导读:本文包含了领头阶论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:因子,介子,常数,模型,标准,方法,分支。
领头阶论文文献综述
谢鑫[1]（2017）在《次领头阶下p+A碰撞中π~0和η产生》一文中研究指出高能重离子碰撞可以产生极端高温高密条件,从而形成一种新的物质形态——夸克胶子等离子体(QGP)。QGP存在于宇宙大爆炸初期极其短暂时间内或者中子星内部极其稠密的冷夸克物质内,并在RHIC和LHC上被证实存在。因此,研究QGP的物质属性对于人们探索宇宙起源有着重要意义。不过QGP不能被直接观测到,而是在形成之后很快强子化,因而在探测器上我们观测到的是强子。本文中,我们着重研究了 RHIC和LCH上p + A碰撞中领头强子(π0和η)产生,这可以帮助我们理解相对论重离子碰撞中的冷核物质效应,为理解QGP形成和属性提供一个比较的基准。在p + p碰撞中,根据微扰QCD理论的因子化定理,我们可以把单举强子产生的微分散射截面表述成叁个部分的卷积:携带动量份额为xa的部分子在入射核子中的分布函数f(xa,μ2);部分子散射截面dσ/dt(ab→cd);动量份额为zc的夸克碎裂成h强子的部分子碎裂函数Dc/h(zc,μ2)。在本文的工作中,我们基于微扰QCD理论给出了领头阶和次领头阶的部分子散射截面。π0的碎裂函数采用AKK参数化形式,η的碎裂函数采用AESSS参数化形式。由于核是由大量核子构成,核子-核碰撞中强子产生不能看作是核子-核子碰撞的简单迭加,需要考虑冷核物质效应。对于p +A碰撞,我们采用了 EPPS16中的核部分子分布函数,从而引入冷核物质效应对p + A碰撞中π0和η产额的影响。本文基于微扰QCD理论主要数值计算了 RHIC和LHC能级下次领头阶核子-核子碰撞,核子-核碰撞中π0和η产生,核修正因子和η/π0产额比率随横动量的变化关系以及与之对应的物理量在中心快度区随快度的变化关系。本文的研究表明,核子-核子碰撞与核子-核碰撞中的η/π0产额比率在很宽的一个横动量区间重迭。即在大横动量区域,π0和η的产额几乎由夸克碎裂函数决定。核子-核子碰撞中的强子产生在中心快度去关于y=0对称,而核子-核碰撞中的强子产生存在向前快度区偏离或者向后快度区偏离。(本文来源于《华中师范大学》期刊2017-06-01）
蒋绍周,蒋杰臣[2]（2016）在《次领头阶低能常数的改进》一文中研究指出【目的】通过合适的处理,减少低能赝标介子手征微扰理论中出现的输入参数,得到符合实验的低能常数理论值,提高理论的预言性。【方法】将已有方法中出现的Schwinger-proper time方法引入的Λ趋于无穷,并通过在介子质量770 MeV处对领头阶的低能常数进行重整化。借助Schwinger-Dyson方程,得到所有的次领头阶低能常数。【结果】通过参数的调节,以及低能常数和耦合常数参数的关系,找到一组符合实验的参数值;减少Λ和F0两个输入参数可以得到叁味和两味的低能常数。【结论】减少Λ和F0两个输入参数处理低能常数的方法是可行的。两味的低能常数对耦合常数中参数的依赖比较大,而叁味的对其依赖相对较小。(本文来源于《广西科学》期刊2016年03期）
CARLONI,CALAME,C.M.[3]（2016）在《在类空区域测量强子对缪子g-2因子的领头阶贡献（英文）》一文中研究指出最近提出了一种确定缪子领头阶强子修正项的新方法,基于从Bhabha散射数据提取的类空区域有效电磁耦合的测量.新方法对于味工厂是可行的,可作为一种可选方案,其精度与基于类时数据的色散方法所做的评估是有竞争性的.(本文来源于《中国科学技术大学学报》期刊2016年05期）
