导读:本文包含了Ψʶʷ论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:Littlewood-Paley算子,交换子,加权Herz型Hardy空间,加权弱Herz型Hardy空间
Ψʶʷ论文文献综述
肖丹,谢如龙[1]（2019）在《Littlewood-Paley算子交换子S_(Ψ，b)在加权Herz型Hardy空间上的有界性》一文中研究指出文章研究了Littlewood-Paley(L-P)算子交换子S_(Ψ,b)在加权Herz型Hardy空间上的性质,并证明了它们在某些条件下是从■上的有界性算子。(本文来源于《巢湖学院学报》期刊2019年03期）
高鑫磊[2]（2019）在《BESⅢ上J/ψ→η'h_1(1380),e~+e~-→ωη/ωπ~0和单举π~0/K_s~0的研究》一文中研究指出BESIII能区是微扰QCD和非微扰QCD的交接区域,是检验量子色动力学的理想平台。本文通过研究夸克偶素φ(2170),ρ(2150)和轴矢量介子候选者h1(1380)的产生和衰变讨论各种基于QCD模型的计算,通过测量单举产生截面研究强子碎裂函数。h1(1380)作为1P1 ss轴矢量奇异偶素候选者,在理论和实验上存在争议,精确测量其质量和宽度有助于理解其物理本质。根据1.31 × 109 J/Ψ事例,我们观测到J/Ψ→η'h1(1380)过程。h1(1380)的质量和宽度分别为M=(1423.2±2.1±7.3)MeV/c2和Γ=(90.3±9.8±17.5)MeV,由此确定h1(1170)-h1(1380)的混合角为(35.9±2.6)。,表明h1(1380)的夸克成分为ss。通过比较h1(1380)—)K*(892)+K-+c.c.和h1(1380)→K*(892)OK0+c.c.衰变分支比,我们发现其同位旋对称性破缺。理论家将φ(2170)解释为ss夸克偶素,ssg混合态,ssss四夸克态,AA束缚态以及φf0(980)或φK+K-的末态相互作用。目前φ(2170)的测量质量和宽度存在差别,已知衰变模式有限,特别是没有非奇异末态的衰变模式。根据(?)=2.00-3.08 GeV能量点总积分亮度为651ρb-1的实验数据,我们测量了e+e→ωη 的玻恩截面,并在截面谱上发现一个统计显着度为6.5σ的共振态。共振态的质量和宽度分别为M=2204±11±4 MeV/c2和Γ=81±25±5MeV。共振态的质量和宽度与φ(2170)相符合。PDG在2-3GeV能区存在多个JPc=1--的ρ*共振态,如ρ(1900),ρ(2000),ρ(2150)和ρ(2270)等。这些共振态实验结果不多或存在争议,尤其是ρ(2150),其质量和宽度在e+e-对撞,pp对撞和πp散射实验中差别较大。考虑到ωπ0的同位旋为1,e+e-→ωπ0是研究ρ*的理想过程。根据(?)=2.00-3.08 GeV能量点总积分亮度为651pb-1的实验数据,我们测量了e+e-→ωπ0的玻恩截面,并在截面谱上发现一个显着度大于10σ的共振态。共振态的质量和宽度分别为M=2046±19±7 MeV/c2和Γ=289±55±88 MeV,与ρ(2000)和ρ(2150)相符合。目前的数据不足以区分其物理本质。强子单举产生截面可以拟合碎裂函数,但是正负电子对撞实验在2-5GeV能区的实验数据少,统计误差大,没有用于碎裂函数拟合。BESⅢ实验结果能有效的降低碎裂函数的理论误差。根据(?)=2.80 GeV的亮度为3.8ρb-1的实验数据,我们测量了e+e-→K0+X和e+e-→π0+X单举产生截面谱,其误差好于10%,是现有误差的1/5左右。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2019-05-01）
