导读:本文包含了动力学标度论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:标度,动力学,模型,生长,表面,薄膜,显微镜。
动力学标度论文文献综述
葛宛兵[1]（2019）在《基于扫描探针显微镜的铁电畴壁动力学标度行为研究》一文中研究指出铁电材料内存在着按电畴分布的自发极化,相邻两个电畴之间是一层很薄的极化过渡区域,称为畴壁。畴壁只有几层原子厚度,对其更为细致的研究受到了表征技术的限制,目前还缺少对畴壁微观动态特性的研究手段。在本文中,我们尝试将表面生长的动态标度方法引入铁电畴壁的研究中,通过将铁电畴壁视作弹性界面,对此界面运动过程中形貌的演变进行宏观统计,来确定畴壁生长符合的普适模型,再将普适模型的特点代入到铁电材料体系中,帮助我们理解反转成核、畴壁扩张等微观过程。本文中我们研究了典型铁电材料铌酸锂和铁酸铋薄膜内电畴生长过程中畴壁形状的演变规律,主要内容有以下两个部分:一、基于扫描探针显微镜平台设计了一套控制和记录畴壁生长的方法,利用此方法观察畴壁的演变规律,然后利用标度方法分析畴壁生长的粗化过程。实验结果确定了畴壁生长的粗糙度指数α=1.48、生长指数β=0.37和动态指数z=4,指出此系统的生长服从于一维分子束外延模型,说明畴壁移动过程中的成核概率与畴壁形貌密切相关,成核中心更容易在负值曲率半径处形成;二、优化了低温压电力显微镜的成像效果,利用此平台研究了畴壁在外场作用下的运动速度与温度的依赖关系。实验结果说明针尖电场作用下的畴壁运动属于缺陷扰动下的蠕动运动,得到了290 K、40 K和10 K温度下此运动的激活场分别为2.30±0.05 MV/cm,2.80±0.05 MV/cm和4.70±0.10 MV/cm,进而验证了理论预期中蠕动运动对温度的强依赖特性,说明铁电极化反转过程中热扰动具有重要影响。(本文来源于《电子科技大学》期刊2019-04-01）
闫绳贤[2]（2018）在《层状钙钛矿型Bi_(4-x)Nd_xTi_3O_(12)铁电单晶的生长与回线动力学标度研究》一文中研究指出层状钙钛矿型铁电体Bi_4Ti_3O_(12)居里温度高,自发极化P_s大且靠近a轴,但披金属电极时Bi_4Ti_3O_(12)铁电薄膜易疲劳,阻碍了其在铁电存储器方面的应用。研究发现,其中Bi被稀土元素部分取代后,即使披金属电极其极化开关耐疲劳,是实现铁电存储器应用的最佳材料之一。为理解稀土元素部分取代Bi对其疲劳特性改善的物理机制,有必要比较研究纯的Bi_4Ti_3O_(12)和稀土元素部分取代Bi的Bi_4Ti_3O_(12)单晶的晶体结构、铁电性能、电畴结构与畴界动力学行为。目前文献中很少见到这类单晶的研究报道,因为层状钙钛矿型氧化物沿c轴生长非常缓慢(相对其a-b面的快速生长),生长小薄片状单晶容易,但很难获得较厚的大块单晶。我们用溶胶-凝胶工艺合成Bi_(4-x)Nd_xTi_3O_(12)(BNdT,x=0,0.5,0.8)超细粉体,采用助溶剂法生长出高质量大块BNdT铁电单晶。本论文先介绍粉体合成与单晶生长工艺,接着讨论Nd含量对BNdT单晶铁电、介电性能和漏电流的影响,最后研究Nd含量对BNdT单晶回线动力学标度的影响。主要结果和结论如下:1、用溶胶-凝胶工艺合成超细粉体,以Bi_2O_3为助溶剂,通过缓慢降温生长了大块层状钙钛矿型BNdT铁电单晶。其中,Bi_4Ti_3O_(12)单晶厚1.14 mm,直径4.7cm,如此大尺寸的Bi_4Ti_3O_(12)单晶未曾见报道。Bi_4Ti_3O_(12)单晶(006)面和(220)面的摇摆曲线较宽,峰形不对称,表明该单晶不完整,其中一定存在小角晶界。2、沿a/b轴测量比较了BNdT单晶的室温铁电和介电性能以及漏电流。