导读:本文包含了新的风浪成长关系论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:风浪,频谱,关系,参量,方程,宽度,频率。
新的风浪成长关系论文文献综述
王鑫,侯一筠[1]（2008）在《风浪频谱的成长模型 Ⅱ.叁参量的风浪频谱随风区的增长关系》一文中研究指出为研究叁参量风浪频谱随风浪的成长关系,从而直观地描述风浪频谱成长过程中的超射现象,并证明叁参量谱谱型的合理性。基于已得到的谱参量随风区的变化关系,对叁参量风浪频谱以及风浪频谱成长过程中存在的"超射"现象作深入的研究,得到叁参量风浪频谱随风区的成长关系:S(ω;_0,ω_0,B)=_0()/ω_0()B()[ω/ω_0()]~(-P())exp[-(p()/q())([ω/ω_0()]-(q())-1)]在此基础上,得到无因次风区:300、500、2000、5500、10000、15000下,风浪频谱的谱线,从而直观地描述了风浪频谱成长过程中的"超射"现象,并认为在风浪频谱的成长过程中确实存在着"超射"现象,但是该现象并不如Hasselmann等提出的理论中阐述的那样存在于风浪频谱成长的全过程,而是仅存在于风浪频谱成长的初期。随着风浪的不断成长,"超射"现象逐渐减弱,直到风浪接近充分成长,"超射"现象也随之逐渐消失。经过不同风区下实测数据的检验,证明S(ω,_0,ω_0,B)、S(ω,■,■,B)、S(ω;■,■,δ)以及S(ω,■,■,β)四种形式的叁参量风浪频谱谱型是合理的,同时也进一步证明了谱的零阶矩、谱的峰频率、谱宽度、波高、周期、波陡和波龄随风区变化关系的正确性。(本文来源于《海洋与湖沼》期刊2008年06期）
王鑫,侯一筠[2]（2008）在《风浪频谱的成长模型Ⅰ.谱参量随风区的增长关系》一文中研究指出为得到谱参量随风区的变化关系,从而更细致地刻画风浪频谱的成长方式。在动力学方程的控制下,基于叁参量风浪频谱,利用动力-统计学相结合的方法导出了谱参量(谱宽度B、谱的零阶矩m%0、谱的峰频率ω%0)随风场要素(风区)的成长关系分别为:B=5.68×10-3(9.482×10-1)-4.661×10(-2)lnm0=1.356×10_82.367-1.097x10_1In;ω0=4.082×10_1-7.623×10-1+3.71×10-2ln。同时得到了简化形式的波陡δ、波龄β与谱宽度之间的关系为:δ=2.14×10-2B-1.05-4.26×10-1lnB,β=1.26B1.28+1.97×10-1ln(B)。此外,还得出了受风场要素控制的,谱的零阶矩与谱的峰频率之间的新关系为:ω=a_1m0-0.33.a_1=1.034x10_(-1)(1.872x10_2+8.50x10_4)In从而阐明了先前的各种经验关系是新关系在取不同风区值时的特例。可见,将动力学原理引入风浪频谱的研究,所建立的谱参量随风区的变化关系与先前的经验公式相比更加合理,且普适性更强。(本文来源于《海洋与湖沼》期刊2008年05期）
吴淑萍[3]（2003）在《风浪成长关系的分析研究》一文中研究指出传统的结果一般认为波陡波龄关系与风浪成长状态无关，有些作者提出的波陡－波龄关系形如(D是可由经验确定的常数)，本文从波浪成长的物理本质出发，视波陡、波龄关系与风浪成长状态参量有关，基于侯一筠、文圣常等提出的波陡－波龄关系式，导出了波陡－波龄随无因次风区连续变化的关系式，即，且随无因次风区的增大而增大，建立了新的风浪成长过程中的波陡－波龄关系。将本文的结果与已经提出的波陡－波龄关系进行比较，并用实测数据进行检验，结果表明：本文所建立的关系式与实际海浪的符合程度优于其它现有的模式，提出的关系式（2.2.4）与观测数据的符合情况比其它模式要好，尤其是在无因次风区较小的情况下。由于观测资料的限制，无因次风区较小时的数据比较少，但是选取的10组数据，已经能够很明显的反映出本文的结果更合理。本文还选取了叁组小风区实验室数据来进行检验。