽共振结构是否是p(1450)与p(1700)需要多个衰变道的综合分析。本文还介绍了一项理论工作,是在η(548)/η'(958)的径向激发态的框架下归类BESIII上新发现的3个粒子X(1835)、X(2120)、X(2370),系统的研究了η(1295)/η(1475),,η(1760)/X(1835)和X(2120)/X(2370)的两体以及双π强衰变。我们的计算结果表明：(1)η(1295)/η(1475),η(1760)/X(1835),X(2120)和X(2370)是η(548)/η'(958)的径向激发态；(2)η(1295),η(1475),η(1760)的计算值与实验吻合；(3)X(1835)可能是η'(958)的第二径向激发态；(4)X(2120)和X(2370)可以分别是η(548)或者η'(958)的第叁和第四径向激发态。我们对于η(1295)/η(1475),η(1760)/X(1835)和X(2120)/X(2370)]两体以及双ππ强衰变计算的理论预言有助于进一步在常规介子体系下标定η(1295)/η(1475)、η(1760)/X(1835)、X(2120)以及X(2370)。这项工作开启了作者对BESIII轻强子谱物理研究的大门,为作者以后在BESIII上高能物理实验的分波分析打下了理论基础。(本文来源于《兰州大学》期刊2014-03-01）
赵庆章[8]（2013）在《基于RooFit的分波分析研究》一文中研究指出分波分析方法在高能物理实验研究中常常用到,特别是在中低能强子谱的研究中广泛使用。在高能物理实验中,实验所直接探测到的是末态稳定粒子的能量动量和电荷等信息,并不能直接探测到中间共振态的任何信息,甚至也不能直接判知某中间共振态在反应过程中是否产生。对实验直接探测到的物理信息做深入细致的物理分析才能得到有关中间共振态的信息,而物理分析中一个强有力的手段就是分波分析方法。在BES物理研究中,分波分析具有十分重要的作用。在提取粒子的白旋宇称等物理量时,分波分析是一个有用的工具,特别是干涉效应很大时。本文介绍基于RooFit的一种新的分波分析实现方法。RooFit是为在斯坦福直线加速中心做粒子物理实验的BaBar合作组设计的粒子物理数据处理平台。我们以J/ψ→φK+K-(φ→K+K-)和J/ψ→φπ+π-(φ→K+K-)耦合道为例做研究,RooFit可以把粒子分析语言扩展到任意复杂的粒子分析语言。我们利用RooFit的几率密度函数(PDF)处理能力,开发出适用于BESⅢ物理分析的分波分析工具。应用基于RooFit的分波分析工具,我们方便地构造出物理衰变过程的PDF。基于RooFit的分波分析工具可以为分波分析提供多种方便的功能,例如多道同时拟合、本底的扣除、拟合出共振态参数、衰变过程比份的统计误差、能画各种图和为了各种研究产生“探测器蒙特卡罗样本”。输入输出检查表明我所做的基于RooFit的分波分析工具是稳定可靠的。(本文来源于《广西大学》期刊2013-05-01）
赵庆章,董燎原,阮向东[9]（2013）在《基于RooFit框架的分波分析软件研究》一文中研究指出介绍了基于RooFit框架的一种新的分波分析实现方法。利用RooFit的PDF处理能力,开发出适用于BESIII物理分析的分波分析软件。应用该软件,方便地构造了物理衰变过程的几率密度函数(PDF)。该软件为分波分析提供多种方便的功能,例如多道同时拟合、本底的扣除以及拟合出参数和比份的统计误差。(本文来源于《核电子学与探测技术》期刊2013年04期）
王治,胡恒山,关威,何晓[10]（2012）在《孔隙地层震电测井波场分波分析》一文中研究指出由于孔道的双电层结构和流体-固体耦合运动,弹性波在孔隙地层中传播时会引起电磁场.前人提出了基于这种耦合效应的震电测井方法,但对井中震电波的特性缺少细致的分析.本文对孔隙地层充流体井孔中点声源激发的震电耦合波的分波进行分析,证明了井孔流体电磁波波数不是井内震电波场支点,计算了地层电磁波支点、横波支点和快纵波支点对应的侧面波.在利用辐角原理求出震电波场函数的复极点之后,针对典型砂岩地层计算了震电波场模式波(包括泄漏模式)的频散曲线和声压、电场激发曲线.计算了各个侧面波和模式波的电场激发强度与声压激发强度的比值(电声激发比),发现纵波的电声激发比相对于横波和模式波更高,而Stoneley波电声激发比的辐角对渗透率敏感,其敏感性会随频率增大而增加,随孔隙度增大而降低.(本文来源于《物理学报》期刊2012年05期）