沿c轴测量比较了BNdT单晶的室温铁电性能和漏电流。结果表明,Bi_4Ti_3O_(12)单晶沿a/b轴的剩余极化P_r值约为48.1?C/cm。随Nd含量增加,单晶的P_r值减小,介电常数和介电损耗降低,氧空位浓度减小致漏电流下降。3、室温下BNdT(x=0,0.5,0.8)铁电单晶的回线动力学标度关系分别为<A>∝f~(-0.1746)E0~(2.8933),<A>∝f-0.1982E0~(2.7675)和<A>∝f-0.2134E0~(2.6432),表明随Nd含量增加BNdT单晶中的电畴开关(或极化翻转)对外电场频率f依赖性逐渐增强,对强度E_0的依赖性逐渐减弱。(本文来源于《青岛大学》期刊2018-05-19）
李媛[3]（2017）在《含铋层状钙钛矿型薄膜多铁性能与回线动力学标度》一文中研究指出本论文设想把磁性基团BiFeO_3、YFe O3或BiFe_(0.5)Co_(0.5)O_3插入到层状钙钛矿型铁电体Bi_4Ti_3O_(12)基质中,以期合成室温单相磁电多铁性材料。用溶胶-凝胶工艺在Pt/Ti/SiO2/Si衬底上成功制备了单相的层状钙钛矿型Bi_4Ti_3O_(12)-nBiFeO_3(n=0.5、1.0、1.5)、Bi_4Ti_3O_(12)-YFeO_3和Bi_4Ti_3O_(12)-BiFe_(0.5)Co_(0.5)O_3多铁薄膜,研究了室温下薄膜的铁电、介电、磁性和磁介电性能。为获取薄膜中铁电畴结构和极化翻转信息,还研究了Bi_4Ti_3O_(12)-nBiFeO_3(n=0.5、1.0)和Bi_4Ti_3O_(12)-YFeO_3薄膜的回线动力学标度。主要结果和结论如下:1、室温下层状钙钛矿型Bi_4Ti_3O_(12)-nBiFeO_3(n=0.5、1.0、1.5)薄膜具有良好的铁电性,随被插入磁性单元BiFeO_3层数增加,薄膜的弱铁磁性如期增强。Bi_4Ti_3O_(12)-BiFeO_3薄膜呈显着的室温磁介电效应,在外磁场0.45 T和测试频率100 kHz时,其磁介电耦合系数MDC值达3.5%。在高频强电场下,Bi_4Ti_3O_(12)-BiFeO_3薄膜的回线动力学标度关系为<A>∝f-0.05Eo1.26,与Bi_4Ti_3O_(12)-0.5BiFeO_3薄膜相比,该薄膜的回线面积对频率和外场幅值的依赖性更弱,其铁电性能更稳定。2、制备了室温下铁电性和弱铁磁性共存的层状钙钛矿型Bi_4Ti_3O_(12)-YFe O3薄膜,其剩余极化2Pr与饱和磁化强度Ms分别为53.62mC/cm2和0.50 emu/cm3。当外加电场幅值在10-30 kV/cm范围时,Bi_4Ti_3O_(12)-YFeO_3薄膜依次存在着欧姆导电、空间电荷限制电流和陷阱填充导电叁种导电机制。3、制备了有一定c轴择优取向的层状钙钛矿型Bi_4Ti_3O_(12)-BiFe_(0.5)Co_(0.5)O_3多铁薄膜,其剩余极化2Pr与饱和磁化强度Ms分别为20mC/cm2和4.3 emu/cm3。该Ms值远高于上述Bi_4Ti_3O_(12)-Bi Fe O3薄膜的Ms值0.45 emu/cm3。在0.45 T/100 kHz下,Bi_4Ti_3O_(12)-BiFe_(0.5)Co_(0.5)O_3薄膜的磁介电MDC绝对值达3.1%。该MDC值略低于上述Bi_4Ti_3O_(12)-BiFeO_3薄膜的MDC值3.5%,这是因为Co离子部分取代Fe离子抑制了Bi_4Ti_3O_(12)-BiFe_(0.5)Co_(0.5)O_3薄膜中Fe2+的生成,Fe2+与Fe3+形成局域偶极子随之减少。(本文来源于《青岛大学》期刊2017-06-06）
