导读:本文包含了大气压辉光放电论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:辉光,大气压,脉冲,射频,等离子体,数值,介质。
大气压辉光放电论文文献综述
宫云舒,郭颖,邱慎杰,张菁,石建军[1]（2019）在《脉冲辅助大气压射频辉光放电数值模拟》一文中研究指出建立一维自洽流体数值模型,研究大气压氦气条件下,脉冲辅助射频放电时,脉冲放电对射频起辉及稳态放电特性的影响,着重讨论脉冲放电及射频放电电压保持不变时,脉冲放电和射频放电段之间的时间间隔变化对射频放电特性的影响。结果表明:脉冲放电对射频放电的辅助效果主要体现在射频放电段的起辉阶段;随着时间间隔的增长,射频放电起辉阶段电子密度在射频放电空间中的最大值明显降低,鞘层区增大;平均电子能量和电场强度的空间分布特性揭示了放电随时间间隔变化的动力学过程。(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2019年03期）
王晓东,韩乾翰,邱慎杰,郭颖,石建军[2]（2019）在《大气压介质阻挡放电同步辅助射频辉光放电研究》一文中研究指出采用在大气压脉冲调制射频(radio frequency,RF)辉光放电段之间同步引入介质阻挡放电(dielectric barrier discharge,DBD)等离子体射流的放电技术,通过电压和电流曲线以及放电的时空分布的时间演化过程,表征脉冲调制射频辉光放电和介质阻挡放电等离子体射流的放电特性及其动力学过程。试验研究发现,引入介质阻挡放电能有效辅助射频放电的起辉过程以及降低射频放电的击穿电压(从2.36kV降至1.53kV),这是由于介质阻挡放电等离子体射流在射频放电区域中注入了等离子体子弹,这一点可以由放电图像强度和放电空间结构的时间演变看出。(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2019年05期）
刘丰奎,祖文川,周晓萍,刘聪,刘盼西[3]（2019）在《大气压液体阴极辉光放电-原子发射光谱法应用于血清中微量锂元素的测定》一文中研究指出含锂药剂在用于临床治疗精神疾病时需要对患者血清中锂元素浓度进行监测以在控制正常药效的同时防止锂中毒事故的发生。目前临床医学检验血清中锂元素含量主要采用火焰原子吸收光谱和基于离子选择性电极的电化学技术。但火焰原子吸收光谱技术需要使用乙炔钢瓶和空气压缩机,存在仪器不能便携,对实验室条件要求苛刻等缺点;电化学方法存在电极处理与更换繁琐,分析效率相对偏低等问题。同时,仪器可便携、操作简单且对锂元素分析具有良好分析性能的液体阴极辉光放电-原子发射光谱技术尚未应用于医疗领域血清中锂含量的测定。因此,基于自制便携液体阴极辉光放电-原子发射光谱装置,建立了血清中锂元素的高灵敏度分析方法。系统考察了10～100倍血清样品稀释倍数对血清样品测试的干扰,结果表明,当血清样品稀释20倍以上时,未发现显着的基体干扰,可以较好地保证结果的可靠性。对影响锂元素分析性能的分析谱线、试液酸度等参数进行了系统优化,结果表明671 nm为锂元素最佳测试谱线;试液酸度对锂元素分析的灵敏度和稳定性影响显着,采用1%硝酸(V/V)试液酸度可以保证良好的分析性能。在优化的系统参数和实验条件下,锂元素标准曲线的回归方程为:Ie=7 299ρ_(Li)+400;R~2=0.998 3。当血清样品稀释20倍时,该方法对锂元素的检出限为0.2 mg·L~(-1)。对同一血清样品6次重复测试考察本方法的重复性,相对标准偏差小于5%。将本方法应用于血清标准样品(Trace Elements Serium L-2)中锂含量分析,测定值与证书标称值一致。表明该方法可以较好地应用于医疗检验领域实际血清样品中微量锂元素含量的测定。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2019年04期）
