导读:本文包含了非微扰论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:夸克,方程,势能,介子,微扰论,物态,模型。
非微扰论文文献综述
赵亚鹏[1]（2019）在《非微扰QCD有限尺寸相变研究》一文中研究指出目前我们已知的组成这个世界最微小的基本粒子是夸克,毋庸置疑,对夸克的深入研究有助于解开物质起源之谜,对我们更加深入的理解我们所处的这个宇宙至关重要。逐步发展起来的量子色动力学(QCD)已被广泛的接受为研究强相互作用物质的基本理论,我们最理想的结果是从QCD所描述的六种基本夸克及其之间传递强相互作用的胶子来获得关于整个强相互作用世界的信息。然而由于QCD的渐进自由这一神奇性质,在低动量转移区域,夸克与胶子之间的耦合常数大到我们已经无法再运用微扰展开法逐阶计算了,所以各种各样的有效模型就被提了出来,如Dyson-Schwinger方程(DSEs),手征有效理论还有(P)NJL模型等等。本文主要运用QCD有效模型从两方面来研究强相互作用物质,一方面运用NJL模型来研究零温有限密相变及物态方程,另一方面运用PNJL模型和DSEs来研究有限尺寸效应对QCD相变的影响。在第二章中我们首先对NJL模型的数学形式做一详细的推导,接着在固有时正规化下通过拟合赝标介子质量及衰变常数确定所需的参数。接着我们来研究零温有限密下的手征相变,发现在固有时正规化方案下手征相变是Crossover。接着我们考虑化学势平衡和电中性条件得到可用于中子星质量半径关系研究的物态方程。最后我们比较了两味和叁味QCD物质的稳定性,发现叁味更加的稳定。在第叁章中我们运用考虑了禁闭效应的PNJL模型来研究有限尺寸对相变,特别是对临界终止点(CEP)的影响。有限尺寸的考虑我们采用的是MRE方法,即有限尺寸(球体内)对态密度的修正。MRE的优势在于研究对象是球体且合理的考虑了表面效应和曲率效应。基于我们的研究结果,我们发现当球体的半径大于10 fm时,我们可以安全的把有限尺寸效应忽略掉,因为此时所得的结果与无穷大体系相比相差无几。在2.5～10 fm之间,我们发现随着尺寸的减小,CEP往温度更小的方向移动,但是其所对应的化学势却基本上保持不变,数值上μ(?)312 MeV。这种CEP随尺寸的变化行为对于在相对论重离子碰撞当中寻找CEP是有指导意义的。此外我们还研究了有限尺寸对介子质量的影响,我们发现介子的质量随尺寸的变化依然很明显。比如π介子和K介子随着尺寸的减小而增加,σ,η和η'随着尺寸的减小而下降。特别的我们发现了这样一个趋势,即作为手征伴子的π和σ介子的质量随着有限尺寸的减小越来越靠近,说明随着尺寸的减小,动力学手征对称性自发破缺(DCSB)效应将会越来越弱。此外,为了对比在不同模型下有限尺寸效应对相变影响的差异,我们还在DSEs框架下研究了有限尺寸相变。(本文来源于《南京大学》期刊2019-03-01）
潘记四[2]（2018）在《重夸克势能非微扰性质的模型研究》一文中研究指出高能物理的一个重要目标是探索一种新的物质形态,即夸克胶子等离子体(Quark Gluon Plasma,简称QGP)。在实验上,带色荷的夸克胶子等离子体是无法直接观测到的,因此,我们可以通过研究QGP的一系列有效“探针”去间接了解其物理性质。其中,重夸克偶素态为近30年来理论物理学家一直关注的问题之一。在非相对论极限下,基于正确的重夸克势能函数,通过求解量子力学的薛定谔方程,从而可得到相应的重夸克偶素态的基本信息。本文的研究内容是围绕重夸克势能函数而展开。在有限温度量子场论的实时形式下,重夸克势能函数的微扰贡献是通过对胶子的重求和传播子的时间分量在静态极限下进行叁维傅里叶变换而得到。