张哲[4]（2017）在《几种基底上离散生长模型动力学标度行为的理论研究》一文中研究指出近年来,对非平衡条件下材料表面界面动力学粗化过程的研究引起了研究人员的广泛关注。本文运用直接标度分析和Kinetic Monte-Carlo数值模拟的方法对几种基底上离散生长模型的动力学标度行为进行了研究,并在微观上对引起这些动力学标度行为的物理机制进行了讨论。主要工作分为以下叁部分:首先,为了探讨Das Sarma-Tamborenea (DT)模型的奇异动力学标度行为以及不同维数所属的普适类,采用Kinetic Monte-Carlo数值模拟的方法对1+1维和2+1维DT模型在欧几里得基底上的生长过程进行了大尺寸及长时间的数值模拟。并且引入了噪声衰减技术来减小渡越行为对生长过程的影响。模拟结果显示:1+1维DT模型表现出正常的动力学标度性质,属于Lai-Das Sarma-Villain (LDV)方程所描述的普适类。该结果澄清了以往工作对1+1维DT模型所属普适类的争论,并且从数值模拟的角度验证了局域坡度理论的正确性。而2+1维DT模型则属于Edwards-Wilkinson (EW)方程所描述的普适类。其次,为了探究分形基底的微观结构对离散模型动力学标度行为的影响,提出了非守恒噪声和守恒噪声驱动下广义的线性分数阶Langevin方程,(?)h/(?)t=(-1)n+1v▽nzrwh,并利用直接标度分析方法对方程的动力学标度行为进行了理论解析。研究结果表明:在非守恒噪声条件下,当n=1和2时,结果分别与分形的EW方程和分形的Mullins-Herring (MH)方程相同,并且可以被相应的数值模拟结果所验证。在守恒噪声条件下,n = 1,2,3时,满足标度关系2α +df=(n-1)zrw 。最后,为了进一步深入了解离散模型的动力学生长规则和基底结构之间的关系,对受限固-固模型在蜂巢晶格和正方-八边形晶格基底上的动力学标度行为进行了数值模拟。模拟结果显示:受限固-固模型的生长过程仍然遵循Family-Vicsek的标度规律。通过计算表面宽度得到的动力学标度指数表明,模型在两种新型晶格基底上的生长表面比欧几里得基底更加粗糙,但比分形基底更加光滑。深入分析发现,受限固-固模型在蜂巢晶格基底和正方-八边形晶格基底上饱和表面的标度行为主要由配位数决定。本文的研究,使我们对引起几种基底上离散模型动力学标度行为的物理机制有了更加深入的认知,这对改善材料的性质有着非常重要的意义。(本文来源于《中国矿业大学》期刊2017-05-01）
张玲,陈果,何小珊,艾星,何智兵[5]（2017）在《基于动力学标度法的a-C:H薄膜表面微观形貌的演变机理研究》一文中研究指出采用等离子体增强化学气相沉积(PECVD)方法在Si(111)基底上制备a-C:H薄膜,利用原子力显微镜(AFM)和扫描电子显微镜(SEM)对a-C:H薄膜的表面形貌与表面粗糙度进行表征,并从动力学标度法角度出发讨论a-C:H薄膜表面粗糙度的演变机理。研究结果表明:a-C:H薄膜表面微观形貌为自仿射分形表面,可用分形维数来评价薄膜的表面粗糙度;随着H_2流量的增加,薄膜表面粗糙度先减小后增大,在T_2B与H_2流量比为0.2/6时,a-C:H薄膜的表面粗糙度R_q为2.2nm,相对于其他条件下生长的薄膜的表面粗糙度低,薄膜表面较光滑,致密性良好。(本文来源于《原子能科学技术》期刊2017年04期）
