导读:本文包含了双折射率论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:双折射,晶体,液晶,迈克尔,光程,移相器,光学。
双折射率论文文献综述
沈耀国[1]（2019）在《一种非线性光学晶体的生长与双折射率测定》一文中研究指出非线性光学晶体是一种重要的光电信息材料,晶体生长工艺是制约其应用的关键因素之一。通过改变助熔剂比例,借助顶部籽晶法生长了Rb_3Ba_3Li_2Al_4B_6O_(20)F非线性光学晶体。此外,利用相干光干涉方法测定了Rb_3Ba_3Li_2Al_4B_6O_(20)F晶体的双折射率,为晶体的应用提供了有益的参考。(本文来源于《科技创新与应用》期刊2019年18期）
曹礼玲[2]（2018）在《微小晶粒的双折射率测试和稀土碳酸盐晶体的探索》一文中研究指出为了建立系统的科学有效的微小晶粒的双折射率测试方法,我们特意选取了具有不同双折射率大小的Al2O3、SiO2、KDP、LBO和BBO五种常用的光学晶体作为研究对象。将各个晶体分别研磨筛分成Ⅰ 100-170目,Ⅱ170-270目,Ⅲ270-400目和Ⅳ400-600目四个目数范围的晶粒,分别制作成4个目数范围的样片,结合补色原理利用偏光干涉法进行双折射率的测试。测试结果表明,双折射率的测试与筛子的目数范围和晶体粒径大小取值有关。五种晶体在Ⅲ270-400目目数范围的光程差测量值的平均值与光程差实测值相契合,也即是在此目数范围内的双折射率实验值与双折射率实测值符合一致。较Ⅲ目数范围而言,在Ⅰ 100-170,Ⅱ170-270和Ⅳ400-600目数范围的光程差实验值与光程差实测值存在偏差。并且在四个目数范围中,晶体粒径取中间值时,双折射率的实验值最接近大晶体双折射率实测值。因此,最理想测试条件为选取筛子的Ⅲ270-400目目数范围内的晶粒作为测试光程差R的测试对象,取粒径范围的中间值作为粒径d,最后根据公式R=Δn×d得到晶体的双折射率。这一方法将为我们对优秀非线性光学晶体的筛选打下坚实的基础。我们利用亚临界水热法合成了叁例碱金属-稀土碳酸盐晶体KY(CO3)2,Na2Gd(CO3)F3和NaGd0.25Lu0.7s(CO3)F2。通过单晶X射线衍射测定了它们的晶体结构,结合粉末X射线衍射和红外测试进一步确认了其结构的准确性。通过热力学测试(TG曲线图)确定了化合物的热力学性质。紫外-可见漫反射光谱表明了叁个化合物的紫外截止边都可能低于200nm,具有应用于深紫外区域的潜能。理论计算表明叁个晶体都具有大双折射率,分别是0.105,0.084和0.198。叁个晶体展现出不同的碳酸根基团排列,通过研究这些碳酸根基团的排列方式对双折射率的影响,得出其大双折射率均起源于微观各向异性极化率和[CO3]基团的最优排列。这叁个化合物的合成为发展和推进其他具有大双折射率的深紫外材料提供了理论和实验指导。(本文来源于《福建师范大学》期刊2018-05-30）
荆帅诚[3]（2018）在《太赫兹波段大双折射率液晶的制备与性能研究》一文中研究指出太赫兹波拥有独特的性质,被广泛应用在太赫兹波谱、太赫兹成像和太赫兹通信等领域。液晶材料拥有良好的光电各向异性和成熟的工业技术,使得太赫兹液晶器件得到了快速地发展。与此同时,还存在着一些问题。一般的液晶材料在太赫兹波段的双折射率比可见光范围内的小,吸收损耗也较高。为了提高器件的工作效率,满足器件的设计需要,研究太赫兹波段拥有大的双折射率和低的吸收损耗的液晶是十分必要的。为了提升液晶的双折射率,降低其吸收损耗,本文提供了一套解决方案。本文利用增大液晶分子共轭程度的方法去设计目标化合物的分子式,选定了以叁苯二炔骨架为核心,不同极性基团为取代基的目标化合物;采用了含炔基的苯环和含卤素的苯环进行Sonogashira反应得到目标产物。对其TG,DSC,POM旋转粘度,介电各向异性,弹性常数等物理性质进行了表征与比较,初步分析了化合物分子结构与性能之间的关系。超材料吸波体可以在低频的太赫兹区域测试液晶的吸收峰,商用电磁分析软件(CST)可以很准确地预测MM吸波体的S参数,通过计算得出液晶的双折射率和正切损耗。