彭晓旭,李青,汪正[4]（2018）在《He气氛大气压辉光放电原子发射光谱装置的构建及其增敏研究》一文中研究指出大气压辉光放电(Atmospheric Pressure Glow Discharge,APGD)是一种常压环境下,在惰性气氛中两电极之间产生的一种持续稳定的气体放电~([1])。为了提高APGD应用于光谱检测时的激发效率以及信号检测的灵敏度,本研究对APGD及其应用于光谱检测时的整体结构进行了改进性设计与构建。在本研究基于He气氛APGD装置,从激发效率提高以及谱线采集方式优化两个方面展开APGD装置应用于原子光谱分析的增敏研究。通过使用内径为1.0-1.2 mm,外径为1.5-1.8mm的空心钛管作为放电阴极以及样品的输入端,同时将空心钛管阴极内嵌于内外径分别为1.5-1.8 mm和3.0-3.2 mm的耐高温石英管中,通过缩小阴极放电表面积以及产生的微等离子体体积,提高大气压辉光放电的能量密度,以提高元素的激发强度。基于放电阴极的管径较小,在较高的放电强度下会导致放电阴极空心钛管发生烧蚀,进而影响放电的稳定性。因此通过在耐高温石英管的外端固定一石英3,并由两者之间引入微量冷却气能够有效抑制电极的过度烧蚀,装置整体结构如图1所示。He气氛APGD对于溶剂负载的耐受性有限~([2]),通过将氢化物发生(Hydride Generation,HG)对溶液中的目标元素进行分离与预富集,进一步提高目标元素在He-APGD中的激发效率。与此同时,通过使用适配尺寸的石英管使内嵌有空心钛管阴极的耐高温石英管与空心金属阳极同轴,将微型光谱仪的光纤探头沿He气氛APGD的空心金属电极轴向放置,有效提高谱线采集的灵敏度。选定Se元素作为目标检测元素,将含有Se元素的酸基质溶液和硼氢化钠还原剂在HG中进行反应,随后随载气导入到APGD中进行激发。通过利用微型光谱检测Se在特征波长为196.1和203.9 nm处的原子发射强度原子光谱图,如图1所示。内嵌有放电阴极的耐高温石英管有效限制了大气压辉光放电微等离子体的体积以及沿APGD轴向进行谱线信号采集的方式,大幅度提升了目标元素的检测灵敏度,保证了He气氛APGD应用于原子光谱时的检测能力。(本文来源于《第五届全国原子光谱及相关技术学术会议摘要集》期刊2018-09-20）
申亚军,郭颖,韩乾翰,王晓东,石建军[5]（2018）在《大气压脉冲放电辅助射频辉光放电段起辉过程》一文中研究指出在大气压脉冲调制射频辉光放电的两个射频放电段之间引入脉冲放电,研究脉冲放电对射频放电段的起辉动力学过程和稳态放电特性的影响。通过试验测量时间分辨的放电图像,获得了脉冲放电和射频放电段的放电时空演变过程,发现脉冲放电电流峰值从0.4 A增加到0.6 A时,射频放电段的起辉时间从0.8μs降低到0.5μs,而放电空间分布也经历从双峰形到钟形再到双峰形的动力学演变过程。射频放电段达到稳态放电后的电流和电压特性也说明了脉冲放电有助于提高射频放电段稳态放电强度。(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2018年03期）
张玉坤,李兰,王广宇,陈梦[6]（2018）在《大气压氦气同轴双气隙介质阻挡辉光放电研究》一文中研究指出为进一步探究大气压流动环境中生成均匀等离子体的条件和机理,本文针对一种新型的针-管同轴双气隙介质阻挡放电结构,采用高频高压交流电源,在大气压下,对流动的氦气进行了气体放电实验。利用高速相机记录了放电演化过程图像,利用示波器测量了电流电压波形,利用光谱仪测量了放电发射光谱,分析了氦气的大气压辉光放电过程。实验结果表明,在该种介质阻挡放电结构中,氦气可实现大气压辉光放电。电流波形在正负半周期存在明显的不对称性,放电主要发生在正半周期。放电产生了激发态的He原子。(本文来源于《机电产品开发与创新》期刊2018年03期）
徐乐[7]（2018）在《大气压直流辉光放电等离子体气体温度场诊断研究》一文中研究指出大气压辉光微放电是大气压下产生的一种等离子体形式,近年来受到等离子体科学与技术领域广泛关注。由于其非热平衡特性,即气体温度低、物化活性强,在环境、生物、材料等领域都有广阔的应用前景。然而,迄今人们对等离子体产生及作用机制仍缺乏了解,这也制约相关等离子体技术的应用。本文以大气压辉光微放电气体温度场这一基本物理量为研究对象,展开了以下几个方面的研究:1.轴对称断层算法的研究:常用无干扰性的光学诊断通常是线积分的,对光谱测量来说得到是光线沿光程上光强的积分,而对纹影测量来说得到的是折射率导数的积分,基于积分量反求分布物理量需经过反卷积过程。