内禀磁性论文_物理系

导读:本文包含了内禀磁性论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:磁性,氮化物,各向异性,化合物,稀土,霍尔,矫顽力。

内禀磁性论文文献综述

物理系^[1]（2019）在《清华物理系研究团队发现内禀磁性拓扑绝缘体》一文中研究指出本报讯近日,清华大学物理系何珂、薛其坤等人的实验研究团队和徐勇、段文晖等人的理论研究团队合作,首次发现了一种内禀磁性拓扑绝缘体MnBi2Te4,为提升量子反常霍尔效应的温度开辟了一条新的道路,并为多种新奇拓扑量子物态和效应的研究提供了一个理想平台。此项研(本文来源于《新清华》期刊2019-06-28）

熊杰夫^[2]（2018）在《高丰度稀土永磁材料的内禀磁性和矫顽力机理研究》一文中研究指出高丰度稀土永磁材料是一种重要的功能材料并且广泛应用于日常生活的各个方面,受到人们的关注。材料的内禀磁性及其随温度的变化关系研究对于磁体成分的设计、工艺条件的优化、适用的温度区间以及材料性价比等都有极为重要的意义。充分了解高丰度双主相烧结磁体的矫顽力机制对双主相烧结磁体的生产制备和性能调控以及新材料的开发都具有非常重要的指导意义。采用双主相方法制备含混合稀土的稀土永磁材料,不仅能够充分利用各种稀土资源,还能减少稀土分离造成的环境污染,节约原材料成本。本文研究了MM_(13)Fe_(81)B_6(混合稀土MM的成分为La_(28.2)Ce_(52.0)Pr_(5.1)Nd_(14.7))合金的内禀磁性能和双主相MM_(14)Fe_(79.9)B_(6.1)/Nd_(13.5)Fe_(80.5)B_6烧结磁体的永磁性能及其矫顽力机制,并对烧结磁体不同初始状态的磁化过程与磁畴的关系进行了分析,得到的主要结果如下:用电弧熔炼法制备了MM_(13)Fe_(81)B_6合金,通过GSAS精修拟合XRD图谱得出MM_2Fe_(14)B的晶格常数a=b=0.8780 nm,c=1.2185 nm,稍低于Nd_2Fe_(14)B的值。通过趋近饱和定律拟合得到300 K时MM_2Fe_(14)B晶体的饱和磁化强度为27.36μ_B/f.u.,其随温度的变化规律与Nd_2Fe_(14)B类似。利用分子场模型拟合了MM_2Fe_(14)B的饱和磁化强度与温度的关系,拟合值与实验结果具有相同的变化趋势。使用粉末取向法制备了具有良好c轴排布的多晶取向样品。根据磁体难轴方向磁化过程中的能量关系,通过多种办法拟合得到300 K时MM_2Fe_(14)B的磁晶各向异性场μ_0H_a=4.2 T,磁晶各向异性常数K_1=1.39×10~6 J/m~3,K_2=4.2×10~5 J/m~3。利用单离子各向异性理论拟合得到MM_2Fe_(14)B晶体不同温度的磁晶各向异性常数与实验值非常接近,其变化关系与Nd_2Fe_(14)B类似。随着温度的降低MM_2Fe_(14)B磁体在74 K会出现自旋重取向现象,10 K时自旋重取向角度达到18°。MM_2Fe_(14)B磁体的居里温度为488 K,说明磁体可以应用于室温环境。用双主相方法制备了MM_(14)Fe_(79.9)B_(6.1)/Nd_(13.5)Fe_(80.5)B_6的比例依次为0:100、20:80和30:70的烧结磁体。磁体主要包含2:14:1主相,仅含少量α-Fe相,并且不同成分的磁体具有几乎相同的晶粒取向度,标准差大约为14°。Nd_2Fe_(14)B的居里温度为T_C=585.2 K。当混合稀土MM占稀土总量的20.2 at.%和30.3 at.%时,磁体具有叁个不同的磁相变温度T_(C1)、T_(C2)和T_(C3),依次为509.4 K、565 K、573.2 K和508.8 K、555.2 K、568.8 K。随着混合稀土含量的增加,磁体内部晶界相的含量增加,其分布的不均匀程度增加,磁体的永磁性能逐渐下降,并且磁体内部的交换耦合作用变弱,反磁化过程变得更加不一致。随着温度的升高,磁体的永磁性能变弱,退磁曲线的方形度变差,磁体内部晶粒的反磁化过程和晶粒之间的相互作用发生明显变化。温度越高,磁体中不同晶粒的反磁化过程变得越独立,晶粒之间的交换耦合作用变弱,反磁化过程更加不一致。双主相磁体在不同温度具有不同的矫顽力机制,200 K时磁体接近于形核型,而380 K时畴壁钉扎型占据主导地位;300 K的反磁化过程相对复杂,形核和钉扎两种矫顽力机制可能共存,磁体的反磁化过程不能用单一的矫顽力机制描述。300 K的角度FORC和SORC分布曲线证实,磁体确实具有两种类型的反磁化机制。利用磁光克尔显微镜观测了不同初始状态下不同成分烧结磁体的磁畴状态发现,热退磁状态时磁体内部晶粒为多畴状态,交流退磁状态的晶粒则几乎为单畴结构。热退磁起始磁化过程的回复曲线反映晶粒内部磁畴壁移动和消失的具体情况,而退磁回复曲线则体现晶粒的磁化反转和晶粒之间的相互作用情况。交流退磁起始磁化的回复曲线和退磁回复曲线说明相同的磁性质,都体现了磁体内部晶粒的磁化反转和晶粒之间的相互作用情况,并且退磁过程回复曲线与磁体的初始状态无关。热退磁的小回线出现明显的不对称性,不同磁场下小回线的变化过程比较复杂,这是由于磁体内部晶粒从多畴转变为单畴和单畴晶粒反磁化过程混合交迭发生造成的。交流退磁的小回线具有很好的对称性,反映的是磁体内部晶粒的磁化反转和晶粒之间的相互作用情况。热退磁状态的回复曲线和小回线过程相互等价,体现相同的磁性质。(本文来源于《中国科学院大学(中国科学院物理研究所)》期刊2018-06-01）