太赫兹时域光谱仪能够在更高的频段内测试液晶的双折射率和吸收系数。其中双折射率最大的是化合物1-丙基苯基-3-氟-4-异硫氰基苯基对炔基苯(D-3-NCS),达到了 0.581;吸收最小的是化合物1,4-二丙基苯基对炔基苯(A-3),在12cm-1以下。单体液晶由于其高熔点不能直接应用,所以采用不同液晶共混的方法配制混晶来提升液晶的性能。混晶S200-2在太赫兹波段具有较高的双折射率和较低的吸收损耗,用其制作的360GHz反射式移相器在355GHz处达到了 363.4°的相移,仿真软件跟测量结果有较好的吻合度。(本文来源于《合肥工业大学》期刊2018-03-01）
王奎,张兴,徐凯,员国良,华瑞茂[4]（2017）在《一类高双折射率高可靠性液晶的合成和性能应用研究》一文中研究指出随着液晶显示器件向低盒厚,轻薄化,高可靠性方向发展的需求,设计开发具有高双折射率、高介电各项异性、高清亮点、高可靠性的单体液晶顺应了发展的趋势。四联苯类液晶可以用于提升液晶的使用温度范围、提高液晶的折射率,并显着提高液晶的可靠性,是近年来混合液晶设计常用的一类单体材料。本文设计、合成、评测了一类末端四氟的四联苯液晶单体,并且考察了在液晶组合物中的应用,相对于常见单体,该系列单体的折射率大于0.3,介电大于20,清亮点高于200℃,同时使紫外后电阻率提升68%~107%,并改善VHR的表现,通过气质联用、核磁氢谱、差热分析等分析方法对结构进行了表征,并对性能参数与液晶分子结构之间的关系进行了初步分析探讨。(本文来源于《液晶与显示》期刊2017年09期）
胡才雨[5]（2017）在《基于偏振OCT和双环OEO的快速双折射率检测技术》一文中研究指出双折射率检测广泛应用于珠宝鉴定中,随着科技的发展,医疗水平的进步,人们发现生物组织的双折射率可以很好的反映组织的状态。然而由于组织的特殊性,传统的双折射率检测技术失去了其用武之地,因而迫切需要新的双折射率检测技术的出现。偏振OCT技术作为最近非常热门的医学成像技术,由于其独特的偏振光成像的技术,可以很好的进行双折射率检测。然而对于传统的时域偏振OCT,受限于参考臂的机械扫描,成像速度较慢;对于频域偏振OCT,虽然不需要进行纵向扫描,但需要对探测到的信号作复杂的算法处理,性能也受到各种限制。因而改进偏振OCT结构以便更好的进行双折射率检测,是非常必要的。光电振荡器技术由于其输出信号的高Q值、低相位噪声等特性,被广泛应用于微波信号的生成。考虑到光电振荡器输出信号频率与环路延时的密切关系,当待测件折射率已知时,光电振荡器的结构可以用来测量待测件长度,当待测件长度已知时,该结构即可用来测量待测件的折射率。本文结合了医学成像领域的偏振OCT技术和微波光子学领域的光电振荡器技术,分别提出了两种新型的双折射率检测方法和装置。第一种方法,通过将时域偏振OCT参考臂的机械扫描转化为对SOA的注入电流的调节,提高了时域偏振OCT的成像速度。仿真结果表明,所提出的结构可以分辨出20μm样品10-3的双折射率变化;第二种方法,通过偏振控制器、偏振合波器组成偏振复用双环结构,利用输出微波信号频率对短环路延时的高度敏感性,对已知长度的样品进行双折射率检测。仿真结果表明,在长环光纤51m,短环光纤1.02m,滤波器中心频率为9.984GHz的条件下,可以实现对10cm的样品,0.012的双折射率变化检测。并且当长环长度增加或滤波器中心频率增加时,可以实现分辨率更高的双折射率检测。(本文来源于《东南大学》期刊2017-06-03）
何景婷[6]（2016）在《单轴晶体双折射率的测定》一文中研究指出单轴晶体的双折射率是一个重要的光学参数,本文介绍了一种用迈克尔逊干涉仪测量单轴晶体双折射率的方法。(本文来源于《山西大同大学学报(自然科学版)》期刊2016年06期）
