导读:本文包含了反常色散区论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:艾里脉冲,孤子,反常色散区,交叉相位调制
反常色散区论文文献综述
朱坤占,贾维国,张魁,于宇,张俊萍[1]（2016）在《在反常色散区艾里脉冲与光孤子相互作用规律的研究》一文中研究指出本文采用分步傅里叶法,研究了在反常色散区孤子和艾里脉冲相互作用的规律,并且对相互作用后的孤子和艾里脉冲各自的强度、时域和时移进行了MATLAB仿真.通过仿真发现光孤子和艾里脉冲在光纤中相互重迭时,交叉相位调制(XPM)就会建立并且这种调制会影响孤子和艾里脉冲的性质.在相互作用过程中,孤子的形状保持不变,但是受到艾里脉冲自加速特性的影响孤子会发生偏移.艾里脉冲受XPM的影响会转化为孤子,传播方向也会发生偏移.可见,XPM使得艾里脉冲和孤子各自的性质都相互影响着对方.艾里脉冲和孤子的时域也会受到XPM的影响,使得原本不相同的脉冲形状都转变为含有一个主峰和一个次峰的相似结构,并且主峰和次峰的位置和脉冲宽度也大致相同,这也是艾里脉冲能够转换为孤子的一个依据.另外本文还模拟了不同输入强度r下的孤子和艾里脉冲的变化情况,模拟发现不管是艾里脉冲还是孤子时移都随着输入强度r的增大而增大,并且它们的变化趋势都是一样的,同时模拟还发现在相同的的r值下,时移也会随着a值的增大而增大.(本文来源于《物理学报》期刊2016年02期）
靳爱军,王泽锋,侯静,王彦斌,姜宗福[2]（2012）在《光子晶体光纤反常色散区抽运产生超连续谱的相干特性分析》一文中研究指出使用复互相干度的定义对超连续谱的相干性进行了数值计算,得到了不同功率抽运情况下的脉冲谱展宽以及超连续谱相干性的变化.结果表明孤子自频移以及色散波辐射是抽运波长位于光纤反常色散区情况下超连续谱展宽的主要物理机理,而超连续谱的相干性则主要受到调制不稳定性的影响.调制不稳定性放大抽运脉冲自身携带的随机噪声,使得非线性效应产生的光谱成分具有随机的相位与幅度,引起超连续谱相干性的下降.抽运功率越高,调制不稳定性增益越高,噪声对超连续谱产生的作用越强,超连续谱的相干性越差.要获得高相干的超连续谱,需采用峰值功率较小的脉冲进行抽运.要获得大谱宽高相干的超连续谱,则需要合理选择抽运脉冲功率.(本文来源于《物理学报》期刊2012年12期）
李立肖,侯蓝田,韩颖,崔海燕,庞辉[3]（2010）在《光子晶体光纤反常色散区的频率转换实验研究》一文中研究指出利用自制的高非线性光子晶体光纤进行了飞秒激光脉冲传输实验,研究了在不同功率、不同输入波长下高非线性光子晶体光纤的频率转换现象。当输入激光脉冲的中心波长位于光子晶体光纤反常色散区800nm处时,输出光谱向短波方向展宽,其产生的反斯托克斯波强度随输入功率增强逐渐增强;当输入激光脉冲的中心波长在反常色散区不同波长下时,光纤的频率转换效率不同,越接近零色散波长,转换效率越大,当输入脉冲中心波长为760nm时,产生的反斯托克斯波的中心波长为465nm,其强度是抽运波剩余强度的8.1倍,转换效率高达90%。(本文来源于《燕山大学学报》期刊2010年04期）
刘卫华,陈西曲[4]（2009）在《光子晶体光纤中反常色散区超连续谱产生的机理研究》一文中研究指出对光子晶体光纤中超连续谱产生的机理作了初步探讨,认为超连续谱产生的主要原因是高阶孤子的分裂和四波混频效应,自相位调制并不是形成超连续谱的主要原因,当泵浦波长位于光纤反常色散区时可以直接形成高阶孤子,这些孤子随后分裂成基孤子辐射和对应的非孤子辐射,然后发生四波混频效应,使能量不断向其它频谱分量上转移,最后形成了很宽的超连续谱。(本文来源于《武汉工业学院学报》期刊2009年04期）
郭常盈,李爱萍[5]（2009）在《光子晶体光纤反常色散区超连续谱产生机理研究》一文中研究指出用实验和数值模拟两种方法研究了在反常色散区抽运光子晶体光纤(PCF)中飞秒激光脉冲的传输特性和超连续谱的产生机理,给出了抽运脉冲在不同功率情况下输出光谱展宽并形成超连续谱的实际测量及理论模拟结果。研究表明:在反常色散区抽运时,光谱展宽的初期以自相位调制为主,随后根据抽运功率的不同,孤子自频移、高阶光孤子的裂变和四波混频效应会逐渐增强,进而成为光谱展宽的主要原因;初始激光脉冲的峰值功率和脉冲初始啁啾对光子晶体光纤反常色散区产生超连续谱形状和带宽是有影响的。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2009年07期）
李爱萍,郑义,张兴坊,孙启兵,李坤[6]（2008）在《反常色散区抽运光子晶体光纤产生的超连续谱》一文中研究指出为了研究反常色散区抽运光子晶体光纤产生的超连续谱,采用分步傅里叶方法数值模拟了飞秒激光脉冲在光子晶体光纤反常色散区中的非线性传输和超连续谱产生。结果表明,初始激光脉冲的峰值功率和脉冲初始啁啾对光子晶体光纤反常色散区产生超连续谱形状和带宽是有影响的。这些结论给光子晶体光纤中产生超连续谱提供了参考。(本文来源于《激光技术》期刊2008年01期）
