导读:本文包含了电偶极论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:偶极子,天线,磁电,电场,偶极矩,剖面,分子。
电偶极论文文献综述
伏海涛,罗维斌,丁志军,余其林,张世宽[1]（2019）在《水平电偶极源层状模型垂直磁场全区视电阻率计算方法》一文中研究指出利用水平电偶极源层状模型电磁场公式系统计算了不同收发距、不同层状地电模型的电磁场分量,给出了由循环互相关法辨识出频率响应,并计算全区视电阻率的方法。利用水平电场E_x分量和垂直磁场H_z分量计算了全区视电阻率,与层状模型大地电磁测深卡尼亚视电阻率和可控源音频大地电磁测深卡尼亚视电阻率进行比较,水平电场E_x分量和垂直磁场H_z分量全区视电阻率均能很好地反映出地电特征,且垂直磁场H_z分量全区视电阻率与层状模型大地电磁测深卡尼亚电阻率在低频段有相似的频率响应特征。对于大埋深基底,H_z分量全区视电阻率在小收发距条件下就能有较好的响应。垂直磁场分量进入近区的频率低于水平电场进入近区的频率,更有利于在小收发距条件下进行大深度勘探。(本文来源于《物探与化探》期刊2019年06期）
张建春,王向军[2]（2019）在《叁层介质中任意方向电偶极子旋转产生的感应电场》一文中研究指出针对舰船轴频电场防护不能完全消除轴频电场信号问题,提出了旋转直流电偶极子的建模,对螺旋桨表面极化带电粒子随着螺旋桨旋转产生感应电场进行计算。该模型采用镜像法推导出叁层介质中任意方向电偶极子旋转时产生的感应电场,并通过实验测量与仿真对比验证了正确性。结果表明,直流电偶极子旋转产生的感应电场频率与螺旋桨转速一致,说明该电场是轴频电场的一部分,且实验测量的相位特征与仿真结论相同。通过仿真与实验结果的验证得出,极化带电离子旋转过程中产生时谐电场是轴频电场一部分的正确性。(本文来源于《探测与控制学报》期刊2019年05期）
曹娟娟[3]（2019）在《超冷铷铯分子的跃迁电偶极矩测量》一文中研究指出超冷极性分子具有各向异性的长程偶极—偶极相互作用,在量子模拟、量子计算、超冷化学、精密测量,强相互作用的多体物理等方面具有重要作用。基态超冷极性分子的制备是实现上述研究的基础和关键,其中基于超冷原子的光缔合和磁缔合技术是目前制备超冷分子常用的技术手段。跃迁电偶极矩代表了原子分子的初态和末态之间的跃迁强度,在制备分子的过程中选择耦合强度最大的分子能级可以有效增加分子产率,因此测量超冷极性分子的跃迁电偶极矩非常重要。本文基于超冷原子的短程光缔合技术,实现了超冷RbCs分子X1Σ+(v=0,J=1)振转态的制备,利用损耗光谱技术测量了 RbCs分子基态X1Σ+v=0,J=1)与激发态23П0+(v=10,J=2)、21П1(v=22,J=2)态之间的跃迁电偶极矩。本文使用的方法可以用于寻找更多与分子基态有强耦合的分子激发态,为实现散射原子态到深束缚分子态的直接受激拉曼绝热转移奠定基础,也可以应用到其它种类的原子分子体系。本文的主要工作概括如下:一、以超冷原子样品为基础,通过23П0-(v=11,J=0)短程分子态制备了X1Σ+(v=0)最低振动态的RbCs分子;使用一束651.8 nm的脉冲电离激光,实现了基单态RbCs分子振动能级分辨的探测。二、制作了一台外腔半导体激光器,利用电流-电压耦合反馈电路使激光器的可调谐范围由2.5 GHz增加到4.15 GHz;通过损耗光谱技术实现了基态RbCs分子转动分辨的探测。叁、通过测量损耗光谱的半高全宽与损耗激光功率的关系,得到了 23П0+(v=10,J=2)、21П1(v=22,J=2)分子态的自然线宽;通过测量损耗率随损耗激光功率以及作用时间的变化关系,并结合二能级系统的经典吸收公式,得到了分子激发态23П0+(v=10,J=2)、21П1(v=22,J=2)与分子基态X1Σ+(v=0,J=1)的跃迁电偶极矩。(本文来源于《山西大学》期刊2019-06-01）