宋丽建[6]（2015）在《平衡曲率受限模型和刻蚀模型在一些分形基底上的动力学标度性质的数值模拟》一文中研究指出表面界面动力学粗化生长现象与许多实际的生长过程有关。基于不同的连续性动力学方程和离散生长模型,在欧几里得空间的研究取得了很好的成果。而分形理论的发展使得人们开始关注分形基底结构对表面界面粗化生长动力学标度行为的影响。本文采用数值模拟的方法,探讨了一些分形基底结构对平衡曲率受限模型和刻蚀模型生长表面动力学标度行为的影响。得到了如下叁个方面成果:1)分形基底上平衡曲率受限模型表现出很好的动力学标度行为,仍满足Family-Viseck标度律。两种分形基底上所得标度指数与分数阶Mullins-Herring(MH)方程直接标度分析结果相吻合,说明分数阶MH方程可以很好的描述分形基底上平衡曲率受限模型的生长过程。2)对于刻蚀模型,在欧几里得空间成立的Kardar-Parisi-Zhang(KPZ)方程不能够描述分形基底上刻蚀模型的生长过程。粗糙度指数随随机游走指数的增加而增加,而生长指数却表现出了更加复杂的性质。3)通过分析刻蚀模型饱和生长表面的极值高度统计分布发现,其统计行为不满足叁种常用的极值统计分布,即Weibull,Gumbel和Frechet分布,而是能很好地符合Asym2Sig分布。通过本文的研究,对不同分形结构上离散生长模型的动力学行为的影响有了更进一步的理解,这对建立更加完善的理论方程和生长模型具有十分重要的意义。(本文来源于《中国矿业大学》期刊2015-05-19）
杨毅,唐刚,张哲,寻之朋,宋丽建[7]（2015）在《科赫分形基底上受限固-固模型动力学标度行为的数值研究》一文中研究指出为分析基底结构对离散生长模型动力学性质的影响,本文在随机游走指数十分接近而分形维数和谱维数均不相同的科赫格子和科赫曲线分形基底上对受限固-固(restricted solid-on-solid)模型的生长过程进行数值模拟研究.通过分析表面宽度和饱和表面极值高度的统计行为发现:随机游走的动力学指数能够对饱和粗化表面的动力学行为起主要贡献.尽管分形基底具有不同的分形维数和谱维数,但是在两种分形基底上得到了在误差范围内相同的粗造度指数.两种分形基底上饱和表面相对生长高度极大(小)值分布分别可以很好的塌缩在一起,且很好的满足Asym2Sig函数分布.(本文来源于《物理学报》期刊2015年13期）
孙仁全[8]（2015）在《通过动力学标度理论研究氮化铪薄膜的生长机制》一文中研究指出IVB族过渡金属氮化物薄膜由于具有优良的力学、电学和光学等性质而受到研究者的广泛关注。薄膜的表面形貌、结构和性质强烈依赖于其生长过程，因此，理解IVB族过渡金属氮化物薄膜的表面演变过程和生长机制十分必要。尽管人们已经开展了IVB族过渡金属氮化物薄膜生长特性的研究，但目前研究仍存在如下问题：（1）利用动力学标度理论研究IVB族过渡金属氮化物薄膜生长机制的报导较少，而且现有研究主要集中在TiN膜上，对HfN膜的研究尚未开展。（2）现有研究主要报导了IVB族过渡金属氮化物薄膜生长中期和后期的表面演变行为，生长初期的表面演变过程尚不清楚。（3）IVB族过渡金属氮化物存在多种相结构，不同相结构的薄膜生长机制可能不同，但目前文献中尚无不同相结构生长机制的对比研究。针对上述问题，本文利用磁控溅射在不同衬底温度与氮气流速比下沉积了不同相结构的氮化铪（HfNx）薄膜，通过原子力显微镜、扫描电子显微镜、动力学标度指数计算与Gwyddion表面形貌模拟的组合，系统地研究了所获薄膜的表面演变行为与生长机制，主要发现点如下：首次发现在400℃下制备的岩盐氮化铪薄膜（δ-HfN）在生长过程中存在动力学标度指数明显不同的叁个生长阶段，即初期、中期和后期。对于生长初期，标度指数为β1=0.20±0.01，1=0.55~0.98。此时处于岛合并阶段，在岛合并过程中存在较强的晶界能，使沉积粒子向晶界处扩散，所以此时水平方向的生长速度大于垂直方向的生长速度，表面形貌的变化比较缓慢。对于生长中期，标度指数为β2=0.43±0.02，2≈1。