导读:本文包含了弹性波动论论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:方程,弹性,粘弹性,纵波,折迭,反射率,孔隙。
弹性波动论论文文献综述
高南沙,侯宏[1]（2019）在《基于声学黑洞减振梁的低频弹性波动衰减》一文中研究指出本文提出了一种拓宽完全带隙用于衰减弯曲和纵向振动的结构,并通过空间折迭设计将其转移到较低频率。数值模拟表明,由于纵向弯曲波形变换,V形折迭声学黑洞梁在1 k Hz以下呈现出超宽的完整带隙。所提出的折迭梁易于制造,尺寸紧凑,并且具有出色的波衰减功能,使其有望用于低频减振和波衰减应用。(本文来源于《中国力学大会论文集（CCTAM 2019）》期刊2019-08-25）
高鹏林[2]（2018）在《超构材料在弹性波动调控中的应用》一文中研究指出近年来随着各种新颖材料的提出,经典波动领域的一些传统概念和理论正在经受前所未有的挑战。以声子晶体和超构材料为代表的新颖材料极大地拓展了人们对声波、弹性波传播行为的调控范围,为低频振动和噪音控制、超分辨率成像、能量引导、舰船隐身、地震防护等领域的发展提供了一些全新的研究思路,受到了人们的广泛关注。然而,现有的研究中还存在一些亟待完善和改进的地方:其一,基于坐标变换方法设计的完美隐身斗篷材料参数具有奇异性(取0或?的数值),难以实际制备;其二,对于薄板中传播的弯曲波,已有的超构材料通常结构复杂,而且难以解决共振带隙狭窄的问题;其叁,Wood反常传输机制难以实现高效的能量引导。为了解决这些典型的波动调控问题,首先利用射线追踪方法设计了一种具有非奇异参数的程函斗篷;随后构造了一种易于低成本制备的单相共振结构,并利用建立的理论模型对其能带结构和传输特性进行了详细的分析;最后本文系统地研究了弯曲波的类泊松效应,利用入射波与泄漏导波模式的共振耦合作用实现了高效的能量引导。对于给定材料参数分布的线弹性介质,声波或弹性波在其中的传播轨迹是唯一确定的,反之却不成立,因为几何轨迹并未包含波动传播的全部物理信息。基于这一想法,本文利用哈密顿运动方程逆向求解满足预定传播轨迹的材料参数分布,以此解决因奇异几何映射关系导致的隐身斗篷材料参数奇异性问题。本文以反平面剪切波(2D)和声波(3D)为例分别设计了圆柱形和球形隐身斗篷。理论分析表明,只考虑程函方程时,存在无穷多组材料参数组合能够满足预定的波动传播轨迹,据此设计了一类非奇异的程函斗篷,考虑输运方程后,程函斗篷将蜕化为具有完美隐身性能的变换斗篷。仿真结果显示,程函斗篷能够精确地控制波动的传播轨迹,具有十分优异的隐身性能。这一结果表明程函斗篷在隐身性能和参数简易性上取得了良好的平衡。为了调控薄板中的弯曲波动,本文类比弹簧-质量谐振子构造了一类易于加工制备的单相共振结构。振子结构包含一个微小的金属圆盘,它通过N个均匀分布的矩形梁与背景薄板联系在一起,因而称其为N梁振子。它简单的几何构成要素有利于利用经典的板梁理论进行建模分析,结合多极展开方法和阻抗矩阵理论,首先以半解析方法求解了单个N梁振子在无限大薄板中引起的散射问题。仿真结果显示,在低频情况下(满足薄板假设),依据理论模型得到的位移场分布与有限元仿真结果十分吻合,这证明了本文理论方法的正确性。在此基础上,进一步建立了弯曲波的多重散射理论,这一理论方法可用于模拟散射体阵列造成的散射位移场分布,还可用于分析弯曲波在声子晶体中的传播特性,比如能带结构和传输谱。本文以双梁振子(N(28)2)为例详细研究了低频共振带隙和弯曲波聚焦现象,数值模拟结果充分证明了本文理论模型的正确性。基于建立的理论模型,本文进一步研究了振子中矩形梁的数目N对共振带隙的影响,寻找能够打开并且拓宽低频完全带隙的新途径。