其中,重夸克势能的实部能够提供关于重夸克偶素态束缚能的物理信息,而势能的虚部可以为我们提供关于束缚态湮灭宽度的信息,这是确定夸克偶素离解温度的重要物理量。另一方面,对于重夸克势能实部的非微扰贡献通常是基于格点量子色动力学(lQCD)模拟数据来构建相应的模型而得到。然而,对于势能虚部的非微扰贡献形式目前尚未完全清楚,前期的相关工作对于湮灭宽度的处理是比较粗糙的。基于lQCD关于重夸克势能虚部模拟计算的初步结果,我们建立了唯象模型来描述这一非微扰贡献,即在长程范围内,将构成束缚态的夸克对间的相互作用等效为一维相互作用,非微扰贡献的形式通过对静态极限下胶子延迟传播子进行一维傅里叶变换而得到。一方面,通过这一方法得到的势能实部与由Karsch,Mehr和Satz建立的着名的KMS模型一致,同时,相应的虚部贡献也能定性地重现格点模拟结果。为了可以在定量上更好地对格点数据进行拟合,进一步考虑了KMS模型中弦强度这一基本参数的温度依赖形式,得到了较好的结果。本文构建模型的最大特点是可以在同一的框架下对势能的实部和虚部同时作出较好的描述。另外,在实部模型的基础上,无需引入更多的自由参数来构建势能虚部的模型。与现有的其他模型比较,该工作中构建的模型不仅具有相对简单的形式,更关键的是在对于势能虚部的定量描述上也获得了明显的改进。(本文来源于《广西师范大学》期刊2018-06-01）
肖立叶[3]（2017）在《非微扰能区强子的产生与衰变》一文中研究指出基于手征夸克模型,本工作系统地研究了含轻-重味组分夸克的D、Ds、B和Bs介子谱的强衰变性质,对它们的分类以及未来在实验中的探寻提出了看法;同时探究共振能区光产生过程γN→π0N,以及介子驱动的π-p→Ko∧和ηn散射过程,对一些长期存在争议的核子共振态的性质以及散射机制提出了我们的看法。取得了系列创新成果,具体如下:一、通过研究D、Ds、B和Bs介子谱的强衰变性质,发现:(1)许多“丢失”的共振态具有比较窄的衰变宽度(r～50-150 MeV),它们极有可能在未来的实验中被观测到。而且有不少窄宽度的共振态主要衰变到第一轨道激发态,需引起实验重视;(2)最近实验新观测到的共振态DJ(3000)可能对应21P1-23P1的混合组态|2P1)上(JP=1+),极有可能与新发现的DsJ(3040)相对应;新发现的DJ*(3000)可能为13F4,但也不能排除作为量子数为J= 0+和2+的候选者;而新观测到的B(5970)极有可能对应自旋宇称量子数为JP= 3-的态 13D3。二、通过研究光产生过程γN → π0N,发现:(1)共振态△(1232)P33、N(1535)S11、N(1520)D13和N(1720)P13在这两个过程中起主要作用,它们与背景项u道和t道的干涉可以合理地解释第叁共振能区以内的实验数据;(2)共振态N(1650)S1和△(1620)S31也有贡献,它们在由第二共振能区向第叁共振能区过渡的区域对极化和微分截面等角分布有明显影响。(3)同时我们也提取了中间共振态△(1232)P33、N(1535)S11、N(1520)D13、NN(1720)P13、N(1650)S11及△(1620)S31的螺旋度振幅,并与其它理论组给出的结果进行了比较。叁、通过研究散射过程π-p→K0∧和ηn,发现:(1)在阈值附近的贡献基本来自 N(1535)S1 和N(1650)S11。其中,共振态NN(1650)S11 与N(1535)S'11 有较强的组态混合;在π-p → K0∧总截面阈值附近出现的峰值结构主要源于核子共振态N(1535)S11和N(1650)S11干涉相长的结果;(2)共振态N(1520)D13对π-p-ηn微分截面的影响非常明显,在π-p→ K0∧ 中并没有发现明显贡献。π-p→K0∧的实验数据似乎隐含有N(1720)P13的明显贡献,提取的宽度和质量要明显小于粒子手册的值,需实验进一步确认;(3)核子极、u道及f道背景项对π-p→K0∧有较大影响;而在π-p→ηn过程,u道的贡献较明显,其与N(1650)S'11的干涉可解释在W(?)1.7 GeV可能存在的共振结构。(本文来源于《湖南师范大学》期刊2017-06-01）
