导读:本文包含了平衡粒子模拟论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:损失率,粒子,离子,主从,负载,马克,方程。
平衡粒子模拟论文文献综述
田波[1]（2017）在《非平衡多粒子体系相变问题的解析与模拟研究》一文中研究指出非平衡系统是指随着时间的变化,逐渐远离平衡态的系统。它广泛存在于自然界和社会生活中,为了研究该系统中的一些特性,学者们提出了很多经典的数学物理模型,如车辆交通中的元胞自动机模型,生物化学以及车辆交通领域的非对称排他(Asymmetric Simple Exclusion Process,简称为 ASEP)模型,模拟快离子导体中离子在电场驱动下运动的Katz-Lebowitz-Spohn(KLS)模型等。这些模型在一定程度上帮助了人们认识现实中的一些复杂现象,但随着研究的深入,原始模型已不能满足需求。为此,在此基础上,学者们提出了改进型的模型。在单道ASEP模型的基础上提出的双道ASEP模型中,学者们对自发对称破缺现象(即存在非对称低密度/低密度相)的存在与否有争议。为了解决该争议,我们对双道ASEP模型做了进一步的研究,分为随机更新和并行更新两种情形。在理论解析方法中,我们考虑了系统中格点之间的相关性,提出了改进的平均场理论解析方法一N格点集簇平均场理论解析方法;同时结合流量最小原理(即系统在同一条件下,可能处于多相时,流量最小的相是最稳定的),以此来确定非对称低密度/低密度相是否存在。随着被考虑的格点数增多,解析结果越精确。在随机更新条件下,我们考察了N从1变化到6共六种情况,发现非对称低密度/低密度相的流量均不是最小的,由此我们得出自发对称破缺现象是不存在的结论。在并行更新条件下,我们考察了N从1变化到7共七种情况,同样得出自发对称破缺现象是不存在的结论,从而很好的解决了该现象是否存在的争议。在原有的单道KLS模型的基础上,我们研究了带交汇点的网格上KLS模型,即两条平行的道汇合为一条道。在研究中,采用蒙特卡洛模拟和理论解析相结合的方法,研究了该系统的相变情况。在理论解析中,运用了简单平均场理论解析方法,将系统等效为叁条独立的道,结合流量极值定理和流量守恒关系,得到了系统相图的解析边界。我们的研究发现解析结果与模拟结果完全吻合,最后也得到了随着系统参数ε和δ的变化,系统中一些相的存在条件。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2017-05-01）
钟翊君,龚学余,龚蕾,李新霞,尹陈艳[2]（2016）在《等离子体电流反向平衡位形中带电粒子运动的数值模拟研究》一文中研究指出本文采用数值方法求解Grad-Shafranov方程获得CT-6B交流放电实验总电流过零时的平衡位形和磁场分布,进而结合粒子在磁场中的运动方程,模拟氘离子在该平衡位形中的运动轨迹,统计氘离子的损失率与损失位置。结果表明:总电流过零时刻的平衡位形为内外两侧电流反向平衡位形,在强、弱场侧各存在1个磁岛,电流在磁岛附近取极值;位于强场侧的粒子几乎不损失,弱场侧的粒子在径向位置很大时存在损失,越靠近边界损失率越高;损失位置基本上位于赤道面以下并在最底部达到极值;随初始角变大,氘离子轨迹由通行轨迹变成损失轨迹再向香蕉轨迹演变。(本文来源于《原子能科学技术》期刊2016年11期）