分波分析论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
粲重子和粲介子的衰变为研究非微扰QCD动力学,检验理论方法的有效性提供了重要的平台。实验上,精确测量粲强子的衰变至关重要。北京谱仪Ⅲ实验拥有独特的强子对阈值产生的数据,为研究粲强子衰变提供了重要的实验场所。在本论文中,基于BESⅢ探测器采集的阈值数据,我们做了以下叁项工作。利用质心系能量在(?)= 4.6 GeV积分亮度为567 pb-1的Λc+Λc-阈值数据,我们研究了单卡比玻压低衰变过程Λc+ → pπ+π-和Λc+→pK+K-。通过对参考衰变道Λc+→pK-π+进行归一,我们得到相对分支比(?)(6.70 ± 0.48 ± 0.25)%,(?)=(1.81 ± 0.33 ± 0.13)%和(?)(9.36 ± 2.22 ± 0.71)×10-3。其中误差项分别为统计误差和系统误差。在该研究中,我们首次观测到Λc+→ pπ+π-过程,提高了 Λc+→pφ和Λc+→pK+ Knon-φ-衰变分支比的测量精度。该结果为研究Λc+衰变机制,区分不同的唯象理论模型,提供了重要信息。利用质心系能量在(?)=3.773 GeV,积分亮度为2.93 fb-1的数据,我们使用双标记方法研究单卡比玻压低衰变过程DO→ πOπOπO,πOπOη,πOηη和ηηη。其绝对分支比的测量结果分别为:B(DO → πOπOπO)=(2.0±0.4±0.3)×10-4,B(DO →πOπOη)=(3.8 ± 1.1 ± 0.7)× 10-4 和 B(DO → πOηη)=(7.3 ± 1.6 ± 1.5)× 10-4,统计显着性分别为:4.8σ,3.8σ和5.5σ。其中,第一项为统计误差,第二项为系统误差。在DO→ηηη 中没有观测到明显的信号,我们在90%置信度下设置了其分支比上限B(DO → ηηη)<1.3 × 10-4。该测量结果为理解粲介子内在的衰变机制提供了重要的信息,并为理论计算和预期提供了输入参数。利用质心系能量在(?)= 3.773 GeV的数据样本研究DO → KSOπ+π-πO的分波分析,来确定衰变中主要的中间过程及相应的拟合比份。通过拟合结果发现,其中主要过程为D→ VV的DO→K*(892)-ρ+和D → AP的DO→K1(1270)-π+。其测量结果为DO → KSOπ+π-πO的绝对分支比,强相位或者γ角的测量,提供衰变振幅参数。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
分波分析论文参考文献
[1].李佩莲.北京谱仪Ⅲ上e~+e~-→π~0π~0J/ψ过程的截面测量和分波分析[D].中国科学技术大学.2019
[2].潘越.北京谱仪Ⅲ上Λ_c~+→pπ~+π~-和pK~+K~-的分支比测量及D~0→K_S~0π~+π~-π~0的分波分析[D].中国科学技术大学.2018
[3].栗帅迎.BES-Ⅲ上D~0→K~+K~-π~+π~-分波分析的研究[D].河南师范大学.2017
[4].张正好.BES-Ⅲ上e~+e~-(@3.773GeV)→K~+K~-π~0的分波分析[D].华中师范大学.2016
[5].孙宝玺,董方勇,吕晓夫.矢量介子和重子八重态相互作用及其动力学生成的共振态的分波分析（英文）[J].原子核物理评论.2015
[6].孙振田.ψ（3686）和J/ψ→γη’K~+K~-的分波分析[D].中国科学技术大学.2014
[7].俞洁晟.BESⅢ上e~+e~-到π~0K~+K~-在3.773GeV的分波分析[D].兰州大学.2014
[8].赵庆章.基于RooFit的分波分析研究[D].广西大学.2013
[9].赵庆章,董燎原,阮向东.基于RooFit框架的分波分析软件研究[J].核电子学与探测技术.2013
[10].王治,胡恒山,关威,何晓.孔隙地层震电测井波场分波分析[J].物理学报.2012
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