导读:本文包含了阴极鞘层论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:辉光,阴极,等离子体,模型,粒子,离子,判据。
阴极鞘层论文文献综述
王道泳,马锦秀,李毅人,张文贵[1]（2009）在《等离子体中热阴极鞘层的结构》一文中研究指出结合热阴极电子发射理论和等离子体鞘层流体方程研究了热阴极附近存在虚阴极结构时的等离子体鞘层问题,采用Sagdeev势的方法讨论了鞘层解和广义Bohm判据.结果表明,不同于普通的Bohm鞘,由于热阴极附近存在大量发射电子,影响整个等离子体鞘层结构,使得进入鞘层的离子临界Mach数不是独立的常数,而是与鞘层电位降等参数有关的物理量.临界Mach数随着鞘层电位降(从鞘边缘到虚阴极)先增大后降低,并且随着热阴极温度的升高单调增大.此外,在平板模型下有相当可观的残余热发射电子越过虚阴极鞘层进入等离子体.(本文来源于《物理学报》期刊2009年12期）
冯亮,闫国军[2]（2009）在《电推力器空心阴极鞘层数值模拟》一文中研究指出结合空心阴极热发射理论和等离子体鞘层流体方程研究了电推力器空心阴极发射体表面存在虚阴极结构时的阴极鞘层物理问题。论文采用能量守恒、通量守恒、连续性方程建立一维空心阴极鞘层模型,以虚阴极位置为分界线,分段模拟,利用Sagdeev势方法及边界条件解出鞘层内电场及修(本文来源于《第十四届全国等离子体科学技术会议暨第五届中国电推进技术学术研讨会会议摘要集》期刊2009-07-20）
黄俊卿,王德真,徐勇,杨学锋[3]（2002）在《氮气辉光放电阴极鞘层区氮离子输运过程模拟研究》一文中研究指出从连续性方程出发 ,在考虑离子与中性分子动量交换输运动力学模型下 ,通过理论模拟研究了氮气辉光放电阴极鞘层区 N+、N+ 2 和电子浓度、电位、电场强度的分布规律 ,考察了不同气压与初始离子浓度比例对上述物理量空间分布的影响(本文来源于《大连理工大学学报》期刊2002年05期）
高峰[4]（2002）在《氩气辉光放电阴极鞘层区域微观特性研究》一文中研究指出气体放电等离子体技术已经在国民经济中的各个方面得到了广泛的应用，阴极鞘层是气体放电等离子体多种应用中最重要的区域，因此，多年以来对气体放电阴极鞘层区域的研究是一直是气体放电研究领域的一个热点，这个区域微观特性的研究在等离子体刻蚀、材料加工、材料表面改性以及薄膜沉积等领域有着重要的应用。 本论文对氩气的直流辉光放电阴极鞘层区域进行了研究。提出了一种新的氩气辉光放电阴极鞘层区域自洽模型。用这个模型求出了阴极鞘层区域的自洽电场，并在求出自洽电场分布的前提下，研究了不同气体密度、不同极间电压的条件下阴极鞘层区域内的离子能量分布、角向分布、电子能量分布和电子碰撞分散角分布等微观特性。对这些微观特性的研究必将为更进一步的理解辉光放电规律具有重要的意义。与以往的模型不同的是，在这个模型中，用到了依赖于粒子能量变化的碰撞截面，用粒子模拟(PIC)加蒙特卡罗(MCC)的方法来处理带电粒子的行为，从而使得计算结果更为精确。 同时，作者独立开发了气体放电的计算机模拟程序，程序的开发严格遵守软件工程规范。程序采用面向对象语言C++开发，从而使之更具有复用性和可维护性。并且，在进行程序的编制时，很好的把面向对象的编程思想和粒子模拟理论结合起来。作者还通过能量守恒监测和与前人计算结果比较等途径验证了程序的可靠性。如果对这套程序进行进一步的修改和完善，将来就可以把它可以作为大型通用粒子模拟软件的一个模块。(本文来源于《电子科技大学》期刊2002-06-30）