徐书生[4]（2015）在《强子性质与手征相变的非微扰QCD研究》一文中研究指出量子色动力学(QCD)是强子相互作用物质的基本理论。由于QCD在低能区域的非微扰特性,使其在低能区有着极其丰富的物理内容。低能QCD有两大特征：色禁闭与手征对称性的动力学破缺(DCSB)。此论文主要从两个方面,在Dyson-Schwinger (DS)方程框架下研究了QCD在低能区域的性质。一方面,是在接触相互作用模型下,研究强子性质。另一方面,在有限温度有限密度下,研究QCD的手征相变性质。我们首先在第二章简要介绍量子场论中的Dyson-Schwinger方程。以量子电动力学为例,以泛函分析方法,推导出费米子和规范玻色子满足的DS方程。进一步地,介绍QCD及其包含的对称性：BRST对称性和手征对称性,以及手征对称性的动力学破缺。然而,自然发现的所有强子态都是以夸克或反夸克的束缚态的形式存在。由于色禁闭,自然界至今仍然没有发现自由夸克。QCD中的束缚态问题就显得尤为重要,在此章的最后,介绍夸克-反夸克(介子)和夸克-夸克(双夸克对)的两体束缚态方程(Bethe-Salpeter方程)和叁体束缚态方程(Faddeev方程)。在第叁章中,在彩虹-梯近似下,采用矢量(?)矢量的接触相互作用模型,具体地研究非微扰的夸克传播子。由于矢量(?)矢量的接触相互作用是动量无关的,所以夸克的质量函数与动量无关。然而,由于接触相互作用是不可重整化的,需要引入截断。我们引入的固有时正规化方案,能够满足夸克传播子禁闭的要求。π介子作为QCD中最简单、也是最重要的束缚态,被认为同时是夸克-反夸克的束缚态,又是近似手征对称性动力学破缺产生的赝Goldstone玻色子。我们引入的截断,破坏了庞加莱对称性,导致在实际计算中的赝矢量流不守恒。因此,我们通过对部分函数的修正重新找回实际计算中的赝矢量流的守恒。在研究重子的束缚态问题时,静态近似是一种被广泛使用的近似。由于在静态近似下,夸克-双夸克对的相互作用核是动量无关的,这样得出的重子波函数是动量无关的。而在非静态近似下,我们给出了核子和△++的质量和BS振幅的切比雪夫分量。另外,在静态近似和非静态近似下,我们分别讨论了质子的张量荷。在第四章中,我们首先研究了QCD的物态方程。在"Qin-Chang"模型下,数值解出零温零密下的夸克传播子。利用3复共轭奇点拟合公式,拟合出零温零密下的夸克传播子。再将此零温零密下的夸克传播子推广到零温有限密。利用化学平衡和电中性平衡条件,来约束u夸克、d夸克、s夸克和电子的化学势,使得只有一个化学势是独立的。在两味和叁味的情况下,我们研究了体系单个重子的能量密度,我们的结果显示,叁味情况下的单个重子的能量密度更小。其次,我们在紫外有限的"Maris-Tandy"模型下,以手征磁化率作为送判据来确定CEP的位置。在引入了轴化学势后,分别研究了临界终止点(CEP)在(μ5-T)平面和(μ5-μ)平面内的CEP点的位置。我们的数值结果显示,我们的结果与格点QCD一致。(本文来源于《南京大学》期刊2015-09-01）
林琼桂[5]（2015）在《原子受激跃迁的非微扰解法》一文中研究指出介绍了新近发展的求解原子在弱电磁波扰动下的受激跃迁的非微扰方法,详细计算并讨论了一种特殊情况.非微扰结果在微扰条件下退化为含时微扰论的结果,但克服了后者在近共振区明显不合理的缺陷.根据非微扰结果,电偶极跃迁的选择定则在短时间内近似成立,但长时间后禁戒跃迁的概率与允许跃迁可相比拟.(本文来源于《大学物理》期刊2015年04期）
