中性施主束缚激子论文_王雪峰

导读:本文包含了中性施主束缚激子论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:施主,量子,论文,傅里叶。

中性施主束缚激子论文文献综述

王雪峰^[1]（2005）在《方形量子阱线中中性施主束缚激子（D～0，X）体系的性质》一文中研究指出在有效质量近似下,选用了叁个变分参数的波函数,利用变分法数值计算了无限深方形量子阱线中中性施主束缚激子体系(D~0,X)的束缚能。整个计算中库仑作用项完全采用叁维形式,特别是在(D~0,X)的计算中,我们对库仑势进行了二维傅里叶变换,降低了积分重数,避开了奇点,减少了计算量。我们同时讨论了杂质在阱心、阱边和阱角叁种情况下(D~0,X)的束缚能以及体系在矩形量子线中的情况,并计算了粒子间平均距离随阱宽的变化关系曲线。首先,本文采用傅里叶变换的方法计算了无限深GaAs量子阱线中的单激子和杂质态体系的束缚能,其结果与前人的理论和实验结果符合的很好。然后,通过同样的方法对无限深GaAs量子阱线中的(D~0,X)体系进行研究,对无限深GaAs量子阱线中的(D~0,X)体系通过变分方法确定了体系的变分参数,可求得体系的基态束缚能。本文还计算了各粒子间的平均距离<r>随量子阱线宽的变化关系,得到了比较好的结果。最后,对计算的结果进行了较详细的讨论,得出如下结论: (1) 将得到的方形量子线中(D~0,X)的束缚能与文献[27]中的结果进行比较,发现它们符合得比较好,束缚能随阱宽的增大而减小。当阱线宽小于100(?)时我们的结果较大,当阱线宽大于100(?)时我们的结果较小。当阱线宽趋于零时,束缚能趋于无穷大,这是因为采用无限深势阱模型,电子波函数不能渗透到垒中去。当阱线宽很大时,材料逐渐趋于GaAs体材料,势阱的约束非常弱,束缚能的值仅依赖于杂质的位置,这时束缚能逐渐趋于GaAs体材料中的值。(本文来源于《河北师范大学》期刊2005-05-25）

邸冰^[2]（2004）在《量子阱线中中性施主束缚激子的性质》一文中研究指出在有效质量近似下，采用一维等效势模型，并且选取了数学形式简单、物理意义明确的两个变分参数的波函数，利用变分法数值计算了无限深GaAs矩形量子阱线中中性施主束缚激子(D~0，X)的基态束缚能随线宽的变化关系，对杂质在阱线心、阱线边和阱线角的情况分别进行了讨论，得到了较好的结果。首先，本文计算了无限深GaAs量子阱线中的杂质态和单激子体系的束缚能，其结果与前人的理论和实验结果符合的很好。然后，把量子阱线中激子和杂质态等效为一维激子和杂质态，即等效势模型，由此计算得到了势参数α_D、γ_D、α_X和γ_X随线宽的变化关系。对于无限深GaAs量子阱线中的(D~0，X)，仍然采用一维等效势模型，在该模型中，无限深GaAs量子阱线中的(D~0，X)体系的变分波函数选为在波函数Φ中，考虑到电子—空穴和电子—电子的相关效应，并且计入全同粒子不可识别所带来的交换影响，α和β是变分参数，而α_D、α_X、γ_D和γ_X由一维等效势模型中杂质态和激子态的能量方程确定。通过复杂的数学推导得到(D~0，X)体系的束缚能E_(XD)。本文还计算了各粒子间的平均距离<r>媪孔于逑呖淼谋浠叵担玫搅吮冉虾玫慕峁? 最后，对计算的结果进行了较详细的讨论，得出如下结论： (1) 无限深GaAs量子阱线中中性施主束缚激子的基态束缚能随量子阱线的增加而减小，当线宽很窄时，束缚能趋于无穷大，没有峰值的原因河北师范大学硕卜学位论文足囚为采用了无限深势的量子阱线模型;当线宽趋于较大值时，体系的束缚能趋J二Ga月s体材料中的数值。(2)无限深GaAs量子阱线中中性施主束缚激子的基态束缚能随线宽的变化与相同条件下的双激子体系、无限深量子阱中(D“，X)的结果进行了比较，证明了所得结果的合理性。(3)计算了长方形量子阱线中当矩形一边长L一定时，(D。，x)的束缚能随另一边长沙的变化关系。当L一定时，束缚能随牙的增大而减小。量子阱线中体系的束缚能取决于约束截面的横截面积，而不是单单仅和某约束方向有关。(“)粒子间的平均距离(价随阱线宽的增加而逐渐增加的变化趋势与束缚能随阱线宽的变化趋势相反，当阱线宽趋于较小时，各粒子间的平均趾离也随之趋于较小值，而此时的体系的束缚能很大。电子一杂质的平均距离要远小于空穴一杂质的平均距离，这是由于库仑势作用的结果。电子一空穴的平均距离小于电子一电子的平均距离也是理所当然的。(本文来源于《河北师范大学》期刊2004-05-25）

