导读:本文包含了抛物量子阱论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:量子,组合,能量,相互作用,线性,电子,变分法。
抛物量子阱论文文献综述
马淑芳[1]（2018）在《GaAs/AlGaAs耦合双抛物量子阱中电子子带跃迁光吸收》一文中研究指出本文构造了一种可在实验上实现的闪锌矿Al_xGa_(1-x)As/Al_yGa_(1-y)As耦合双抛物量子阱结构,重点考虑非对称情况,首先,利用有限差分法求解Schr?dinger方程,获得体系的电子态.进一步,采用密度矩阵理论求得电子在室温下叁个子带间跃迁的光吸收系数及折射率变化,讨论其尺寸和叁元混晶效应,并将对称与非对称抛物阱结构所得结果与方阱情形进行了对比.首先,简要介绍半导体量子阱相关研究进展,重点阐述耦合双量子阱电子子带间光吸收及折射率变化的研究历史和现状,并对相关问题在理论上的成果和存在的不足作了详细介绍.指出双抛物量子阱结构对电子子带间光吸收及折射率的调制作用.进而,从理论上详细地讨论该结构的阱宽、中间垒厚、组分、光强、弛豫时间及外加电场的变化对电子子带间光吸收及折射率变化的影响.计算结果表明:在抛物阱中,光吸收系数和折射率的峰值位置及大小对组分调节而成的势垒高度较为敏感.同时,还可得出,外加电场的增加导致光吸收峰值减小,在电子从基态跃迁至第一激发态和第二激发态过程中,电场对光吸收谱的蓝移起着重要作用.在反对称结构中,当施加外加电场为F(28)15 k V/cm时,电子从基态到第二激发态线性光吸收系数峰值随着中间垒厚的减小而增加,从而体现出双阱的耦合作用.此外,入射光强的大小也影响总光吸收系数及折射率变化的峰值,当入射光强足够强时,总光吸收系数的峰值由单峰劈裂成双峰,即发生通常的漂白效应.弛豫时间的大小则影响吸收峰的半宽,使其随弛豫时间的增加而减小.通过对比可知,非对称抛物量子阱的光吸收系数及折射率变化的峰值大于对称结构,在同等尺寸下,抛物量子阱中入射光子的能量可调节范围大于方阱情形.我们的计算结果可为改善和设计器件的光电性能提供理论指导.(本文来源于《内蒙古大学》期刊2018-06-07）
高宽云,邢海峰[2]（2018）在《抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量计算》一文中研究指出采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究了电子与体纵光学声子强耦合情况下抛物量子阱中极化子的基态能量。给出了抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系。通过数值计算,结果表明:强耦合极化子的基态能量随量子阱受限强度的增大而增大,随电子-体纵光学声子耦合强度的增大而减小。随量子阱受限强度的减小,基态能量趋于晶体材料的结果。抛物量子阱增强了极化子的基态能量。(本文来源于《固体电子学研究与进展》期刊2018年01期）
李俊生,张志海,孙东升,杨亮亮[3]（2017）在《半抛物量子阱中二阶非线性光学性质的研究》一文中研究指出本文对外加电场作用下GaAs/AlGaAs半抛物量子阱非线性光整流和二次谐波极化率进行了研究.首先,本文运用密度矩阵和迭代的方法获得外加电场作用半抛物量子阱系统光整流和二次谐波极化率的表达式.同时,采用有限差分法求得多外加电场作用下该系统的能级和波函数,避免了精确求解过程中的多重不恰当近似.结果表明:1)有限差分法计算结果相当精确;2)外加电场和受限势频率与系统能级、受限势形状、以及光整流和二次谐波极化率有着密切的关系,同时,可以通过外加电场和受限势频率实现对该系统光整流和二次谐波极化率的有效调控.将为基于子带跃迁的光电子器件的制备提供理论基础.(本文来源于《四川大学学报(自然科学版)》期刊2017年06期）
单淑萍[4]（2017）在《Rashba效应对抛物量子阱中极化子基态能的影响》一文中研究指出采用LLP变分法研究了抛物量子阱中极化子的Rashba效应,得到了极化子基态能量的表达式,并讨论了半阱宽及波矢与基态能量之间的关系.结果显示,基态能量是半阱宽和电子-声子耦合强度的减函数,而是波矢的增函数.由于Rashba效应基态能量零自旋轨道分裂成两支.(本文来源于《低温物理学报》期刊2017年05期）