林柯[4]（2016）在《QCD次领头阶下D~*Dπ与B~*Bπ强耦合常数的光锥求和规则探究》一文中研究指出DD?*与BB?*耦合常数在光锥求和规则的框架内已经进行了许多讨论。但是,光锥求和规则的数值结果远小于CLEO实验值。本文提出了一种新的方法来解决这个问题。本文假设强子激发态的耦合常数正负交替变化,在关联函数的强子部分孤立出DD?g*和DD?g*'。在2扭度次领头阶精确性下,运用两种不同的拟合方法得到求和规则数值结果。获得的拟合结果是自洽的:98.33;4.42.14**????BBDD??gg。显然,改进的求和规则方法能够给出一个更接近实验值的理论预言。(本文来源于《烟台大学》期刊2016-03-30）
程山[5]（2015）在《横动量因子化方案下B介子弱衰变次领头阶修正的研究》一文中研究指出B介子物理学作为弱作用有效哈密顿量理论和QCD因子化理论的交叉热点学科,对于精确检验粒子物理学的标准模型,寻找CP破坏的动力学机制,探索超出标准模型的新物理存在的迹象和证据都起到了举足轻重的作用。美国和日本的两个B介子工厂实验取得了巨大的成功,欧洲核子中心的大型强子对撞机(LHC)实验发现了全世界物理学家梦寐以求的Higgs粒子,日本的超级B工厂实验将在2017年投入物理运行。所有这些高能物理实验为B介子物理研究提供了强劲的实验推动。随着对B介子弱衰变过程可观测物理量的实验测量精度的不断提高,人们迫切要求提高重味物理研究的准确程度,要求进行次领头阶、甚至次次领头阶的计算,为海量实验数据的唯象分析提供充分的理论支持。同时争取解决一些长期存在的疑难问题、争取有所突破。基于横动量(kT)因子化定理,本论文对B介子两体非轻无粲弱衰变中相关的形状因子的微扰计算做了系统研究,在微扰QCD次领头阶水平完成了对部分次领头阶贡献的计算,得到一些有意义的结果。在提高pQCD因子化方法的计算准确度,改善pQCD因子化方法完整性的同时,作者试图寻找解决存在已久的“ππ反常”等疑难问题的方法,从不同的角度作出努力。在本论文的综述部分(第二、叁章),作者首先在第二章简单评述了粒子物理学标准模型理论的基本内容,然后介绍了重味物理中B介子的混合与衰变过程,以及处理这些过程的基本方法。在第叁章作者重点介绍了本文主体工作所采用的kT因子化定理和pQCD因子化方法,并详细的列举了在次领头阶计算中可能会出现的紫外和红外发散行为、以及对这些发散行为的处理方法。在第四章,作者对介子跃迁过程中红外发散的因子化问题做了全面、系统的综述和分析。作者在共线因子化方案下,研究了遍举过程πγ*→γ(π),B→γ(π)lv,在次领头阶辐射修正水平上给出了对红外区域的因子化证明,并将这些证明推广到涉及矢量介子的遍举过程ργ→π中,最后将共线因子化方案下的微扰因子化证明推广到包含横向动量的kT因子化方案下。在这些经典的跃迁遍举过程中,红外区域因子化的假设依然是成立的。其中从初末态介子外线夸克辐射出来的胶子所携带的红外信息(软和共线的动力学信息)都可以通过因子化被吸收到非微扰的普适的强子波函数的矩阵元定义中,而这些定义强子波函数的矩阵元中Wilson线的出现则保证了其规范不变性。论文的第五、第六章包含了论文的主要工作部分。在这两章中,作者在前面因子化证明的基础上,通过计算次领头阶的完整单圈图修正振幅和有效费曼图振幅,得到对于上述部分遍举过程的次领头阶硬核函数H的修正因子。作者在第五章计算了π介子的跃迁形状因子和电磁形状因子的次领头阶修正,给出了详细的解析计算过程,对如何分离红外发散做了详细讨论,并给出了数值结果。在第六章,作者详细计算了在B介子弱衰变过程中涉及到的对B→π跃迁形状因子和类时的标量π介子形状因子的次领头阶修正,并检验了这些新的次领头阶修正对于B→ππ衰变过程分支比的修正效应。作者在标准模型理论框架下,基于kT因子化定理,对所研究的问题做了系统的解析计算和唯象分析,得到以下几点主要结论：(1)对与πγ→γ过程对应的π介子跃迁形状因子,次领头阶修正会给领头阶形状因子带来～5%的增强。