(1)这里针对两种不同情况分别介绍了重建过程常用实现方法的基本原理及特性:对于积分量为强度的辐射光谱测量,介绍了离散矩阵法、投影量插值法、傅里叶法叁种代表性方法;对于积分量为偏折程度的定量纹影测量,介绍了辛普森公式法、叁点法、自适应的傅里叶—汉克尔变换法叁种代表性方法。(2)针对光偏折断层重建算法,通过数值实验选择了最佳算法并确定了其参数。具体过程即假定温度分布由Abel正变换算得偏折角分布,然后再由不同算法进行重建,计算结果与假设分布之间偏差来评估其算法性能。由此比较了不同方法在无噪声理想情况与有噪声情况下的表现,确定了傅里叶—汉克尔变换法更优的性能。2.针-针直流辉光微等离子体放电区域的气体温度测量:气体温度不论是对等离子体基础研究还是应用开发都是十分重要的参数。使用校正纹影法确定了具有高温度梯度的空气微等离子体全空间气体温度场。通过与两种常用的诊断方法即发射光谱法与瑞利散射法比对,取得了较好的一致性。这也展示了校正纹影法诊断温度场的优势,即仅需拍摄一张纹影图像就能获取全空间气体温度场。即使对发光微弱的放电结构如法拉第暗区,校正纹影法仍然可以取得可靠的结果;结果显示所研究的微等离子体的气体温度场随着放电电流的增加其分布持续拓展,特别是在阴极区尤为显着;轴向的温度分布呈现“W”形,在阴极与阳极辉光区均有陡峭的梯度,在正柱区呈和缓的拱形,而在法拉第暗区温度最低。并发现得到的气体温度场与放电发光强度分布有一定关联性。当电流增加时,更多的电场能量耗散在放电区域,起到加热空气和收缩法拉第暗区的作用。除了在电极边缘会受到光线衍射的干扰,校正纹影法能够精确估计出放电的全空间气体温度分布。3.湿度对针-针直流辉光微等离子体热场的影响:在等离子体处理环境中经常不可避免存在水蒸汽,本文主要研究了湿度对氩气直流辉光放电热场的影响。分别通过校正纹影法和空间分辨的发射光谱法获取了放电区域气体温度场。两种方法得到的叁维温度分布在相同区域较一致,整体呈现圆锥形而在其轴线上类似“W”形分布。结果显示发射光谱法只能刻画发光区域的温度,这通常对应着放电热核区域。同时观察到发光区域受相应激发态粒子的分布和产生及消失机制的影响,随着放电条件不同而变化,如本文中湿度强烈影响OH(A-X)的辐射图样。相反地,通过校正纹影法能够准确地获取全空间的温度分布,即使是对如法拉第暗区等发光微弱区域。因而本文基于校正纹影法研究了湿度对气体温度和维持热场所耗散热量分布的影响,揭示了各放电区域温度分布及热量耗散随水汽含量变化的定量关系,并发现根据发射光谱法估测的热量耗散会远远低估其真实值。(本文来源于《重庆大学》期刊2018-04-01）
王志斌,聂秋月,李和平[8]（2018）在《电流密度对大气压射频辉光放电等离子体特性影响的数值模拟》一文中研究指出由裸露金属电极结构发生器产生的大气压射频辉光放电(radio frequency atmospheric pressure glow discharge,RF APGD)等离子体射流具有活性粒子浓度高、射流温度较低且可控性强等特点。为研究电流密度对大气压射频辉光放电等离子体特性的影响规律,采用数值模拟的方法,以高纯氦为工作气体,通过流体模型分别对RF APGD放电区和射流区进行了一维非稳态和二维准稳态数值模拟。论文揭示了放电电流密度对RF APGD等离子体特性的影响规律。计算结果表明:在放电区,随着放电电流密度的增加,活性粒子数密度和气体温度均显着升高,当电流密度较高时,放电由α模式转化为γ模式;而在射流区,一方面,随着放电电流密度的增加发生器出口处的气体温度和等离子体密度提高,另一方面,由于气体温度的升高会提高射流区部分去电离反应的速率,导致射流区电子和离子衰减得更快,从而使得射流区不同空间位置处的活性粒子数密度并非随电流密度增加而单调增加。(本文来源于《高电压技术》期刊2018年03期）
耿金伶,贾鹏英,杨林伟,楚婧娣,张琦[9]（2018）在《方波占空比对大气压辉光放电斑图的影响研究》一文中研究指出利用方波电压激励针-水电极装置,在针水间隙产生了大气压辉光放电.随着方波电压占空比的减小,在水面上观察到了亮盘、亮盘与外环、同心叁环、叁环与中心点四种斑图.通过研究电压、电流波形发现,放电只产生在负极性电压下,放电电流由脉冲区和恒定区两部分组成,有很好的周期性.并且随着占空比的减小,放电的起始电压增大,峰值电流也增大.采集了水面斑图的发射光谱,发现主要有氮分子的第二正带系N_2(C-B)和第一正带系N_2(B-A)、氮分子离子的第一负带系N_2~+(A-X)c和OH的谱线带系(309 nm).利用Lifbase软件拟合OH的光谱获得了气体温度,发现随着占空比的增大,气体温度升高.通过同步触发放电电流和ICCD,研究了不同斑图的时空演化.结果表明,水面斑图在电流脉冲区逐渐形成,而在电流恒定区不发生明显变化.考虑到空间负电荷,利用放电基本理论对以上现象进行了分析和解释.(本文来源于《中国科学:物理学 力学 天文学》期刊2018年02期）