张会,袁景和,常胜江,覃业文[7]（2006）在《光子晶体光纤反常色散区产生超连续谱的数值分析》一文中研究指出本文在设计全反射光子晶体光纤(PCF)参数的基础上,分析了PCF的色散性质,并对 PCF的加工精度造成的误差做了比较分析。在考虑了高阶色散,自变陡效应及脉冲内拉曼散射的情况下模拟了超连续谱产生特性,分析了它们对超连续谱产生的影响。当输入脉冲的中心波长在PCF的反常色散区且越接近光纤零色散波长时,越容易产生超连续谱。高阶色散、脉冲内拉曼散射和自变陡效应在超连续产生中有不可忽视的作用,特别是当纤芯物质的非线性系数较大时。综合考虑以上因素设计出了实际需要的PCF,从而为相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)共焦显微成像找到了实现理想超连续光源的方法。(本文来源于《中国光学学会2006年学术大会论文摘要集》期刊2006-09-01）
陈泳竹,徐文成,崔虎,徐永钊,于丙涛[8]（2004）在《色散位移光纤反常色散区平坦超宽超连续谱的产生》一文中研究指出采用一种在色散位移光纤反常色散区产生平坦超宽超连续谱的方法。利用数值计算对色散位移光纤反常色散区高阶孤子压缩效应产生超连续谱展开了全面、深入的研究。结果表明 ,在色散位移光纤的反常色散区色散斜率 (叁阶色散 )对超连续谱的形成起着决定性的作用 ;进一步研究表明 ,抽运脉冲的峰值功率及脉宽对超连续谱的谱宽和平坦度都有着重要影响 ,而高阶非线性效应对超连续谱产生没有显着影响。综合考虑以上因素 ,超续谱的谱宽和平坦度可以获得最大的优化。(本文来源于《光学学报》期刊2004年11期）
任志君,王晶,杨爱玲,王珍丽,王进[9]（2004）在《五次非线性对光纤反常色散区调制不稳定性的影响》一文中研究指出从带五次非线性项的扩展非线性薛定谔方程出发 ,重点考虑了五次非线性对常用的自聚焦光纤中反常色散区调制不稳定性的影响。研究结果表明 ,当入射功率较小时 ,五次非线性对调制不稳定性的影响并不明显 ,这说明了当入射功率很小时 ,忽略非线性薛定谔方程中五次非线性项的做法是合理的 ;随着入射功率的增加 ,五次非线性对调制不稳定性的影响越来越大 ,这种影响主要表现为五次非线性增大了调制不稳定性频谱的范围及增益值 ,并最终减小了使调制不稳定性发生的入射功率范围 ;当入射功率继续增加 ,超过一定的阈值条件时 ,调制不稳定性不能发生(本文来源于《中国激光》期刊2004年05期）
逯贵祯,黄志洵[10]（2001）在《反常色散区的光速研究》一文中研究指出本文研究在反常色散区的光速传播问题。研究的理论基础是麦克思韦方程组。根据电磁理论 ,在反常色散区群速可以超过相速 ,本文的目的是研究在什么条件下群速可以超过真空中的光速。特别地 ,针对波导情况给出了在波导系统实现超光速传播的条件(本文来源于《北京广播学院学报(自然科学版)》期刊2001年03期）
反常色散区论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
使用复互相干度的定义对超连续谱的相干性进行了数值计算,得到了不同功率抽运情况下的脉冲谱展宽以及超连续谱相干性的变化.结果表明孤子自频移以及色散波辐射是抽运波长位于光纤反常色散区情况下超连续谱展宽的主要物理机理,而超连续谱的相干性则主要受到调制不稳定性的影响.调制不稳定性放大抽运脉冲自身携带的随机噪声,使得非线性效应产生的光谱成分具有随机的相位与幅度,引起超连续谱相干性的下降.抽运功率越高,调制不稳定性增益越高,噪声对超连续谱产生的作用越强,超连续谱的相干性越差.要获得高相干的超连续谱,需采用峰值功率较小的脉冲进行抽运.要获得大谱宽高相干的超连续谱,则需要合理选择抽运脉冲功率.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
反常色散区论文参考文献
[1].朱坤占,贾维国,张魁,于宇,张俊萍.在反常色散区艾里脉冲与光孤子相互作用规律的研究[J].物理学报.2016
[2].靳爱军,王泽锋,侯静,王彦斌,姜宗福.光子晶体光纤反常色散区抽运产生超连续谱的相干特性分析[J].物理学报.2012
[3].李立肖,侯蓝田,韩颖,崔海燕,庞辉.光子晶体光纤反常色散区的频率转换实验研究[J].燕山大学学报.2010
[4].刘卫华,陈西曲.光子晶体光纤中反常色散区超连续谱产生的机理研究[J].武汉工业学院学报.2009
[5].郭常盈,李爱萍.光子晶体光纤反常色散区超连续谱产生机理研究[J].激光与光电子学进展.2009
[6].李爱萍,郑义,张兴坊,孙启兵,李坤.反常色散区抽运光子晶体光纤产生的超连续谱[J].激光技术.2008
[7].张会,袁景和,常胜江,覃业文.光子晶体光纤反常色散区产生超连续谱的数值分析[C].中国光学学会2006年学术大会论文摘要集.2006
[8].陈泳竹,徐文成,崔虎,徐永钊,于丙涛.色散位移光纤反常色散区平坦超宽超连续谱的产生[J].光学学报.2004
[9].任志君,王晶,杨爱玲,王珍丽,王进.五次非线性对光纤反常色散区调制不稳定性的影响[J].中国激光.2004
[10].逯贵祯,黄志洵.反常色散区的光速研究[J].北京广播学院学报(自然科学版).2001