导读:本文包含了非弹性散射论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:弹性,中子,效应,夸克,时方,能量,暗物质。
非弹性散射论文文献综述
胡元元[1]（2019）在《深度非弹性散射中坡密子圈效应与质子—核碰撞中高扭度过程》一文中研究指出微扰QCD(pQCD)预言,在足够高的能量下,由于胶子辐射,核子中的部分子将达到饱和状态,从而形成一个称为色玻璃凝聚(CGC)的致密系统,通常由CGC理论来描述。在该理论框架下,本文拟基于坡密子圈方程的衍射标度效应来探究最新实验数据中是否存在坡密子圈效应。为此,一方面,本文在数值计算上采用了质量因子的方法分析最新的HERA实验数据,得到了与理论预言相一致的饱和指数λ=0.208;另一方面,为了直观地表示衍射标度效应,绘制了散射截面为标度变量的图形,该图形表明无论是单举还是衍射的实验数据都几乎位于一条曲线上。所有相关结果揭示,最新的HERA实验数据中可能存在坡密子圈效应现象。此外,夸克胶子等离子体(QGP)是有限温度下格点QCD预言的一个新的物质形态,为了研究其物理性质,人们通常采用喷注淬火作为硬探针探究QGP的产生。对于热核介质,高速部分子穿过热密介质时会诱导胶子产生,从而造成能量损失;对于冷核介质,同样存在由于多重散射而引发的部分子能量损失。目前,文献中已经研究了电子-核(eA)深度非弹性散射和质子-核(pA)碰撞中Drell-Yan过程的能量损失问题。结果表明,在eA碰撞中,由于多重散射导致的能量损失会引起部分子碎裂函数的修正,在pA碰撞中则会引起部分子分布函数的修正,这些在实验上都体现为相应的核修正因子压低。在前期研究中,人们还观察到了pA碰撞中Drell-Yan过程胶子-夸克双重散射导致的入射部分子能量损失会带来部分子分布函数的修正,但是,此过程通常忽略了夸克-夸克双重散射对部分子分布函数的修正。与此不同,经过计算推导,本文发现,考虑pA碰撞中Drell-Yan过程的夸克-夸克双重散射后,不仅能够完善修正的部分子分布函数,而且可以证实pA碰撞中Drell-Yan过程夸克-夸克双重散射中存在核修正因子的味道依赖效应。(本文来源于《贵州师范大学》期刊2019-05-30）
郝丽杰,马小柏,秦健飞,付振东,李玉庆[2]（2017）在《冷中子非弹性散射谱仪建设》一文中研究指出2017年是冷中子非弹性散射谱仪建设项目执行计划的最后一年。项目所包含的冷中子极化叁轴谱仪及广谱谱仪进入安装调试阶段。其中,冷中子叁轴谱仪完成了整体机械组装、软件开发及自动控制调试任务。2017年10月,冷中子叁轴谱仪实现了首次中子带束调试。在此次调试中,项目团队完成了单色器、准直器、样品台及探测器的初步调试,测量了能量分辨率、能量扫描范围等技术指标。测试结果表明,冷中子叁轴谱仪各项指(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2017年00期）
安然,李泽仁,阳庆国,叶雁[3]（2018）在《共振非弹性散射光谱仪设计原理及性能测试》一文中研究指出共振非弹性散射(RIXS)是一种研究分子、材料的电子结构的X射线光谱技术,其对光源、光谱仪都有着极为苛刻的要求。掌握先进RIXS光谱仪设计思想、使用方法、性能等对未来研究均具有重要意义。通过探究其设计思想,从光程函数理论方式出发并计算变间距光栅参数,逐一分析各像差项对最终成像结果影响;开发可见激光的非接触式测量方式测量电机编码与光谱仪部件角度关系,并验证该方式的有效性;在同步辐射实验站直接使用同步辐射X射线,对光谱仪成像分辨率进行标定,掌握光谱仪工作性能;最终将SHADOW模拟数据与实际探测数据进行对比,表明光谱仪安装调试满足设计及实验要求。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2018年07期）
王继玲[4]（2018）在《高阶阈上电离中的弹性与非弹性散射过程研究》一文中研究指出利用超短超强激光脉冲与原子分子等的相互作用,是当前原子分子物理领域的一个重要前沿研究方向。这样的超短脉冲的强激光作用到形态不同的物质上时,非线性非微扰效应起主要作用,实验中观测一系列新奇的物理现象。其中阈上电离过程是最基本的物理过程之一,同时也是理解其他强场物理过程的基础。本文利用半经典再散射方法对阈上电离中的弹性散射及非弹性散射过程进行了研究。对于弹性散射过程,我们系统研究了不同激光参数下多次返回碰撞轨道对高阶阈上电离的贡献,探讨了库仑势对多次返回轨道的的影响。此外我们研究了非弹性散射阈上电离过程,得到了不同激光波长和光强下的光电子能谱。具体的内容如下:第一章,简要介绍了强激光场中原子分子相互作用过程中的涉及到的一些基本概念,介绍了多光子电离、阈上电离以及高阶阈上电离过程以及描述上述物理过程所用的理论方法包括Keldysh理论和再散射理论。