对πγ→π过程,对应的π介子电磁形状因子的次领头阶修正包括两部分：一部分是由于初末态介子最低阶Fock态波函数中2扭度(Twist-2)分量带来的,另一部分是由3扭度(Twist-3)波函数分量带来的。在pQCD适用的动量转移空间,其中2扭度的次领头阶修正会给领头阶形状因子带来～30%的提高,但3扭度的次领头阶修正和2扭度的次领头阶修正的符号相反,在部分抵消以后剩余的净增强是领头阶形状因子的大约20%。(2)在pQCD因子化框架下,我们可以对B→(P,V)跃迁形状因子做微扰计算,Sudakov因子可以有效压低端点奇异性。以B→π跃迁为例,对B→π跃迁形状因子FBπ(0)的贡献有两部分,分别来自于末态π介子波函数中2扭度分量和3扭度分量。已有计算表明：π介子波函数2扭度分量的次领头阶修正会给领头阶形状因子的pQCD理论计算值带来～25%的增强。作者使用pQCD因子化方法,首次计算了由π介子波函数3扭度分量引起的次领头阶修正,发现该项修正将对领头阶形状因子提供一个大约17%的降低。在考虑了2扭度分量和3扭度分量的次领头阶贡献的抵消以后,总的次领头阶修正为大约8%的增强,符合重味物理中微扰QCD计算的幂次展开规则。(3)在pQC因子化理论框架下,B介子两体非轻衰变过程B→M2M3的湮灭图的贡献时幂次压低的,但它提供了产生大的CP破坏所需要的大的强相位。我们首次完成了对此类衰变过程的可因子化湮灭图的次领头阶修正的计算。为此目的,作者计算了类空区域标量π→π跃迁过程的领头阶和次领头阶形状因子,然后把所得结果解析延拓到类时区域,进而得到对B→ππ衰变过程可因子化湮灭图的次领头阶贡献。计算结果表明：在所考虑的整个参数空间,次领头阶贡献对于领头阶结果的修正小于5%,符合一般预期。(4)在包含了所有已知的次领头阶修正以后,作者对B→ππ衰变过程的分支比做了重新计算,并发现：(a)以树图贡献为主的衰变道B0→π+π-, B+→ π+π0更易受到B→π跃迁形状因子变化的影响；(b)以色压低树图贡献为主的B0→π0π0衰变过程则更易受到类时标量π介子形状因子变化的影响；(c)对前两个衰变道的分支比,pQCD的预言和实验测量结果基本符合；但对B0→π0π0衰变道,总的次领头阶修正可以对分支比给出大约100%的增强,但仍然不足以解释实验测量结果。(本文来源于《南京师范大学》期刊2015-03-15）
李亚子[6]（2015）在《B→K*K*衰变过程次领头阶修正研究》一文中研究指出对B介子两体衰变的研究是重味物理研究的重要课题。美国和日本的BaBar和Belle两个实验组对B介子的几百个衰变道做了实验测量,他们搜集到了～1.7×109个B介子对产生和衰变事例。在标准模型精确检验,发现B介子系统CP破坏以及幺正叁角形相角测量方面均取得了重要的成果。和B→PP,PV衰变过程相比,关于B→VV衰变过程的实验测量结果还比较少。我们知道,对于末态为矢量介子,包含纵向(Longitudinal),横向(Transverse),法向(Normal)叁个方向,我们需要分别考虑。本文是在标准模型框架下研究B→K*K*的衰变,利用微扰QCD因子化方法对其进行计算,我们在领头阶的基础上,同时考虑次领头阶的高阶修正影响。第二章是本文的理论框架,首先对标准模型和B介子的衰变作简要的概述,着重讨论了pQCD因子化方案,并定义了强子波函数。在第叁章,我们对所要研究的叁个衰变道B0→K*0K*0,B0→K*+K*-,B+→K*+K*0做领头阶和次领头阶的解析计算,并给出衰变振幅的表达式。第四章,我们对本文所研究的3个衰变道的衰变分支比,cp破坏做了数值计算,并与之前的pQCD因子化方法和QCDF因子化方法的理论预言值做了比较和分析。第五章对全文作了总结并对B物理的未来发展作了展望。