严芳[3]（2019）在《BESⅢ上J/Ψ到四个轻子衰变的首次观测》一文中研究指出利用在BESⅢ上采集的4.481 × 108个Ψ(3686)事例的数据样本,对Ψ(3686)→π+π-J/Ψ,J/Ψ→l1+l1-l2+l2-(l1,l2=e,μ)衰变过程进行分析,包括e+e-e+e-,e+e-μ+μ-和μ+μ-μ+μ-。我们首次观测到了J/Ψ→e+e-e+e-和J/Ψ→e+e-μ+μ-衰变过程,并且测量出它们的分支比分别为(5.17±0.39±0.35)× 10-5和(3.00±0.27±0.20)× 10-5。测量出这两个过程的CP不对称幅值分别为(0.098±0.070±0.077)和(0.086 土0.093±0.060)。没有观测到J/Ψ→μ+μ-μ+μ-过程的显著信号,在90%的置信度下确定了其分支比上限为2.3 × 10-6。利用Ψ(3686)单举MC样本,通过Ψ(3686)→π+π-J/Ψ过程中的两个带相反电荷的低动量π介子来标记的J/Ψ介子,开发了J/Ψ衰变分支比的绝对测量方法。该方法利用J/Ψ→γη进行检验,得到与输入分支比相一致的输出分支比,验证了该方法的有效性。(本文来源于《南华大学》期刊2019-05-01）
覃潇平[4]（2019）在《BESⅢ实验上e~+e~-→ηΨ(2S)的截面测量》一文中研究指出粲介子对阈值以上类粲偶素态如Y(4260)、Y(4360)和Y(4660)的性质至今还无法用理论很好地解释。这些粒子都是在正负电子对撞湮灭中直接或者间接通过初态辐射产生,然后辐射出两个π跃迁到低能态的J/ψ或者ψ(2S)被发现的。研究e+e-新的湮灭过程和测量其产生截面的谱形可以为理解这些奇特强子态的性质提供新的实验信息,甚至发现新的共振态。本论文寻找ηφ(2S)耦合的φ的激发态或者Y态,测量e+e-→ηφ(2S)过程的截面。CLEO-c实验曾在4.26 GeV的质心系能量研究这个过程,但是没有观测到任何信号。我们利用北京谱仪(BESⅢ)收集的质心系能量(?)= 4.236～4.600 GeV的积分亮度约5.2 fb-1的正负电子对撞数据,首次观测到信号显着性为5.5σ的e+e-→ηφ(2S)的物理过程。在质心系能量4.258和4.267 GeV处e+e-→ηφ(2S)的测量截面分别为(1.82-0.77+1.17±0.23)和(3.13-1.54+1.86±0.33)pb,其中,第一项误差是统计误差,第二项误差是系统误差。它们的信号显着性分别为3.4σ和3.2σ。由于某些能量点的数据样本的积分亮度有限,信号不明显,我们给出了相应的截面上限。我们得到具有能量依赖的e+e-→ηφ(2→ 玻恩截面,在谱形上发现共振结构Y(4260)的迹象,其质量和宽度分别为(4262.9±6.6)MeV/c2和(30.0±10.0)MeV,信号显着性为3.9σ;猜测能量点4.47 GeV左右的截面谱上存在共振粒子,需要更多的数据样本以提高测量的精度,确定这些共振态是否存在。(本文来源于《广西大学》期刊2019-05-01）
M.Alekseev,A.Amoroso,R.Baldini,Ferroli,I.Balossino,M.Bertani[5]（2019）在《A model to explain the angular distribution of J/Ψ and Ψ(2S) decay into ■ and ■》一文中研究指出BESⅢ data show a particular angular distribution for the decay of J/Ψ and Ψ(2 S) mesons into ■ and Σ~0Σ~0 hyperons: the angular distribution of the decay Ψ(2 S) →Σ~0Σ~0 exhibits an opposite trend with respect to the other three channels: J/Ψ→■, J/Ψ→Σ~0Σ~0 and Ψ(2 S) →■. We define a model to explain the origin of this phenomenon.(本文来源于《Chinese Physics C》期刊2019年02期）