向仟飞,周丽娟,蒋维洲,马维兴[6]（2014）在《非微扰QCD真空中夸克真空凝聚的结构(英文)》一文中研究指出基于Dyson-Schwinger方程(DSEs)所确定的夸克传播子和算符成积展开(OPE),在彩虹近似下,预言了QCD真空中非定域夸克真空凝聚的结构。这种结构由夸克自能函数Af和Bf决定,通过数值求解DSEs就可以得到这些自能函数。但是,直接数值求解DSEs方程非常复杂,这里采用Roberts和Williams提出的参数化方法,用参数化的夸克传播函数σf v(p2)和σf s(p2)计算夸克自能函数。同时,也计算了定域的夸克真空凝聚值,夸克胶子混合的真空凝聚值,以及夸克的虚度。理论预言和计算结果均与标准QCD求和定则、格点QCD和瞬子模型的理论结果大致相符。和这些模型的结果相比,参数化方法得到的轻夸克(u,d,s)的定域真空凝聚偏大,这主要是由于模型依赖导致的。与u,d夸克相比,s夸克的真空凝聚比较大,这是因为s夸克自身质量较大的缘故。当然,Roberts-Williams参数化的夸克传播子只是一个经验公式,只能近似描述夸克的传播。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2014年02期）
刘璟[7]（2014）在《核子有效场论非微扰“跑动”耦合常数》一文中研究指出随着Higgs粒子的发现,粒子物理的标准模型已经确立。然而根据标准模型直接解析计算强子物理仍然有很大的困难。而核物理中更是如此,至今人们不得不仍然使用缺乏场论基础的各种经验模型来满足核物理研究的需要。对高能理论研究而言这是个很大的讽刺及挑战。近四十年来,受Wilson重整化思想的启发,有效场论概念和方法在高能物理及场论领域得以兴起并成为主要而且高效的研究方法和工具,比直接使用标准模型的计算要方便和简化很多。有效场论是在适当能量范围内根据基本理论的对称性建立的有效自由度的‘简化’量子场论。这类有效场论中,最着名且最成功的便是以QCD的低能手征对称性为基础的手征微扰论。然而,微扰方法在非相对论框架下的LSE重整中并不适用。在此问题上众多学者提出了各种尝试至今没有达成一致,暂且没能给出一套特别简便的解决方案,我们有必要在非微扰框架下研究重整化的新内含和新特点。在本论文中,我们主要研究非微扰框架下低能核子有效场论的耦合常数和重整化参数的函数关系,即非微扰的‘跑动’行为。我们认为低能核子相互作用是短程力,其势能为接触型势能,利用发散的一般参数化和因子化方法我们可以很容易得到闭合形式的核子散射跃迁T矩阵。研究该‘在壳’闭合T矩阵中耦合常数、重整化参数与物理参数的关系,可以找到非微扰耦合常数和重整化参数的函数关系,研究其跑动行为。我们将主要通过研究低能核子散射中最重要的1s0反应道和3S1-3D1耦合反应道的T矩阵来求解非微扰重整化带来的复杂约束,探索非微扰框架下耦合常数的跑动行为有别于传统微扰的新特点,尤其是一些来自重整化过程的参数由于非微扰约束而成为物理参数。这些认识和成果将会为研究核子有效场论开辟新思路,也可以推广应用到其它非相对论的短程相互作用体系。(本文来源于《华东师范大学》期刊2014-04-10）