张连珠,于威[5]（2001）在《氮气直流辉光放电阴极鞘层区电子行为的蒙特卡罗模拟研究》一文中研究指出采用蒙特卡罗模拟对氮气直流辉光放电等电子体阴极鞘层区内电子的输运过程进行了研究 ,计算了阴极鞘层中电子的能量及角分布的空间变化 .模拟讨论了电子密度和电子平均能量在鞘层的轴向分布规律 .结果表明 :在鞘层电子主要以高能束的形式朝前散射 ,电子在输运过程中表现出的这一特征依赖于放电条件 ,电子碰撞电离和离解电离产生的次电子在鞘层边界附近迅速倍增 .模拟结果为分子气体辉光放电等离子体过程的机理的认识提供了参考依据(本文来源于《河北大学学报(自然科学版)》期刊2001年03期）
黄俊卿[6]（2001）在《直流辉光放电正柱区及阴极鞘层区的模拟研究》一文中研究指出本文依据目前等离子体理论模拟计算中的叁种主要方法，分别进行了氢辉光放电正柱区的动力学模拟、氮辉光放电阴极鞘层区的氮离子输运过程流体力学模拟以及此过程中氮离子能量分布和角度分布的MonteCarlo模拟研究。 在氢辉光放电正柱区的动力学模拟中，综合考虑了电子、H_2、H、H~+、H_2~+、H_3~+之间主要的物理和化学碰撞过程，包括弹性、非弹性碰撞及化学反应过程。所得结果显示氢辉光放电正柱区的电子能量分布曲线明显偏离Boltzmann分布，并且随着E/N增大，电子能量分布函数的尾部能量越来越高。在同一E/N值条件下，随着H原子密度占总物种密度百分比的增加，电子能量分布函数的尾部也逐渐向高能量方向延伸。在氢辉光放电等离子体中，电子、氢原子以及各种氢离子密度均随着E/N值的增加而增加。在叁种氢离子中，H_3~+离子密度显着大于H~+和H_2~+离子。就H~+与H_2~+离子相比较而言，前者大于后者。氢分子的分解百分率亦随着E/N值的增加而增大。 氮辉光放电阴极鞘层区氮离子输运过程流体力学模拟中，从连续性方程出发，结合泊松方程，在考虑离子与中性分子动量交换条件下，研究了氮辉光放电阴极鞘层区N~+、N_2~+离子和电子浓度、电位、电场强度的分布规律，考察了不同气压与初始离子浓度比例对上述物理量空间分布的影响。模拟结果表明，氮离子在从鞘层边界向阴极输运的过程中，密度逐渐减少，而且在鞘层边界下降最快，之后趋于缓和，基本上可认为离子在鞘层中间部分是均匀分布的。相比较而言，电子浓度在鞘层边界下降的速度比离子更快。在鞘层内的同一位置上，N~+、N_2~+离子密度随气压的升高而增大。当N~+、N_2~+离子以相同初始浓度进入阴极鞘层时， 大连理工大学硕士论文 摘 要 凡”离子浓度始终大于N”离子浓度。在鞘层电位降不变的情况下，电场 随着鞘层厚度的减少而增强。 氮辉光放电阴极鞘层区的氮离于能量分布和角分布的 Monte Carlo模 拟结果表明，随着气压的增大，氮离子的能量分布曲线逐渐向低能量方 向移动，而角分布曲线逐渐向大角度方向延伸。相比较而言，对于氮离 子的能量分布，N；”离子受气压的影响更大一些，而对于角分布，N”离子 受到的影响更大一些。在同一气压条件下，离子从鞘层边界向阴极运动 的过程中，能量分布曲线逐渐向高能区域延伸，而离子的散射角逐渐向 小角度方向聚拢。而且鞘层厚度越薄，离子的能量分布越向高能区延伸， 同时使离子的散射角越小，这说明强鞘层电场对离子有很强的加速和聚 焦作用。(本文来源于《大连理工大学》期刊2001-06-01）
王德真,马腾才[7]（2000）在《重粒子在阴极鞘层中输运的理论模型》一文中研究指出建立了重粒子在阴极鞘层中输运的理论模型 ,推导出离子、中性粒子入射阴极表面速度分布函数和到达阴极的离子流、中性粒子流的解析表达式 .理论结果与蒙特 卡罗模拟相一致 .(本文来源于《物理学报》期刊2000年12期）
张德元,林勤,曾卫军,李放,陆德平[8]（2000）在《离子渗氮条件下阴极鞘层内离子效应的Monte Carlo模拟》一文中研究指出本文利用Monte Carlo方法对离子渗氮条件下氢氮等离子体阴极鞘层中的氢氮离子的行为进行了模拟。并根据模拟结果对等离子体对阴极表面的作用进行了分析。结果表明到达阴极表面的氢离子摩尔分数大大小于原始通入的氢摩尔分数;等离子体的存在可大大提高表面反应的有效氮粒子的能量和数量。从而使得阴极表面活化、溅射、位错形成成为可能。氢的加入可大大提高氮有效粒子的能量和数量,加速渗氮过程。(本文来源于《第一届国际机械工程学术会议论文集》期刊2000-11-01）