高宽云,邢海峰[5]（2016）在《抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数》一文中研究指出采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究了抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数,给出了抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系.结果表明:强耦合极化子的声子平均数随量子阱受限强度、电子-体纵光学声子耦合强度的增大而增大;随量子阱受限强度的减小,声子平均数趋于晶体材料的值;抛物量子阱受限强度和耦合强度的增大加强了电声子之间的相互作用。(本文来源于《量子电子学报》期刊2016年05期）
月英[6]（2016）在《纤锌矿Mg_yZn_(1-y)O/Mg_xZn_(1-x)O抛物量子阱中极化子效应》一文中研究指出采用变分法研究了纤锌矿MgyZn1-yO/MgxZn1-xO抛物量子阱中自由极化子能量和极化子能移问题。研究中考虑了纤锌矿结构中介电常数、电子有效质量、声子频率的各向异性。通过对系统哈密顿量进行两次幺正变换以及相关运算得出了纤锌矿MgyZn1-yO/MgxZn1-xO抛物量子阱中极化子基态能量、第一激发态能量、跃迁能量以及声子对基态能量的作用随着阱宽d和组分x的变化关系,并与纤锌矿ZnO/MgxZn1-xO方量子阱中的相应值进行了比较。纤锌矿MgyZn1-yO/MgxZn1-xO抛物量子阱中电子—光学声子模(定域声子模CF和半空间声子模HS)相互作用对系统能量的作用比较显着。计算结果得出,随着量子阱阱宽d的增大,电子—定域光学声子相互作用对能级的贡献会增大,而电子—半空间光学声子相互作用的贡献则会减小。可见,窄阱中半空间光学声子的作用为主导作用,宽阱中定域光学声子的作用为主导作用。对称光学声子模的作用大于反对称光学声子模的作用。半空间光学声子和定域光学声子对基态能量的总贡献约63meV～80meV,这要远远大于AlxGa1-xAs/AlyGa1-yAs抛物量子阱中的相应值。而当阱宽为固定值时,纤锌矿MgyZn1-yO/MgxZn1-xO抛物量子阱中极化子基态能量、激发态能量和跃迁能量均随组分x的增大而增大。随组分x(取0-0.4)的增大,窄阱中,基态能量和跃迁能量增长幅度比较大,而宽阱中,基态能量和跃迁能量增大幅度比较小。由电子—定域光学声子引起的极化子能移随着组分x的增大而变大,而电子半空间光学声子引起的极化子能移随着组分x的增大血变小。电子与定域和半空间光学声子共同引起的极化子能移随x的增大而缓慢减小。这种变化趋势主要是因量子阱中的量子限域效应所致。综上情况,在纤锌矿MgyZn1-yO/MgxZn1-xO抛物量子阱中极化子效应比较显着,因此讨论电子态能级问题时不可忽略电子-光学声子间相互作用。(本文来源于《内蒙古师范大学》期刊2016-06-05）
董思宇,史冰心,田强[7]（2016）在《抛物量子阱的有效量子限制长度及其极化子特性》一文中研究指出采用新的等效长度方法确定了抛物量子阱的有效量子限制长度,并与其他方法的结果进行了比较分析.在此基础上,采用分数维方法计算了抛物量子阱中的极化子特性.(本文来源于《北京师范大学学报(自然科学版)》期刊2016年02期）
张金凤,王海龙,龚谦[8]（2015）在《Cd_(1-x)Mn_xTe/CdTe抛物量子阱内激子结合能研究》一文中研究指出在有效质量近似下采用变分法计算了Cd_(1-x)Mn_xTe/CdTe抛物量子阱内不同Mn组分下激子的结合能,给出了结合能在不同Mn组分下随阱宽、垒宽、外加电场的变化情况。结果表明:激子结合能是阱宽的一个非单调函数,随阱宽的变化呈现先增加后减小的趋势,而且随着Mn组分增大,激子结合能达到最大值的阱宽相应变小,这与材料的带隙改变有关;激子结合能随垒宽逐渐增大然后趋于稳定值,这与波函数向垒中的渗透有关;在一定范围内电场对激子结合能的影响很小,而且Mn组分越大对激子结合能影响越小,但电场强度较大时会破坏激子效应。计算结果可以为基于半导体抛物形量子阱发光器件设计制作提供一些理论依据。(本文来源于《量子电子学报》期刊2015年05期）