郭鸽,吴林晟,张跃平,毛军发[4]（2019）在《一种集成式磁电偶极子天线设计》一文中研究指出本文提出了一种用于集成封装的磁电偶极子天线。通过对磁偶极子进行多次折迭,该天线高度仅为0.072λ。中心频率为28GHz,相对带宽为13%,最大增益为5.36dBi。此外,该天线具有稳定的辐射方向图及较高的辐射效率。(本文来源于《2019年全国微波毫米波会议论文集（下册）》期刊2019-05-19）
杨正海[5]（2019）在《光电存储环及电子电偶极矩精密测量新方案的研究》一文中研究指出冷分子技术的不断进步为基本物理常数的精密测量,高分辨率光谱以及冷碰撞等广阔领域的飞速发展提供了重要的基础。冷分子的众多应用领域中,电子电偶极矩(eEDM)的精密测量作为揭示宇宙中物质-反物质不平衡性,电荷共轭-宇称反演对称性破缺等科学谜团的重要实验之一,目前已经成为探索超越粒子物理标准模型新物理的重要平台。尤其是在探寻新的作用力,新的作用粒子方面,相对于大型强子对撞机等大型科学装置,eEDM精密测量已显示出其成本与可操作性的巨大优势。虽然国际上使用冷分子精密测量eEDM已获得重要进展,但非零的eEDM值尚未获得,同时我国也尚未在eEDM测量上取得进展,其主要原因是其探测技术复杂,对各项技术指标要求极为严苛。因此,发展eEDM精密测量实验,不仅能够作为验证标准模型外新物理的重要实验依据,更是我国开展高精度、高分辨率、高灵敏度科学技术研究的重要实验之一,具有重大的开拓性意义。进行eEDM精密测量需要理论与实验的准备,本文主要讨论制备冷分子的新方法与eEDM精密测量的新方案,目的在于搭建一套新的高灵敏度的eEDM冷分子测量系统。首先,本文提出光电存储环新方案用于减速与囚禁极性分子,尤其是非对称陀螺分子或用于eEDM精密测量的重极性分子。光电存储环由水平面沿固定圆心转动的红失谐激光束与静电四极存储环组成,并在激光焦点位置形成叁维复合势阱。本文研究了分子在复合阱中的势能及运动情况,并用蒙特卡洛数值模拟的方法研究了分子在光电存储环中的减速与囚禁过程,并通过控制光束的转动来操控其叁维势阱的运动。本文的研究表明光电存储环减速重极性分子所需的减速距离仅为5cm左右,同时囚禁在光电存储环中的重极性分子用于eEDM精密测量时测量时间较长,进而可以降低测量的统计不确定度,因此光电存储环是制备与操控冷分子的很好的平台。其次,本文运用有效哈密顿量方法理论计算了~(208)Pb~(19)F自由基的电子,振转与超精细结构。相对于其他测量分子,我们选择的~(208)Pb~(19)F分子具有较大的有效电场,较低的基态磁g因子,测量态为基态等综合优势。进行eEDM精密测量首先需要精确掌握其分子光谱,我们计算了无外场下A(ν=0)←X_1(ν=0)各分支的跃迁光谱和外加电场下A(ν=0)←X_1(ν=0)的斯塔克光谱。根据斯塔克光谱的计算结果,eEDM测量时最合适的外加电场大小为8.2 kV/cm左右。基于上述计算,本文描述了用于PbF分子eEDM测量的光学干涉仪测量方案。