张志华^[3]（2012）在《应用电子磁圆二色技术判定ZnO基稀磁半导体铁磁性内禀属性》一文中研究指出电子磁圆二色方法(Energy-loss Magnetic Chiral Dichroism,EMCD)基于X射线领域的X射线磁圆二色(XMCD)方法发展而来,在透射电镜中构造特殊的衍射条件,模拟X射线的左旋光和右旋光,测量磁场引起的磁性材料对左旋和右旋两种圆偏振光吸收系数的差。目前,EMCD方法空间分辨率可达2nm,能够给出倒空间和实空间二向色性的分布,成为对材料进行局域磁性测量不可多得的有力工具。本研究应用EMCD方法对ZnO基稀磁半导体(Diluted Magnetic Semiconductors,DMS)纳米材料室温铁磁性的内禀属性进行了判定,在透射电镜中测量DMS材料的磁光性质-磁圆偏振光二色性谱(MCD谱),发现无论是加磁场还是移除磁场情况下,在Co掺杂ZnO稀磁半导体纳米结构中均可以检测到存在MCD现象;而对于Fe掺杂ZnO纳米材料,加磁场时,可探测到MCD谱,移除磁场时,无MCD现象。可从微观上得出结论:Co掺杂ZnO纳米结构中发现的室温铁磁性是该材料的内禀属性。该项工作利用透射电镜中电子能量损失谱的高空间分辨率,证明Co掺杂ZnODMS材料中铁磁性为其内禀属性,对于拓展EMCD方法在材料中的应用具有重要意义。(本文来源于《第十一届全国X射线衍射学术大会暨国际衍射数据中心（ICDD）研讨会论文摘要集》期刊2012-07-28）

潘洪革^[4]（1998）在《Nd_3(Fe,Mo)_(29)化合物及其氮化物的磁结构和内禀磁性》一文中研究指出制备了具有Nd3（Fe，Ti）29型单斜结构的单相铁基金属间化合物Nd3（Fe，Mo）29及其氮化物，详细研究了：其在4．2K～300K之间的磁结构；磁晶各向异性；居里温度Tc，饱和磁化强度σs等内禀磁性。研究结果表明：Nd3（Fe，Mo）29金属间化合物氮化后仍保持母相结构，氮化后的晶胞体积，居里温度Tc和饱和磁化强度σs分别比氮化前提高了5．9％，70．9％，6．6％；N3d（Fe，Mo）29金属间化合物在230K左右存在自族重取向，温度低于230K时，其磁晶各向异性为锥面，温度高于230K时，其磁晶各向异性为易面；氮化后自族重取向消失。(本文来源于《稀有金属材料与工程》期刊1998年05期）