此时岛合并基本完成，使粒子扩散的晶界能大大减少，从而水平生长的动力减弱，再加上ES势垒对沉积粒子层间的阻碍作用，使薄膜向垂直方向生长的动力变强，所以水平生长的速度减弱，垂直生长的速度变强，一减一增以致两者达到了相对平衡，表面形貌变化比较稳定。对于生长后期，标度指数为β3=1.04±0.01，3≈1.53。此时薄膜由于阴影效应的影响，使垂直方向的生长速度明显大于水平方向的生长速度，表面形貌在垂直方向演变得十分迅速，以致出现了奇异标度现象。首次发现在200℃下制备的岩盐相（δ-HfN）、c-Th3P4相（c-Hf3N4）以及它们的混合相（δ-HfN+c-Hf3N4）的薄膜存在明显不同的生长演变行为和动力学标度指数。岩盐相和c-Hf3N4相的薄膜都存在两个生长阶段，第一阶段光滑作用占主导，第二阶段粗糙作用占主导。但它们的标度指数明显不同。岩盐相薄膜的第一个阶段标度指数为β1=0.104±0.013，1=0.25~0.6，第二阶段标度指数为β2=0.181±0.088，2=1.30。c-Th3P4相薄膜的第一阶段标度指数为β1=0.165±0.036，1=0.6，第二阶段标度指数为β2=0.575±0.138，2=0.92。在薄膜生长过程中，c-Th3P4相薄膜中的氮原子富裕而铪原子稀缺，其标度指数满足DT模型表明了N原子对稀缺的Hf原子存在较强的束缚，这导致Hf原子难于发生水平方向的扩散，表面凸起更易向垂直方向生长，这导致两阶段的β都比岩盐相的大。表面扩散减弱使岛合并减弱，从而使c-Hf3N4相的没出现岩盐相连续增加的情况。在第二阶段随着薄膜厚度的增加，沉积速率的不同开始影响薄膜的生长。由于岩盐相的沉积速率几乎是c-Hf3N4相得两倍，使得岩盐相趋向于向四周生长，体现为长“大”；而c-Hf3N4相则趋向于向垂直方向生长，体现为长“高”。具体在标度指数上岩盐相的值比较大。与岩盐相和c-Hf3N4相相比，混合相的薄膜仅仅存在一个生长阶段，说明表面演变没有突变的现象。其标度指数满足随机入射沉积生长模型表明混合相在生长中粗糙作用主要是入射噪声，光滑作用主要是表面扩散，没有出现使粗糙作用增加的因素，所以粗糙作用和光滑作用一直处于动态平衡中，致使表面演变没有发生突变。本研究揭示了氮化铪薄膜的表面演变行为和生长机制，为控制IVB族过渡金属氮化物薄膜的表面形貌和结构提供了实验依据，对薄膜非平衡生长理论具有一定的学术价值。(本文来源于《吉林大学》期刊2015-05-01）
马靖杰,夏辉,唐刚[9]（2013）在《含关联噪声的空间分数阶随机生长方程的动力学标度行为研究》一文中研究指出为探讨含关联噪声的空间分数阶随机生长方程的动力学标度行为,本文利用Riesz分数阶导数和Grümwald-Letnikov分数阶导数定义方法研究了关联噪声驱动下的空间分数阶Edwards-Wilkinson(SFEW)方程在1+1维情况下的数值解,得到了不同噪声关联因子和分数阶数时的生长指数、粗糙度指数、动力学指数等,所求出的临界指数均与标度分析方法的结果相符合.研究表明噪声关联因子和分数阶数均影响到SFEW方程的动力学标度行为,且表现为连续变化的普适类.(本文来源于《物理学报》期刊2013年02期）
张雷明,夏辉[10]（2012）在《点缺陷对表面生长动力学标度行为的影响》一文中研究指出基于含噪声Kuramoto-Sivashinsky方程,采用动力学重正化群技术,研究生长表面存在点缺陷或杂质对表面生长动力学标度行为的影响,得到了相应的粗糙度指数α和动力学标度指数z.所得结果表明,点缺陷的存在使生长表面粗化,并缩短达到稳定生长的弛豫时间.(本文来源于《物理学报》期刊2012年08期）
动力学标度论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