钟翊君[3]（2016）在《电流反向平衡位形中带电粒子运动的模拟研究》一文中研究指出交流放电运行是实现托卡马克准稳态运行的一种可行方案,要求总电流为零时保持有限的等离子体密度,使得在较低的环电压下重新加热等离子体并产生等离子体电流。关于总电流过零时的电流反向平衡位形和相关的等离子体性能的研究,对深入理解托卡马克等离子体性质及开展交流放电实验具有重要意义,主要研究内容如下:首先,结合CT-6B等离子体交流放电实验,采用有限元法和高斯迭代法数值求解Grad-Shafranov方程,得到了总电流过零时刻的平衡位形。结果表明:等离子体电流过零时为内外两侧电流反向平衡位形。磁场结构在强场侧和弱场侧各存在一个磁岛,等离子体电流密度和压力分布在磁岛处取得极值。该计算结果与实验符合较好。然后,建立带电粒子运动的物理模型,模拟电子和氘离子在电流反向平衡位形中运动的运动轨迹。模拟结果表明:电流反向平衡位形中,初始位置位于强场侧和弱场侧的氘离子都可能存在轨道损失;电子的运动轨迹几乎在初始磁面上,不会造成损失;初始位置位于弱场侧靠等离子体边缘的氘离子,随着初始角的增大,氘离子运动轨迹由通行粒子轨迹慢慢变成损失的香蕉粒子轨迹然后向外翻香蕉粒子轨迹演化,损失区间夹在两个极值点中间;最后,采用蒙特卡罗方法获得满足麦克斯韦速度分布的速度样本,统计电流反向平衡位形中不同初始位置处的粒子损失率以及所有损失粒子的损失位置分布。并进一步统计ITER常规平衡中,不同径向位置处的高能氦核粒子损失率以及损失位置分布,计算总的损失率。统计结果表明:CT-6B装置电流反向平衡位形中,靠近等离子体中心或等离子体边缘处的氘离子存在轨道损失。氘离子从赤道面以下损失出去,在等离子体强场侧和弱场侧的最底端损失概率大;ITER装置常规平衡位形中,初始径向位置位于ar?8.0处的氦核离子几乎不会损失,ar?8.0后,损失率随着径向位置的增大而变大,ITER装置总的高能氦核粒子损失率大概为0.8%。氦核离子从赤道面以下损失出去,在等离子体最底端损失概率最大。(本文来源于《南华大学》期刊2016-05-01）
秦东明,郭力,王小伟,葛蔚[4]（2006）在《大规模并行粒子模拟中基于主从架构的负载平衡策略研究与实现》一文中研究指出粒子方法作为一种直观而且普适的模拟方法,在化工、材料、生物等领域得到了广泛的应用。本文采用主从(Master／Slave)并行模型,基于正交递归对分法(recursive coordinate bisection,RCB)和规则网格,设计出一种适用于具有多种复杂粒子的粒子系统并行模拟的负载平衡方法。应用该方法,在集群系统上采用离散元方法模拟了某钢铁公司滚筒系统。模拟采用4个节点,根据是否利用负载平衡模块分别进行测试,计算结果分析表明采用本文的负载平衡策略,计算效率提高了约14％。本文的算法具有较好的通用性,可以方便地应用于其它粒子方法的大规模并行计算问题。(本文来源于《计算机与应用化学》期刊2006年11期）
平衡粒子模拟论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文采用数值方法求解Grad-Shafranov方程获得CT-6B交流放电实验总电流过零时的平衡位形和磁场分布,进而结合粒子在磁场中的运动方程,模拟氘离子在该平衡位形中的运动轨迹,统计氘离子的损失率与损失位置。结果表明:总电流过零时刻的平衡位形为内外两侧电流反向平衡位形,在强、弱场侧各存在1个磁岛,电流在磁岛附近取极值;位于强场侧的粒子几乎不损失,弱场侧的粒子在径向位置很大时存在损失,越靠近边界损失率越高;损失位置基本上位于赤道面以下并在最底部达到极值;随初始角变大,氘离子轨迹由通行轨迹变成损失轨迹再向香蕉轨迹演变。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
平衡粒子模拟论文参考文献
[1].田波.非平衡多粒子体系相变问题的解析与模拟研究[D].中国科学技术大学.2017
[2].钟翊君,龚学余,龚蕾,李新霞,尹陈艳.等离子体电流反向平衡位形中带电粒子运动的数值模拟研究[J].原子能科学技术.2016
[3].钟翊君.电流反向平衡位形中带电粒子运动的模拟研究[D].南华大学.2016
[4].秦东明,郭力,王小伟,葛蔚.大规模并行粒子模拟中基于主从架构的负载平衡策略研究与实现[J].计算机与应用化学.2006
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