方案中,分子束首先进入8.2 kV/cm的电场区域,一束线偏光随后在电场区域完成迭加态的制备,接着分子进入迭加态的演化区域。迭加态演化阶段结束后信号由准连续共振增强多光子电离(pc-REMPI)技术探测。估算各种不确定度,本文认为PbF分子束的eEDM测量灵敏度可达10~(-30) e·cm/day~(1/2)量级。目前最新的测量结果来自于ACME小组的ThO测量系统,d_e=(4.3±3.1_(stat)±2.6_(syst))×10~(-30) e·cm(Nature,562,355(2018))。与之相比~(208)Pb~(19)F分子是非常有竞争力的候选分子。PbF分子复杂的能级结构导致其不适合进行激光冷却实验。因此,PbF分子eEDM精密测量的统计不确定度会受到分子在干涉仪内迭加态演化时间的限制。为了进一步优化测量灵敏度以及突破PbF分子测量eEDM遇到的瓶颈,本文提出了利用激光冷却的~(202)Hg~(19)F分子进行eEDM精密测量的新方案。本文首先用有效哈密顿量方法计算了HgF分子的电子,振转与超精细能级结构并用Rydberg-Klein-Rees(RKR)方法与莫尔斯势方法理论验证了HgF分子高度对角化的弗兰克-康登(FC)因子。根据计算的(3~2Σ_(1/2)(=0,=1)转动态超精细结构,本文提出了可行的激光冷却边带调制方案。微波混合技术的使用可以让分子在准封闭跃迁循环中散射尽可能多的光子。随后,本文研究了(3~2Σ_(1/2)(=0,=1)转动态超精细能级的塞曼效应与超精细g因子。最后估算了新方案的统计不确定度,即阱中测量的统计不确定度为6×10~(-32) e·cm,因此~(202)Hg~(19)F分子是非常有潜力的eEDM精密测量候选分子。最后,针对PbF测量eEDM实验中所需要的对PbF分子束密度进行表征的需求,本文描述了用于绝对密度测量的CELIF(腔增强激光诱导荧光)技术。首次在实验中利用CELIF技术探测了NO_2(二氧化氮)气体样品的绝对密度,实验中使用的是脉冲染料激光,NO_2样品的载气为氩气。实验中同时采集了CRD(腔衰荡)信号与LIF信号,CRD信号用于归一化LIF信号并确定最终测量的CELIF信号与NO_2分子密度的关系。60秒的探测时间内,信噪比为3时CELIF技术下NO_2的测量极限为(3.6±0.1)×10~8 cm~(-3)。CELIF技术未来将用于PbF缓冲气体分子束分子密度的测量,测量得到的PbF分子束密度对于eEDM测量实验中计算吸收截面,设计探测系统,预估统计不确定度等极其重要。(本文来源于《华东师范大学》期刊2019-05-01）
马晓骁[6]（2019）在《用于毫米波相控阵的磁电偶极子天线研究》一文中研究指出毫米波相控阵天线具有体积小、波束扫描灵活、抗干扰能力强等优势,已广泛应用于雷达遥感和卫星导航,并将逐步应用于5G移动通信、汽车自动驾驶等领域。目前毫米波频段常用的相控阵天线单元带宽较窄,方向图不对称,同时传统的传输线损耗较高,尺寸较大。针对以上问题,本文采用电磁全波仿真计算与加工实物测试相结合的方法,设计了毫米波基片集成同轴线馈电的磁电偶极子相控阵天线。本文的主要工作和创新点总结如下:1.设计了工作于5G毫米波频段的磁电偶极子天线,馈电结构采用低损耗的基片集成同轴线,天线集成于单层介质基板,两者经粘贴片固定,通过缝隙进行能量耦合。馈电传输线末端为开路,利用背腔结构引入寄生谐振,在减小天线尺寸的同时保证了宽带特性。同时,给出了天线的参数分析及设计准则。2.