研究发现,梁数目的增加对低频带隙的形成有着极为不利的影响,原因有以下两点:其一,多个矩形梁所施加的额外约束抑制了基础共振模式的全方位激发,这不利于完全带隙的形成;其二,梁数目的增加会急剧地提高结构的共振频率,这不利于低频带隙的形成。因而,单梁振子(N(28)1)是比较合理的选择方案,能带结构显示由其组成的声子晶体在低频区域内存在一个非常狭窄的完全带隙。为了拓展带隙宽度,本文通过增加圆孔内单梁振子的数目M改良了原有的共振结构,这一操作成功打开了多个具有较宽频带的低频完全带隙。能带结构和传输谱显示,对于M(28)4的声子晶体,低频区域一共出现了3个完全带隙,它们的带隙总宽度比M(28)1时提高了将近一个数量级。声子晶体还可用于调控弯曲波的传播方向。研究发现,当波束垂直入射到声子晶体阵列上时,某些泄漏导波模式会被共振激发出来,从而使部分入射波被引导到垂直方向上去,这一波动耦合现象被称为类泊松效应。对于由弱散射体构成的声子晶体阵列,泄漏导波模式的共振激发总是伴随着一个狭窄的传输低谷;相反地,对于由强散射体组成的声子晶体阵列,通常是一个宽广的传输峰预示着导波模式的共振激发。强散射体激发的波动耦合现象十分强烈,可用于设计垂直波导或者波束分离器件。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2018-11-01）
孙卫涛,熊繁升[3]（2018）在《流体饱和裂缝-多孔介质弹性波动方程》一文中研究指出在含油气复杂储层地震波勘探中,不可避免要遇到含裂缝和孔隙的储层岩石建模问题,这些岩石孔隙结构复杂、孔隙流体性质多变,导致波场信号出现频散和衰减等特征。同时,建立合理的含流体孔隙-裂缝岩石物理模型也是地震波正演、储层流体预测等技术的必要基础。渗透率是低孔低渗含裂缝储层岩石中的重要参数,关系到油气开发成果与否。但是,现有主要含裂缝孔隙介质模型均未给出渗透率的表征方法。本文提出了在周期性振荡压力作用下含牛顿流体网络孔隙介质中动态渗透率的计算方法,利用与裂缝参数相关的渗透率、体积模量模型,建立了孔隙介质波动方程,并实现了纵、横波速度预测方法。该模型的特点是考虑了网络孔隙介质的内部结构,因此波动方程中包括了孔隙网络的微观参数。在平面波分析基础上,我们得到了不同岩性模型中波速频散和衰减随裂缝纵横比、裂缝网络渗透率的变化曲线,分析了地震波速度与裂缝几何参数、渗透率的关系。(本文来源于《2018年中国地球科学联合学术年会论文集（二十七）——专题54：地震面波、背景噪声及尾波干涉法研究地下介质结构及其变化、专题55：深地资源地震波勘探理论、方法进展》期刊2018-10-21）
朱光,陈小宏,皮红梅,马兰[4]（2018）在《解耦弹性波动方程广角正演及分析》一文中研究指出1.引言随着油气勘探目标深度的不断加大,超深层地震勘探受到越来越多的重视,而超深层地震波传播特征研究是开展超深层地质资料采集、处理与解释的基础。对于超深层地质模型,弹性波动方程能更好的模拟地震波传播特征,尤其是广角条件下转换波传播特征,但传统弹性波动方程模拟波场中P波和S波的波场混合,不同类型波相互干扰,难以分析。本研究从弹性波动方程出发,建立基于解耦弹性波动方程的广角反射波数值模拟技术,并将其用于广角特征分析。(本文来源于《2018年中国地球科学联合学术年会论文集（四十叁）——专题93：超深层（油气）重磁电震勘探技术、专题94：深部预测方法》期刊2018-10-21）