潘洪革,陈昀,陈长聘,杨伏明^[5]（1998）在《SmFe_(10.7-x)Mo_(1.3)Ga_x化合物的结构与内禀磁性》一文中研究指出本文详细研究了Ga取代Sm（R，Mo）12化合物中的部分Fe对其结构和内禀磁性的影响．其中包括：Ga在Sm（Fe，Mo）12化合物中的原子占位，不同Ga取代对SmFe10．7－xMo1．3Gax化合物的晶胞常数，Curie温度，饱和磁化强度，磁晶各向异性的影响．实验结果表明：Ga替代增加晶胞体积，降低Curie温度，减小饱合磁化强度，降低Fe原子的平均磁矩；随Ga含量的提高，SmFe10．7－xMo1．3Gax化合物由单轴向锥面各向异性转变(本文来源于《金属学报》期刊1998年08期）

潘洪革,王新华,韩秀峰,杨伏明,陈长聘^[6]（1998）在《R_3(Fe,Mo)_(29)N_x的晶体学特性和内禀磁性》一文中研究指出研究了Ｒ３（Ｆｅ，Ｍｏ）２９（Ｒ＝Ｃｅ，Ｎｄ，Ｓｍ，Ｇｄ，Ｔｂ，Ｄｙ，Ｙ）氮化物的晶体学特性和内禀磁性．主要研究内容为：氮化对Ｒ３（Ｆｅ，Ｍｏ）２９金属间化合物的点阵参数、居里温度ＴＣ、饱和磁化强度σｓ和各向异性场Ｂａ的影响(本文来源于《物理学报》期刊1998年02期）

吴静,祁守仁,黄新堂,甘仲维,余南山^[7]（1997）在《Dy_2(Fe_(1-x)Si_x)_(17)系列化合物内禀磁性及穆斯堡尔效应研究》一文中研究指出详细研究了Ｄｙ２（Ｆｅ１－ｘＳｉｘ）１７（ｘ＝０，００４，００８，０１２，０１６，０２０）系列化合物的晶格结构和内禀磁性。Ｘ射线衍射分析表明，Ｄｙ２（Ｆｅ１－ｘＳｉｘ）１７系列化合物呈现Ｔｈ２Ｎｉ１７结构相或Ｔｈ２Ｚｎ１７结构相，居里温度ＴＣ随ｘ的增大而增大，饱和磁化强度σｓ随ｘ的增加而减小。由穆斯堡尔谱分析得到，各Ｆｅ晶位的超精细场随ｘ的增加而减小。但４ｆ哑铃位减小最快。由实验结果可以看到，替代原子对于提高ＲＥ２Ｆｅ１７化合物的内禀磁性具有积极作用(本文来源于《中国稀土学报》期刊1997年01期）

乔荣文^[8]（1995）在《金属磁性薄膜的内禀模式》一文中研究指出给出了金属磁性薄膜的偶极－交换的计算过程及部分计算结果．(本文来源于《河北师范大学学报》期刊1995年S1期）

杨应昌,董生智,杨俊^[9]（1994）在《RFe＿（10．5）V＿（1．5）N＿x化合物的结构和内禀磁性研究》一文中研究指出系统地研究了ＲＦｅ＿（１０．５）Ｖ＿１．５）Ｎｘ（Ｒ＝Ｙ，Ｃｅ，Ｎｄ，Ｓｍ，Ｇｄ，Ｔｂ，Ｄｙ，Ｈｏ，Ｅｒ）化合物的结构和内禀磁性，并与相应的ＲＦｅ＿（１０．５）Ｖ＿１．５）Ｎｘ化合物进行了比较。同ＲＦｅ＿（１０．５）Ｖ＿１．５）Ｎｘ化会物相比，由于ｖ含量低，ＲＦｅ＿（１０．５）Ｖ＿１．５）Ｎｘ化合物具有较高的居里温度和饱和磁化强度。ＮｄＲＦｅ＿（１０．５）Ｖ＿１．５）Ｎｘ的易磁化方向沿着ｃ轴，１．５Ｋ和室温的各向异性场分别为１８６和１０２ｋＯｅ，室温饱和磁化强度为σｓ＝１３９．１ｅｍｕ／ｇ，居里温度Ｔｃ＝７８４Ｋ，是很有前途的实用永磁化合物。(本文来源于《物理学报》期刊1994年07期）