设计了标准波导与基片集成同轴线的转接结构,通过在单层介质基片中集成空腔间接增加基片厚度,提高了转接结构的匹配带宽。此外,基于基片集成同轴线结构,设计了等相位与不等相位的宽带馈电网络。3.设计了4X4和8X8规模的磁电偶极子相控阵天线,分析了互耦特性与天线性能,讨论了阵元间距的合适选择。基于所设计的转接结构及馈电网络,分析了1×8规模阵列天线的扫描特性,加工了1×8规模直线阵天线实物,测试结果与仿真结果具有很好的一致性,验证了天线的工作性能。(本文来源于《北京交通大学》期刊2019-05-01）
方亚德[7]（2019）在《宽带磁电偶极子天线设计》一文中研究指出通信系统的飞速发展离不开天线技术的支持。随着4G通信系统的普及和5G通信系统频率的确定与发布,通信系统更新换代越来越快的局面给天线技术的发展再次提出了新的要求:宽频带、低交叉极化、在工作带宽内有稳定的增益和方向图指标等。磁电偶极子天线以其优越的性能获得广大学者的关注,对磁电偶极子天线这种新型互补型天线的研究从未停下脚步。本文在现有技术的基础上结合相关文献对宽带磁电偶极子天线进行研究和设计。论文的主要工作内容如下:(1)设计了一款具有简单馈电结构的磁电偶极子天线单元。将交叉偶极子天线的馈电方式进行优化并应用于磁电偶极子天线上,采用同轴线耦合馈电的方式替代传统r型馈线条带,实现了47%(驻波比小于1.5)的工作带宽(1.68GHz-2.71GHz)。在天线的工作带宽内增益稳定同时保持了良好的方向图指标,交叉极化较低。(2)设计了一款宽带磁电偶极子天线单元。通过改进传统的r型馈线条带形成H型馈线条带进行馈电,同时采用印刷FR4基板代替传统铜材质的磁电偶极子辐射振子,水平电偶极子设计成八边形渐变结构,使天线获得了79.1%(驻波比小于1.5)的相对带宽覆盖1.56GHz-3.60GHz。为防止天线高频增益和方向图的严重恶化,天线采用有金属围栏的反射板,这种设计能有效改善天线增益和方向图的恶化。在整个工作频段内,天线具有稳定的增益,交叉极化较低,辐射方向图能保持良好的一致性和单向性。(本文来源于《安徽大学》期刊2019-05-01）
孙玉绘,林春生,吴海兵,翟国君[8]（2019）在《浅海条件下垂直时谐电偶极子在空气中的磁场》一文中研究指出为分析船舶轴频磁场在空气中的传播特性,把船舶的轴频电流等效为垂直时谐电偶极子,对3层介质中垂直时谐电偶极子在空气层产生的磁场进行求解。借助麦克斯韦方程组和电磁场边界条件建立了垂直时谐电偶极子在空气中矢量磁位的模型,由矢量磁位推导了磁场叁分量的表达式,并利用快速汉克尔变换对包含贝塞尔函数积分的磁场进行数值计算。最后,通过碳棒电极在海水水池中的实验,验证了本文的实用性和有效性。(本文来源于《舰船科学技术》期刊2019年05期）
张泽胜[9]（2019）在《紧凑型宽带磁电偶极子天线的研究》一文中研究指出随着无线通信技术的迅速发展,无线通信系统对天线的性能要求也在提高。一些场合要求天线满足宽的工作频带、低的交叉极化及高的前后比等特性,使其在工作频段内有良好的辐射特性和辐射增益,同时还对天线的尺寸提出了新的期望,力求其趋向于小型化、集成化。虽然早在1954年就出现了磁电偶极子天线这一概念,但是早期研究中提出的天线结构实用性较差,这一情况直到2006年出现互补型磁电偶极子天线才有所好转。本文的主要研究是基于互补型磁电偶极子天线基础上展开的,具体包括以下工作:(1)对水平矩形贴片进行了优化,提出了两种宽带磁电偶极子天线设计思路。