孙晨昊,李慎,宋书通,郭颖,张菁[10]（2017）在《脉冲参数对大气压亚微秒脉冲辉光放电的影响》一文中研究指出通过大气压氦气亚微秒脉冲辉光放电的一维自洽流体数值模型,研究了亚微秒脉冲电压的脉宽和幅值对放电特性的影响.当放电脉冲电流密度幅值维持在约2 000A/m~2时,随着脉冲电压脉宽从300ns增加到900ns,放电电流密度脉冲的脉宽相应增加,脉冲电压幅值从652.2V降低到557.5V.在电极表面引入介质层以后,每个脉冲电压会产生两个放电电流密度峰,其中,第一个放电电流密度峰不随脉冲电压脉宽变化,第二个放电电流密度峰的强度有一定的增长,而且其发生时刻对应于脉冲电压的下降沿时刻.在介质阻挡脉冲辉光放电中,随着脉冲电压幅值从2 000V增加到3 500V时,两个放电电流密度峰的幅值分别从1 160.6A/m~2增加到2 697.9A/m~2和从963.4A/m~2增加到1 954.5A/m~2,而且放电电流密度峰发生时刻也向脉冲电压上升沿和下降沿开始处移动.该数值模拟研究有助于深入了解大气压脉冲辉光放电的特性和机理.(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2017年05期）
大气压辉光放电论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用在大气压脉冲调制射频(radio frequency,RF)辉光放电段之间同步引入介质阻挡放电(dielectric barrier discharge,DBD)等离子体射流的放电技术,通过电压和电流曲线以及放电的时空分布的时间演化过程,表征脉冲调制射频辉光放电和介质阻挡放电等离子体射流的放电特性及其动力学过程。试验研究发现,引入介质阻挡放电能有效辅助射频放电的起辉过程以及降低射频放电的击穿电压(从2.36kV降至1.53kV),这是由于介质阻挡放电等离子体射流在射频放电区域中注入了等离子体子弹,这一点可以由放电图像强度和放电空间结构的时间演变看出。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
大气压辉光放电论文参考文献
[1].宫云舒,郭颖,邱慎杰,张菁,石建军.脉冲辅助大气压射频辉光放电数值模拟[J].东华大学学报(自然科学版).2019
[2].王晓东,韩乾翰,邱慎杰,郭颖,石建军.大气压介质阻挡放电同步辅助射频辉光放电研究[J].东华大学学报(自然科学版).2019
[3].刘丰奎,祖文川,周晓萍,刘聪,刘盼西.大气压液体阴极辉光放电-原子发射光谱法应用于血清中微量锂元素的测定[J].光谱学与光谱分析.2019
[4].彭晓旭,李青,汪正.He气氛大气压辉光放电原子发射光谱装置的构建及其增敏研究[C].第五届全国原子光谱及相关技术学术会议摘要集.2018
[5].申亚军,郭颖,韩乾翰,王晓东,石建军.大气压脉冲放电辅助射频辉光放电段起辉过程[J].东华大学学报(自然科学版).2018
[6].张玉坤,李兰,王广宇,陈梦.大气压氦气同轴双气隙介质阻挡辉光放电研究[J].机电产品开发与创新.2018
[7].徐乐.大气压直流辉光放电等离子体气体温度场诊断研究[D].重庆大学.2018
[8].王志斌,聂秋月,李和平.电流密度对大气压射频辉光放电等离子体特性影响的数值模拟[J].高电压技术.2018
[9].耿金伶,贾鹏英,杨林伟,楚婧娣,张琦.方波占空比对大气压辉光放电斑图的影响研究[J].中国科学:物理学力学天文学.2018
[10].孙晨昊,李慎,宋书通,郭颖,张菁.脉冲参数对大气压亚微秒脉冲辉光放电的影响[J].东华大学学报(自然科学版).2017
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