石嵩[8]（2013）在《非微扰场论的若干模型研究》一文中研究指出量子场论是为了研究粒子物理中的亚原子粒子以及凝聚态中的准粒子而在量子力学的基础上建立的物理理论,它作为微观现象的物理学基本理论广泛应用于近代物理学各个分支。粒子物理学的发展不断提出场论研究的新课题,并取得了进展,它包括复合粒子场论、对称性自发破缺的场论、非阿贝耳规范场论和真空理论的新发展等几个互相联系着的方面。在研究这些问题时广泛应用了量子场论的路径积分和泛函的表达形式。虽然我们建立场理论所需要的拉氏量常常有很简洁优美的形式,但是在利用这些拉氏量并通过路径积分来研究各种物理问题时,物理学家们不得不面对复杂的数学计算,这些计算是不可能简化的,其中所隐藏的规律也是很难找出来的。为了解决这个困难,很多计算路径积分就先后地被提出了,从起初的微扰展开到后来的格点QCD等等,都是为了更好地理解其复杂结构中的信息。微扰展开法在处理弱耦合的理论时是很有效的,例如QED,大部分的QED的实验数据通过微扰展开的前几项就可以很好地给出拟合,但是这个方法在处理强耦合的理论时却显得力不从心,这是因为一方面由于强耦合的耦合系数比较大,这有可能导致展开项的高阶项对其动力学过程有更大影响,而在微扰展开法中,展开的项是无穷多的,去讨论无穷多的高阶项的影响是不现实的；另一方面的原因是理论的非微扰性质在微扰展开法中是看不到,而这些性质在理论中却有很重要的作用,我们不可能忽略不计,例如QCD的手征自发破缺,现在的很多非微扰方法都显示手征自发破缺产生的夸克质量构成了我们这个世界中物质质量的大多数来源,这是在微扰法中是看不到的。所以在这些前提下,非微扰的模型和方法就被提出来了。我们这篇论文的出发点就是讨论在研究场论的计算方法中提出的各种模型,这些模型也许有些并不能用来描述真实的物理世界,但是它们对我们理解场论有至关重要的作用。本论文的第一章首先对量子场论的特点和作用进行了简单地介绍,然后介绍了在后文中我们各种研究所要用到的基本概念及其来历。论文的第二章是关于1+2维的Chern-Simons理论的,在这一章我们研究的是1+2维QED的辐射激发Chern-Simons项,这一辐射激发项的出现,意味着Chern-Simons理论并不只是人为构造的理论。除此以外,我们还研究了1+2维QED的不可约表象与可约表象间的关系,由于可约表象除了有经典的U(1)规范对称性之外,它隐含了另一个UA(1)全局对称性,通过将UA(1)变换局域化并为了保持拉氏量不变,我们引入了新的规范场,由于这个规范场的存在,我们很容易地将可约表象与有两味费米子的不可约表象联系起来了。这个新的规范场作用不仅于此,它还在可约表象中实现辐射激发的Chern-Simons项。论文的第叁章是关于、Yukawa耦合的。我们在Yukawa耦合与Higgs机制基础上构造了不同于标准模型的叁种Yukawa耦合：LY1、LY2和LY3。然后我们分别把这叁种耦合放到不同的时空中去考虑,因为LY1和LY2按照重整化规则它们在1+3维是不可重整化的,所以我们不得不将它们放到低维时空中去,而LY3在1+3维是可重整化的,因此出于和物理现实联系起来的目的,我们就将它放在1+3维来考虑。通过对称性破缺我们发现,这叁种耦合为费米子场提供的质量是不一样的,它们各有特点,其中最有趣的是LY3,它所包含的矩阵波色子场Φ在Higgs机制下表现出了独一无二的特点。除此之外,我们还利用了大N展开的非微扰方法研究了LY1和LY2动力学性质。为此,我们在大N展开法中引入了不同以前的辅助场。论文的第四章研究的是QED的手征反常。我们在有限温的条件下研究手征反常,并得到了手征反常与温度无关的结论。同时,我们也考虑了化学势,结果是化学势也是与手征反常无关的。为此,我们采用了两种方法,一种的虚时有限温场论的费米子实时传播子法,另一种是化学势微扰法,两种方法都得到了一致的结论。另外我们还引入了手征化学势,发现手征化学势在手征反常机制下会辐射激发类Chem-Simons项,同时也考虑了空间相关的化学势,得到了一个关于手征反常的全新的结论,空间相关的化学势会影响手征反常。第五章就是一个简单的总结与展望了。(本文来源于《南京大学》期刊2013-08-19）