祁守仁,秦家银,王广君,饶晓雷,刘贵川^[10]（1994）在《NdFe＿（10）M＿2（M＝Mo，Cr）渗C（N）化合物的结构和内禀磁性研究》一文中研究指出本文采用气—固反应，将Ｃ、Ｎ原子渗入到ＮｄＦｅ＿（１０）Ｍ＿２结构中的间隙位，不改变它们的ＴｈＭｎ＿（１２）型结构，进而研究了ＮｄＦｅ＿（１０）Ｍ＿２（ｚ＝Ｃ，Ｎ）的内禀磁性，Ｃ，Ｎ原子对它们的磁性影响不尽相同，其中ＮｄＦｅ＿（１０）Ｍｏ＿２Ｃ＿（０．８）有单轴各向异性，磁晶各向异性场Ｈ＿ｓ＝１１６．０ｋＯｅ。最后对样品进行了穆斯堡尔谱测量，研究了它们的超精细场特性。(本文来源于《物理学报》期刊1994年03期）

内禀磁性论文开题报告

（1）论文研究背景及目的

此处内容要求：

首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。

写法范例：

高丰度稀土永磁材料是一种重要的功能材料并且广泛应用于日常生活的各个方面,受到人们的关注。材料的内禀磁性及其随温度的变化关系研究对于磁体成分的设计、工艺条件的优化、适用的温度区间以及材料性价比等都有极为重要的意义。充分了解高丰度双主相烧结磁体的矫顽力机制对双主相烧结磁体的生产制备和性能调控以及新材料的开发都具有非常重要的指导意义。采用双主相方法制备含混合稀土的稀土永磁材料,不仅能够充分利用各种稀土资源,还能减少稀土分离造成的环境污染,节约原材料成本。本文研究了MM_(13)Fe_(81)B_6(混合稀土MM的成分为La_(28.2)Ce_(52.0)Pr_(5.1)Nd_(14.7))合金的内禀磁性能和双主相MM_(14)Fe_(79.9)B_(6.1)/Nd_(13.5)Fe_(80.5)B_6烧结磁体的永磁性能及其矫顽力机制,并对烧结磁体不同初始状态的磁化过程与磁畴的关系进行了分析,得到的主要结果如下:用电弧熔炼法制备了MM_(13)Fe_(81)B_6合金,通过GSAS精修拟合XRD图谱得出MM_2Fe_(14)B的晶格常数a=b=0.8780 nm,c=1.2185 nm,稍低于Nd_2Fe_(14)B的值。通过趋近饱和定律拟合得到300 K时MM_2Fe_(14)B晶体的饱和磁化强度为27.36μ_B/f.u.,其随温度的变化规律与Nd_2Fe_(14)B类似。利用分子场模型拟合了MM_2Fe_(14)B的饱和磁化强度与温度的关系,拟合值与实验结果具有相同的变化趋势。使用粉末取向法制备了具有良好c轴排布的多晶取向样品。根据磁体难轴方向磁化过程中的能量关系,通过多种办法拟合得到300 K时MM_2Fe_(14)B的磁晶各向异性场μ_0H_a=4.2 T,磁晶各向异性常数K_1=1.39×10~6 J/m~3,K_2=4.2×10~5 J/m~3。利用单离子各向异性理论拟合得到MM_2Fe_(14)B晶体不同温度的磁晶各向异性常数与实验值非常接近,其变化关系与Nd_2Fe_(14)B类似。随着温度的降低MM_2Fe_(14)B磁体在74 K会出现自旋重取向现象,10 K时自旋重取向角度达到18°。MM_2Fe_(14)B磁体的居里温度为488 K,说明磁体可以应用于室温环境。用双主相方法制备了MM_(14)Fe_(79.9)B_(6.1)/Nd_(13.5)Fe_(80.5)B_6的比例依次为0:100、20:80和30:70的烧结磁体。磁体主要包含2:14:1主相,仅含少量α-Fe相,并且不同成分的磁体具有几乎相同的晶粒取向度,标准差大约为14°。Nd_2Fe_(14)B的居里温度为T_C=585.2 K。当混合稀土MM占稀土总量的20.2 at.%和30.3 at.%时,磁体具有叁个不同的磁相变温度T_(C1)、T_(C2)和T_(C3),依次为509.4 K、565 K、573.2 K和508.8 K、555.2 K、568.8 K。随着混合稀土含量的增加,磁体内部晶界相的含量增加,其分布的不均匀程度增加,磁体的永磁性能逐渐下降,并且磁体内部的交换耦合作用变弱,反磁化过程变得更加不一致。随着温度的升高,磁体的永磁性能变弱,退磁曲线的方形度变差,磁体内部晶粒的反磁化过程和晶粒之间的相互作用发生明显变化。温度越高,磁体中不同晶粒的反磁化过程变得越独立,晶粒之间的交换耦合作用变弱,反磁化过程更加不一致。双主相磁体在不同温度具有不同的矫顽力机制,200 K时磁体接近于形核型,而380 K时畴壁钉扎型占据主导地位;300 K的反磁化过程相对复杂,形核和钉扎两种矫顽力机制可能共存,磁体的反磁化过程不能用单一的矫顽力机制描述。300 K的角度FORC和SORC分布曲线证实,磁体确实具有两种类型的反磁化机制。利用磁光克尔显微镜观测了不同初始状态下不同成分烧结磁体的磁畴状态发现,热退磁状态时磁体内部晶粒为多畴状态,交流退磁状态的晶粒则几乎为单畴结构。热退磁起始磁化过程的回复曲线反映晶粒内部磁畴壁移动和消失的具体情况,而退磁回复曲线则体现晶粒的磁化反转和晶粒之间的相互作用情况。交流退磁起始磁化的回复曲线和退磁回复曲线说明相同的磁性质,都体现了磁体内部晶粒的磁化反转和晶粒之间的相互作用情况,并且退磁过程回复曲线与磁体的初始状态无关。热退磁的小回线出现明显的不对称性,不同磁场下小回线的变化过程比较复杂,这是由于磁体内部晶粒从多畴转变为单畴和单畴晶粒反磁化过程混合交迭发生造成的。交流退磁的小回线具有很好的对称性,反映的是磁体内部晶粒的磁化反转和晶粒之间的相互作用情况。热退磁状态的回复曲线和小回线过程相互等价,体现相同的磁性质。