从图4、5及表2中的数字都能够看出，就所检验的例子而言，本文提出的模式给出的结果与实际海浪的符合程度比其它现有模式更好。因此，视波陡－波龄关系随无因次风区变化更为合理，这是对传统结果的一个有力改进。从风浪的能量变化出发，将波陡、波龄随无因次风区的变化关系与有效波能量平衡方程相结合，提出了新的风浪成长关系。与已经存在的不同形式的成长关系的比较表明：本文结果中，波龄的值在无因次风区较小时随风区的增长速度明显比其余模式快，而在无因次风区较大时小于现有模式。对于波高和周期：风浪成长起点处的值基本处于其余几种成长关系的中间；在无因次风区较小时其成长速度比较快，大于其它的模式；而在无因次风区较大时的成长速<WP=5>度明显减小，小于其它的模式。总体来说，本文的结果与较有权威性和代表性的成长关系很接近，能更准确的反映风浪成长的整个过程。研究结果还表明，成长初期风浪成长的较快，随着无因次风区的不断增大，风浪不会一直成长，将趋于饱和。这与风浪充分成长状态的物理概念相一致。进而依Wen等给出的无因次风区与风时的关系得到了波龄、无因次波高及无因次周期随无因次风时的变化规律(本文来源于《中国科学院研究生院（海洋研究所）》期刊2003-06-01）
管长龙,孙群[4]（2001）在《风浪成长关系的分析及其对3/2指数律的支持》一文中研究指出系统地分析比较了迄今根据观测已提出的一些风浪成长关系。通过研究发现 :这些风浪成长关系式存在较大的不协调性。然而 ,当消去无因次风区后 ,由这些关系式得到的无因次波高与无因次周期关系却与 3/ 2指数律有着非常好的协调一致性。还分析 Wen etal构造出的代表平均状况的风浪成长关系。发现由这一风浪成长关系得到的无因次波高与无因次周期关系是与平均状况的 3/ 2指数律完全一致的。上述风浪成长关系构成对 3/ 2指数律的观测支持 ,从而说明了 3/ 2指数律的普遍性。并提出这些风浪成长关系间不协调性的一个可能解释(本文来源于《青岛海洋大学学报(自然科学版)》期刊2001年05期）
新的风浪成长关系论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
为得到谱参量随风区的变化关系,从而更细致地刻画风浪频谱的成长方式。在动力学方程的控制下,基于叁参量风浪频谱,利用动力-统计学相结合的方法导出了谱参量(谱宽度B、谱的零阶矩m%0、谱的峰频率ω%0)随风场要素(风区)的成长关系分别为:B=5.68×10-3(9.482×10-1)-4.661×10(-2)lnm0=1.356×10_82.367-1.097x10_1In;ω0=4.082×10_1-7.623×10-1+3.71×10-2ln。同时得到了简化形式的波陡δ、波龄β与谱宽度之间的关系为:δ=2.14×10-2B-1.05-4.26×10-1lnB,β=1.26B1.28+1.97×10-1ln(B)。此外,还得出了受风场要素控制的,谱的零阶矩与谱的峰频率之间的新关系为:ω=a_1m0-0.33.a_1=1.034x10_(-1)(1.872x10_2+8.50x10_4)In从而阐明了先前的各种经验关系是新关系在取不同风区值时的特例。可见,将动力学原理引入风浪频谱的研究,所建立的谱参量随风区的变化关系与先前的经验公式相比更加合理,且普适性更强。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
新的风浪成长关系论文参考文献
[1].王鑫,侯一筠.风浪频谱的成长模型Ⅱ.叁参量的风浪频谱随风区的增长关系[J].海洋与湖沼.2008
[2].王鑫,侯一筠.风浪频谱的成长模型Ⅰ.谱参量随风区的增长关系[J].海洋与湖沼.2008
[3].吴淑萍.风浪成长关系的分析研究[D].中国科学院研究生院（海洋研究所）.2003
[4].管长龙,孙群.风浪成长关系的分析及其对3/2指数律的支持[J].青岛海洋大学学报(自然科学版).2001
论文知识图