刘德泳,王德真,刘金远[9]（2000）在《尘埃粒子在直流辉光放电阴极鞘层中的运动及悬浮》一文中研究指出研究尘埃粒子在直流辉光放电阴极鞘层中的运动特性 ,并讨论了尘埃粒子携带的电荷、受到的各种力及悬浮位置等 .尘埃粒子在鞘层中的运动特性及悬浮位置主要由它的尺寸大小和它所受到的各种力 (重力、电场力、离子拖拽力、中性粒子拖拽力 )决定 .比较无碰撞鞘层和碰撞鞘层发现 ,尘埃粒子在碰撞鞘层中的悬浮位置更加靠近极板 ;比较下鞘 (阴极板放在下方时的鞘层 )和上鞘 (阴极板放在上方时的鞘层 )发现 ,在下鞘中只有同一半径的尘埃粒子悬浮在鞘层中的同一位置 ,而在上鞘中两种不同半径的尘埃粒子可以悬浮在鞘层中的同一位置 .悬浮在鞘层中的尘埃粒子只可能是携带负电荷的 ,并满足合力Fnet=0及dFnet/dx <0 ,但满足上述条件的尘埃粒子能否悬浮在鞘层中 ,还取决于其初始位置和初始速度(本文来源于《物理学报》期刊2000年06期）
刘佳宏,唐书凯,王文春,丁洪斌,杨学锋[10]（2000）在《氢异常辉光放电阴极鞘层区中H_n~+的质谱分析》一文中研究指出利用叁级差分抽气的分子束质谱装置,对短间隙纯氢异常辉光放电阴极鞘层区中H+n(n=1～3)离子粒种及相对离子流强度与气压、放电电流的关系进行了研究。在133～665Pa氢气压下的放电离子流中,H+占90%以上,其次是H+3,H+2几近为零,且H+与H+3的离子流强度比值随气压升高迅速增加。同一气压下,放电电流在一定范围内变化只是改变总离子流的强度,而不同离子的相对离子流强度改变不大。对纯氢等离子体中所包含的主要基元物理化学过程进行了讨论(本文来源于《核聚变与等离子体物理》期刊2000年01期）
阴极鞘层论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
结合空心阴极热发射理论和等离子体鞘层流体方程研究了电推力器空心阴极发射体表面存在虚阴极结构时的阴极鞘层物理问题。论文采用能量守恒、通量守恒、连续性方程建立一维空心阴极鞘层模型,以虚阴极位置为分界线,分段模拟,利用Sagdeev势方法及边界条件解出鞘层内电场及修
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
阴极鞘层论文参考文献
[1].王道泳,马锦秀,李毅人,张文贵.等离子体中热阴极鞘层的结构[J].物理学报.2009
[2].冯亮,闫国军.电推力器空心阴极鞘层数值模拟[C].第十四届全国等离子体科学技术会议暨第五届中国电推进技术学术研讨会会议摘要集.2009
[3].黄俊卿,王德真,徐勇,杨学锋.氮气辉光放电阴极鞘层区氮离子输运过程模拟研究[J].大连理工大学学报.2002
[4].高峰.氩气辉光放电阴极鞘层区域微观特性研究[D].电子科技大学.2002
[5].张连珠,于威.氮气直流辉光放电阴极鞘层区电子行为的蒙特卡罗模拟研究[J].河北大学学报(自然科学版).2001
[6].黄俊卿.直流辉光放电正柱区及阴极鞘层区的模拟研究[D].大连理工大学.2001
[7].王德真,马腾才.重粒子在阴极鞘层中输运的理论模型[J].物理学报.2000
[8].张德元,林勤,曾卫军,李放,陆德平.离子渗氮条件下阴极鞘层内离子效应的MonteCarlo模拟[C].第一届国际机械工程学术会议论文集.2000
[9].刘德泳,王德真,刘金远.尘埃粒子在直流辉光放电阴极鞘层中的运动及悬浮[J].物理学报.2000
[10].刘佳宏,唐书凯,王文春,丁洪斌,杨学锋.氢异常辉光放电阴极鞘层区中H_n~+的质谱分析[J].核聚变与等离子体物理.2000
论文知识图