（2）本文研究方法

调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。

观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。

实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。

文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。

实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。

定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。

定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。

跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。

功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。

模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。

内禀磁性论文参考文献

[1].物理系.清华物理系研究团队发现内禀磁性拓扑绝缘体[N].新清华.2019

[2].熊杰夫.高丰度稀土永磁材料的内禀磁性和矫顽力机理研究[D].中国科学院大学(中国科学院物理研究所).2018

[3].张志华.应用电子磁圆二色技术判定ZnO基稀磁半导体铁磁性内禀属性[C].第十一届全国X射线衍射学术大会暨国际衍射数据中心（ICDD）研讨会论文摘要集.2012

[4].潘洪革.Nd_3(Fe,Mo)_(29)化合物及其氮化物的磁结构和内禀磁性[J].稀有金属材料与工程.1998

[5].潘洪革,陈昀,陈长聘,杨伏明.SmFe_(10.7-x)Mo_(1.3)Ga_x化合物的结构与内禀磁性[J].金属学报.1998

[6].潘洪革,王新华,韩秀峰,杨伏明,陈长聘.R_3(Fe,Mo)_(29)N_x的晶体学特性和内禀磁性[J].物理学报.1998

[7].吴静,祁守仁,黄新堂,甘仲维,余南山.Dy_2(Fe_(1-x)Si_x)_(17)系列化合物内禀磁性及穆斯堡尔效应研究[J].中国稀土学报.1997

[8].乔荣文.金属磁性薄膜的内禀模式[J].河北师范大学学报.1995

[9].杨应昌,董生智,杨俊.RFe＿（10．5）V＿（1．5）N＿x化合物的结构和内禀磁性研究[J].物理学报.1994

[10].祁守仁,秦家银,王广君,饶晓雷,刘贵川.NdFe＿（10）M＿2（M＝Mo，Cr）渗C（N）化合物的结构和内禀磁性研究[J].物理学报.1994

论文知识图

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