通过解析计算和数值分析,我们得到以下几点主要结果：(1)对于中性B介子的衰变Bo→K*0K*0,B0→K*+K*-,纵向分量占主导地位,其中fL(B0→K*0K*0)=72.4%,fL(B0→K*+K*-)=96.2%。而带电的B+介子衰变B+→K*+K*0是以横向为主的,fr(B+→K*+K*0)=52.5%。(2)在pQCD因子化方案下,B0→K*0K*0和B+→K*+K*0衰变道在领头阶下的衰变分支比与已有理论结果符合,对于B0→K*+K*-我们计算的结果有所压低。考虑次领头阶的影响之后,B0→K*0K*0的衰变分支比约有50%的压低,而对Bo→K*+K*-和B+→K*+K*0影响很小。(3)对cp破坏,对于衰变道B0→K*+K*-和B+→K*+K*0在领头阶的结果与已有结果有较大差别,而对于B0→K*0K*0,无直接cp破坏。在考虑次领头阶影响后,均给出较大的修正。(本文来源于《南京师范大学》期刊2015-03-15）
刘雪燕[7]（2015）在《B→πρ衰变过程次领头阶修正研究》一文中研究指出自从1977年实验上发现了b夸克以来,B物理就一直是重味物理研究的重点之一。目前B介子的两体强子衰变在实验测量和理论研究两个方面都已有大量的工作和成果。B介子物理的研究目标主要有叁个：(1)发现并测量B介子系统的CP破坏,(2)对标准模型进行检验并测量相关味参数,(3)通过对特殊衰变过程的研究发现不同于标准模型的新的物理模型存在的信号或者证据。而B介子物理研究的主要困难则在于强子矩阵元的计算。尽管现在有效哈密顿量的方法已经成熟,但由于在强子化过程中存在非微扰的部分,我们对B介子跃迁形状因子和强子矩阵元的计算一直都存在较大的理论误差。在过去的十年里,我们在B→M2M3的轻介子两体非粲衰变方面做了大量的工作,不过多集中在领头阶加部分次领头阶贡献的水平,理论数据和实验测量之间还存在一定的差异。本文的工作是采用PQCD因子化方法以B→πp五个衰变道为例,阐述对B→PV衰变的计算和研究。其中不仅包含完整的领头阶和已知的次领头阶贡献,还考虑了新近完成的形状因子的Twist-2和Twist-3次领头阶修正的贡献。本文的第二章是综述部分。我们首先对标准模型的基础理论做了一个介绍,对CKM夸克混合矩阵、低能有效哈密顿量方法、强子矩阵元的计算方法和B介子衰变过程中的可观测量做了一个概括性的介绍,重点对本文计算部分采用的PQCD因子化方法做了详细介绍。在第叁章我们首先介绍了强子矩阵元及介子波函数的定义,然后给出B→PV衰变的振幅在领头阶、次领头阶近似下的解析结果。第四章我们则对本文具体研究的B→πp五个衰变道的衰变分支比和CP破坏进行了数值计算,并与在QCDF因子化方法下的理论预言值及目前已知的实验测量结果进行了比较和分析。通过解析推导,数值计算和唯象分析我们发现：1、在B→πρ的五个衰变过程中加入次领头阶修正后衰变分支比和CP破坏的理论预言值全部更贴近实验测量值,次领头阶的修正效果比较明显。2、在B-→πρ的五个衰变过程中,次领头阶修正的贡献均以顶角修正为主,每个衰变过程中,顶角修正的贡献均超过30%。对于B~0→π~0ρ~0衰变,因为没有夸克圈修正和磁企鹅图修正的贡献,因此威尔逊系数修正的贡献也很大,约占30%。其它四个衰变道的夸克圈修正、磁企鹅图修正以及形状因子的修正贡献均比较小。3、B~+→π~0ρ~+矿衰变的直接CP破坏理论预言值与实验测量值接近,B~0→π~0ρ~0衰变的理论预言值是0.6%,接近于零,在实验中也没有发现其直接CP破坏。其它叁个衰变道的理论预言与实验测量之间还存在一定的差别,但是相比只在领头阶修正下的结果已经接近了很多,两方面数据在误差范围内可以找到交集。在论文的第五章,我们对全文做了总结,并对未来B介子物理的发展做了展望。(本文来源于《南京师范大学》期刊2015-03-01）