第二章,我们利用半经典再散射方法,考虑电子隧穿后离子库仑势对电子的作用,计算了氢原子在波长为800nm下线偏振强激光的阈上电离过程中不同返回次数碰撞轨道对应的能谱、碰撞时刻分布及隧穿时刻-能量分布。通过分析发现多次返回碰撞轨道具有与第一次返回轨道明显不同的特征,并且对高阶阈上电离具有重要贡献。我们对不同激光参数下的多次返回轨道进行了系统的研究,发现随着脉冲宽度的增加,对高能平台结构起主要贡献的轨道从一次返回轨道向叁次返回轨道转变。我们还发现不同返回次数轨道受到库仑势的影响不同。考虑库仑势后一次返回和叁次返回的碰撞能量会增加,而二次返回和四次返回的能量则减小。并且随着光强的增加不同返回次数轨道的截止能量越来越趋近于simple-man理论所给出的能量。而且随着波长的增加,不同返回次数的截止能量也更趋近于simple-man的结果。第叁章,我们对不同波长和不同光强下非弹性散射的高阶阈上电离进行了研究,得到了非弹性散射阈上电离光电子能谱,发现能谱上会出现一个小于10Up的平台结构,而且随着光强的增加,平台逐渐向高能量区域延伸截止位置逐渐趋近于10Up。这就导致同时考虑弹性和非弹性散射过程时,低光强的能谱高能平台部分会出现一个鼓包。第四章,对全文进行工作总结以及对未来展望。(本文来源于《山西大学》期刊2018-06-01）
阿布都沙拉木·阿布都克力木[5]（2018）在《利用PandaX-Ⅱ数据寻找非弹性散射的WIMPs粒子》一文中研究指出大质量弱相互作用粒子(Weakly Interacting Massive Particles,WIMP)由于其理论模型与实际观测的符合、以及相对更易进行实际探测的可行性,成为目前暗物质探测领域最为主流的候选模型。对于暗物质跟普通物质的之间的相互作用被普遍认为弱相互作用,而它们之间的发生的反应形式,主流的理论是自旋无关弹性散射。近年来,为了解释DAMA/LIBRA,CRESST-II等实验组在实验中发现的疑似暗物质信号,部分理论物理学家试图用非弹性散射理论来解释这些疑似信号。对于非弹性散射来说,它的部分动能转化为WIMPs粒子的内能,这导致WIMPs粒子的初态和末态之间存在质量差。随着各种不同探测技术的相继采用,对WIMPs粒子的存在与否及其相互作用截面下限的测定都有了持续不断的推进。PandaX-I/II实验采用暗物质直接探测领域最具竞争力的二相型气/液氙时间投影室探测方法。本文中,首先对暗物质理论以及PandaX-II暗物质直接探测实验的整体框架,数据分析方法,探测器的刻度等方面进行大致的介绍。然后着重讨论关于非弹性散射有关的理论计算以及计算暗物质排除线的详细过程和方法。本文中使用了剖面似然比(Profile Likelihood Ratio)统计以及CLs方法来对最终的暗物质数据进行统计学分析并报告结果。最终得到的排除线结果显示,CRESST-II的叁个疑似信号已被排除为本底。(本文来源于《新疆大学》期刊2018-05-19）
胡元元,杨毅,沈光先[6]（2018）在《深度非弹性散射实验数据中坡密子圈效应研究（英文）》一文中研究指出采用来自坡密子圈方程的衍射标度效应,研究最新实验数据中的坡密子圈效应。用质量因子的方法分析最新的HERA实验数据,得到了饱和指数λ=0.208,该指数与理论预言相一致。为了直观的显示衍射标度效应,绘制了散射截面为标度变量的图形。观察图形可知无论是单举还是衍射的实验数据都几乎位于一条曲线上。结果证明了最新的HERA实验中存在坡密子圈效应。(本文来源于《贵州师范大学学报(自然科学版)》期刊2018年02期）
钱晶,葛智刚,刘廷进,卢涵林,周祖英[7]（2017）在《20 MeV以下快中子与~(56)Fe非弹性散射截面的分歧研究》一文中研究指出~(56)Fe的非弹性散射截面在核装置中子输运计算中扮演着重要的角色,但无论从实验数据还是从评价数据,非弹性散射截面都存在很大分歧,它的数据直接影响到核装置的设计、建造与运行维护。本工作从实验数据本身出发,深入分析了不同实验室测得的847 keV的γ产生截面的分歧,经转化后补充非弹性散射截面的实验空白能区,并同时利用满足全截面、去弹截面等截面自洽关系的评价方法推荐了高精度的快中子与~(56)Fe的非弹反应截面结果。积分检验表明,新的非弹截面的改进使得评价数据与积分实验结果一致,较CENDL-3.1的评价数据结果有显着改善。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2017年03期）
郝丽杰,马小柏,李玉庆,刘新智,刘蕴韬[8]（2016）在《2016年冷中子非弹性散射谱仪建设进展》一文中研究指出2016年是冷中子非弹性散射谱仪建设项目进展的重要一年,项目所包含的冷中子极化叁轴谱仪及广谱谱仪进入部件安装阶段。连接两台谱仪及中子源的冷中子导管及其屏蔽系统安装完成。冷中子极化叁轴谱仪完成了单色器、样品台及分析器等整体光路的组装工作。与德国公司一起合作完成了速度选择器的安装及验收工作。极化核心部件S-bender及其与普通导管的切换器的安装(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2016年00期）
