导读:本文包含了弱束缚核论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:光学,弹性,力学,阵列,粒子,效应,异常。
弱束缚核论文文献综述
马南茹,林承键,杨磊,王东玺,孙立杰[1]（2017）在《面向弱束缚核破裂反应研究的硅探测器阵列》一文中研究指出关于弱束缚核体系的反应机制研究是当前核物理热点之一,为更好地开展库仑势垒附近弱束缚核破裂反应的研究,设计制作了一种大立体角、高位置分辨本领的多层ΔE-ER望远镜阵列,实现对破裂产生的重碎片和轻碎片鉴别及符合测量。阵列结构的爆炸图示于图1,核心部件采用SolidWorks软件设计,利用3D打印技术加工制作;四周各1个铝支撑架;上下各有1个紫铜基板,用于固定并兼顾前放的冷却任务。该阵列共有10组多层ΔE-E_R望远镜构成,多层ΔE-ER望远镜阵列结合了40/60μm厚的DSSD、300μm厚的QSD1和1 000μm厚的QSD2共(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2017年00期）
金彦君[2]（2018）在《弱束缚核~7Li在靶核A≈200处的破裂效应》一文中研究指出本次工作通过对~7Li+~(196)Pt的重离子熔合反应对弱束缚核~7Li在靶核A≈200处的破裂效应进行了探讨。由于弱束缚核重离子熔合反应受到弱束缚粒子破裂效应的影响,反应过程与稳定核的核反应相比有明显的区别,故近年来许多人对此进行了大量的研究。破裂效应指的是在弱束缚核在大于库伦位垒的情况下发生反应时,会由于自身的破裂导致反应中产生新的反应道,从而对反应的过程、产物产生影响。目前对于破裂效应的研究,使用的束流主要是~6Li、~7Li、~9Be这些稳定的弱束缚核,以保证反应截面。人们在对这些弱束缚核在各个核区的破裂效应进行研究时发现,破裂效应的存在会导致完全熔合反应截面的压低,压低系数对重质量区的靶核已经有了较为系统的规律,但由于~6Li具有更低的破裂阈,前期的研究更多的选择了~6Li作为弹核,而对于~7Li的研究相对欠缺。为了更好地了解~7Li系统的破裂效应,本次工作进行了对~7Li+~(196)Pt的重离子熔合反应的截面测量。具体方法是通过在束伽马谱学方法,对完全熔合反应和非完全熔合反应产物的特征伽马射线产额进行统计(全能峰拟合使用了RADWARE软件包下的GF3程序),再结合束流强度、靶核密度、探测效率、死时间系数对反应产物的截面进行计算。本次实验在串列加速器的伽马谱学终端上进行,共选取了该反应近垒区垒上的30、32、34、38、40、42、44、46MeV这8个能量点进行了截面测量。考虑到伽马射线的统计,在束测量时间最短为1h30min,最长为3h(此外还在每轮停束后进行了15min的衰变测量)。本次工作中在对探测效率和死时间系数进行计算时出现了一些问题,但通过与往期实验的比较以及对副反应道的产物截面测量进行了修正。修正后得到了该反应的完全熔合反应截面、非完全熔合反应截面和全熔合截面。并得到了压低系数为35%,这与~7Li+~(198)Pt体系反应中所得到的压低系数相近,但与~7Li与其他靶核的截面结果有一定差别,目前对这种现象的原因预测是由于铅核的柔软性导致。期待后续的研究。(本文来源于《深圳大学》期刊2018-06-30）
段芳芳[3]（2017）在《弱束缚核直接核反应望远镜系统的研制》一文中研究指出对于丰中子弱束缚核的弹性散射微分截面角分布中,特征性的库仑虹明显减弱甚至消失,有分析认为这种现象是由破裂反应对弹性散射道的强烈耦合效应导致的。但是本研究小组之前测量的3.3倍库仑位垒能区的~8B并没有表现出类似的现象,虽然~8B的分离能只有0.1375 MeV,但实验结果表明~8B破裂道并没有对弹性散射截面产生更重要的影响。对于丰中子弱束缚核,在入射能量是几倍的库仑位垒能区的实验数据相对缺乏,耦合道对于能量和价核子的依赖关系并不明确,这是研究组近些年的主要研究方向之一。依托中科院近代物理研究所弹核碎裂(Projectile Fragmentation)型的兰州放射性束流线(the Radioactive Ion Beam Line in Lanzhou,简称RIBLL)。研制了由四套望远镜组成的探测系统,开展了~(12)N和~(13)O在重靶上的弹性散射实验。在此基础上,研究组计划研制一套探测系统,可以同时测量弹性散射和破裂反应,这是本论文的主要内容。探测设备设计为一套由叁类、五套望远镜组成的系统。每套望远镜均为双层结构,第一层使用双面硅微条,厚度为150μm,测量ΔE的同时能给出位置信息;第二层使用的是1500μm的方硅,阻止粒子,沉积剩余的能量。所有的望远镜都放置在前角区。根据两层硅分别给出的同一个粒子的ΔE和E,可以使用ΔE-E方法鉴别带电粒子。根据双面硅微条给出的坐标信息,结合靶的位置,重建出粒子出射方向。