梁飞,乔焕[5]（2018）在《非高斯勒维过程驱动下随机粘弹性波动方程的不变测度》一文中研究指出本文研究非高斯勒维过程驱动下一类带有阻尼项的随机粘弹性波动方程.我们在适当的条件下,给出温和解生成的转移半群不变测度的存在唯一性.(本文来源于《数学学报(中文版)》期刊2018年04期）
陈郁丛[6]（2018）在《粘弹性波动方程解的渐近性研究》一文中研究指出非线性偏微分方程是现代数学的一个重要分支。在物理,化学,生物等领域的理论和实际应用中,均可用非线性偏微分方程来描述。本文研究了工程力学及控制论中,用来描述弹性材料(非记忆项)和粘性材料(记忆项)混合而成的模型中,物质微粒位置的随机粘弹性波动方程解的爆破性、存在唯一性及有限传播速度等。本文主要研究两类粘弹性波动方程解的性质,主要结果如下:对于在乘法噪声驱动下,带有非线性阻尼项|ut|q-2 ut与源项|u|p-2 u的随机粘弹性方程的初始边界值问题,利用迭代法、截断函数法,获得方程局部解的存在唯一性,通过讨论阻尼项与源项之间非线性指数的竞争关系,得出:当阻尼项指数大于等于源项指数时,利用李雅普诺夫泛函法获得解全局存在;当阻尼项指数小于源项指数时,由能量不等式得到局部解爆破的充分条件:即要么局部解在L2模意义下以正的概率在有限时刻爆破,要么均方解在期望意义下在有限时刻趋向无穷,并得到噪声项对解的爆破性起延缓作用。对于一类带有记忆项的二阶随机粘弹性波动方程的渐近传播速度问题,首先,利用Tartar's能量法,来处理记忆项问题,进而得出方程的唯一的局部温和解;接下来通过停时技巧和Ito定理,获得方程唯一全局温和解;最后根据前文对函数g和f的假设,证明对方程概率为1的任意解,其传播速度是有限的。(本文来源于《西安科技大学》期刊2018-06-01）
高云柱,孟秋,郭微[7]（2018）在《具变指数黏弹性波动方程能量解的爆破》一文中研究指出考虑一类具变指数黏弹性波动方程能量解的爆破性,通过构造能量函数研究能量函数的性质,并利用所得结果和Cauchy不等式、积分估计等,得到具变指数非线性波动方程能量解在有限时刻爆破的性质.(本文来源于《吉林大学学报(理学版)》期刊2018年03期）
周东红,李景叶,陈莉[8]（2018）在《基于弹性波动方程的迭后地震反演方法》一文中研究指出本文提出一种新的基于弹性波动方程的迭后反演技术,即利用反射率法求解弹性波动方程的一维解析解。反射率法利用向量化的递推计算求取地震波反射系数并以此模拟全波场(反射波和多种转换波以及多次波),并考虑透射损失和地层厚度对波场的影响。新方法首先分析纵波速度、横波速度与密度之间的关系,然后直接从迭加数据中反演纵波速度。本文在贝叶斯反演框架基础上,通过微分拉普拉斯分布引入弹性参数的先验信息,降低了反演的不适定性,提高了反演分辨率和稳定性。模型数据和实际资料反演结果证明了新方法的有效性。(本文来源于《石油地球物理勘探》期刊2018年02期）
翟睿智[9]（2018）在《非饱和土的弹性波动特性研究》一文中研究指出在岩土工程、海洋工程、材料科学及声学等众多领域,弹性多孔材料中的波动问题都有其重要意义,它涉及到物理、土力学、流体力学、热力学等诸多内容。自Biot理论开展以来,对多孔材料的研究大多只涉及到两相介质,即多孔介质的孔隙中只有一种流体的饱和状态。但是实际的工程材料,特别是天然材料,大多处于非饱和状态,即多孔介质中的孔隙大多由两种或两种以上流体填充,例如,建筑地基的回填土、含有天然气的石油层等。因此,对于非饱和土的波动特性研究十分紧要。针对此类问题,研究者提出了不同的理论,例如,扩充的Biot理论、多孔介质理论和混合物理论。本文基于多孔介质理论,建立了一类以骨架位移、孔隙水压、孔隙气压为未知量的控制方程,在此基础上对非饱和土的波动特性进行了研究。