张国庆,赵凤岐,张晨宏[9]（2013）在《纤锌矿Mg_xZn_(1-x)O/Mg_(0.3)Zn_(0.7)O抛物量子阱中极化子能级》一文中研究指出采用改进的Lee-Low-Pines(LLP)中间耦合方法研究纤锌矿Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱材料中的极化子能级,给出极化子基态能量、跃迁能量(第一激发态到基态)和不同支长波光学声子对电子态能级的贡献随量子阱宽度d的变化规律。理论计算中考虑了纤锌矿Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱材料中声子模的各向异性和介电常数、声子(类LO和类TO)频率等随空间坐标Z变化(SD)效应对极化子能量的影响。结果表明,Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱中电子与长波光学声子相互作用对极化子能级的移动很大,使得极化子能量明显降低。阱宽较小时,半空间长波光学声子对极化子能量的贡献较大,而定域长波光学声子的贡献较小;阱宽较大时,情况则正好相反。在d的变化范围内,电子与长波光学声子相互作用对极化子能级的移动(约67~79 meV)比Al x Ga1-x As/Al0.3Ga0.7As抛物量子阱中的相应值(约1.8~3.2 meV)大得多。因此,讨论ZnO基量子阱中电子态问题时要考虑电子与长波光学声子的相互作用。(本文来源于《发光学报》期刊2013年10期）
邢德胜,胡文弢,韩天荣[10]（2013）在《氮化物抛物量子阱中激子的能级及组分效应》一文中研究指出考虑到纤锌矿氮化物抛物量子阱(PQW)材料中空穴有效质量和光学声子模的各向异性、声子频率随波矢变化的效应,作者利用LLP变分法研究了纤锌矿抛物量子阱中激子的能级。结果表明:轻空穴激子的基态能量和结合能高于重空穴激子的相应值;抛物量子阱中激子的基态能量和结合能随量子阱宽度和Al组分变化的规律和方量子阱中是一致的。(本文来源于《集宁师范学院学报》期刊2013年03期）
抛物量子阱论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究了电子与体纵光学声子强耦合情况下抛物量子阱中极化子的基态能量。给出了抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系。通过数值计算,结果表明:强耦合极化子的基态能量随量子阱受限强度的增大而增大,随电子-体纵光学声子耦合强度的增大而减小。随量子阱受限强度的减小,基态能量趋于晶体材料的结果。抛物量子阱增强了极化子的基态能量。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
抛物量子阱论文参考文献
[1].马淑芳.GaAs/AlGaAs耦合双抛物量子阱中电子子带跃迁光吸收[D].内蒙古大学.2018
[2].高宽云,邢海峰.抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量计算[J].固体电子学研究与进展.2018
[3].李俊生,张志海,孙东升,杨亮亮.半抛物量子阱中二阶非线性光学性质的研究[J].四川大学学报(自然科学版).2017
[4].单淑萍.Rashba效应对抛物量子阱中极化子基态能的影响[J].低温物理学报.2017
[5].高宽云,邢海峰.抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数[J].量子电子学报.2016
[6].月英.纤锌矿Mg_yZn_(1-y)O/Mg_xZn_(1-x)O抛物量子阱中极化子效应[D].内蒙古师范大学.2016
[7].董思宇,史冰心,田强.抛物量子阱的有效量子限制长度及其极化子特性[J].北京师范大学学报(自然科学版).2016
[8].张金凤,王海龙,龚谦.Cd_(1-x)Mn_xTe/CdTe抛物量子阱内激子结合能研究[J].量子电子学报.2015
[9].张国庆,赵凤岐,张晨宏.纤锌矿Mg_xZn_(1-x)O/Mg_(0.3)Zn_(0.7)O抛物量子阱中极化子能级[J].发光学报.2013
[10].邢德胜,胡文弢,韩天荣.氮化物抛物量子阱中激子的能级及组分效应[J].集宁师范学院学报.2013
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