李儒颂,马红梅,叶文江[7]（2016）在《基于迈克尔逊干涉液晶双折射率的测量方法设计》一文中研究指出为了通过实验得到向列相液晶材料的双折射率,利用迈克尔逊干涉原理设计了一种新的测量方法。在迈克尔逊干涉仪中放入楔形液晶盒,通过调节入射光的偏振方向分别实现了对寻常光和非寻常光折射率的精确测定。结果表明,该测量方法将折射率测量转换为长度的测量和干涉条纹的计数,简单易行、测量精度较高,对理论研究和实际开发液晶显示器件是非常重要的,在液晶材料和液晶器件生产中具有一定的推广价值。(本文来源于《激光技术》期刊2016年04期）
张清淼,张俊逸,熊磊[8]（2015）在《具有高双折射率超平坦色散的压缩椭圆孔光子晶体光纤研究》一文中研究指出设计了一种压缩型椭圆孔正方形纤芯光子晶体光纤,采用全矢量有限元法和各向异性介质完美匹配方法对其结构和光学特性进行分析.通过数值建模找到最佳的结构参数,最后的优化结果表明所设计的PCF具有高双折射率,可以达到10-2数量级,且在较宽的通信窗口1.20-1.80μm范围内有着超平坦色散且色散值接近于零色散,这种光纤在密集波分复用,光参数放大,全光信号处理方面有着重要应用.(本文来源于《商丘师范学院学报》期刊2015年09期）
周建魁[9]（2015）在《零双折射率光敏性PMMA类共聚物的合成与性能研究》一文中研究指出PMMA具有高度的透光性,并且具有良好的耐候性,是一种性能优异的光学材料,因此广泛用于各种光学元件中。但其具有负性双折射率,导致PMMA在使用过程中产生延迟、漏光现象和偏振损耗,限制了PMMA在精密光学仪器的使用。而零双折射率的光学材料可以有效地避免由双折射率产生的上述不足,因此制备零双折射率的光学材料,是提高光学材料使用性能的重要手段。本研究从分子设计出发以甲基丙烯酸查尔酮酯(MSPK)、苯乙烯(St)和甲基丙烯酸叁氟乙酯(TFEMA)作为单体与甲基丙烯酸甲酯(MMA)共聚合成了一系列的Poly(MMA-co-MSPK),Poly(MMA-co-St-co-MSPK)和Poly(MMA-co-TFEMA-coMSPK)光敏性共聚物。聚合物的结构通过1H NMR,FT-IR,UV-Vis进行表征,并通过1H-NMR谱图中的质子峰积分面积比,计算出共聚物的实际组成。合成得到的共聚物具有良好的溶解性,溶于丙酮、氯仿、NMP、MEK、THF和DMAc等溶剂中,不溶于醇类溶剂中,光交联后不溶于任何有机溶剂,交联可以提高共聚物的耐溶剂性。合成得到的叁种系列共聚物均具有较好的光敏性,在312nm处有最大吸收峰,在常温UV光照射下在共聚物侧链上查尔酮中α,β-不饱和结构上的>C=C<发生[2+2]光加成环化反应分子之间形成交联结构,UV光照射10 s后,光交联程度可达8~30%。合成得到的共聚物还具有较好的热稳定性,其玻璃转化温度在88~131℃范围,起始分解温度在268℃以上。Poly(MMA-co-MSPK)s的折射率在1.5032~1.5348范围内,随着MSPK单元含量的增加其折射率和双折射率都逐渐增加。当MSPK在共聚物组成中的含量为4%时,双折射率达到零。随着UV光照时间的增加,双折射逐渐从正性变为负性,MSPK单元含量分别为7%、9%、12%的Poly(MMA-co-MSPK)共聚物,分别UV光照射2s、5s和7s时其双折射率也变为零。本文不仅可以通过调控MSPK的含量,还可以通过UV光照射光交联的方法制备零双折射率材料。Poly(MMA-co-St-co-MSPK)s共聚物折射率在1.5156~1.5211范围内,当MMA,St,MSPK投料比为100:5:10,100:6:14和100:10:20时其双折射率为零。同样,通过调控MMA、St、MSPK含量成功制备了零双折射率材料。Poly(MMA-co-TFEMA-co-MSPK)s的共聚物的折射率在1.5186~1.5783范围内,随着TFEMA的相对含量增加而其折射率逐渐降低,当MMA,TFEMA,MSPK投料比为100:5:10,100:6:14和100:10:20时双折射率为零。同样,通过调控叁种单体MMA,TFEMA和MSPK含量来制备了零双折射率材料。(本文来源于《中南民族大学》期刊2015-06-03）