张淑芳,刘建军,李玉现^[3]（2000）在《量子阱中中性施主束缚激子的性质》一文中研究指出在有效质量近似下 ,采用两参数波函数变分地计算了杂质在阱心和阱边两种情况下 ,量子阱中中性施主束缚激子 ( D0 ,X)体系的束缚能和激子质心波函数对于不同阱宽随坐标的分布及粒子间的平均距离随阱宽的变化 ,得到了较好的结果 ,并对结果进行了详尽的分析和讨论 .(本文来源于《河北师范大学学报》期刊2000年01期）

中性施主束缚激子论文开题报告

（1）论文研究背景及目的

此处内容要求：

首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。

写法范例：

在有效质量近似下，采用一维等效势模型，并且选取了数学形式简单、物理意义明确的两个变分参数的波函数，利用变分法数值计算了无限深GaAs矩形量子阱线中中性施主束缚激子(D~0，X)的基态束缚能随线宽的变化关系，对杂质在阱线心、阱线边和阱线角的情况分别进行了讨论，得到了较好的结果。首先，本文计算了无限深GaAs量子阱线中的杂质态和单激子体系的束缚能，其结果与前人的理论和实验结果符合的很好。然后，把量子阱线中激子和杂质态等效为一维激子和杂质态，即等效势模型，由此计算得到了势参数α_D、γ_D、α_X和γ_X随线宽的变化关系。对于无限深GaAs量子阱线中的(D~0，X)，仍然采用一维等效势模型，在该模型中，无限深GaAs量子阱线中的(D~0，X)体系的变分波函数选为在波函数Φ中，考虑到电子—空穴和电子—电子的相关效应，并且计入全同粒子不可识别所带来的交换影响，α和β是变分参数，而α_D、α_X、γ_D和γ_X由一维等效势模型中杂质态和激子态的能量方程确定。通过复杂的数学推导得到(D~0，X)体系的束缚能E_(XD)。本文还计算了各粒子间的平均距离<r>媪孔于逑呖淼谋浠叵担玫搅吮冉虾玫慕峁? 最后，对计算的结果进行了较详细的讨论，得出如下结论： (1) 无限深GaAs量子阱线中中性施主束缚激子的基态束缚能随量子阱线的增加而减小，当线宽很窄时，束缚能趋于无穷大，没有峰值的原因河北师范大学硕卜学位论文足囚为采用了无限深势的量子阱线模型;当线宽趋于较大值时，体系的束缚能趋J二Ga月s体材料中的数值。(2)无限深GaAs量子阱线中中性施主束缚激子的基态束缚能随线宽的变化与相同条件下的双激子体系、无限深量子阱中(D“，X)的结果进行了比较，证明了所得结果的合理性。(3)计算了长方形量子阱线中当矩形一边长L一定时，(D。，x)的束缚能随另一边长沙的变化关系。当L一定时，束缚能随牙的增大而减小。量子阱线中体系的束缚能取决于约束截面的横截面积，而不是单单仅和某约束方向有关。(“)粒子间的平均距离(价随阱线宽的增加而逐渐增加的变化趋势与束缚能随阱线宽的变化趋势相反，当阱线宽趋于较小时，各粒子间的平均趾离也随之趋于较小值，而此时的体系的束缚能很大。电子一杂质的平均距离要远小于空穴一杂质的平均距离，这是由于库仑势作用的结果。电子一空穴的平均距离小于电子一电子的平均距离也是理所当然的。

（2）本文研究方法

调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。

观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。

实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。

文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。

实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。

定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。

定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。

跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。

功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。

模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。