张晓君[8]（2015）在《B→ρρ衰变过程次领头阶修正研究》一文中研究指出B物理一直是粒子物理的热门领域之一,为了配合高能物理实验的发展,要求理论工作者首先就应该对衰变道进行分析研究,得出理论预测,以期对实验有所帮助,此外,还应结合新的实验数据进行全面分析来检验标准模型。目前,如何处理衰变过程中的QCD效应是热门的话题,在很多方面也有许多成功的理论和模型,其中微扰QCD因子化方法是比较成功的方法之一,它预言了衰变过程的很多实验,该方案需要利用B介子电弱衰变的有效哈密顿量和横动量的因子化理论。B介子物理研究的主要困难在于强子矩阵元的计算,尽管有效哈密顿量方法已经成熟,但由于强子化过程的非微扰QCD性质,B介子跃迁形状因子计算和强子矩阵元计算-直存在较大的理论误差。而在过去的十年里,大量的关于B→M2M3两体衰变为人们所学习,但都只停留在加上领头阶和部分次领头阶贡献的水平。本文主要是利用pQCD因子化方法对B介子到两个矢量介子衰变过程B→ρρ的研究：首先,对B介子物理的基础理论知识(包含衰变分枝比和CP破坏)做了简单的综述,重点介绍了微扰QCD因子化方法；其次,我们给出了B→ρρ三个道分别在领头阶和次领头阶修正的解析计算,得到衰变分支比和CP破坏的理论值；然后进行数值分析。结果表明：①对于B0→ρ+ρ-衰变道,若只考虑领头阶贡献,它的pQCD理论预言值与Babar,Belle实验测量数据之间存在一定的偏差,但在考虑了次领头阶之后,理论值和实验值符合得很好。而其他两个衰变道在加了次领头阶修正后的数值还有待改善,即并不能和实验数据很好地符合。②对于B0→ρ+ρ-和B+→ρ+ρ0两个衰变道,它们的纵向极化分数大约在95～98%,和最新实验值符合得很好。这两个衰变道的过程并不存在极化反常的现象。③对于B0→ρ0ρ0衰变道,它的纵向极化分数大约为50%,而两个横向分量“N”和“T”占到了一定的比例。④关于B→ρρ三个衰变道的CP破坏分析,目前实验现有的数据误差太大,不能严谨地进行比对。最后,我们对全文做了总结,并对未来B介子物理的发展做了展望。B介子的非轻衰变是粒子物理中很重要的研究课题,在过去的几年里,许多研究B介子衰变的方法已经带来了很多的突破。微扰QCD因子化方案本身也在不断地改善之中,我们期待着未来实验可以给出重要的结果。(本文来源于《南京师范大学》期刊2015-03-01）
孙雯[9]（2014）在《(?)→(πK*,ρK,KK*)衰变过程次领头阶修正》一文中研究指出②如表-4.1所示,对B0s→π0K*0和B0s→ρ0K0衰变过程的衰变分支比,前叁类次领头阶修正对衰变分支比的影响都比较大,VC和QL的修正都可以提供大约150%的增强。MP的影响更大：可以提供190%到320%的增加。对于B0s→(K-K*+,K+K*-)和B0s→(K0K*0,K0K*0),前叁类次领头阶修正影响均只有大约10%。对形状因子的次领头阶修正对这几个衰变道的衰变分支比只提供了小于5%的压低。④对于树图贡献为主的B0s→(π-K*+,ρ-K+,π-0K*0)和B0s→ρ0K0。衰变道的CP破坏,前叁类次领头阶贡献的影响比较大。对于企鹅图为主的B0s→(K-K*+,K+K*-)和B0s→K0K*0,K0K*0衰变道的CP破坏,次领头阶修正贡献的影响比较小。对形状因子的次领头阶修正对CP破坏的影响小于5%.④对于CP破坏参数Hf和Sf,前叁类次领头阶修正对他们符号的改变以及数值改变均有较强影响。对形状因子的次领头阶修正的影响一般较小,但对ρ0K0衰变道的Hf参数,却可以提供30%的增强。在论文的最后一章进行了总结,并对B介子物理的实验探测和理论研究做了讨论和展望。(本文来源于《南京师范大学》期刊2014-04-15）
