导读:本文包含了不等幂次次方压缩论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:多模,次方,量子,广义,分量,介质,光学。
不等幂次次方压缩论文文献综述
韩小卫[1]（2008）在《介质中4MFSS光场广义电场的不等幂次N_j次方Y压缩》一文中研究指出利用多模压缩态理论,对4MFSS(即四态迭加多模泛函迭加态)光场|Ψ(4)(fj)>q的广义电场分量在介质中的不等幂次Nj次方Y压缩特性进行了详细的研究.结果发现:①在一些特定条件下,介质中的4MFSS光场|Ψ(4)(fj)>q的广义电场分量可呈现出不等幂次Nj次方Y压缩效应.②无论增益介质还是吸收介质,只要满足一定的条件,上述的4MFSS光场就会呈现出不等幂次Nj次方Y压缩效应;但增益介质会使Nj次方Y压缩现象的压缩程度加深、压缩幅度增大和压缩效应增强,而吸收介质则会使Nj次方Y压缩现象的压缩程度降低、压缩幅度减小和压缩效应减弱.(本文来源于《四川大学学报(自然科学版)》期刊2008年03期）
韩小卫[2]（2008）在《一种多模迭加态光场的不等幂次N_j次方H压缩特性》一文中研究指出对一种多模迭加态光场Ψ(2)〉q的不等幂次Nj次方H压缩特性进行了详细的研究.结果发现,当各模的压缩幂次数之和为奇数时,多模迭加态光场Ψ(2)〉q在一定条件下呈现出周期性变化的不等幂次Nj次方H压缩效应.(本文来源于《西北师范大学学报(自然科学版)》期刊2008年03期）
孟继德[3]（2006）在《两类非对称多模量子迭加态的不等幂次Nj次方H压缩》一文中研究指出利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态(?)和多模虚共轭相干态(?)的迭加所组成的两类多模迭加态|Ψ±(2)>q在各个模的压缩阶数之和为偶数即(?)的条件下的不等幂次Nj次方H压缩效应,结果是:如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相(?)j之积Nj(?)j的总和(?)以及态间的初始相位差θpq(R)(本文来源于《第十二届全国量子光学学术会议论文摘要集》期刊2006-08-01）
孟继德[4]（2005）在《两类多模量子迭加态的偶数次不等幂次N_j次方Y压缩》一文中研究指出利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态z(a)*j!"〉q=R(a)!jexp(-iφj)"〉q和多模虚相干态±iz(b)*j!"〉q=±iR(b)!jexp(-iφj)"〉q的线性迭加所组成的两类非对称多模量子迭加态ψ(2)±〉q在各个模的压缩阶数全为偶数即Nj=2pj(j=1,2,3,……q,pj=1,2,3,……)的条件下的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应。结果发现:如果各个模初始位相φj以及态z(a)*j!"〉q和±iz(b)*j!"〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(I)nq与各个对应模的振幅R(a)j和R(b)j的乘积的总和qj=1#R(a)jR(b)j所组成的混合初始相位(θ[R]pq-θ(I)nq)+q!!j=1#R(a)jR(b)j$%分别满足一定的条件时,态ψ(2)±〉q总可呈现出周期变化的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应。当pj均为奇数时可获得较大的压缩深度。(本文来源于《江苏技术师范学院学报》期刊2005年04期）
白少民,杨志勇,张建民,薛琳娜,苗红梅[5]（2004）在《非对称叁态迭加多模泛函迭加态高次振幅压缩——态|ψ_f~((3))〉q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩效应》一文中研究指出构造了由两个空间强度分布特征不同的多模复共轭泛函相干态|{f(a)*j(x,y,z)}〉q和|{f(b)*j(x,y,z)}〉与一个多模真空态|{0j}〉q线性迭加组成的非对称叁态迭加多模迭加态光场|ψ(3)f〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)f〉q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次高次Y压缩特性.结果表明:在一定的条件下,态|ψ(3)f〉q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的不等幂次高次Y压缩效应;光场的经典强度、经典振幅和经典初始相位的任意空间分布特征对其压缩程度和压缩深度等将产生直接的影响.(本文来源于《延安大学学报(自然科学版)》期刊2004年03期）
