导读:本文包含了核子函数论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:夸克,函数,结构,效应,核子,方程,结合能。
核子函数论文文献综述
徐仕磊,阮建红[1]（2015）在《核子中部分子分布函数的研究》一文中研究指出通过对几个着名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数差别非常明显,说明人们对它们的认识还远未清晰.通过计算分析高扭度效应对部分子分布函数的影响,发现遮蔽效应使小x和中x区域的扭度-4的胶子和海夸克的分布函数略小于扭度-2的分布函数,反遮蔽效应使x≥2区域的扭度-4的胶子和海夸克分布函数大于相应的扭度-2的分布函数.最后,从数值计算角度验证了MD-DGLAP演化方程是符合动量守恒定律的.(本文来源于《华东师范大学学报(自然科学版)》期刊2015年01期）
徐仕磊[2]（2014）在《核子中部分子分布函数及结构函数的研究》一文中研究指出1911年卢瑟福等人通过α粒子与金原子核的散射实验提出了原子的核式模型。此后,物理学家们总是利用散射过程来研究物质的内部结构。1969年SLAC-MIT电子-质子高能散射实验表明质子是由许多类点粒子(部分子)组成的复合粒子。部分子即为夸克和胶子。之后,费曼引入了一个唯象的物理量—“部分子分布函数”来描述高能散射过程中核子呈现的性质。从那以后,许多理论和实验小组致力于部分子分布函数的研究,使我们对核子中部分子分布函数的认识越来越完善。比较着名的研究小组有GJR小组、MSTW小组和CTEQ小组。但是,这叁个小组根据全局分析得到的胶子和海夸克的分布函数存在很大差别,说明人们对核子中胶子和海夸克的分布函数的认识还远未清晰。在量子色动力学中,着名的DGLAP方程描写了部分子的动力学演化。根据DGLAP方程的演化,由于部分子的不断辐射,小x区域的胶子密度会越来越大,最终会导致散射截面幺正性的破坏。从该角度考虑,DGLAP演化方程必须添加高扭度项(遮蔽项和反遮蔽项)。目前,对DGLAP方程进行高扭度修正的演化方程有GLR-MQ和ZRS方程。在本文中,我们主要使用ZRS方程讨论高扭度效应。在上个世纪90年代初,欧洲核子研究中心(CERN)的New Muon Collab-oration (NMC)领导的μ子与核子的深度非弹性散射实验首次发现核子中的轻海夸克是不对称的。而根据微扰QCD的演化,核子中u和d的差别不会超过1%。这种不对称产生的原因人们到现在还不清楚,本文中我们也对此进行了探讨。在本文中我们主要做了以下几点工作：1、我们对几个着名小组的部分子分布函数(GJR08LO、MSTW2008LO(?)CTE-Q6L1)进行了仔细的分析和比较,发现在小x区域它们的海夸克和胶子的分布的差别非常明显。因此,这就有待于将来更广动力学区域更加精确的实验数据来鉴别它们。2、我们分析了高扭度效应对部分子分布函数的影响,并分别讨论了遮蔽效应和反遮蔽效应的贡献。3、我们详细计算了不同部分子所占有的核子的动量。发现不同的研究小组给出的动量分配差异明显。我们还比较了不同分布函数给出的质子的电磁结构函数F2p和纵向结构函数FL,并计算了考虑高扭度效应以后的结果,发现在实验的误差范围之内,它们都可以解释实验数据。4、核子中轻夸克海的不对称性引起了人们高度的研究兴趣。我们计算了扭度-4传统部分子分布函数HT-ZRS,发现它要比GJR08L0和GJR08NLO更能符合现有的d/u的实验数据。(本文来源于《华东师范大学》期刊2014-03-26）
刘植凤,刘娜,张艳红[3]（2012）在《LHC上J/ψ粒子的产生对束缚核子胶子分布函数的约束》一文中研究指出根据色蒸发模型,应用EKS98及HKM04的程序,计算了在LHC上p-Pb碰撞过程中J/ψ粒子的微分产值比.在LHC的能量范围内,此比值近似于胶子的核效应因子.本文数据与未来LHC上p-Pb碰撞的实验数据对比,可以修正高能时此二种程序对束缚核子胶子分布函数的描述,对束缚核内胶子密度提供高能时的约束.(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊2012年01期）