蒋丰泽,刘义伦,陈磊,Stefan,Kirchberg[10]（2014）在《工艺参数对注射压缩成型微透镜阵列基板双折射率的影响》一文中研究指出采用注射压缩成型工艺,研究压缩距离、压缩速度和压缩压力对微透镜陈列基板双折射率的影响规律。研究结果表明:与注射成型制件相比,注射压缩成型制件在工作平面内双折射率显着降低约42%;双折射率随压缩速度、压缩压力的增大而减小,随压缩距离的增大先减后增;压缩参数对双折射率的影响从大到小依次为压缩速度、压缩压力、压缩距离。(本文来源于《中南大学学报(自然科学版)》期刊2014年08期）
双折射率论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
为了建立系统的科学有效的微小晶粒的双折射率测试方法,我们特意选取了具有不同双折射率大小的Al2O3、SiO2、KDP、LBO和BBO五种常用的光学晶体作为研究对象。将各个晶体分别研磨筛分成Ⅰ 100-170目,Ⅱ170-270目,Ⅲ270-400目和Ⅳ400-600目四个目数范围的晶粒,分别制作成4个目数范围的样片,结合补色原理利用偏光干涉法进行双折射率的测试。测试结果表明,双折射率的测试与筛子的目数范围和晶体粒径大小取值有关。五种晶体在Ⅲ270-400目目数范围的光程差测量值的平均值与光程差实测值相契合,也即是在此目数范围内的双折射率实验值与双折射率实测值符合一致。较Ⅲ目数范围而言,在Ⅰ 100-170,Ⅱ170-270和Ⅳ400-600目数范围的光程差实验值与光程差实测值存在偏差。并且在四个目数范围中,晶体粒径取中间值时,双折射率的实验值最接近大晶体双折射率实测值。因此,最理想测试条件为选取筛子的Ⅲ270-400目目数范围内的晶粒作为测试光程差R的测试对象,取粒径范围的中间值作为粒径d,最后根据公式R=Δn×d得到晶体的双折射率。这一方法将为我们对优秀非线性光学晶体的筛选打下坚实的基础。我们利用亚临界水热法合成了叁例碱金属-稀土碳酸盐晶体KY(CO3)2,Na2Gd(CO3)F3和NaGd0.25Lu0.7s(CO3)F2。通过单晶X射线衍射测定了它们的晶体结构,结合粉末X射线衍射和红外测试进一步确认了其结构的准确性。通过热力学测试(TG曲线图)确定了化合物的热力学性质。紫外-可见漫反射光谱表明了叁个化合物的紫外截止边都可能低于200nm,具有应用于深紫外区域的潜能。理论计算表明叁个晶体都具有大双折射率,分别是0.105,0.084和0.198。叁个晶体展现出不同的碳酸根基团排列,通过研究这些碳酸根基团的排列方式对双折射率的影响,得出其大双折射率均起源于微观各向异性极化率和[CO3]基团的最优排列。这叁个化合物的合成为发展和推进其他具有大双折射率的深紫外材料提供了理论和实验指导。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
双折射率论文参考文献
[1].沈耀国.一种非线性光学晶体的生长与双折射率测定[J].科技创新与应用.2019
[2].曹礼玲.微小晶粒的双折射率测试和稀土碳酸盐晶体的探索[D].福建师范大学.2018
[3].荆帅诚.太赫兹波段大双折射率液晶的制备与性能研究[D].合肥工业大学.2018
[4].王奎,张兴,徐凯,员国良,华瑞茂.一类高双折射率高可靠性液晶的合成和性能应用研究[J].液晶与显示.2017
[5].胡才雨.基于偏振OCT和双环OEO的快速双折射率检测技术[D].东南大学.2017
[6].何景婷.单轴晶体双折射率的测定[J].山西大同大学学报(自然科学版).2016
[7].李儒颂,马红梅,叶文江.基于迈克尔逊干涉液晶双折射率的测量方法设计[J].激光技术.2016
[8].张清淼,张俊逸,熊磊.具有高双折射率超平坦色散的压缩椭圆孔光子晶体光纤研究[J].商丘师范学院学报.2015
[9].周建魁.零双折射率光敏性PMMA类共聚物的合成与性能研究[D].中南民族大学.2015
[10].蒋丰泽,刘义伦,陈磊,Stefan,Kirchberg.工艺参数对注射压缩成型微透镜阵列基板双折射率的影响[J].中南大学学报(自然科学版).2014
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