万慧军,杨志勇,胡晓云,余晓光,周美娟[6]（2003）在《态|Ψ~((3))〉_q中广义电场分量的不等幂次N_j次方Y压缩》一文中研究指出利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭虚相干态 |{iZ j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态 |{ -iZ j}〉q 和多模复共轭相干态 |{Z j}〉q 的线性迭加所组成的新型叁态迭加多模迭加态光场 |Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj 次方Y压缩特性 .结果发现 :在各模的压缩次数Nj=2 pj 且 pj=2m′j+1(m′j=0 ,1,2 ,3,… ,… )和Nj′=2 pj′且 pj′=2m′j′+1(m′j′=0 ,1,2 ,3,… ,… )的条件下 ,当各模的初始相位 φj 与 φj′、态间的初始相位差 (θ1-θ3 )与 (θ2 -θ3 ) ,以及各单模相干态光场总的平均光子数之和 qj=1R2 j 等分别满足一定的取值条件时 ,态 |Ψ( 3 ) 〉q 的广义电场分量(即第二正交相位分量 )总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj 次方Y压缩效应(本文来源于《光子学报》期刊2003年04期）
王菊霞,杨志勇,侯洵,申正民[7]（2002）在《两类新型多模迭加态光场的二阶不等幂次N_j次方H压缩》一文中研究指出根据量子力学的线性迭加原理,构造了两类新型的多模迭加态光场;利用多模压缩态理论,首次详细研究了这两类多模迭加态光场的二阶不等幂次N_j次方H压缩特性.结果发现:在各模场幅幂次N_j不等（全部偶数、全部奇数、部分偶数、部分奇数）的情况下,当各模的初始相位、两态迭加的几率幅以及纵模总数等分别满足一定的条件时,这两类新型的多模迭加态光场总可呈现出周期性变化的、二阶不等幂次的N_j次方H压缩效应,这种纯量子效应说明它们属于多模非经典光场;同时,本文的研究结果还表明,上述两类多模迭加态光场之间存在“相似庄缩”与“压缩简并”现象。(本文来源于《量子电子学报》期刊2002年05期）
不等幂次次方压缩论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
对一种多模迭加态光场Ψ(2)〉q的不等幂次Nj次方H压缩特性进行了详细的研究.结果发现,当各模的压缩幂次数之和为奇数时,多模迭加态光场Ψ(2)〉q在一定条件下呈现出周期性变化的不等幂次Nj次方H压缩效应.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
不等幂次次方压缩论文参考文献
[1].韩小卫.介质中4MFSS光场广义电场的不等幂次N_j次方Y压缩[J].四川大学学报(自然科学版).2008
[2].韩小卫.一种多模迭加态光场的不等幂次N_j次方H压缩特性[J].西北师范大学学报(自然科学版).2008
[3].孟继德.两类非对称多模量子迭加态的不等幂次Nj次方H压缩[C].第十二届全国量子光学学术会议论文摘要集.2006
[4].孟继德.两类多模量子迭加态的偶数次不等幂次N_j次方Y压缩[J].江苏技术师范学院学报.2005
[5].白少民,杨志勇,张建民,薛琳娜,苗红梅.非对称叁态迭加多模泛函迭加态高次振幅压缩——态|ψ_f~((3))〉q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩效应[J].延安大学学报(自然科学版).2004
[6].万慧军,杨志勇,胡晓云,余晓光,周美娟.态|Ψ~((3))〉_q中广义电场分量的不等幂次N_j次方Y压缩[J].光子学报.2003
[7].王菊霞,杨志勇,侯洵,申正民.两类新型多模迭加态光场的二阶不等幂次N_j次方H压缩[J].量子电子学报.2002