杨东铮,张东辉,谢代前[9]（2017）在《双原子-双原子非弹性散射中改良的CS近似》一文中研究指出由于大量的矩阵变换、操作,使用非含时全维量子力学方法求解四原子反应体系动力学方程十分困难。采用CS近似[1-2]方法使矩阵解耦分块,可以大大减少计算量。但在某些体系下,这样做会引入不可忽略的误差[3]。我们在CS近似的基础之上,提出了一种包含邻近K耦合的CS近似用于求解双原子-双原子体系非含时耦合方程组。在物体固定坐标系中,该方法沿用了原CS近似将矩阵按照量子数K来分块的思想实现矩阵解耦,所以其保持了原CS近似的占用内存小、传播速率快等优点。我们在BKMP势能面[4]上做了para-ortho H_2+H_2和para-H_2+HD的数值测试。结果表明,包含邻近K耦合的CS近似与严格解的差异程度远远小于原CS近似与严格解的差异,尤其是在两个双原子分子初始转动量子数之和j1+j2较大时。我们期望这种把科里奥利耦合加入CS近似当中的方法也可以在其他体系应用。(本文来源于《第十五届全国化学动力学会议论文集》期刊2017-08-18）
刘慧[10]（2017）在《半单举深度非弹性散射过程中的碎裂函数》一文中研究指出定量地理解冷核介质中夸克传播和强子形成过程有助于我们更好地研究夸克—胶子等离子体以及它的时空演化过程。轻子-原子核碰撞的半单举深度非弹性散射过程是研究冷核中部分子传播和强子化过程的有力工具。在原子核靶上的半单举深度非弹性散射过程,轻子辐射出的虚光子与核子内的夸克发生相互作用,被撞击的高能夸克在核介质内传播时,会经历多重散射并伴随着胶子辐射,夸克因此而损失一部分能量。所以,通过原子核靶上的半单举深度非弹性散射过程的研究,可以了解出射夸克在核环境传播过程中的能量损失情况。本文借助从HERMES实验数据中挑选出的强子在核外形成的实验数据,研究胶子传输系数对部分子碎裂函数的依赖性。利用HKNS、KRE和DSS叁套碎裂函数,并考虑淬火权重,计算了靶核上产生的强子多重数与氘核的强子多重数的比值,并与实验结果进行比较,发现对于HKNS碎裂函数,传递系数?q=0.29?0.03GeV2/fm,对于KRE碎裂函数,?q=0.29?0.03GeV2/fm,对于DSS碎裂函数,?q=0.34?0.03GeV2/fm。在1?误差范围内,出射夸克的能量损失对部分子碎裂函数没有明显的依赖性。(本文来源于《河北师范大学》期刊2017-03-20）
非弹性散射论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
2017年是冷中子非弹性散射谱仪建设项目执行计划的最后一年。项目所包含的冷中子极化叁轴谱仪及广谱谱仪进入安装调试阶段。其中,冷中子叁轴谱仪完成了整体机械组装、软件开发及自动控制调试任务。2017年10月,冷中子叁轴谱仪实现了首次中子带束调试。在此次调试中,项目团队完成了单色器、准直器、样品台及探测器的初步调试,测量了能量分辨率、能量扫描范围等技术指标。测试结果表明,冷中子叁轴谱仪各项指
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
非弹性散射论文参考文献
[1].胡元元.深度非弹性散射中坡密子圈效应与质子—核碰撞中高扭度过程[D].贵州师范大学.2019
[2].郝丽杰,马小柏,秦健飞,付振东,李玉庆.冷中子非弹性散射谱仪建设[J].中国原子能科学研究院年报.2017
[3].安然,李泽仁,阳庆国,叶雁.共振非弹性散射光谱仪设计原理及性能测试[J].强激光与粒子束.2018
[4].王继玲.高阶阈上电离中的弹性与非弹性散射过程研究[D].山西大学.2018
[5].阿布都沙拉木·阿布都克力木.利用PandaX-Ⅱ数据寻找非弹性散射的WIMPs粒子[D].新疆大学.2018
[6].胡元元,杨毅,沈光先.深度非弹性散射实验数据中坡密子圈效应研究（英文）[J].贵州师范大学学报(自然科学版).2018
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[8].郝丽杰,马小柏,李玉庆,刘新智,刘蕴韬.2016年冷中子非弹性散射谱仪建设进展[J].中国原子能科学研究院年报.2016
[9].杨东铮,张东辉,谢代前.双原子-双原子非弹性散射中改良的CS近似[C].第十五届全国化学动力学会议论文集.2017
[10].刘慧.半单举深度非弹性散射过程中的碎裂函数[D].河北师范大学.2017
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