层状钙钛矿型铁电体Bi_4Ti_3O_(12)居里温度高,自发极化P_s大且靠近a轴,但披金属电极时Bi_4Ti_3O_(12)铁电薄膜易疲劳,阻碍了其在铁电存储器方面的应用。研究发现,其中Bi被稀土元素部分取代后,即使披金属电极其极化开关耐疲劳,是实现铁电存储器应用的最佳材料之一。为理解稀土元素部分取代Bi对其疲劳特性改善的物理机制,有必要比较研究纯的Bi_4Ti_3O_(12)和稀土元素部分取代Bi的Bi_4Ti_3O_(12)单晶的晶体结构、铁电性能、电畴结构与畴界动力学行为。目前文献中很少见到这类单晶的研究报道,因为层状钙钛矿型氧化物沿c轴生长非常缓慢(相对其a-b面的快速生长),生长小薄片状单晶容易,但很难获得较厚的大块单晶。我们用溶胶-凝胶工艺合成Bi_(4-x)Nd_xTi_3O_(12)(BNdT,x=0,0.5,0.8)超细粉体,采用助溶剂法生长出高质量大块BNdT铁电单晶。本论文先介绍粉体合成与单晶生长工艺,接着讨论Nd含量对BNdT单晶铁电、介电性能和漏电流的影响,最后研究Nd含量对BNdT单晶回线动力学标度的影响。主要结果和结论如下:1、用溶胶-凝胶工艺合成超细粉体,以Bi_2O_3为助溶剂,通过缓慢降温生长了大块层状钙钛矿型BNdT铁电单晶。其中,Bi_4Ti_3O_(12)单晶厚1.14 mm,直径4.7cm,如此大尺寸的Bi_4Ti_3O_(12)单晶未曾见报道。Bi_4Ti_3O_(12)单晶(006)面和(220)面的摇摆曲线较宽,峰形不对称,表明该单晶不完整,其中一定存在小角晶界。2、沿a/b轴测量比较了BNdT单晶的室温铁电和介电性能以及漏电流。沿c轴测量比较了BNdT单晶的室温铁电性能和漏电流。结果表明,Bi_4Ti_3O_(12)单晶沿a/b轴的剩余极化P_r值约为48.1?C/cm。随Nd含量增加,单晶的P_r值减小,介电常数和介电损耗降低,氧空位浓度减小致漏电流下降。3、室温下BNdT(x=0,0.5,0.8)铁电单晶的回线动力学标度关系分别为<A>∝f~(-0.1746)E0~(2.8933),<A>∝f-0.1982E0~(2.7675)和<A>∝f-0.2134E0~(2.6432),表明随Nd含量增加BNdT单晶中的电畴开关(或极化翻转)对外电场频率f依赖性逐渐增强,对强度E_0的依赖性逐渐减弱。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
动力学标度论文参考文献
[1].葛宛兵.基于扫描探针显微镜的铁电畴壁动力学标度行为研究[D].电子科技大学.2019
[2].闫绳贤.层状钙钛矿型Bi_(4-x)Nd_xTi_3O_(12)铁电单晶的生长与回线动力学标度研究[D].青岛大学.2018
[3].李媛.含铋层状钙钛矿型薄膜多铁性能与回线动力学标度[D].青岛大学.2017
[4].张哲.几种基底上离散生长模型动力学标度行为的理论研究[D].中国矿业大学.2017
[5].张玲,陈果,何小珊,艾星,何智兵.基于动力学标度法的a-C:H薄膜表面微观形貌的演变机理研究[J].原子能科学技术.2017
[6].宋丽建.平衡曲率受限模型和刻蚀模型在一些分形基底上的动力学标度性质的数值模拟[D].中国矿业大学.2015
[7].杨毅,唐刚,张哲,寻之朋,宋丽建.科赫分形基底上受限固-固模型动力学标度行为的数值研究[J].物理学报.2015
[8].孙仁全.通过动力学标度理论研究氮化铪薄膜的生长机制[D].吉林大学.2015
[9].马靖杰,夏辉,唐刚.含关联噪声的空间分数阶随机生长方程的动力学标度行为研究[J].物理学报.2013
[10].张雷明,夏辉.点缺陷对表面生长动力学标度行为的影响[J].物理学报.2012
论文知识图