郭鹏,智海素,侯召宇[9]（2012）在《利用波函数研究B_c介子纯轻衰变的QCD非微扰特性》一文中研究指出Bc介子辐射性纯轻衰变的理论计算具有很大的强子型不确定性。利用3种类型的Bc介子波函数描述这种纯轻衰变的QCD非微扰特性,并通过控制函数中参数的变化在理论上详细地计算了由介子波函数而引起的Bc介子辐射性纯轻衰变的这种强子型的不确定性。结果表明,介子波函数的形式对计算的衰变结果有非常明显的影响,该过程的分支比可在1.819 81×10-5～3.189 61×10-5间变化。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2012年02期）
李汉林[10]（2011）在《高能核—核碰撞中光子标记喷注产生的Mach Cone现象和质子—质子碰撞中整体喷注的非微扰效应》一文中研究指出探测QGP的硬探针信号——喷注淬火(Jet quenching)已经被RHIC对心碰撞下的大横动量强子谱的压低,背对背的双强子以及光子强子关联的实验数据所证实。这些现象表明喷注由于和QGP相互作用和辐射胶子而损失能量。喷注所损失的能量和动量被辐射的胶子和与喷注作用的热部分子所携带。获得来自喷注的能量的热部分子会继续和其他的热部分子相互作用,最终形成类似超音速波或马赫锥的集体运动。利用流体动力学和弦论中线性爱因斯坦方程来考虑喷注穿过热介质的时候,在所得到的结果里能发现类似马赫锥的集体运动。目前人们认为这种马赫锥的集体运动是导致实验上所看到双强子或叁强子关联所描述的关于喷注运动方向对称宽度大约φ≈1(rad)的双峰现象的主要原因。然而,从流体力学和弦论中计算得到的马赫锥集体运动产生的强子谱并不能得到实验上观察到的双峰现象。另一方面,通过AMPT模型模拟喷注穿过热介质,证实发生偏转的喷注和马赫锥运动会产生双峰现象。在本文中,我们使用部分子在3+1维流体中的线性玻尔兹曼输运模型和AMPT模型来考虑喷注在夸克胶子等离子体中运动所激发的马赫锥现象。我们的研究表明,喷注在静态均匀无限大的热介质中运动,和喷注发生散射的热部分子在横平面上角分布是关于喷注运动方向对称的双峰。这些和喷注发生散射的热部分子将会继续与其他热部分子发生相互作用,最后形成马赫锥现象。然而,双峰现象由于热部分子的多重散射会逐渐消失,出现关于喷注运动方向对称的单峰。喷注在膨胀的3+1维流体中运动,喷注以及所激发的马赫锥波的偏转会引起实验上所观察到双强子关联的双峰现象。由于喷注产生点和初始运动方向会因为选择的触发粒子而不同,我们发现光子-强子的关联和强子-强子的关联在定量上有所不同,并且非常依赖喷注和热介质的散射截面。因此,我们强烈建议实验上能够分别比较光子-强子以及强子-强子的关联,这对理解重离子碰撞中所产生的马赫锥波动力学机制非常有帮助。随着实验设备的进步,RHIC实验组现在能够使用整体喷注分析高能重离子碰撞中部分子的能量损失和计算核修正因子RAA(pT)。pp碰撞是核修正因子的标度,目前关于pp碰撞下整体喷注的散射截面计算并没有细致的考虑非微扰效应,本文的一些结果显示了整体喷注的非微扰效应在计算RAA(pT)过程中应该考虑进来。作为本文的第二部分,我们将利用Pythia8.142模型系统研究PP碰撞中整体喷注的非微扰效应对半径R,色荷、横动量、质心系碰撞能量的依赖关系。结果表明：强子化效应对<δpt>的改变强烈依赖于1/R,而Underlying-event对<δpt>的改变依赖于R2。我们的研究结果表明强子化对整体喷注横动量的修正依赖于整体喷注在部分子层次的横动量大小,在RHIC能区,横动量不太大的整体喷注其非微扰效应不应该被忽略。我们还提供了在不同能区非微扰效应互相抵消时整体喷注半径R的近似值。这些研究结果,对于我们理解整体喷注的非微扰效应、选择合适的整体喷注算法以及利用整体喷注精确计算RAA(pT)非常有帮助。(本文来源于《华中师范大学》期刊2011-03-01）