张芯语,丛培根,张树义[6]（2019）在《多值渐近Ψ_i-拟伪压缩型映象集合序列的收敛性》一文中研究指出引入有限族多值渐近Ψ_i-拟伪压缩型映象和具随机混合型误差的叁步迭代集合序列,在没有任何有界的假设条件下,使用新的分析技巧,在实赋范线性空间中建立了有限族多值渐近Ψ_i-拟伪压缩型映象公共不动点的具随机混合型误差的叁步迭代集合序列的强收敛定理,从而推广和改进了相关文献中的结果.(本文来源于《杭州师范大学学报(自然科学版)》期刊2019年01期）
Li-Hua,Song,Lin-Wan,Yan,Ying,Liu[7]（2018）在《Constraining the colored cc energy loss from J/Ψ production in p-A collisions》一文中研究指出Considering the volatility of the propagation path for charmonium passing across the nuclear target in J/ψ formation from p-A collisions, the charmonium energy loss is investigated using Salgado-Wiedemann quenching weights. A successful description regarding J/ψsuppression of R_(w(Fe)/Be)(x_F) from the E866 experiment for 0.2 <x_F<0.65 gives the transport coefficient q = 0.29 ± 0.07 GeV~2/fm for the colored cc energy loss.The calculated result indicates that radiative energy loss of a parton should be independent of its mass at high energy.The calculations are further compared to LHC and RHIC measurements.(本文来源于《Nuclear Science and Techniques》期刊2018年11期）
何之昌[8]（2018）在《BESⅢ上衰变道J/Ψ→p(?)ρ~0的研究》一文中研究指出轻强子物理在高能物理领域的研究中具有举足轻重的地位。1974年在实验上的J/ψ粒子为轻强子谱的研究开拓了广泛的领域,而北京正负电子对撞机通过正负电子对在3.097GeV能量点附近的碰撞湮灭来产生大量J/ψ粒子,J/ψ粒子衰变被认为是研究轻强子谱的有利途径。北京正负电子对撞机和北京谱仪通过了升级改造后,采集到了世界上最大的J/ψ实验数据,为轻强子谱的研究提供了必要的支持。北京正负电子对撞机在经过升级改造之后于2009年以及2012年分两次采集了 13.1亿J/ψ衰变数据样本,本文的研究工作基于BESⅢ上采集到的13.1亿数据样本。本次工作测量了J/ψ →p(?)ρ~0衰变过程的分支比,并对其进行了详细的研究。对ρ0介子研究过程中因为它的衰变宽度达到150MeV,不能用非相对论Breit-Wigner函数来描述,需要考虑动量依赖,用相对论性Breit-Wigner函数才能很好的描述ρ0信号;由于ρ0与ω介子的自旋宇称相同,质量临近,它们之间有很强的干涉,拟合实验数据时还要考虑到ρ0-ω干涉效应,这是本次研究的难点。该项物理分析的内容包含了衰变道的事例挑选、分析本底、拟合谱形、计算分支比、系统误差计算等工作,最终测量出了该衰变道的分支比。最后得到结果如下:Br(J/ψ→p(?)ρ~0)=(4.71± 0.05(stat)± 0.96(sys)×10-4该衰变道的分支比在PDG上没有给出,之前PDG给的只是上限。这次是世界上首次观测到J/ψ →p(?)ρ~0衰变过程的信号并成功算出分支比同时给出系统误差以及统计误差。(本文来源于《广西师范大学》期刊2018-06-01）