林冬婷[10]（2014）在《(?)→（ππ,πη~('),η~(')η~(')）衰变次领头阶修正研究》一文中研究指出自费米实验室在1977年发现b夸克以来,B物理一直是重味物理研究的一个热点问题。重点是利用B物理来检验标准模型理论,测量其相关参数,并且探索新物理信号。在实验方面,1999-2010年,美国和日本的两个B介子工厂实验取得了巨大的成功。例如：发现了中性B介子系统的CP破坏,测量了几百个衰变道的分支比。此外欧洲CERN的LHC-b也已经投入到B/Bs物理实验研究中去,已经对部分衰变分支比为10-6量级的B/Bs衰变道给出具有很好统计性的实验测量结果。这些B物理实验为B物理的理论研究提供了坚实的实验基础。我们相信现在正是重味物理研究的黄金时期,在已有工作的基础上计算高阶修正具有重要的物理意义。本文在对部分衰变过程的领头阶做了重新计算后,考虑了次领头阶修正带来的影响,有效地提高了计算结果的可靠性与精确度。在本文综述部分,我们首先对标准模型的相关理论知识和B介子衰变的相关理论框架,例如CKM混合矩阵、低能有效哈密顿量、强子矩阵元计算和微扰QCD因子化方案等做了详细的介绍。然后对本文所考虑的七个衰变道领头阶的相关费曼图做解析计算,得出各个道的衰变振幅。在领头阶的基础上再考虑加入次领头阶修正后的结果,并对结果作出分析。通过对解析和数值计算结果的分析,我们发现：·对Bs0→π0η、Bs0→π0η′、Bs0→π+π-、Bs0→π0π0衰变过程,次领头阶的的影响很小。对Bs0→η(′)η(′)衰变过程,高阶修正大；·对Bs0→π0η和Bs0→π0η′衰变过程的CP破坏,次领头阶修正的影响比较明显；·Hf的值基本不受次领头阶修正的影响,其他参数的误差计算也不会使Hf有明显变化。最后对本文进行了总结,并对B介子物理未来的实验探究和理论计算作了讨论和展望。(本文来源于《南京师范大学》期刊2014-04-10）
领头阶论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
【目的】通过合适的处理,减少低能赝标介子手征微扰理论中出现的输入参数,得到符合实验的低能常数理论值,提高理论的预言性。【方法】将已有方法中出现的Schwinger-proper time方法引入的Λ趋于无穷,并通过在介子质量770 MeV处对领头阶的低能常数进行重整化。借助Schwinger-Dyson方程,得到所有的次领头阶低能常数。【结果】通过参数的调节,以及低能常数和耦合常数参数的关系,找到一组符合实验的参数值;减少Λ和F0两个输入参数可以得到叁味和两味的低能常数。【结论】减少Λ和F0两个输入参数处理低能常数的方法是可行的。两味的低能常数对耦合常数中参数的依赖比较大,而叁味的对其依赖相对较小。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
领头阶论文参考文献
[1].谢鑫.次领头阶下p+A碰撞中π~0和η产生[D].华中师范大学.2017
[2].蒋绍周,蒋杰臣.次领头阶低能常数的改进[J].广西科学.2016
[3].CARLONI,CALAME,C.M..在类空区域测量强子对缪子g-2因子的领头阶贡献（英文）[J].中国科学技术大学学报.2016
[4].林柯.QCD次领头阶下D~*Dπ与B~*Bπ强耦合常数的光锥求和规则探究[D].烟台大学.2016
[5].程山.横动量因子化方案下B介子弱衰变次领头阶修正的研究[D].南京师范大学.2015
[6].李亚子.B→K*K*衰变过程次领头阶修正研究[D].南京师范大学.2015
[7].刘雪燕.B→πρ衰变过程次领头阶修正研究[D].南京师范大学.2015
[8].张晓君.B→ρρ衰变过程次领头阶修正研究[D].南京师范大学.2015
[9].孙雯.(?)→(πK*,ρK,KK*)衰变过程次领头阶修正[D].南京师范大学.2014
[10].林冬婷.(?)→（ππ,πη~('),η~(')η~(')）衰变次领头阶修正研究[D].南京师范大学.2014
论文知识图