非微扰论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
高能物理的一个重要目标是探索一种新的物质形态,即夸克胶子等离子体(Quark Gluon Plasma,简称QGP)。在实验上,带色荷的夸克胶子等离子体是无法直接观测到的,因此,我们可以通过研究QGP的一系列有效“探针”去间接了解其物理性质。其中,重夸克偶素态为近30年来理论物理学家一直关注的问题之一。在非相对论极限下,基于正确的重夸克势能函数,通过求解量子力学的薛定谔方程,从而可得到相应的重夸克偶素态的基本信息。本文的研究内容是围绕重夸克势能函数而展开。在有限温度量子场论的实时形式下,重夸克势能函数的微扰贡献是通过对胶子的重求和传播子的时间分量在静态极限下进行叁维傅里叶变换而得到。其中,重夸克势能的实部能够提供关于重夸克偶素态束缚能的物理信息,而势能的虚部可以为我们提供关于束缚态湮灭宽度的信息,这是确定夸克偶素离解温度的重要物理量。另一方面,对于重夸克势能实部的非微扰贡献通常是基于格点量子色动力学(lQCD)模拟数据来构建相应的模型而得到。然而,对于势能虚部的非微扰贡献形式目前尚未完全清楚,前期的相关工作对于湮灭宽度的处理是比较粗糙的。基于lQCD关于重夸克势能虚部模拟计算的初步结果,我们建立了唯象模型来描述这一非微扰贡献,即在长程范围内,将构成束缚态的夸克对间的相互作用等效为一维相互作用,非微扰贡献的形式通过对静态极限下胶子延迟传播子进行一维傅里叶变换而得到。一方面,通过这一方法得到的势能实部与由Karsch,Mehr和Satz建立的着名的KMS模型一致,同时,相应的虚部贡献也能定性地重现格点模拟结果。为了可以在定量上更好地对格点数据进行拟合,进一步考虑了KMS模型中弦强度这一基本参数的温度依赖形式,得到了较好的结果。本文构建模型的最大特点是可以在同一的框架下对势能的实部和虚部同时作出较好的描述。另外,在实部模型的基础上,无需引入更多的自由参数来构建势能虚部的模型。与现有的其他模型比较,该工作中构建的模型不仅具有相对简单的形式,更关键的是在对于势能虚部的定量描述上也获得了明显的改进。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
非微扰论文参考文献
[1].赵亚鹏.非微扰QCD有限尺寸相变研究[D].南京大学.2019
[2].潘记四.重夸克势能非微扰性质的模型研究[D].广西师范大学.2018
[3].肖立叶.非微扰能区强子的产生与衰变[D].湖南师范大学.2017
[4].徐书生.强子性质与手征相变的非微扰QCD研究[D].南京大学.2015
[5].林琼桂.原子受激跃迁的非微扰解法[J].大学物理.2015
[6].向仟飞,周丽娟,蒋维洲,马维兴.非微扰QCD真空中夸克真空凝聚的结构(英文)[J].原子核物理评论.2014
[7].刘璟.核子有效场论非微扰“跑动”耦合常数[D].华东师范大学.2014
[8].石嵩.非微扰场论的若干模型研究[D].南京大学.2013
[9].郭鹏,智海素,侯召宇.利用波函数研究B_c介子纯轻衰变的QCD非微扰特性[J].原子核物理评论.2012
[10].李汉林.高能核—核碰撞中光子标记喷注产生的MachCone现象和质子—质子碰撞中整体喷注的非微扰效应[D].华中师范大学.2011
论文知识图