首先,在多孔介质理论基础上,考虑固体骨架的压缩性、流体的黏滞性等因素,使用固体及流体的质量和动量平衡方程,利用V-G模型和以吸应力表示的有效应力,得到了一类新的非饱和土控制方程。在Laplace域内,通过旋度及散度运算,得到了不饱和多孔介质中3种P波和1种S波的波速与衰减表达式。使用Massilon砂岩物理参数,结合数值算例,与已知试验结果进行对比,证明了结果的正确性,并分析了饱和度、频率、吸应力对波速及衰减的影响。此后本文在已建立的控制方程基础上,在一维情形下,运用Laplace变换和无量纲化得到了一组常微分方程。通过将自变量骨架位移、孔隙水压、孔隙气压以指数函数表示,并结合非齐次边界条件,得到了在Laplace域中柱顶受到荷载作用时的动力响应解答,利用数值逆Laplace运算得到了无量纲化下时域中的解,并与已有解答进行对比,验证了方法的有效性;通过改变相对渗透系数,证明了非饱和土中P_2波、P_3波的存在;最后分析了土体剪切模量、孔隙率及固体骨架压缩性常数对动力响应的影响。(本文来源于《兰州理工大学》期刊2018-04-02）
刁林,常延贞[10]（2017）在《一类具有强阻尼和强时滞的拟线性粘弹性波动方程解的衰减估计》一文中研究指出研究一类具有强阻尼和强时滞作用的拟线性粘弹性波动方程的初边值问题,在满足一定条件下,通过构造合适的Lyapunov泛函得到能量的衰减估计。(本文来源于《北京化工大学学报(自然科学版)》期刊2017年05期）
弹性波动论论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
近年来随着各种新颖材料的提出,经典波动领域的一些传统概念和理论正在经受前所未有的挑战。以声子晶体和超构材料为代表的新颖材料极大地拓展了人们对声波、弹性波传播行为的调控范围,为低频振动和噪音控制、超分辨率成像、能量引导、舰船隐身、地震防护等领域的发展提供了一些全新的研究思路,受到了人们的广泛关注。然而,现有的研究中还存在一些亟待完善和改进的地方:其一,基于坐标变换方法设计的完美隐身斗篷材料参数具有奇异性(取0或?的数值),难以实际制备;其二,对于薄板中传播的弯曲波,已有的超构材料通常结构复杂,而且难以解决共振带隙狭窄的问题;其叁,Wood反常传输机制难以实现高效的能量引导。为了解决这些典型的波动调控问题,首先利用射线追踪方法设计了一种具有非奇异参数的程函斗篷;随后构造了一种易于低成本制备的单相共振结构,并利用建立的理论模型对其能带结构和传输特性进行了详细的分析;最后本文系统地研究了弯曲波的类泊松效应,利用入射波与泄漏导波模式的共振耦合作用实现了高效的能量引导。对于给定材料参数分布的线弹性介质,声波或弹性波在其中的传播轨迹是唯一确定的,反之却不成立,因为几何轨迹并未包含波动传播的全部物理信息。基于这一想法,本文利用哈密顿运动方程逆向求解满足预定传播轨迹的材料参数分布,以此解决因奇异几何映射关系导致的隐身斗篷材料参数奇异性问题。本文以反平面剪切波(2D)和声波(3D)为例分别设计了圆柱形和球形隐身斗篷。理论分析表明,只考虑程函方程时,存在无穷多组材料参数组合能够满足预定的波动传播轨迹,据此设计了一类非奇异的程函斗篷,考虑输运方程后,程函斗篷将蜕化为具有完美隐身性能的变换斗篷。仿真结果显示,程函斗篷能够精确地控制波动的传播轨迹,具有十分优异的隐身性能。这一结果表明程函斗篷在隐身性能和参数简易性上取得了良好的平衡。为了调控薄板中的弯曲波动,本文类比弹簧-质量谐振子构造了一类易于加工制备的单相共振结构。振子结构包含一个微小的金属圆盘,它通过N个均匀分布的矩形梁与背景薄板联系在一起,因而称其为N梁振子。