刘圳[9]（2018）在《RHIC-STAR 200 GeV质子—质子对撞中J/Ψ极化度的测量》一文中研究指出量子色动力学(Quantum chromodynamics,QCD)是标准模型理论(Standard Model,SM)的一个重要组成部分,主要用于描述基本粒子间的强相互作用。QCD是非阿贝尔(Abelian)规范场论,导致了强相互作用具有渐近自由和色禁闭的特征。对于具有大动最转移的过程可以使用微扰QCD来计算。但对于低动量转移的过程,微扰QCD不适用,只能利用非微扰方法近似描述。重味夸克偶素是重味夸克及其反夸克组成的束缚态。由于重味夸克质量大,重味夸克偶素在QCD理论研究中具有重要的地位。在强子对撞中,重味夸克偶素的产生可以因子化为两个过程:重味夸克对的产生和重味夸克对演化为强子。前一个过程可以用微扰QCD较为精确的描述。但后一个过程是一个长相互作用过程,能量转移小,不能用微扰QCD计算。但是由于重味夸克偶素的特殊性,可以用一些特殊理论如非相对论量子色动力学(NRQCD)进行计算。因此夸克偶素的强产生非微扰在QCD的研究具有重要的意义。J/Ψ介子是cc夸克的束缚态,作为第一个被实验发现的重味夸克偶素已经被广泛的研究。但是J/Ψ介子的产生机制还没有被完全理解。目前常用的描述J/Ψ产生机制的模型有:色蒸发模型(CEM),色单态模型(CSM)以及色八重态模型(COM或NRQCD approach)。不同理论模型的主要不同之处在于对长相互作用过程有不同假设。这些不同的模型都能一定程度上描述J/Ψ产生截面。因此需要额外的能够直接反映J/Ψ产生机制的物理量来检验不同的理论模型。J/Ψ极化度是一个基本的物理量,与J/Ψ产生机制直接相关,并且能够被实验测量且与模型无关。因此,测量J/Ψ极化度对于检验理论模型具有十分重要的意义。目前还没有任何一个系统的模型同时描述J/Ψ产生截面和极化度。此外,早期的J/Ψ极化度的实验测量也不够完备并且结果令人迷惑。CDF实验上利用RunI(pp对撞(?)=1.8 TeV)和RunⅡ(pp对撞(?)=1.96 TeV)实验数据测量得到的在helicity参考系中J/Ψ极化度具有不同的趋势。RHIC上也进行过极化度的测量,STAR实验测量结果显示在helicity参考系较高横动量区具有纵向极化趋势,但是仅测量了一个极化参数。造成这些差异的可能的原因是:1)J/Ψ 极化度是通过测量衰变的轻子在J/Ψ静止系的角分布cosθ和(?)来完成,cosθ和(?)之间是有关联的,单独拟合某一角分布,可能会有较大的系统误差;2)极化测量值与参考系的选择有关,仅测量一个参考系缺乏对比检验。因此,新的实验测量是非常有必要的。本论文首次完成了在RHIC-STAR上利用200 GeV质子质子对撞的中心快度区的双缪子实验数据对低横动量至中高横动量的J/Ψ极化度的测量。由于实验数据统计量的限制,将cosθ和(?)分别积分到一维方向,同时拟合两个一维分布的方法来获得极化参数λθ和λΦ。但是,cosθ和φ的接收度是有关联的,某一个一维的角分布会受到另一个角分布的影响,这些影响是由原初J/Ψ极化带来的。这就造成了探测器接收度和效率一维修正的不确定性。虽然探测器接收度和效率可以用蒙特卡洛模拟修正,但是J/Ψ极化是未知的。因此,我们采用迭代的方法,利用一次效率修正后的测量值加入到蒙特卡洛模拟中获得新的效率进行新一次测量,当测量结果收敛后则认为测量到真值。同时,我们也通过模拟方法证明了迭代的方法的可行性。