前置放大器采用北京原子能院林承键小组研制的,与探测器搭配组成探测系统。本套探测器系统共有453路信号,而且使用相互独立的五套望远镜,具有模块化、设计紧凑、几何效率高的优点。双面硅微条的有效面积和每条的宽度,能很好地满足实验的立体角覆盖和角分辨要求。同时,由于半导体探测器拥有很高的能量分辨能力,可以满足实验的要求。使用solid works软件设计了以上两套探测系统的支架,支架均为不锈钢材质,并为探测器配上前置放大器和冷却系统。装配好探测器系统,搭建供电和输出信号线路,调试每个探测单元的工作条件。然后使用α源,测试探测器系统的整体性能。经过对获取的α能谱拟合,能量分辨好于1%。(本文来源于《西南大学》期刊2017-04-01）
张同林[4]（2013）在《利用EQMD模型研究低能弱束缚核反应及簇团效应》一文中研究指出Toshiki Maruyama等人对量子分子动力学（QMD）模型进行了扩展，发展出适合研究低能重离子反应的动力学（EQMD）模型。我们对EQMD模型做了一系列的验证，通过与实验数据和Maruyama计算结果的比较发现，Maruyama早期文章在模型参数的设置上存在问题。我们对模型做了进一步改进，并将改进的模型应用于原子核的初始化和核反应计算。发现改进后的EQMD模型能够很好地重现有限核的基态性质，比如结合能和均方根半径等，尤其对于中等质量核和重核。这为研究低能重离子反应提供了非常好的条件。我们利用改进的EQMD模型研究了弱束缚核、晕核及簇团核的初始化，发现EQMD的初始化能够很好地体现弱束缚核、晕核及簇团核的性质及基本特征。并用该模型研究了弱束缚弹核与靶核的熔合以及弹性散射等反应。由于EQMD模型对晕核炮弹的合理描述，熔合反应截面与改进前相比有了很大的提高。然后着重利用EQMD模型研究了~(11)Be单中子晕核与~(64)Zn靶核在库伦位垒能量附近的弹性散射反应和破裂反应，并与实验数据进行了对比。发现计算得到的弹性散射角分布与实验值基本符合，破裂角分布的截面比实验值偏高，原因在于晕中子束缚较弱，其结合能严重影响破裂反应截面。我们拟对模型做进一步调整和改进，以改善目前的弹散和破裂截面及其角分布。同时我们通过对~4He+8Be，~8Be+8Be，~(12)C+~(12)C等反应系统的模拟研究了中低能区奇异α簇团态的形成及演化，发现~4He+~8Be，~8Be+~8Be等反应中有α奇异长链和圆环结构的形成，这些奇异构型随着激发能和角动量的耗散最终演化为球形稳定态。目前的计算为下一步深入研究α簇团动力学，寻找对可能存在的α凝聚及α相变等重要物理过程敏感的实验观测量打下了基础。(本文来源于《河南师范大学》期刊2013-05-01）
吴振东,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰[5]（2009）在《用~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi抽取~6He+~(209)Bi弱束缚核体系光学势》一文中研究指出众所周知,6He是1个中子晕核,它具有1个致密的α核心,两个弱束缚价中子绕核心运动,在核心周围形成相当大的弥散分布[1,2]。由于6He的弱束缚核特性,使得6He与其他核的相互作用光学势具有与紧束缚核体系不同的特点,非常值得仔细研究。到目前为止,已经开展了许多6He与其他核相互作用光学势研究的实验工作,并取得了一些成果。从文献可看出,由实验抽取光学势参数最常用的方法是拟合测量得到的弹性散射角分布。对于(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2009年00期）
吴振东,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰[6]（2010）在《用~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi抽取~6He+~(209)Bi弱束缚核体系光学势》一文中研究指出众所周知,~6He是1个中子晕核,它具有1个致密的α核心,两个弱束缚价中子绕核心运动,在核心周围形成相当大的弥散分布。由于~6He的弱束缚核特性,使得~6He与其他核的相互作用光学势具有与紧束缚核体系不同的特点,非常值得仔细研究。到目前为止,已经开展了许多~6He与其他核相互作用光学势研究的实验工作,并取得了一些成果。从文献可看出,由实验抽取光学势参数最常用的方法是拟合测量得到的弹性散射角分布。对于晕核系统,需要使用放射性束流测量弹性散射角分布。目前,由于放射性束流品质不高和强度不大,(本文来源于《中国原子能科学研究院年报 2009》期刊2010-07-01）