杨东岩,阮建红[4]（2009）在《扭度-4效应对核子极化结构函数的影响》一文中研究指出利用扭度-4修正后的Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi(DGLAP)方程,结合HERMES的实验数据,计算出了领头阶情况下极化结构函数g_1以及不对称性A_1,讨论了扭度-4对核子自旋结构函数的影响.(本文来源于《华东师范大学学报(自然科学版)》期刊2009年01期）
沈细中,张慧,沈华中,韩东平[5]（2004）在《核子水分-密度仪误差校正的径向基函数法》一文中研究指出核子水分 -密度仪作为一种快速无损检测新设备 ,应用日渐广泛。当前仪器误差校正方法的偏差有时非常大 ,影响仪器的正常使用。本文针对误差校正中存在的问题 ,根据现场标定试验成果 ,利用径向基函数映射能力强的特点 ,建立了核子水分 -密度仪误差校正的径向基函数模型 ;同时用二次曲线法、二次曲面法、线性校正法等校正方法作对比研究。实例分析表明 ,基于径向基函数的误差校正方法精度高 ,适应性强 ,效果好 ,可供现场标定参考。(本文来源于《土木工程学报》期刊2004年11期）
高永华,段春贵,侯召宇,何祯民[6]（2004）在《原子核的核密度经验公式与核子结构函数的核效应》一文中研究指出文中给出了原子核的核密度经验公式 ,建立了核密度与原子核的平均结合能之间的联系 ,由公式可以得出A≥ 12的所有核的核密度值 .利用公式给出的C ,Al,Ca ,Fe ,Sn和Pb核的核密度值及核子结构函数核效应的核密度模型 ,计算了核效应函数RA1 A2 (x ,Q2 ) ,所得结果与 μ子实验合作组测得的实验结果符合甚好 .(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2004年03期）
吴齐[7]（2003）在《海夸克分布对核子结构函数的影响》一文中研究指出通过计算介子交换过程对质子海夸克的贡献的研究 ,发现将介子交换过程中反冲核子看成物理核子更合理。对极化的核子结构函数一阶矩进行了计算 ,与现有实验结果进行比较表明 ,对核子自旋结构函数的影响 ,介子交换不是惟一的 ,还应考虑其它因素的效应(本文来源于《济南大学学报(自然科学版)》期刊2003年02期）
石丽洁[8]（2003）在《氘核内极化核子结构函数的核效应》一文中研究指出通过轻子与原子核的深度非弹性散射、核Drell-Yan过程，可以了解原子核中的夸克—部分子分布的信息。通过极化的轻子与原子核的深度非弹性散射、极化的核Drell-Yan过程，可以更深入地了解原子核中的极化夸克—部分子分布的信息。EMC效应发现后，提出了很多理论模型来解释这种核效应，其中，夸克集团模型可以很好解释整个x区的核效应的实验数据。 本文，利用六夸克集团模型来描述氘核的核效应，计算了氘核的极化结构函数，计算结果与实验数据符合甚好。另外，还计算了质心系能量为S~(1/2)=50GeV,200GeV时的极化p-d和p-p碰撞Drell-Yan截面的比，与未来实验比较可以检验对氘核内的部分子分布函数的描述。(本文来源于《河北师范大学》期刊2003-04-01）
张金伟,杨本立[9]（2002）在《受激夸克(S=3/2)态下核子结构函数》一文中研究指出可能存在受激夸克是J-G亚夸克叁体结构模型的一个预言,即在高能作用下将出现受激夸克,其自旋S可能为1/2,也可能为3。2,在e(μ)-N深度非弹散射过程中,由介子理论知,核子间的强相互作用是通过交换π介子实现的,一个核心子释放或吸收π介子所经历的时间远远长于深度非弹散射所经历的时间,可以认为e-N深度非弹散射,除了有电子与夸克间发生的弹性散射外。还可能存在电子与π介子间发生的弹性散射。这种散射的存在,会对核子结构函数有一定改变(本文来源于《中国工程物理研究院科技年报（2002）》期刊2002-06-30）
李建荣,马春生[10]（2001）在《核子的结构函数》一文中研究指出介绍了核子结构函数的概念及由来 ,给出了核子结构函数与核子夸克分布函数之间的关系 ,说明了研究核子结构函数的重要意义 (———揭示核子内部的结构 )(本文来源于《思茅师范高等专科学校学报》期刊2001年03期）