我们分别测量了 helicity和Collins-Soper两个参考系中J/Ψ极化参数λθ和λΦ。测量的J/Ψ横动量范围是0-5 GeV/c。新的测量结果跟之前的测量结果在误差范围内具有一致性,但是在两个参考系中都观测不到明显的极化现象。我们也测量了参考系不变量λinv,用它来对不同参考系的测量做一个检查,测量结果显示出在两个参考系下测量结果具有一致性。测量结果跟CSM,改进的CEM(ICEM)和COM模型都做了比较。CSM模型显示λθ在helicity frame中没有明显的极化现象,但是CSM预测的模型的误差比较大。ICEM模型预测了横向极化,但是只有叁个点的最大值符合理论预测。COM的计算使用了两个长程矩阵元,同时计算了两个快度区间的极化度。计算结果显示,在低横动量区间的不同长矩阵元的预测结果有较明显不同。所有这些结果为RHIC能区的J/Ψ产生机制的测量提供了新的理解方式。同时显示出了极化度的测量可以给理论计算提供多一维的约束条件。此外,本人在研究初期参与了北京正负电子对撞机(BESⅢ)端盖飞行时间探测器(ETOF)的升级改造工程。参与负责并完成升级使用的多气隙电阻版探测器(MRPC)的总共72个MRPC的批量生产工作。在实验室搭建了宇宙线测试平台,完成了所有MRPC的实验室宇宙线测试工作。宇宙线测试主要受到宇宙线动量分散的影响,本人采用改进的修正方法,修正后的时间分辨能够达到60 ps,符合设计指标。ETOF探测器系统于2016年开始运行,运行结果显示,系统时间分辨小于70 ps,探测效率约为90%,在探测器有效面积上性能一致。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2018-05-29）
王雪芹,陈士强[10]（2018）在《递增负荷运动对大鼠胸腺细胞膜电位及相关凋亡基因表达的影响》一文中研究指出目的探讨6周递增负荷运动对大鼠胸腺细胞膜电位及相关凋亡基因表达的影响。方法将96只雄性SD大鼠随机分为对照组和运动组,运动组进行跑台训练6周,分别于第0、2、4、6周末,用JC-1染色流式细胞术检测胸腺细胞形成的单体和聚合体的平均荧光强度,并计算线粒体膜电位(△Ψm);利用FQ-RT-PCR技术测定BaxmRNA和Bcl-2mRNA表达水平;免疫组化法测定Bax、Bcl-2和Cyt-C等蛋白表达水平。结果递增负荷运动过程中,WK2、WK4和WK6组大鼠胸腺细胞的△Ψm都显着低于WK0组;WK6组的大鼠胸腺细胞△Ψm显着低于WK4组;WK4、WK6组BaxmRNA表达显着高于WK0组;WK2、WK4和WK6组Bax蛋白表达显着高于WK0组;WK6组的Bax蛋白表达显着高于WK2组;WK4、WK6组大鼠胸腺组织Bcl-2mRNA表达显着低于WK0组;WK4、WK6组大鼠胸腺组织Bcl-2蛋白表达显着低于WK0组;WK6组的大鼠胸腺组织Bcl-2蛋白表达显着低于WK2组;WK4和WK6组Cyt-C蛋白表达都显着高于WK0组;WK6组的Cyt-C蛋白表达显着高于WK2组;胸腺细胞凋亡指数(SI)与△Ψm存在高度负相关,与Bcl-2mRNA和Bcl-2蛋白表达存在中度负相关,与BaxmRNA和Bax蛋白表达存在高度正相关,与Cyt-C蛋白表达和Caspase-3存在中度正相关。结论 6周递增负荷运动诱导胸腺细胞凋亡的过程中激活了线粒体凋亡信号途径,表明线粒体凋亡途径可能是运动诱导胸腺细胞凋亡增加,导致运动性免疫抑制的机制之一。(本文来源于《西安体育学院学报》期刊2018年03期）
Ψʶʷ论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