喻宁[7]（2010）在《近滴线核的跃迁流旋度强度和二质子放射性及弱束缚核的阈行为》一文中研究指出远离β稳定线的原子核的研究是核物理发展的一个重要方向。随着放射性束流的利用和实验技术的迅速发展,奇特核的性质成为当前研究的热门领域。本论文涉及两个关于滴线核的结构和稳定弱束缚核反应的工作。由于文献中报道了稳定弱束缚核9Be+208Pb,209Bi这两个体系存在相反的阈行为,作为硕士课题的延续,我们重复精确测量了这两个体系的弹性散射角分布。利用得到的角分布进行了光学势参数的抽取,并发现了这两个体系具有相同的阈行为,都为反常的光学势阈异常,垒下存在强的吸收势。这个结果解决了目前在两系统中存在相反的结论。我们的结果与和Keeley预测的6Li,9Be两个弱束缚核反应体系有反常的阈异常相符,也和我们以前的实验以及Signorini的实验结果相符。对于靠近中子滴线的丰中子核,HF+CRPA计算表明在中子阈能之上出现了很强的电跃迁强度。这些跃迁的特征是跃迁密度和跃迁流的分布很广,且跃迁流的旋度比巨共振明显增强。为了更好的理解和研究这些跃迁的特征,我们采用了有限深球方势阱模型导出了跃迁流旋度强度的解析表达式。结果表明,尽管跃迁强度和跃迁流旋度强度是两个独立的物理量,但对靠近中子滴线的丰中子核,在中子阈能之上都会出现尖锐的峰,且都是来源于具有小结合能的中子轨道。本工作还对某些低激发2+态的跃迁流旋度比巨共振2+态的旋度大的可能机制做了解析的讨论。最后,选取了质子滴线核18Ne作为研究原子核二质子放射性的对象。实验上,意大利和我们课题组都对18Ne的二质子发射进行了研究,得到了18Ne的激发能级和发射的二质子动量关联和角度关联,并用蒙特卡洛方法进行了模拟。在理论上利用矩阵求逆法求解了两个核子的Lippmann-Schwinger方程,得到了二体相互作用的T矩阵,并验证了方法的可行性。然后将18Ne看成一个二质子和核心160的一个叁体系统,利用二体得到的T矩阵通过同样的方法在动量空间中求解了相应的叁体的Faddeev方程。利用得到的T矩阵我们计算了18Ne的一些激发态和二质子发射的动量关联函数并同实验得到的结果进行了比较,得到了基本一致的结果。找到了一条利用少体理论解决晕核问题的方法。(本文来源于《华中科技大学》期刊2010-05-01）
安广朋,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰[8]（2008）在《弱束缚核系统~(17)F+~(13)C光学势》一文中研究指出光学势是核核碰撞研究中重要的基本输入量。随着放射性束流的发展,探索弱束缚核和晕核系统的光学势已经成为了一热点问题。抽取光学势最直接的方法是利用弹性散射角分布,但目前放射(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2008年00期）
吴振东,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰[9]（2008）在《用转移反应抽取弱束缚核~6He+~(12)C体系的光学势》一文中研究指出众所周知,6He是1个弱束缚核,它的核子平均结合能B=(4878.02±0.13)keV,中子分离能为Sn=(1860±50)keV。而且,6He具有两个弱束缚的中子围绕α粒子(4He)核心运动的"中子皮"(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2008年00期）
喻宁[10]（2007）在《弱束缚核破裂道引起的光学势阈异常》一文中研究指出在极端条件下,研究核结构和核反应机制是当前核物理研究的前沿领域之一。当研究两个重离子体系能量远大于Coulomb位垒上的核反应时,通常可以忽略掉一些其它反应道的影响。这些反应道耦合的效应可以通过改变弹性散射唯象光学势的参数和非弹转移势的简单模型来描述,表现出的有效势随能量的变化非常缓慢,不论这些道的耦合效应强还是弱。然而,当入射能量接近Coulomb势垒时,不同反应道之间的耦合效应变得重要起来。当用光学势去拟合近Coulomb势垒反应时,发现模型的核势参数剧烈的随能量变化,这就需要更多的考虑其它道的耦合效应。弱束缚核破裂道对近垒及垒下熔合截面的影响,无论实验还是理论均无定论。我们选用与晕(皮)核性质相似的稳定的弱束缚核9Be与208Pb系统作为研究对象,进行了弹性散射角分布的测量和研究。实验是在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器上完成的。通过一组5个ΔE -E_R探测器望远镜在不同的角度对~9Be+~(208)Pb反应系统,在近垒及垒下能区进行了弹性散射角分布的测量。得到的角分布通过PTOLEMY程序的拟合得到参数化的和能量相依的相互作用核势公式,发现了弱束缚核~9Be+~(208)Pb有反常的阈异常现象,垒下存在强的吸收势。这个结果和Kelly预测的~6Li,~9Be两个弱束缚核反应体系有反常的阈异常相符。由于得到的结果和Woolliscroft的结果正好相反,到底是实验数据的差别还是其它的原因造成的,~9Be+~(208)Pb体系是不是有破裂阈异常现象,这些都需要更多的实验研究。若能从实验上精确测量测准~9Be+~(208)Pb垒下熔合截面和破裂截面,就能弄清是否弱束缚核~9Be在库仑势垒以下存在较大的吸收截面。(本文来源于《华中科技大学》期刊2007-05-16）