核子函数论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
1911年卢瑟福等人通过α粒子与金原子核的散射实验提出了原子的核式模型。此后,物理学家们总是利用散射过程来研究物质的内部结构。1969年SLAC-MIT电子-质子高能散射实验表明质子是由许多类点粒子(部分子)组成的复合粒子。部分子即为夸克和胶子。之后,费曼引入了一个唯象的物理量—“部分子分布函数”来描述高能散射过程中核子呈现的性质。从那以后,许多理论和实验小组致力于部分子分布函数的研究,使我们对核子中部分子分布函数的认识越来越完善。比较着名的研究小组有GJR小组、MSTW小组和CTEQ小组。但是,这叁个小组根据全局分析得到的胶子和海夸克的分布函数存在很大差别,说明人们对核子中胶子和海夸克的分布函数的认识还远未清晰。在量子色动力学中,着名的DGLAP方程描写了部分子的动力学演化。根据DGLAP方程的演化,由于部分子的不断辐射,小x区域的胶子密度会越来越大,最终会导致散射截面幺正性的破坏。从该角度考虑,DGLAP演化方程必须添加高扭度项(遮蔽项和反遮蔽项)。目前,对DGLAP方程进行高扭度修正的演化方程有GLR-MQ和ZRS方程。在本文中,我们主要使用ZRS方程讨论高扭度效应。在上个世纪90年代初,欧洲核子研究中心(CERN)的New Muon Collab-oration (NMC)领导的μ子与核子的深度非弹性散射实验首次发现核子中的轻海夸克是不对称的。而根据微扰QCD的演化,核子中u和d的差别不会超过1%。这种不对称产生的原因人们到现在还不清楚,本文中我们也对此进行了探讨。在本文中我们主要做了以下几点工作：1、我们对几个着名小组的部分子分布函数(GJR08LO、MSTW2008LO(?)CTE-Q6L1)进行了仔细的分析和比较,发现在小x区域它们的海夸克和胶子的分布的差别非常明显。因此,这就有待于将来更广动力学区域更加精确的实验数据来鉴别它们。2、我们分析了高扭度效应对部分子分布函数的影响,并分别讨论了遮蔽效应和反遮蔽效应的贡献。3、我们详细计算了不同部分子所占有的核子的动量。发现不同的研究小组给出的动量分配差异明显。我们还比较了不同分布函数给出的质子的电磁结构函数F2p和纵向结构函数FL,并计算了考虑高扭度效应以后的结果,发现在实验的误差范围之内,它们都可以解释实验数据。4、核子中轻夸克海的不对称性引起了人们高度的研究兴趣。我们计算了扭度-4传统部分子分布函数HT-ZRS,发现它要比GJR08L0和GJR08NLO更能符合现有的d/u的实验数据。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
核子函数论文参考文献
[1].徐仕磊,阮建红.核子中部分子分布函数的研究[J].华东师范大学学报(自然科学版).2015
[2].徐仕磊.核子中部分子分布函数及结构函数的研究[D].华东师范大学.2014
[3].刘植凤,刘娜,张艳红.LHC上J/ψ粒子的产生对束缚核子胶子分布函数的约束[J].华中师范大学学报(自然科学版).2012
[4].杨东岩,阮建红.扭度-4效应对核子极化结构函数的影响[J].华东师范大学学报(自然科学版).2009
[5].沈细中,张慧,沈华中,韩东平.核子水分-密度仪误差校正的径向基函数法[J].土木工程学报.2004
[6].高永华,段春贵,侯召宇,何祯民.原子核的核密度经验公式与核子结构函数的核效应[J].高能物理与核物理.2004
[7].吴齐.海夸克分布对核子结构函数的影响[J].济南大学学报(自然科学版).2003
[8].石丽洁.氘核内极化核子结构函数的核效应[D].河北师范大学.2003
[9].张金伟,杨本立.受激夸克(S=3/2)态下核子结构函数[C].中国工程物理研究院科技年报（2002）.2002
[10].李建荣,马春生.核子的结构函数[J].思茅师范高等专科学校学报.2001
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