BESIII能区是微扰QCD和非微扰QCD的交接区域,是检验量子色动力学的理想平台。本文通过研究夸克偶素φ(2170),ρ(2150)和轴矢量介子候选者h1(1380)的产生和衰变讨论各种基于QCD模型的计算,通过测量单举产生截面研究强子碎裂函数。h1(1380)作为1P1 ss轴矢量奇异偶素候选者,在理论和实验上存在争议,精确测量其质量和宽度有助于理解其物理本质。根据1.31 × 109 J/Ψ事例,我们观测到J/Ψ→η'h1(1380)过程。h1(1380)的质量和宽度分别为M=(1423.2±2.1±7.3)MeV/c2和Γ=(90.3±9.8±17.5)MeV,由此确定h1(1170)-h1(1380)的混合角为(35.9±2.6)。,表明h1(1380)的夸克成分为ss。通过比较h1(1380)—)K*(892)+K-+c.c.和h1(1380)→K*(892)OK0+c.c.衰变分支比,我们发现其同位旋对称性破缺。理论家将φ(2170)解释为ss夸克偶素,ssg混合态,ssss四夸克态,AA束缚态以及φf0(980)或φK+K-的末态相互作用。目前φ(2170)的测量质量和宽度存在差别,已知衰变模式有限,特别是没有非奇异末态的衰变模式。根据(?)=2.00-3.08 GeV能量点总积分亮度为651ρb-1的实验数据,我们测量了e+e→ωη 的玻恩截面,并在截面谱上发现一个统计显着度为6.5σ的共振态。共振态的质量和宽度分别为M=2204±11±4 MeV/c2和Γ=81±25±5MeV。共振态的质量和宽度与φ(2170)相符合。PDG在2-3GeV能区存在多个JPc=1--的ρ*共振态,如ρ(1900),ρ(2000),ρ(2150)和ρ(2270)等。这些共振态实验结果不多或存在争议,尤其是ρ(2150),其质量和宽度在e+e-对撞,pp对撞和πp散射实验中差别较大。考虑到ωπ0的同位旋为1,e+e-→ωπ0是研究ρ*的理想过程。根据(?)=2.00-3.08 GeV能量点总积分亮度为651pb-1的实验数据,我们测量了e+e-→ωπ0的玻恩截面,并在截面谱上发现一个显着度大于10σ的共振态。共振态的质量和宽度分别为M=2046±19±7 MeV/c2和Γ=289±55±88 MeV,与ρ(2000)和ρ(2150)相符合。目前的数据不足以区分其物理本质。强子单举产生截面可以拟合碎裂函数,但是正负电子对撞实验在2-5GeV能区的实验数据少,统计误差大,没有用于碎裂函数拟合。BESⅢ实验结果能有效的降低碎裂函数的理论误差。根据(?)=2.80 GeV的亮度为3.8ρb-1的实验数据,我们测量了e+e-→K0+X和e+e-→π0+X单举产生截面谱,其误差好于10%,是现有误差的1/5左右。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
Ψʶʷ论文参考文献
[1].肖丹,谢如龙.Littlewood-Paley算子交换子S_(Ψ，b)在加权Herz型Hardy空间上的有界性[J].巢湖学院学报.2019
[2].高鑫磊.BESⅢ上J/ψ→η'h_1(1380),e~+e~-→ωη/ωπ~0和单举π~0/K_s~0的研究[D].中国科学技术大学.2019
[3].严芳.BESⅢ上J/Ψ到四个轻子衰变的首次观测[D].南华大学.2019
[4].覃潇平.BESⅢ实验上e~+e~-→ηΨ(2S)的截面测量[D].广西大学.2019
[5].M.Alekseev,A.Amoroso,R.Baldini,Ferroli,I.Balossino,M.Bertani.AmodeltoexplaintheangulardistributionofJ/ΨandΨ(2S)decayinto■and■[J].ChinesePhysicsC.2019
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[10].王雪芹,陈士强.递增负荷运动对大鼠胸腺细胞膜电位及相关凋亡基因表达的影响[J].西安体育学院学报.2018
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