弱束缚核论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本次工作通过对~7Li+~(196)Pt的重离子熔合反应对弱束缚核~7Li在靶核A≈200处的破裂效应进行了探讨。由于弱束缚核重离子熔合反应受到弱束缚粒子破裂效应的影响,反应过程与稳定核的核反应相比有明显的区别,故近年来许多人对此进行了大量的研究。破裂效应指的是在弱束缚核在大于库伦位垒的情况下发生反应时,会由于自身的破裂导致反应中产生新的反应道,从而对反应的过程、产物产生影响。目前对于破裂效应的研究,使用的束流主要是~6Li、~7Li、~9Be这些稳定的弱束缚核,以保证反应截面。人们在对这些弱束缚核在各个核区的破裂效应进行研究时发现,破裂效应的存在会导致完全熔合反应截面的压低,压低系数对重质量区的靶核已经有了较为系统的规律,但由于~6Li具有更低的破裂阈,前期的研究更多的选择了~6Li作为弹核,而对于~7Li的研究相对欠缺。为了更好地了解~7Li系统的破裂效应,本次工作进行了对~7Li+~(196)Pt的重离子熔合反应的截面测量。具体方法是通过在束伽马谱学方法,对完全熔合反应和非完全熔合反应产物的特征伽马射线产额进行统计(全能峰拟合使用了RADWARE软件包下的GF3程序),再结合束流强度、靶核密度、探测效率、死时间系数对反应产物的截面进行计算。本次实验在串列加速器的伽马谱学终端上进行,共选取了该反应近垒区垒上的30、32、34、38、40、42、44、46MeV这8个能量点进行了截面测量。考虑到伽马射线的统计,在束测量时间最短为1h30min,最长为3h(此外还在每轮停束后进行了15min的衰变测量)。本次工作中在对探测效率和死时间系数进行计算时出现了一些问题,但通过与往期实验的比较以及对副反应道的产物截面测量进行了修正。修正后得到了该反应的完全熔合反应截面、非完全熔合反应截面和全熔合截面。并得到了压低系数为35%,这与~7Li+~(198)Pt体系反应中所得到的压低系数相近,但与~7Li与其他靶核的截面结果有一定差别,目前对这种现象的原因预测是由于铅核的柔软性导致。期待后续的研究。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
弱束缚核论文参考文献
[1].马南茹,林承键,杨磊,王东玺,孙立杰.面向弱束缚核破裂反应研究的硅探测器阵列[J].中国原子能科学研究院年报.2017
[2].金彦君.弱束缚核~7Li在靶核A≈200处的破裂效应[D].深圳大学.2018
[3].段芳芳.弱束缚核直接核反应望远镜系统的研制[D].西南大学.2017
[4].张同林.利用EQMD模型研究低能弱束缚核反应及簇团效应[D].河南师范大学.2013
[5].吴振东,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰.用~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi抽取~6He+~(209)Bi弱束缚核体系光学势[J].中国原子能科学研究院年报.2009
[6].吴振东,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰.用~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi抽取~6He+~(209)Bi弱束缚核体系光学势[C].中国原子能科学研究院年报2009.2010
[7].喻宁.近滴线核的跃迁流旋度强度和二质子放射性及弱束缚核的阈行为[D].华中科技大学.2010
[8].安广朋,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰.弱束缚核系统~(17)F+~(13)C光学势[J].中国原子能科学研究院年报.2008
[9].吴振东,林承键,张焕乔,刘祖华,杨峰.用转移反应抽取弱束缚核~6He+~(12)C体系的光学势[J].中国原子能科学研究院年报.2008
[10].喻宁.弱束缚核破裂道引起的光学势阈异常[D].华中科技大学.2007
论文知识图
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