通过加载开口环谐振器,使天线模型实现了 51%的相对带宽(VSWR≤2),在工作频段内增益稳定在7.3dBi以上,波动较小。通过加载短路桥,使磁电偶极子天线的相对带宽达到56%(1.68GHz～3.00GHz,VSWR≤2),增益稳定在 9dBi 左右。(2)设计了一种紧凑型磁电偶极子天线结构,将r馈电改为同轴馈电,并进行有效的折迭,使天线的剖面高度降低到15mm。该天线模型工作频带约为2GHz～3GHz,相对带宽38%(VSWR≤2),增益大于9dBi且波动较小,有着良好的方向性。基于这种紧凑型结构,设计了八单元均匀直线阵列,仿真结果表明在工作频带内增益大于16dBi,水平面半功率波瓣宽度大于60°,垂直面的半功率波瓣宽度则被压窄。(3)设计了一款镀通孔结构的毫米波磁电偶极子天线,印刷在介质基板表面,该天线模型工作在27.0GHz～41.6GHz频段(相对带宽42.6%,VSWR≤2)。在工作频段内获得了良好的辐射方向性,且在大部分工作频段内能维持一个高水平的增益,波动较小。(本文来源于《杭州电子科技大学》期刊2019-03-01）
王菲[10]（2019）在《电偶极子模型在天体光谱中的应用》一文中研究指出与电介质中非极性分子的位移极化和极性分子的转向极化不同的是,天体致密大气层中的原子及分子间因碰撞也会产生电偶极矩,进而出现吸收过程,是研究带外行星和冷白矮星等天体光谱的重要理论基础.以冷白矮星为例,介绍其大气层中大量原子分子对之间的碰撞诱导偶极矩与电磁辐射相互作用产生的连续谱吸收.(本文来源于《大学物理》期刊2019年02期）
电偶极论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
针对舰船轴频电场防护不能完全消除轴频电场信号问题,提出了旋转直流电偶极子的建模,对螺旋桨表面极化带电粒子随着螺旋桨旋转产生感应电场进行计算。该模型采用镜像法推导出叁层介质中任意方向电偶极子旋转时产生的感应电场,并通过实验测量与仿真对比验证了正确性。结果表明,直流电偶极子旋转产生的感应电场频率与螺旋桨转速一致,说明该电场是轴频电场的一部分,且实验测量的相位特征与仿真结论相同。通过仿真与实验结果的验证得出,极化带电离子旋转过程中产生时谐电场是轴频电场一部分的正确性。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
电偶极论文参考文献
[1].伏海涛,罗维斌,丁志军,余其林,张世宽.水平电偶极源层状模型垂直磁场全区视电阻率计算方法[J].物探与化探.2019
[2].张建春,王向军.叁层介质中任意方向电偶极子旋转产生的感应电场[J].探测与控制学报.2019
[3].曹娟娟.超冷铷铯分子的跃迁电偶极矩测量[D].山西大学.2019
[4].郭鸽,吴林晟,张跃平,毛军发.一种集成式磁电偶极子天线设计[C].2019年全国微波毫米波会议论文集（下册）.2019
[5].杨正海.光电存储环及电子电偶极矩精密测量新方案的研究[D].华东师范大学.2019
[6].马晓骁.用于毫米波相控阵的磁电偶极子天线研究[D].北京交通大学.2019
[7].方亚德.宽带磁电偶极子天线设计[D].安徽大学.2019
[8].孙玉绘,林春生,吴海兵,翟国君.浅海条件下垂直时谐电偶极子在空气中的磁场[J].舰船科学技术.2019
[9].张泽胜.紧凑型宽带磁电偶极子天线的研究[D].杭州电子科技大学.2019
[10].王菲.电偶极子模型在天体光谱中的应用[J].大学物理.2019
论文知识图