它简单的几何构成要素有利于利用经典的板梁理论进行建模分析,结合多极展开方法和阻抗矩阵理论,首先以半解析方法求解了单个N梁振子在无限大薄板中引起的散射问题。仿真结果显示,在低频情况下(满足薄板假设),依据理论模型得到的位移场分布与有限元仿真结果十分吻合,这证明了本文理论方法的正确性。在此基础上,进一步建立了弯曲波的多重散射理论,这一理论方法可用于模拟散射体阵列造成的散射位移场分布,还可用于分析弯曲波在声子晶体中的传播特性,比如能带结构和传输谱。本文以双梁振子(N(28)2)为例详细研究了低频共振带隙和弯曲波聚焦现象,数值模拟结果充分证明了本文理论模型的正确性。基于建立的理论模型,本文进一步研究了振子中矩形梁的数目N对共振带隙的影响,寻找能够打开并且拓宽低频完全带隙的新途径。研究发现,梁数目的增加对低频带隙的形成有着极为不利的影响,原因有以下两点:其一,多个矩形梁所施加的额外约束抑制了基础共振模式的全方位激发,这不利于完全带隙的形成;其二,梁数目的增加会急剧地提高结构的共振频率,这不利于低频带隙的形成。因而,单梁振子(N(28)1)是比较合理的选择方案,能带结构显示由其组成的声子晶体在低频区域内存在一个非常狭窄的完全带隙。为了拓展带隙宽度,本文通过增加圆孔内单梁振子的数目M改良了原有的共振结构,这一操作成功打开了多个具有较宽频带的低频完全带隙。能带结构和传输谱显示,对于M(28)4的声子晶体,低频区域一共出现了3个完全带隙,它们的带隙总宽度比M(28)1时提高了将近一个数量级。声子晶体还可用于调控弯曲波的传播方向。研究发现,当波束垂直入射到声子晶体阵列上时,某些泄漏导波模式会被共振激发出来,从而使部分入射波被引导到垂直方向上去,这一波动耦合现象被称为类泊松效应。对于由弱散射体构成的声子晶体阵列,泄漏导波模式的共振激发总是伴随着一个狭窄的传输低谷;相反地,对于由强散射体组成的声子晶体阵列,通常是一个宽广的传输峰预示着导波模式的共振激发。强散射体激发的波动耦合现象十分强烈,可用于设计垂直波导或者波束分离器件。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
弹性波动论论文参考文献
[1].高南沙,侯宏.基于声学黑洞减振梁的低频弹性波动衰减[C].中国力学大会论文集（CCTAM2019）.2019
[2].高鹏林.超构材料在弹性波动调控中的应用[D].哈尔滨工业大学.2018
[3].孙卫涛,熊繁升.流体饱和裂缝-多孔介质弹性波动方程[C].2018年中国地球科学联合学术年会论文集（二十七）——专题54：地震面波、背景噪声及尾波干涉法研究地下介质结构及其变化、专题55：深地资源地震波勘探理论、方法进展.2018
[4].朱光,陈小宏,皮红梅,马兰.解耦弹性波动方程广角正演及分析[C].2018年中国地球科学联合学术年会论文集（四十叁）——专题93：超深层（油气）重磁电震勘探技术、专题94：深部预测方法.2018
[5].梁飞,乔焕.非高斯勒维过程驱动下随机粘弹性波动方程的不变测度[J].数学学报(中文版).2018
[6].陈郁丛.粘弹性波动方程解的渐近性研究[D].西安科技大学.2018
[7].高云柱,孟秋,郭微.具变指数黏弹性波动方程能量解的爆破[J].吉林大学学报(理学版).2018
[8].周东红,李景叶,陈莉.基于弹性波动方程的迭后地震反演方法[J].石油地球物理勘探.2018
[9].翟睿智.非饱和土的弹性波动特性研究[D].兰州理工大学.2018
[10].刁林,常延贞.一类具有强阻尼和强时滞的拟线性粘弹性波动方程解的衰减估计[J].北京化工大学学报(自然科学版).2017
论文知识图
